Граничные для скорости

Тогда граничные условия для скоростей фаз и давлений (1. 3. 6) — (1. 3. 9) могут быть записаны в виде [c.203]

С точностью до величин первого порядка малости компоненты этих векторов (в плоскости XI/) равны t(i , 1) и п(1,—Ж) выражение t/i Q возникает как производная д с,/ду. С этой же точностью граничные условия для скорости принимают вид [c.473]

Можно задать однотипные начальные и граничные условия начальные условия представляют собою обычное постоянное значение концентрации и температуры граничные условия на непроницаемой поверхности для скоростей - условия прилипания, для температуры и концентрации - стенка изотермическая и непроницаемая для абсорбируемого вещества соответственно граничные условия на границе раздела жидкость - газ (пар) - состояние насыщения для системы абсорбируемого вещества -жидкий раствор. Такое состояние насыщения описывается линейной зависимостью, в случае нелинейной зависимости - разбиение на отрезки с линейной зависимостью, т.е. [c.34]

Если I и соа — угловые скорости внешнего и внутреннего цилиндров, то граничными условиями для скорости будут U = = ща при г = а и = при г = Ь. [c.298]

Вернемся к распределению скоростей в смазочном слое. Из формулы (8.36) следует, что на участке х > х , где dp/dx <0, возможно такое сочетание параметров, при котором >0. Это значит, что движение происходит в сторону, противоположную направлению скорости Uq, т. е. имеет место возвратное течение. Распределение скоростей в различных сечениях для этого случая показано на рис. 8.10. Образование возвратного течения сопровождается отклонением (отрывом) основного потока от твердой поверхности и объясняется действием обратного перепада давления. На участке от точки х = I (см. рис. 8.8) до х, = / (2 + где достигается максимум давления, жидкость движется в сторону нарастающего давления, преодолевая, кроме того, силу трения. В связи с этим перемещаться вместе с подвижной пластиной могут лишь частицы, обладающие достаточной кинетической энергией частицы, расположенные ближе к неподвижной пластине, имеют малый запас кинетической энергии, под действием обратного перепада давления начинают двигаться в противоположную сторону и образуют возвратное течение. Граничным для зоны этого течения будет сечение отрыва (ЕЕ на рис. 8.10), в котором выполняется условие [c.312]

Если сох и сог — угловые скорости вращения внешнего и внутреннего цилиндров, то граничными условиями для скорости и будут [c.332]

Распределение скорости в пограничном слое начального участка описывается формулой (8-110). Длина начального участка получается из (8-119) при граничном для начального участка условии X — и = 2v. [c.392]

Рассмотрим граничные условия, необходимые для решения задачи. Для скорости справедливо известное условие прилипания У == О при у = а. Для температуры можно задать два варианта [c.416]

Постоянные и Сз находятся из граничных условий и (—1) = = 0 Сз = 0 Сз = — учетом этого выражение для скорости течения жидкости примет окончательный вид [c.439]

Для нестационарных процессов в жидкости начальные и граничные условия для скорости задаются относительно просто (см. 19.5). Граничные условия для температуры на поверхности стенок в любой момент времени задать трудно, в ряде случаев встречаются принципиальные трудности. Это объясняется тем, что изменение температуры стенки по времени и распределение ее по поверхности зависит как от гидродинамики и теплофизических свойств потока, так и от формы, размеров и теплофизических свойств конструкции. [c.298]

Количество и тип граничных условий зависят от принятой для математического описания газа модели течения. В частности, для течений невязкого газа для скорости па обтекаемой поверхности используют только одно условие [c.211]

При использовании безразмерной функции тока и переменных Дородницына граничные условия для скорости должны быть заменены на граничные условия для / [c.394]

В уравнениях (14.36) — (14.38) искомыми функциями являются тх=хах(х, у) ту=Шу х, у) р — р х, у). Согласно определению пограничного слоя, величины Юх и ы у изменяются только в узкой пристенной области толщиной 6, поэтому имеем следующие граничные условия для скорости [c.342]

Сервовитная пленка при трении отличается от пленки граничной смазки не только по величинам трения и износа. На рис. 1 приведены зависимости коэффициента трения / от давления уз для скоростей скольжения 0,6 1 и 2 м/с в режиме граничной смазки [c.10]

Вид граничных условий на поверхности зависит от постановки задачи. Если не учитывать процессы горения и вдува газа, т. е. считать поверхность тела непроницаемой, то для скорости на поверхности (и, v) используются обычные условия прилипания, а энтальпия и концентрации предполагаются известными [c.38]

Не останавливаясь пока на конкретном виде функции /(Г , ре) в граничном условии для скорости испарения, укажем на одно интересное преобразование системы уравнений, позволяющее выявить внутренние закономерности проблемы. [c.191]

Напротив, второе граничное значение для скорости уноса массы достаточно сильно зависит от того, ламинарный или турбулентный режим обтекания устанавливается в пограничном слое. В первом случае G > = [c.259]

Уравнение (405) дает возможность понять, когда и почему закон изменения скорости поперек канала зависит от сжимаемости жидкости. Это уравнение, написанное как граничное условие для скорости на стенке канала, можно применить к любой линии тока, находящейся внутри канала. По этой формуле закон изменения скорости поперек любой струйки зависит от ее кривизны. Относительно большое изменение кривизны струек, а следовательно, и изменение закона распределения скорости поперек канала будет происходить только при значительных безразмерных скоростях потока и при большом градиенте скорости вдоль канала (по отношению к его ширине). Оба указанных условия необходимы. Первое условие очевидно, так как только в таком случае плотность жидкости начнет существенно изменяться. Если не выполняется второе условие, то ширина каждой струйки почти постоянна вдоль канала при любом значении относительной скорости X и ее кривизна в фиксированной точке канала почти не зависит от координаты т). Изменение кривизны струек может происходить только в том случае, если канал образован криволинейными стенками и, следовательно, скорость поперек канала не постоянна. Если относительная кривизна канала мала, то кривизна струек будет незначительно меняться даже при большом градиенте скорости вдоль канала и большой скорости [c.224]

Для движения несжимаемой жидкости динамическая и тепловая задачи решаются раздельно, при этом решение первой из них—динамической—используется при решении второй--тепловой. Напомним, что теория Прандтля переноса количества движения приводит к совпадению относительных профилей избыточной температуры и скорости в задачах о свободных струях или о турбулентном следе за телом (при подобии граничных условий для скорости и температуры [Л. 1]). Формально этот результат отвечает равенству единице так называемого турбулентного числа Прандтля [c.82]

Задачи, о которых шла речь выше, характеризуются подобием граничных условий для скорости и температуры. Например, в свободной струе-источнике скорость и избыточная температура максимальны на оси струи и равны нулю на ее границах и т. д. Такой вид симметричных граничных условий, очевидно, не является единственным. Практический интерес (например для задачи о перемешивании разнородных по составу или температуре объемов газа с помош ью острой струи, ориентированной по границе раздела, — идеализированной схеме острого дутья в топках), а также теоретический интерес представляют задачи с симметричными граничными условиями для скорости и асимметричными для температуры. Рассмотрению такой задачи посвяш ен следуюш ий раздел. [c.83]

Первые два уравнения системы (3)—(5) вместе. с граничными условиями для скорости составляют независимую динамическую задачу, решение которой известно [Л.4]. [c.85]

Выражение для определения граничной массовой скорости f r/(M - )] на входе в ступенчатую трубу имеет вид [c.264]

Так как уравнения неразрывности и движения остались теми же, что и для пограничного слоя при умеренной скорости течения (см. гл. 7), и граничные условия для скорости также не изменились, то, очевидно, для поля скорости существуют автомодельные решения. Эти решения приведены в табл. 7-1. [c.333]

Для горизонтальных ступенчатых витков граничная массовая скорость определяется по формуле [c.35]

Слабонаклонные и подъемно-опускные змеевики, у которых нивелирная составляющая перепада давления не превышает 10% полного, рассчитывают по формулам для горизонтальных труб е увеличением полученных значений граничной массовой скорости в 1,2 раза. В остальных случаях расчет ведется по формулам для вертикальных труб. [c.35]

Необходимо различать зону Испарения и зону конденсации, так как условия сопряжения будут разные. Дело в том, что температура образовавшегося при испарении пара отличается от температуры поверхности жидкости. Поэтому для граничных условий необходимо два соотношения одно для скорости испарения, другое для связи между температурой жидкости и пара у поверхности испарения. Кроме того, необходимо учесть, что испарение жидкости в пористом фитиле происходит только с поверхности менисков. Поэтому вводится поправочный коэффициент е, равный отношению площади испарения ко всей площади фитиля, через которую проходит пар. [c.394]

Для интегрирования ур-ний (2), (3) требуется задать начальные (если движение не является стационарным) и граничные условия. Граничным условием для скоростей в вязкой жидкости является условие прилипания к твёрдым стенкам на неподвижной стенке р = 0, а на движущейся стенке V равно скорости соответствующей точки стенки. [c.236]

Умножив граничное условие для скорости скольжения на половину скорости скольжения и сложив результат с граничным условием для [c.43]

Граничные условия для системы уравнений можно разбить на две группы граничные условия для скорости и граничные условия для температуры. [c.207]

Граничные условия для скорости во всех случаях имеют один и тот же вид [c.207]

Рис. 7-45. Номограмма для определения граничной массовой скорости.

Сформулируем граничные условия для скорости течения. Из ус.човия отсутствия скольжения на поверхности раздела фаз следует равенство тангенциальных скоростей течения в каждой фазе [c.11]

Решение. В граничном условии р = О на открытом конце трубки можно приближенно пренебречь излучаемой волной (мы увид 1м, что интенсивность излучения из г.онца трубки мала). Тогда имеем условие р, = — где р, и р — давления в падающей волне и в волне, отрал енной обратно в трубку для скоростей будем соответственно иметь v =v , так что сум-марная скорость на выходе из трубки ес ац = у,-Ь = 2 1. Поток энергии в падающей волне равен Spai= A SpiiQ. С помощью (77,5) получаем для отношения излучаемой знергии к потоку в падающей волне [c.416]

Найденные значения А , используют для нахождения производных в правых частях системы обыкновенных дифференциальных уравнений, причем полиноминаль-ное разложение искомой функции выбирают таким образом, чтобы удовлетворить всем граничным условиям. Для случая граничных условий 1-го рода, а также при нулевых производных построение полиноминального разложения не вызывает труда. Для случая граничных условий типа (1.5.16) (граничные условия 2-го рода) полиноми-нальное разложение, например, для скорости, выбирают в следующем виде [c.38]

Расчет структуры пограничного слоя осуществляется последовательно, начиная с сечения 1=1, при этом все параметры потока в предыдущем сечении =0 известны из граничных условий (3.39). В первую очередь определяются значения скоростей во всех узлах / сечения I. Для этого сначала вычисляют прогоночные коэффициенты Л , В." во всех узлах /, начиная с /=1, по формулам (3.48), (3.49). Эту операцию называют прямой прогонкой. Значения прогоночных коэффициентов Л - д /=о иа поверхности стенки (/=0) находят из граничных условий (3.37) для скорости и. Для рассматриваемой задачи [c.70]

Для вертикальных труб граничная массовая скорость определяется подформуле [c.47]

При этом используется граничное условие (8-4) для скорости и. Символом рх в дальнейшем будет обозначаться не только градиент давления (dpjdx), но и касательная составляющая инерционной силы Fx- Получить аналитическое решение уравнения (8-30) невозможно, пока вязкость ц(Т ) не будет выражена явным образом через переменные х, у, т). [c.223]

Граничные условия для функции тока Т на контуре области рещения принимались в соответствии с условиями для скорости Ч ст=сопз1 на твердых стенках и линиях симметрии, на [c.204]

Для решения уравнений (1-6-8) —(1-6-9) необходимо задать граничные условия для конкретной задачи. Обычно в классической гидродинамике принимаются условия прилипания, т. е. считается,что скорость жидкости на стенке равна нулю. Эти условия можно сохранить для скорости поступательного движения. Однако надо задать условия на стенке для угловых скоростей ш. Если частица не вращается на стенке (предельный случай сильного взаимо-действия жидкости и стенки), то (ш) = 0. Если же частица свободно враща ется на стенке (предельный случай слабого взаимодействия), то [c.46]

Граничная массовая скорость (рш)гр находится следующим образом. Вначале определяется граничная массовая скорость (рш)о для горизонтального витка с характеристиками длина 2=18,6 м, внутренний диаметр d=0,02 м, среднее удельное теп- овосприятие по внутренней поверхности 9 = 230 кВт/м и давление р=10 МПа. Величина (pw)o определяется по правой части номограммы рис. 7-45, а в аависимости от S = яач — коэффициента гидравлического сопротивления начального необогреваемого участка, включая сопротивление входа и дроссельной шайбы, а также недогрева Дг о. При давлении, отличном от 10 МПа, вводится поправка [c.488]

Для горизонтальных витков при условиях, отличных от номограммных, граничная массовая скорость определяется по формуле [c.489]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...