Угол Понятие

Б конических колесах вводят понятие начальные конусы — это две конические поверхности с общей вершиной и образующей, перекатывающиеся одна по другой без скольжения (рис. 3.106). При этом начальные и делительные конусы всегда совпадают. Углы делительных конусов обозначают б/ и б. . Межосевой угол 2=61+62=90°. [c.360]

Геометрия не может ограничиться одним понятием числа. Она основывается также и на понятиях, связанных с геометрической формой (длина, поверхность, объем, угол). Геометрия часто пользуется понятием движения линию геометрия определяет как след точки. Но если точка оставила след, то, следовательно, она передвигалась ф>иг) ра, образовавшая тело вращения, поворачивалась вокруг оси, т. е. тоже находилась в движении. Однако геометрию не интересует, совершалось ли это движение в течение многих тысячелетий или же в малые доли секунды. Понятие времени чуждо геометрии. Размерностью геометрических величин является" размерность длины L в той или иной степени (площадь [c.116]

Проекция силы на ось. С только что рассмотренным понятием составляющие силы по оси тесно соприкасается понятие проекция силы на ось. Проекцию силы на ось получаем так же, как и проекцию всякого вектора, например вектора скорости (см. с. 30). Для этого надо модуль вектора помножить на направляющий косинус. Знак проекции совпадает со знаком направляющего косинуса, т. е. проекцию считают отрицательной, если направление вектора составляет тупой угол с положительным направлением оси. Чтобы упростить вычисления, при определении проекции силы на ось обычно помножают модуль силы на косинус острого угла между осью и линией действия силы и приписывают проекции знак + , если она направлена в положительном направлении оси, и знак — , если в противоположную сторону. Так при плоской системе и при обычном направлении осей координат Ох вправо, а Оу вверх) знак проекций указан в таблице [c.127]

Сила света. Часто возникает необходимость определить величину светового потока, излучаемого в единичный телесный угол. С этой целью для точечного источника вводится фотометрическое понятие силы света. Под силой света понимается величина светового потока, излучаемого точечным источником в единичном телесном угле. Если в телесном угле dQ излучается световой поток Ф, то сила света в данном направлении будет [c.11]

Исследуем, на какой угол 5ф будут разведены диспергирующим элементом два пучка света с длинами волн Л] и 2(ki — = 8) ). Очевидно, что интересующая нас функция, называемая дисперсией, характеризуется производной от угла по длине волны. Определив таким образом понятие дисперсии [c.314]

Сначала рассмотрим вопрос об аналитическом определении закона вращательного движения тела вокруг неподвижной оси. Для этого нам придется ввести понятие об угле поворота. Пусть ось Ог (рис. 33) является неподвижной осью, вокруг которой вращается тело. Проведем через ось Ог в начальный момент времени плоскость Ро и фиксируем ее положение в неподвижном пространстве и в теле. Точки тела, лежащие в начальный момент времени в плоскости Ро, останутся в плоскости Р, движущейся вместе с телом и образующей со своим начальным положением Ро некоторый двугранный угол. Ребром этого двугранного угла является ось вращения тела Ог. Упомянутый двугранный угол называется углом поворота тела или его угловой координатой. Он измеряется своим линейным углом ф (рис. 33). [c.102]

Угловой скоростью тела называется физическая величина, характеризующая быстроту изменения угла поворота ф тела во времени. На основании общего понятия о быстроте изменения функции времени ( 35), которой в данном случае является угол поворота ф, угловая скорость определяется равенством [c.103]

Общие понятия о крутильных колебаниях и критической угловой скорости. Приложим к массам т (рис. 209) моменты, как показано сплошными стрелками. В результате действия моментов вал окажется скрученным и каждая масса повернется на угол ф. При этом предполагается, что вал скручен в пределах упругих деформаций. [c.199]

Отсюда ясно, что для тел, характер излучения которых сильно отличается от излучения черного тела (например, для тела с ясно выраженными областями селективного излучения), понятие цветовой температуры не имеет смысла, ибо цвет таких тел можно только очень грубо воспроизвести при помощи черного тела. В тех случаях, когда определение цветовой температуры возможно (так называемые серые тела , например, уголь, окислы, некоторые металлы), для ее отыскания необходимо произвести исследование распределения энергии в спектре при помощи соответствующих спектральных приборов. Рис. 37.2 воспроизводит результаты такого исследования для Солнца одновременно на нем нанесены кривые распределения для черного тела при температурах 6000 и 6500 К. Рис. 37.2 показывает, что отождествление Солнца с черным телом [c.703]

Величину 1//С = р, имеющую размерность длины, называют радиусом кривизны кривой в данной точке. Происхождение того понятия станет ясным, если рассмотреть кривизну окружности в этом случае угол смежности е равен центральному углу между радиусами, проведенными в точки касания, а соответствующая дуга равна произведению этого угла на радиус, так что отношение е/Аа, характеризующее кривизну окружности, равно единице, деленной на радиус окружности, а обратная кривизне величина есть радиус окружности. [c.186]

Отметим, что, применяя понятия угол поворота и угловая скорость к материальной точке, всегда имеют в виду не вращение самой точки, а поворот и скорость поворота радиуса, проведенного к ней от оси вращения. [c.23]

Электроны, проходя через вещество, теряют энергию, главным образом, на ионизацию, возбуждение атомов вещества и на тормозное излучение. В каждом акте взаимодействия с атомными электронами для падающего электрона велика вероятность потерять существенную долю своей энергии и выбыть из пучка вследствие рассеяния на большой угол. Поэтому для электронов нет понятия среднего пробега в веществе, а говорят лишь о максимальной глубине проникновения (или экстраполированном пробеге). Достаточно точной теории, позволяющей получить формулу потерь энергии для электронов, нет. [c.1170]

Понятие устойчивости пути связано со свойством летательного аппарата устранять возникший угол скольжения (3. В то же время собственно путевая устойчивость не выдерживается, так как аппарат, изменив под действием различных возмущений направление движения, не возвратится к прежнему направлению, а, подобно флюгеру, повернется носовой частью в сторону нового вектора скорости V. [c.36]

Единственное непринципиальное различие состоит в том, что углу 9 в задаче для пузырька соответствует угол п—9 в задачах для капель. Это просто связано с условностью отсчитывать угол 0 всегда внутрь жидкости. (Если договориться использовать понятие контактного угла 0, отсчитываемого всегда внутрь сплошной фазы, то отмеченное различие устраняется). [c.104]

Определим абсолютную скорость прецессии гироскопа, возникающую под действием разгрузочного устройства с характеристикой релейного типа, эквивалентной разгрузочному устройству с пропорциональной характеристикой. Понятие эквивалентности здесь заключается в том, что угол Рабе поворота ОСИ Z ротора гироскопа для обоих типов разгрузочных устройств за каждую четверть периода колебания самолета одинаков. Считаем, что скорость прецессии оси z ротора гироскопа в абсолютном пространстве зависит только от величины угла р величиной же малого угла рабе поворота оси г ротора гироскопа в пространстве, возникающего под действием слабого разгрузочного устройства, по сравнению с углом р пренебрегаем. Тогда для гиростабилизатора, обладающего разгрузочным устройством с пропорциональной характеристикой, получим [c.383]

При этом движении кривизна элементарных струек, из которых состоит поток жидкости, весьма незначительна и очень мал также угол расхождения между осями отдельных струек поэтому поперечные сечения потока можно рассматривать как плоские сечения, нормальные к оси потока (это и было принято нами ранее). Распределение давлений по сечению при медленно изменяющемся движении подчиняется закону гидростатики. Этому понятию часто соответствует, например, движение в естественных руслах, когда живое сечение изменяется непрерывно, но достаточно плавно вдоль потока. [c.67]

Кроме линейного перемещения, введем понятие углового перемещения. Если рассмотреть отрезок прямой между двумя близкими точками до и после изменения формы тела, то легко установить, что этот отрезок поворачивается в пространстве на некоторый угол. Этот угол поворота также характеризуется вектором, который может быть разложен по осям х, у и г. [c.26]

Кроме линейной деформации вводится и понятие угловой деформации. Рассмотрим прямой угол, образованный в недеформированном теле двумя отрезками 0D и ОС (ем. рис. 13). После нагружения тела внешними силами этот угол изменится и примет значение С 0 D. Будем уменьшать отрезки ОС и 0D, приближая точки С и D к точке О и оставляя при этом угол OD прямым. Предел разности углов OD и С 0 D [c.26]

Понятия предела пропорциональности и предела упругости довольно условны они решающим образом зависят от условно принятой нормы на угол наклона касательной и на остаточную деформацию. Поэтому величины о и в справочные данные по свойствам материалов обычно не включаются. [c.69]

Интенсивностью излучения называется количество лучистой энергии, излучаемое в определенном направлении элементарной площадкой, расположенной перпендикулярно направлению излучения, в единице телесного угла за единицу времени. Для пояснения этого понятия выделим на поверхности излучающего тела элементарную площадку dP и рассмотрим излучение по направлению S, составляющему угол ф с нормалью п к площадке в элементарном телесном угле doj (рис. 16.1). Энергия этого излучения равна d Q. Проекция площадки dP на плоскости, перпендикулярной направлению излучения, равна dP os ф. [c.403]

Зубья колес Новикова отличаются от зубьев эвольвентных косозубых колес формой сечений. Однако и те и другие представляют собой винтовые тела. Как и в косозубом эвольвентном зацеплении, в зацеплении Новикова пользуются понятиями торцового шага ts, нормального шага 4 и осевого шага 4- Здесь удобно пользоваться понятием угла р наклона зуба, аналогичным такому же понятию , для эвольвентных колес. В рассматриваемом случае угол р наклона зуба принимают в пределах от 10 до 30°. [c.72]

Кроме линейной деформации вводится понятие об угловой деформации. Рассмотрим прямой угол OD, образованный в недеформированном теле отрезками OD и ОС. [c.160]

Смысл последнего понятия легко выясняется. По рис. 366 угол а остается неизменным, и, следовательно, регулятор не реагирует, т. е. не меняет относительного положения шаров на интервале изменения угловой скорости сОр при переходе из положения р в положение р или р". Конечно, качество регулятора определяется также и величиной 8р. Чем чувствительнее регулятор, т. е. чем меньше Вр, тем скорее происходит регулирование скорости машины. Однако величина бр должна быть ограничена снизу, так как в противном случае регулятор может реагировать и на допускаемую неравномерность хода б машины, имеющуюся внутри периода установившегося движения, что привело бы к непрерывному подъему и опусканию шаров. Поэтому коэффициент нечувствительности должен быть больше коэффициента неравномерности хода машины. Обычно принимают ер = 1,256. Под коэффициентом полной неравномерности регулятора понимают [c.399]

Угол S называется межосевым углом. Расстояние Ь между торцами зуба (рис. 15.6, в) называется длиной зуба. Для конических колес вводятся понятие о конусном расстоянии R , представляющем собой длину образующей начальных конусов, и коэффициент полноты зуба гр = b/Rg, определяемый из равенства г з = = , 2/ и + 0,6) и принимаемый обычно не более 0,35. [c.279]

Углубленный курс классической механики долгое время считался обязательной частью учебных планов по физике. Однако в настоящее время целесообразность такого курса может показаться сомнительной, так как студентам старших курсов или аспирантам он не дает новых физических понятий, не вводит их непосредственно в современные физические исследования и не оказывает им заметной помощи при решении тех практических задач механики, с которыми им приходится встречаться в лабораторной практике. Но, несмотря на это, классическая механика все же остается неотъемлемой частью физического образования. При подготовке студентов, изучающих современную физику, она играет двоякую роль. Во-первых, в углубленном изложении она может быть использована при переходе к различным областям современной физики. Примером могут служить переменные действие— угол, нужные при построении старой квантовой механики, а также уравнение Гамильтона — Якоби и принцип наименьшего действия, обеспечивающие переход к волновой механике, или скобки Пуассона и канонические преобразования, которые весьма ценны при переходе к новейшей квантовой механике. Во-вторых, классическая механика позволяет студенту, не выходя за пределы понятий классической физики, изучить многие математические методы, необходимые в квантовой механике. [c.7]

Проецирующая прямая (8В) образует с линией / угол ф. Чем дальше по прямой точка В будет удаляться от плсйкости П, тем меньше будет угол ф. В пределе угол ф будет стремиться к нулю. Если на прямой / взять бесконечно удаленную точку 1 , то проецирующий луч (5Ь ) станет параллельным (в понятии геометрии Евклида) прямой / и перюсечет плоскость П в точке Е . Следовательно, Ь - центральная проекция бесконечно удаленной точки Е прямой /, а отсюда следует, что Е = / П(5Е а,), т.е. параллельные прямые / и пересекаются в бесконечно удаленной точке Е . Точка Е называется несобственной точкой. Это противоречит аксиоме Евклида, которая утверждает, что параллельные прямые не пересекаются. [c.23]

Для характеристики вращательной части плоского движения твердого тела вокруг подвижной оси, проходящей через выбранный полюс, аналогично случаю вращения твердого тела вокруг неподвижна оси можно ввести понятия угловой скорости со и углового укорения е. Если угол поворота вокруг подвижной оси, проходящей через полюс, обозначить ф, то [c.141]

Одно из основных свойств идеальной просфанственной репгетки симметричность. Вводится понятие оси симметрии. Это - прямая линия, при повороте вокруг которой на некоторый угол фигура совмещается сама с собой. Порядок симметрии п показывает, сколько раз фигура совместится сама с собой при полном повороте на 360 . Согласно представлениям о кристаллах, возможны только оси симметрии 1, 2, 3, 4 и 6 порядков. Это ограничение продиктовано условиями пространственной периодичности и непрерывности структуры. [c.53]

В заключение стоит указать, что и по поляризации излучение лазера отличается от излучения обычных источников света. Физика процессов в лазере связана не со случайным началом колебаний (спонтаяное излучение , а с некочорыми более сложными явлениями, обусловленными взаимодействием электромагнитного излучения и атомных систем. Такое вынужденное излучение (это понятие было введено Эйнп1тейном еще в 1916 г. см, гл. 8) должно характеризоваться вполне определенной поляризацией. При работе со специально изготовленными лазерами, у которых окна разрядной трубки перпендикулярны ее оси, можно наблюдать, как чер( з определенное время At один вид. . .тлиптической поляризации переходит в другой. Но обычно окна разрядной трубки, находящейся внутри резонатора, располагают под некоторым углом к ее оптической оси (угол Брюстера), что (см. гл. 2) [c.37]

Чтобы получить более наглядное представление о движении тела в рассматриваемом нами случае, введем понятие о регулярной прецессии. Назовем прецессионное движение, определяемое завиеимостью между углом ф и временем, регулярным, если угловая скорость ф этого движения будет постоянной. Из соотношения (с) следует, что при этом угол нутации 0 будет постоянным. Найдем уравнение, из которого можно определить угол 0, соответствующий регулярной прецессии. Допустим, 0 = = 0 = onst. Пусть значение ф при регулярной прецессии будет ф. [c.433]

Pll . 9.1. К понятию скорость химической реакции L—кривая зависимости молярной концентрации раствора от времени, а — угол между касательной к кривой в некоторой точке Л/i, соответствующей моменту времени 1, и осью времени [c.215]

Прел<де чем приступить к выводу уравнения прыжка, укалсем, что прыжок в расширяюще.чся русле бу-,лет устойчив в изложенном выше понятии только в том случае, если глубина перед прыжко.м будет одинакова по всей ширине расширяющегося русла. Лабораторные исследования растекания бурного потока показывают, что прыжок. может зани.мать нормальное к оси потока положение только в руслах, угол расходимости которых При 0 7 прылгок принимает [c.233]

На практике мы чаще всего имеем дело с потоками в трубах или открытых руслах, площади живого сечения которых переменны и по форме и по величине. Это приводит к некоторому изменению скоростей и давлений по длине потока. Чтобы упростить задачу, вводят понятие о плавноизменяющихся потоках. Плавноизме-няющиеся потоки характеризуются следующими признаками 1) кривизна линий тока и угол расхождения между ними должны быть незначительными 2) живое сечение должно быть плоским (или почти плоским) 3) давление в живом сечении должно распределяться по закону гидростатики p=p0+pgh). [c.25]

При изучении неравномерного движения жидкости пользуются понятием плавноизменяющегося движения, при котором 1) радиус кривизны линий тока очень велик и в пределе стремится к бесконечности 2) угол расхождения между линиями тока очень мал и в пределе стремится к нулю 3) живые сечения струек — плоские площадки, нормальные к оси потока. Следовательно, плав-ноизмеияющееся движение по своим свойствам приближается к равномерному движению, состоящему из прямых и параллельных между собой элементарных струек. [c.277]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...