Течение в трубке

Определение обобщенного числа Рейнольдса по уравнению (2-5.25) подразумевает, что при расчетах течения в трубке следует использовать значения К ж п, соответствующие напряжению сдвига на стенке. При распространении на различные задачи ламинарных или ползущих течений необходимо определить ли6<у характеристическую скорость, либо характеристическое напряжение так, чтобы были определены используемые значения п и К. [c.73]

Пример 2Б Распределение скорости при ламинарном течении в трубке жидкости, подчиняющейся степенному реологическому закону. [c.85]

Для учета потерь напора в местных сопротивлениях (вход в трубку, колено ЭО и нормальный ве1 тиль) воспользоваться приведенными зависимостями относительных эквивалентных длин Jd этих местных сопротивлений от числа Рейнольдса Г е при ламинарном режиме течения в трубке. [c.263]

Следует отметить, что, если в случае узких и широких капилляров можно провести некоторый, хотя и приближенный, анализ явлений, поведение течения в трубках с прессованным порошком в настоящее время совершенно нельзя объяснить. [c.834]

Однако если бы течение в трубке в указанном примере Кен-нарда происходило по закону Пуазейля (как для сплошной среды), то для снижения давления в колбе вдвое понадобилось бы не 3 минуты, а 2 часа. [c.174]

Обобщение тарировочных данных для течения в трубках и на пластине позволило получить единое выражение для опреде- [c.207]

Указание. Предварительно выяснить режим течения в трубке f M. введение гл. 9). [c.313]

При ламинарном течении в трубке квадратного сечения вместо (2.11) и (2.13) можно принимать [c.33]

Каждая ступень представляет собой отверстие диаметром da = 2 мм в стенке толщиной 6=1,0 мм. Принять коэффициент расхода такого отверстия равным i = 0,62 и считать, что взаимное влияние ступеней дросселя отсутствует (скорость в промежутках между стенками гасится до нуля), а полная потеря напора распределяется между ступенями поровну. Определить полную потерю давления в дросселе при скорости течения в трубке v=l м/с, если плотность жидкости р = = 850 кг/м [c.50]

Б о с с е л. Закрученное течение в трубках тока переменного сечения. — Ракетная техника и космонавтика, 1973, т. 11, № 8, с. 132—137. [c.192]

Что. происходит с температурой идеального совершенного газа с ростом скорости при установившемся адиабатическом течении в трубке тока [c.161]

Для достаточно гладких функций (р и предположения 1) и 2) позволяют описывать течение в трубке уравнениями типа теории пограничного слоя (или смазочного слоя, если 8 1), т.е. уравнением неразрывности и ж-компонентой уравнения импульсов, в котором давление зависит только от х и t. [c.643]

Течение в трубке Вентури [c.175]

Рис. 4.28.1. Течение в трубке Вентури .

Чтобы получить перепад давления в жидкости при течении в трубке, заметим, что давление на бесконечности в положительном направлении, т. е. при Х->оо, равно [c.178]

Осесимметричное течение в трубке круглого диска 174 [c.616]

Рэлеевское течение между плоскостями, вызванное стоячей волной. Течение в трубке Кундта [c.214]

Течение в трубке тока будет таким же, как и течение без трения в трубке с жесткими стенками, сечение которой достаточно плавно изменяется. [c.348]

Оговорка обычно в предыдущем утверждении относится к тому, что можно избежать появления турбулентности, добиваясь полной обтекаемости входного отверстия, полируя стенки и обеспечивая на входе трубы ламинарное течение. При чрезвычайной тщательности можно было таким путем избежать появления турбулентности при значениях Ке вплоть до 40000. Но если не принимать специальных мер, то течение в трубках при Ке > 2000 будет турбулентным. [c.57]

Если провести линии тока через все точки какого-нибудь небольшого замкнутого контура, то при условии, что поле скоростей везде непрерывно, эти линии образуют на сколь угодно большом протяжении так называемую трубку тока. Такая трубка обладает той особенностью, что жидкость внутри нее в рассматриваемый момент времени течет, как в трубке с твердыми стенками. В самом деле, согласно определению, жидкость течет параллельно линиям тока если бы жидкость проходила через стенку трубки тока, то это означало бы, что существует составляющая скорости, перпендикулярная к линиям тока, что противоречит определению последних. Жидкость, текущая внутри трубки тока, называется жидкой струйкой. При установившихся течениях трубки тока сохраняются неизменными все время и жидкость течет в них все время как в трубках с твердыми стенками. При неустановившихся течениях в трубках тока в каждый следующий момент времени текут иные частицы, чем в предыдущий момент. Мысленно разбивая все пространство, занятое жидкостью, на трубки тока, можно получить очень наглядное представление о течении жидкости. При решении многих простых задач, например, при изучении движения жидкостей в трубках и каналах, допустимо рассматривать все пространство, занятое потоком жидкости, как одну единственную жидкую струйку. При таком способе исследования неодинаковость скоростей в поперечном сечении трубы или канала оставляется без внимания и весь расчет сводится к получению некоторых закономерностей для средней скорости течения. [c.52]

Установка Рейнольдса для исследования режимов движения жидкости представлена на рис. У.З. Сосуд А заполняется испытуемой жидкостью. К сосуду А в нижней его части присоединена стеклянная трубка 1 с краном 2, которым регулируется скорость течения в трубке. Над сосудом А расположен сосуд Б с раствором краски. От сосуда Б отходит трубка 3 с краном 4. Конец трубки 3 заведен в стеклянную трубку 1. Для пополнения сосуда А служит трубка 5 с запорным устройством 6. [c.83]

Таким образом, течение в трубках ламинарное. Потери давления по длине находим по формуле (3.21) [c.87]

Проведем в потоке в определенный момент времени произвольную линию тока. Наметим на ней некоторую точку 1. Вокруг этой точки в плоскости, нормальной линии тока, проведем элементарный контур, ограничивающий площадку бЫ] настолько малую, что в ее пределах скорость можно считать постоянной. Если теперь через все точки этого контура в рассматриваемый момент времени провести линии тока, то они образуют трубчатую поверхность тока — трубку тока. Жидкость, двигающаяся в трубке тока, называется элементарной струйкой. Течение в трубке тока является одномерным, так как вследствие ее малых поперечных размеров скорость меняется только вдоль трубки тока. Поскольку поверхность трубки тока образована линиями тока, жидкость через эту поверхность перетекать не может. Следовательно, масса жидкости, проходящая за единицу времени через любое поперечное сечение элементарной струйки (массовый расход), остается постоянной. Поэтому можно записать уравнение постоянства расхода вдоль элементарной струйки [c.42]

Если трубка достаточно длинная, так что при [1=1 струя целиком заполняет трубку, то дальнейшее уменьшение не изменяет течение в трубке. [c.65]

Принимая во внимание удивительную разницу в поведсини течения в трубках, заполненных проволочками и порошком, Чандрасекар н Мендельсон [93], в дальнейшем исследовали трубки, заполненные порошком. Они использовали трубку для измерения промежуточного давления п осуществляли перепад давлений как гидростатически, так и при помош,и термомеханического эффекта. Их наблюдения при гидростатическом давлении [c.833]

Аналогично течению в трубке Вентури, за диафрагмой образуется суженное сечение с наибольшим окоростным шшо-ром, а следовательно, о наименьшим давлением. Записюая и [c.71]

Теоретические значения Л Ымин яри турбулентном течении в трубке [c.87]

Теплоотдача к ртути, протекавшей по рабочему участку, выполненному в виде теплообменника с противотоком, исследовалась Трефезено.м [85]. Было изучено течение в трубке и в кольцевой щели. Температуру стенки внутренней трубки не измеряли определяли температуру наружной поверхности кожуха. Коэффициент теплоотдачи рассчитывали на с яовании замеров теплопередачи. Числа Ре в опытах составили 4600—102 000 для трубок круглого сечения и 2100—36000 для трубок кольцевого сечения, средние температуры потока были 20—60°С, что соответствовалс значениям чисел Я/-=0,02-е0,0246. Опыты проводили на трубках из меди и нержавеющей стали (три трубки) с внутренними диаметрами 8—20мм [c.96]

Теплоотдачу к эвтектике РЬ—В1 при течении в трубке диаметром 16,6 мл1, длиной 1200 мм изучал Себан [96]. Температуру стенки измеряли в восьми ме-тх. Способ обогрева звал возможность по- [c.115]

П. а. применим только при ламинарном течении жидкости и при условии, что длина трубки превышает т. и. длину нач. участка, необходимую для развития ламинарного течения в трубке. Течение, подчиняющееся П. 3., наз. течением Пуазёйля оно характеризуется вараболич. распределением скорости по радиусу трубки й U = Пиакс (1 — г /Я ). где и — скорость на расстоя- [c.173]

Истечение. Рассмотрим истечение жидкости через короткую трубку, присоединенную к отверстию в стенке большого резервуара (рис. 6-10). Высота положения уровня свободной поверхности над центром отверстия Я постоянна. Пунктирные линии внутри трубки указывают границы заметного влияния вязкости. Жидкость у стенок должна иметь нулевую скорость, в то время как в центральной части (ядре) течения скорость постоянна по сечению. Если бы трубка была длинной, зсна действия вязкости распространилась бы до осевой линии и более не выполнялось бы предположение о пренебре-жимом влиянии трения. Внутри резервуара и в ядре течения в трубке течение определяется в основном толь- [c.138]

Живое сечен не — поперечное сечение потока, нормальное ко всем линиям тока, пересекающим это сечение. В общем случае живое сечение — криволинейная поверхность. При течении в трубках и каналах с параллельными стенкакп ИТ. д. живое сечение представляет собой плоскость, перпендикулярную оси канала. Площадь живого сечения обозначим через 5, м . [c.29]

С помощью весьма наглядного опыта можно продемонстрировать внезапное увеличение сопротивления трубы при переходе от ламинарного течения к турбулентному. Схема этого опыта предетавлена на фиг. 185. Вода из напорного бака течет по резиновому шлангу и затем по длинной тонкой трубке. Из свободного конца этой трубки вода вытекает в виде струи. Перемещая напорный бак снизу вверх, можно наблюдать, что сначала с увеличением напора скорость истечения увеличивается и струя из трубки бьет все дальше и дальше. Но если, поднимая бак, достигнуть высоты, при которой ламинарное течение в трубке переходит в турбулентное, то струя начинает пульсировать и при дальнейшем увеличении напора расстояние, на которое бьет струя, уменьшается. Это свидетельствует о том, что потери на трение увеличились вследствие смены ламинарного режима течения турбулентным. Однако в некоторых случаях, как увидим в дальнейшем, влияние турбулентности потока в известном смысле слова обратно. Так, например, для неудобообтекаемых тел при переходе от ламинарного движения к турбулентному точка отрыва вихрей сдвигается в направлении потока и обтекание улучшается. Искусственно турбулизируя поток, можно, например, уменьшить сопротивление шара более чем в два раза. Положительную роль играет [c.465]

Из формул (5) и (6) следует, что аналогично незакрученному течению в трубке тока и при слабой закрутке сугцествуют универсальные соотношения между илогцадью сечения трубки тока, полным импульсом потока в осевом направлении и давлением на ее внешней поверхности. Эти соотношения не зависят от закона распределения циркуляции Г(ш) по частицам, а зависят лишь от интегральной характеристики этого распределения [c.39]

Течение в трубке тока. Уравнение обращения воздействия. Переход через скорость звука. Сопло Лаваля. Формула сопла Лаваля. Течение релаксирующего газа — пример неизэнтропи-ческого течения. Замороженная скорость звука. Течение газа через простое сопло. Течение через сопло Лаваля с уменьшением противодавления расчетный и нерасчетный режимы. [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...