Скорость падения предельная

Полученное выражение удовлетворяет предельному условию — при п = 0 с = 1, Тт=Тг. Увеличение числа закрылок (/г>0) приводит к росту коэффициента Мт. Замечая, что Lg равно половине квадрата скорости падения частицы в безвоздушном пространстве (0,5 у ), взамен (3-24) найдем [c.92]

С возрастанием х величина е убывает, стремясь при х- -оо к нулю. Отсюда следует, что скорость падения v с возрастанием х возрастает, стремясь в пределе к постоянной величине а. Эта величина называется предельной скоростью падения t np. Из равенства (19) находим, так как Спр=а, [c.196]

Следовательно, при Uo=0 падающее в воздухе тело не может получить скорости, большей, чем Чпр- Предельная скорость падения возрастает с увеличением веса тела н с уменьшением величин с , р н S. [c.196]

Следовательно, скорость падения приближается к предельной довольно быстро, если только величины и 5 не очень малы (см. задачу 94). [c.197]

Найти в обоих случаях расстояние Н , пролетев которое, парашютист приобретает скорость Ui=0,95 (т. е. отличающуюся от предельной на 5%), и расстояние Щ, при котором скорость падения V2=0,9% . [c.197]

Задача 829. В момент раскрытия парашюта скорость падения парашютиста равна Парашют испытывает сопротивление воздуха, пропорциональное первой степени скорости. Определить скорость парашютиста в зависимости От предельной скорости и времени. [c.307]

Найдем предельную скорость падения парашютиста при затяжном прыжке и с открытым парашютом, полагая вес парашютиста Р = тв — 1Ъ кГ, [c.359]

Пользуясь таблицами гиперболических функций, по формулам (10) или (15) определим скорость в любой момент времени. При увеличении аргумента гиперболический тангенс, так же как и котангенс, быстро стремится к единице например, th 3 = 0,995, th 3 = 1,005, т. е. только на 1/2% разнятся от единицы таким образом, скорость падения стремится к предельной скорости с, практически (с ошибкой 1/2%) достигая ее уже по прошествии времени [c.41]

Мы видим, что с возрастанием I величина е убывает, стремясь при -5-00 к нулю. Отсюда следует, что скорость падения тела V с возрастанием I возрастает, стремясь в пределе к постоянной величине с. Эта величина называется предельной скоростью падения = [c.468]

Расчет скорости падения деформированных капель, еще не достигших того размера, при котором справедливо соотношение (5.41), можно приближенно вести по (5.40), используя вместо радиуса эквивалентный радиус R . При этом, конечно, следует проверить, не дает ли этот расчет значение f/oo > большее, чем предельная скорость падения, определяемая (5.41). [c.228]

Фиг. 93. Предельные скорости падения давления в паровом котле

Здесь Jq— t — время, оставшееся до возникновения бесконечной плотности, М — масса, заключённая в сфере радиуса г в момент Из (3) следует, что при развитом Г. к. скорость падения и близка к предельной скорости сжатия -у"2 aGM 1г. [c.529]

Наличие предельной скорости падения можно установить следующими простыми рассуждениями. При падении тела в воздухе скорость его растет следовательно, растет и сила сопротивления R. [c.260]

Скорость падения, которая определяется последним равенством, называется предельной скоростью на данной высоте. [c.566]

Минимальную скорость падения давления, при которой образуется свободный уровень или опрокидывание циркуляции, называют предельно допустимой скоростью сброса давления. Расчетная и экспериментальная проверка показали, что с ростом рабочего давления в котле существенно увеличиваются допустимые скорости падения и подъема давления (этому способствуют физические процессы циркуляции и конструктивные особенности экранов). [c.193]

Таким образом, оптимальная скорость ракеты в среде с дан ной плотностью и квадратическим законом сопротивления в точности равна той предельной скорости, которую приобрела бы ракета веса Mg, падая свободно в однородной атмосфере задан ной плотности. Предельная скорость падения хорошо обтекаемых тел достаточно велика, и ее значение сильно возрастает с [c.149]

Наличие скольжения на площадках касания фрикционных тел ограничивает диапазон регулирования в одноступенчатых вариаторах в связи с падением предельной передаваемой мощности при малых угловых скоростях ведомого звена, большими потерями на трение и резким уменьшением КПД в крайних зонах диапазона регулирования. [c.129]

Если теперь обратиться к экспериментальной ситуации, то становится сразу очевидно, что нисходящие языки за очень короткое время и на очень коротком расстоянии ниже начального уровня поверхности раздела достигают предельной скорости. Эта предельная скорость падения составляет около 0.1 см/с, и если экстраполировать линейные решения на эту стадию движения, то найдем, что амплитуда предпочтительного возмущения превосходит амплитуду длинноволнового возмущения более чем на порядок величины. Кажется разумным предположить, что характер последующего опускания тяжелой жидкости и подъема более легкой уже хорошо определен. Это последующее движение ведет к сужению опускающейся тяжелой жидкости в узкую струю и уплощению верхней части массы поднимающейся легкой жидкости. Расстояние между струями, или языками, не будет значительно изменяться. [c.167]

Движущей силой в процессе падения пули является ее вес. Сопротивление воздуха тормозит падение. По мере увеличения скорости, как сказано выше, возрастает и сила сопротивления. Если наступит такой момент, что при некоторой скорости пули " р сила сопротивления ее движению будет численно равна весу пули, то силы веса и сопротивления, будучи направлены в противоположные стороны и численно равны, уравновесятся. С этого момента= движение пули станет равномерным. Скорость называют предельной. [c.54]

Наличие предельной скорости падения можно установить следующими простыми рассуждениями. При падении тела его скорость и растет следовательно, растет и сила сопротивления R. Если считать очевидным, что сила R не может стать больше, чем сила тяжести Р (рис. 219), то Rn =P. Подставляя сюда значение Лпр из формулы (18), получаем 0,5с (р5Упр=Р, откуда и находим даваемое формулой (21) значение u p. Однако приведенные рассуждения не позволяют определить, как быстро скорость падения а стремится к у р. Этот практически важный результат можно получить только с помощью формулы (20). [c.197]

Решение. Предельную скорость падения определяем по формуле (21), считая для воздуха р= 1,29 кг/м . Расстояния Hi и находим из равенств (22). Так как и—0,95unp при (g/vnj,)x= 1,2, то искомое расстояние Hi= 1,2vaplg- Аналогично находим, что H, =2v nflg. [c.197]

Полагая поле сил тяжести однородным, определить предельную (мак симальпую) скорость падения тела. [c.102]

Безразмерный комплекс (7.11) называют (причем чаще в работах зарубежных авторов [10, 69—71], чем отечественных) числом Кутате-ладзе Ки. Сравнение с формулой (5.41) показывает, что для установления кольцевой структуры скорость газа должна превосходить предельную скорость падения крупных капель почти вдвое (константа 3,1 в (7.11) определена на основе опытных исследований). Качественно это может быть объяснено тем, что капли должны уноситься газом вблизи поверхности пленки, где локальная скорость меньше, чем средняя. Для системы вода—воздух при атмосферном давлении и температуре 20 °С формула (7.11) дает граничное значение приведенной скорости газа Wq = 14,6 м/с, хорошо согласующееся с опытными данными. На диаграмме режимов Хьюитта и Робертса (см. рис. 7.10) такой скорости газа соответствует граница кольцевого режима при малых приведенных скоростях жидкости (p w q 5 ). [c.305]

Следует иметь в виду, что при высоких приведенных давлениях предельная скорость падения жидких капель становится малой (из-за большой плотности пара и малого значения поверхностного натяжения). Например, для воды при 10 МПа agAp/ p") 0,39 м/с, так что условие (7.11) выполняется уже при Wg = 1,2 м/с. Такая скорость достигается при весьма низких объемных паросодержа-ниях, при которых образование кольцевой структуры принципи- [c.305]

Уже Галилей знал из опыта флорентийских водопроводчиков, что сила боязни пустоты не может превысить веса столба воды высотой 10 м. Он предлагал использовать для ее измерения груз, отрывающий поршень от дна цилиндра, к которому он должен быть плотно пригнан. Вскоре Торричелли (1608—1647), изучая действие тяжести на жидкость, доказал, что скорость вытекания жидкости равна скорости падения ее с высоты h уровня в сосуде Торричелли же впервые доказал, что предельная высота всасывания воды в насосах соответствует атмосферному давлению (10 метров водяного столба), под действием которого происходит нагнетание воды. [c.75]

Критерий оценки гаусса. Точная оценка ошибки, получаемой в том случае, когда пренебрегают сопротивлением воздуха,зависит, как мы только что видели, от численной оценки параметра t. В предыдущем пункте этот параметр г был определен, как отношение g /V между конечной скоростью падения в пустоте продолжительностью t и предельной скоростью V. Важно отметить, что, в то время как продолжительность падения t, позволяющую пычислить скорость gt, можно определить экспериментально с вполне достаточным приближением, численное значение предельной скорости V всегда является сомнительным. [c.129]

С. 3. используется в коллоидной химии, молекулярной физике, метеорологии. По С. з. можно определить скорость осанщения мелких капель тумана, коллоидных частиц, частиц ила и др. мелких частиц. Предельную скорость падения шарика мелких размеров в вязкой жидкости находят по ф-ле Уцр = /jfff(p — — р )/iii, где р — плотность вещества шарика, g — ускорение свободного падения. С. з. применяют также для определения коэф. вязкости очень вязких жидкостей (см. Вискозиметрия). с. Л. Вишневецкий. [c.690]

Итак, перед нами чисто кинематическая трактовка проблемы. Основываясь на этом, Эрнст Мах ставил Салилею в заслугу да, что он якобы вообще искал ответа на вопрос как, а не на вопрос почему. Напротив, в свое время Декарт, познакомившись с Беседами , нашел в них тот существенный недостаток, что, так сказать, внутренний механизм тяготения остается нераскрытым. Иными словами, Декарт не был удовлетворен тем, что у Галилея есть только как, но не почему. Мах в XIX в. был неправ, приписывая мудрому самоограничению Галилея принципиальный характе р, неправ был в XVII в. и Декарт, который считал, что он-то может объяснить, что такое тяготение. Но мы еще не раскрыли всего, что содержится в кинематической трактовке Галилея. Опытами и рассуждениями, которые приведены в Беседах (см. там же День первый и День третий ), Галилей опровергает воспринятое средневековой наукой положение Аристотеля, что скорость падения однородных тел пропорциональна их весу, опровергает и представление Аристотеля о сопротивлении среды. Он устанавливает, можно сказать, предельным переходом от данных наблюдения и опыта принцип, согласно которому в пустоте или же в среде, по другим каким-либо причинам не оказывающей сопротивления, замедляющего движение тел, скорость падения всех тел одинакова... . И [сопротивление среды качественно вполне верно проанализировано Галилеем как все возрастающее с возрастанием скорости, так что, в конце концов, скорость доходит до такого предела, а сопротивление среды до такой величины, что они уравновешивают друг друга, упраздняя всякое приращение и превращая движение тела в однообразное и равномерное, которое оно и сохраняет в дальнейшем . Как видим, кинематическая абстракция Га- [c.86]

Гастерштедта , производившего опыты над пневматическим транспортом зерна. Для зерен пшеницы предельная скорость падения в неподвижном воздухе равна vo = 10 м/сек. Пусть вес зерна, перемещенного в горизонтальной трубе в единицу времени, равен G и пусть для этого требуется весовой расход воздуха Q тогда для скоростей воздушного потока, больших 2vq, коэффициент сопротивления ( 11 гл. 1П) будет [c.438]

Равенство (7.17) представляет собой формулу Стокса для сопротивления шара при его движении в неограниченной вязкой жидкости. Согласно этой формуле сопротавленае движению шара про-аорцаонально коэффициенту вязкости, радиусу шара и скорости движения в первой степени. Формула Стокса (7.17) для сопротивления шара получена при условии отбрасывания в уравнениях движения вязкой несжимаемой жидкости квадратичных членов инерции, поэтому она может считаться справедливой только при сравнительно малых значениях чисел Рейнольдса. Тем не менее, эта формула находит себе широкое применение. В частности, она широко используется 6 коллоидной химии, в молекулярной физике и метеорологии. Пользуясь этой формулой, можно определять скорость осаждения мелких капель тумана, коллоидных частиц, частиц ила и прочих мелких частиц. Приравнивая силу сопротивления шара (7.17) равнодействующей сил от гидростатического давления (архимедовой силе), получим следующую формулу для предельной скорости падения шарика малых размеров в вязкой жидкости [c.181]

Задача 101. Определить предельную скорость падения парашютиста, вес которого вместе с парашютом Р — 1окГ а) прн затяжном прыжке, считая в этом случае 5 = 0,4ж , с =1,0 б) при прыжке с открытым парашютом, принимая в этом случае 5 = 36 , = 1,4. [c.260]

Найти в обоих случаях расстояние // пролетев которое, парашютист при обретает скорость i/ i = 0,95Onp (т. е. отличающуюся от предельной на б /о) и расстояние // , при котором скорость падения t a = 0,99y p. [c.261]

Форм лой для предельной скорости падения тела в среде приходится часто пользоваться также д.тя решения вопросов, связанных со спуском на парашюте. В частности, если задаться, из, соображений безопасности спуска, доп -стимой скоростью 7пр. у земли и если известен, по эксперименталышм данным, коэффициент лобового сопротивления парашюта данной формы с , то из этой формулы можно определить характерную площадь парашюта 3, необходимую для сп гска тела заданного веса [c.567]

Если же начальная скорость направлена вниз, а то начальное ускорение направлено вверх. Сила сопротивления в этом случае направлена врерх и по величине больше, чем сила притяжения. В последующие моменты времени ускорение, оставаясь положительным, стремится к нулю соответственно скорость стремится к предельной скорости падения. [c.48]

Предельная скорость падения человека с надетым, но ие раск))ытым парашютом около 200 км1час, эта критическая скорость достигается через 11 сек. от начала падепня. [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...