Параметр соударения

Параметр соударения или столкновения 145 Параметры Кали—Клейна 50—53, 175 [c.447]

Рис. 141. Влияние параметров соударения на положение характерных областей волнообразования в соединении деталей при сварке взрывом алюминия

Мы рассмотрим тот случай, когда длина волны нейтрона (з системе центра инерции) значительно больше радиуса действия ядерных сил 10 см). Этому условию удовлетворяют нейтроны с энергией, не превосходящей 20 MeV. Легко видеть, что для таких нейтронов, которые мы будем называть медленными, в сумме (3.1) все члены, кроме первого, практически равны нулю. Чтобы убедиться в этом, оценим так называемый параметр соударения частиц. В классической механике он равен д ==— , где L—относитель- [c.22]

Учет экранирования. Экранирование зависит от эффективного параметра соударения г. фф электрона с ядром или, точнее, от тех значений г, к-рые играют особенно существенную роль в интеграле, определяющем матричный элемент оператора V. Величина г фф тем больше, чем больше начальная энергия электрона и чем меньше импульс, передаваемый электроном ядру. Степень экранирования определяется отношением радиуса атома а к г фф и характеризуется параметром У- [c.192]

Типичным примером может служить поведение S %, k) при больших вещественных X и фиксированных вещественных к. Естественно предположить, что основная часть радиальной волновой функции располагается на расстояниях порядка параметра соударения Ilk. При klk l/m большая часть волновой функции оказывается вне сферы действия потенциала и почти не возмущается взаимодействием. В результате реализуются идеальные условия пригодности борновского приближения. [c.112]

Решение задачи, согласно общим формулам (3.52), показывает, что в зависимости от начального расположения вихрей имеют место три основных типа движения прямое, обменное столкновения и взаимный захват. Такая терминология атомной физики, начиная с работы Х.Арефа [85], применяется в задачах вихревого взаимодействия. При этом характерная величина г/4 служит аналогом параметра соударения. [c.99]

Геометрические параметры задачи позволяют ввести параметр соударения Ь =2/)/ со5 0. Для фиксирования значений Е е, 5,и у изменение угла 1> изменяет значение энергии и момента импульса, ос- [c.159]

Благодаря отрицательной касательной силе в конце удара возникает отрицательное касательное восстановление. Выражая скорость восстановления У через параметр восстановления ф = иУх/ -1У2. можно описать условия восстановления как функцию параметра соударения я] (рис. 11.8). Тангенциальная [c.405]

Н х, у, t), т. е. прогнозировать эрозию. Для этого необходимо знать коэффициент эрозии Е, который является функцией параметров соударения. [c.307]

Свойства каждой системы характеризуются рядом величин, которые принято называть термодинамическими параметрами. Рассмотрим некоторые из них, используя при этом известные из курса физики молекулярно-кинетические представления об идеальном газе как о совокупности молекул, которые имеют исчезающе малые размеры, находятся в беспорядочном тепловом движении и взаимодействуют друг с другом лишь при соударениях. [c.7]

Пружина механизма газораспределения дизеля D=35 имеет следующие параметры ) = 35 мм, d = A мм, число рабочих витков п = 9, высота пружины в свободном состоянии Яо = 90 мм, под нагрузкой 7 1=180 Н высота Я = 66 мм под нагрузкой / 2=270 Н высота Яз=54 мм. Частота нагружений пружины v = 700 нагружений в минуту. Скорость подвижного конца uo=l м/с. Произвести проверочный расчет пружины, найти ее жесткость, диапазон изменения напряжений, отсутствие соударений и резонанса. [c.123]

Разновидностью сварки взрывом является магнитно-импульсная сварка. При магнитно-импульсной сварке соударение свариваемых деталей обеспечивается импульсным магнитным полем от разряда батарей конденсаторов. Длительности импульса и скорости соударения при этом способе близки к сварке взрывом. Преимуществом магнитно-импульсной сварки по сравнению f o сваркой взрывом является более легкое управление параметрами процесса. [c.117]

До сих пор неявно предполагалось, что изучается взаимодействие частиц с ядром при их лобовом соударении. В классической механике о таком движении говорят, что оно характеризуется параметром удара, или прицельным расстоянием, равным нулю. В квантовой механике такое движение частиц описывается волновой функцией, характеризуемой орбитальным числом / = 0. [c.435]

Величины Ог и а,- являются эффективными сечениями соударений, зависящими от параметра столкновения р (минимального расстояния до пролетающей частицы) [c.270]

Число неупругих соударений много меньше числа упругих столкновений, < 1г- Малый параметр [c.127]

Распространение теории Герца на задачи соударения анизотропных тел было осуществлено Ченом [41] и Виллисом [195]. Как было показано Виллисом, область контакта для анизотропного полупространства является эллиптической (для изотропного она является круговой). Соотношение, связывающее силу и смещение, аналогично (35), причем в зависит от упругих постоянных. Определение параметров эллипса должно осуществляться численными методами и примеров такого построения для случаев анизотропии, характерных для типовых композиционных материалов, в настоящее время не имеется. [c.317]

Обсуждение вопроса об эффекте рассеяния проводилось в предположении, что это явление может быть описано при помощи законов классической физики. Что касается среднего изменения количества энергии за единицу времени, классические расчеты неплохо согласуются с данными эксперимента. Однако не был точно рассчитан целый ряд параметров, характеризующих рассеяние. Например, не было определено, как зависит интенсивность рассеянного излучения от угла падения луча. Не было сделано также попытки определить (в процентах) долю суммарных потерь приходящего излучения, обусловленную теплообменом при соударении частиц либо излучением на более низкой частоте. Эти параметры зависят от природы частиц, на которых происходит рассеяние (атом, молекула или твердая частица). Отсюда следует, что лишь квантовая механика способна дать обстоятельный ответ на такие вопросы. [c.293]

На рис. 105 показано изменение микротвердости в зависимости от интенсивности волны вблизи поверхности соударения. В центральной части образца микротвердость и плотность двойников на одном удалении от оси поверхности контакта примерно постоянны и резко снижаются к краю образца. Слабое изменение этих параметров в зависимости от радиуса в центральной области образца позволяет считать условия нагружения в этой области идентичными нагружению в плоской волне. Изменение структуры вблизи боковой поверхности образца следует связать с влиянием боковой разгрузки и инерционного расширения. [c.213]

Однако далеко не всякую реальную систему можно представить моделью с сосредоточенными параметрами. При наличии зазоров между элементами системы это, в частности, невозможно, если собственная частота хотя бы одного из соударяющихся элементов соизмерима с частотой возбуждения. В этом случае указанные допущения неприемлемы, и становится необходимым, представляя систему моделью с распределенными параметрами, рассматривать ее движение не только в промежутке между соударениями, но и в процессе удара [5,6]. [c.128]

Зазоры в кинематических парах оказывают существенное влияние на динамические характеристики машинного агрегата. В машинных агрегатах с большими враш,аюш,имися массами вследствие соударения масс звеньев при выборке зазоров или восстановлении контакта могут возникать значительные по величине динамические нагрузки. Эффективным средством, уменьшающим влияние зазоров в передачах (если при данных параметрах машинного агрегата иными средствами невозможно исключить проявление зазоров), является специальное фрикционное устройство, рассмотренное в работе [40]. [c.207]

Таким образом, наличие зазора приводит к возникновению жесткого удара. Поскольку амплитуда дополнительных ускорений, вызванных ударом, составляет АП a>k, в системах с повышенными зазорами и высокими значениями собственной частоты k могут возникнуть колебания столь большой интенсивности, что вызванные этими колебаниями усилия превысят внешние силы и силы инерции переносного движения. В этом случае соударения в зазоре происходят на всем протяжении кинематического цикла. Этот виброударный режим [42, 43], разумеется, не отвечает нормальным условиям работы механизма. При фиксированной угловой скорости ведущего звена отмеченное явление может быть устранено помимо уменьшения зазора As также и понижением собственной частоты при этом, однако, под контролем должны находиться другие параметры решения (3.37), (3.50), (3.51), зависящие от k (например, коэффициент накопления возмущения ц и эквивалентные скачки, рассмотренные ниже). [c.102]

Параметр соударения 98 Параметры Кэйли — Клейна 127 Паули матрица 134, 160 Первый интеграл 73 Переменные действие — угол 316, 322, 327 [c.413]

Вектор Ь проведен из точки О до пере- ei 4eHnn с направлением к перпендикулярно к нему. Это — вектор соударения и его абсолютное значение Ь — параметр соударения или параметр столкновения-, в действительности — это [c.145]

Таким образом, в высокочастотном пределе изменение мнимой части диэлектрической проницаемости связано с тем, что меняется кулоновский логарифм, в который уже не вносят вклада прицельные параметры сталкивающихся частиц, по порядку величины большие расстояния геА , проходимого за период колебания поля электроном с тепловой скоростью. Иными словами, вклад дают лишь те расстояния, которые успевает пройти частица за характерное время изменения распределения [16]. Этот результат соответствует впервые полученному Крамерсом [17], относящемуся к тормозному излучению и заключающемуся в том, что в области высоких частот роль максимального прицельного параметра соударения играет расстояние, проходимое электроном аа период колебания поля. Квантовый вывод формулы (63.7) дан в книге Гинзбурга [15]. Заметим также, что выражение (63.8) приводит к возникновению малой поправки к действительной части ди-э.чектри геской проницаемости. [c.291]

Формула (64.19) соответствует полученной Беляевым [1] для изотермической плазмы. В этом случае взаимодействие частиц при всех прицельных параметрах соударений от электронного гироскопического радиуса до дебаевского ограничено временем свободного выхода иона из области взаимодействия, поскольку при этом радиус кривизны траектории иона в магнитном поле велик по сравнению с размером области взаимодействия. Отстальные из приведенных здесь выражений были получены Голантом [9] и Алиевым и Шистером [10]. [c.296]

Здесь ст — параметр соударения, е — глубина, а — положение минимума потенциальной ямы. Однако эти потенциальные функции не допускают аналитического решения волнового уравнения, а применение трудоемких численных методов, как показывают результаты V- ], представляется неоправданным из-за невысокой точности, с которой известны их параметры. Поэтому в настояш ей работе в качестве потенциальной функции межмолекулярпого взаимодействия был использован потенциал Морзе [c.208]

Функция распределения времен свободного пробега. В классической электронной теории предполагается, что изменение скорости электрона прссисходит в результате кратковременного акта взаимодействия его с решеткой. Между двумя соударениями электрон движется как свободная частица. В качестве параметров, характеризующих движение электрона, вводятся длина свободного пробега I и в реи я свободного пробега т, кото рые будем рассматривать как средние значения. Указанные параметры связаны доуг [c.128]

Аналогично записывается условие квазистационарности плазмы. За время Тэфф, равное среднему времени пролета частицы между соударениями, существенно меняющими ее импульс, изменение рассматриваемого параметра должно быть мало [c.230]

Вязкость слабоионизованной илазмы, состоящей из нейтральных частиц, электронов и положительных ионов, может отличаться от вязкости нейтрального газа. При этом электроны, имеющие малую массу, практически ни при каких условиях не вносят заметного вклада в перенос импульса и пх ролью в вязкости плазмы можно пренебречь. Вклад ионов в вязкость становится существенным уже при малой степени ионизации, поскольку сечение обмена импульсом, происходящего при столкновениях иона с атомом и обусловленного процессом резонансной перезарядки иона на атоме, существенно превышает сечение передачи импульса при соударениях атомов. Согласно элементарной кинетической теории зависимость вязкости плазмы ц от ее параметров дается следующим выражением [c.436]

Рпс. 3.5.4. Зависимости от скорости соударения (ударник — железная пластина толщиной 3 мм, 0 90 мм и 130 мм) расчетной глубины б зоны полного фазового перехода (кривые i и 2) в мишени из армко-железа, экснеримен-тальной глубины бя зоны постоянного упрочнения (прямоугольники) и лаг-ранжевой глубины 6hl последней зоны (крестики). Размеры прямоугольников и крестиков соответствуют возможной погрешности измерений. Кружочком отмечен результат эксперимента с меньшим диаметром мишени (90 мм), когда при скорости удара Vq — 2,8 км/с проявляется влияние боковой раз-гру.зки па процесс фазового перехода а->-е в центре образца (см. рис. 3.5.5). Линия 1 соответствует расчету с кинетикой фазового перехода сс 8 в виде (3,1.19) с коэффициентами (3.5,1) и значением предела текучести по закону линейного упрочнения (1.10.21) с параметрами т о = 0,36 ГПа, М = 0,014, а штриховая линия 2 — расчету с линейной кинетикой (1.10.28) с = 6,5 с/м" и фиксированным значением сдвигового предела текучести т = 0,36 ГПа [c.287]

Полезно сравнить различные экспериментальные методы. В испытаниях на откол и при определении динамических диаграмм деформирования [156], волны напряжений являются одномерными, т. е. для измерения прочностных свойств материалов используются вполне определенные напряженные состояния. Однако при испытании на соударение условия нагружения определяются контактом поверхности с затупленным телом и реализуется сложное напряженное состояние, В методах Изода и Шарни нож маятника имитирует реальный удар по образцу в форме балки. Реальный характер соударения с внешним объектом имитируется и при баллистических испытаниях, воспроизводящих локальное неоднородное напряженное состояние в окрестности области контакта. Однако различная природа инициируемых напряженных состояний исключает возможность сравнения различных методов. В частности, не всегда можно сопоставить данные, полученные методами Изода и Шарпи. Кроме того, из-за малого размера образцов при большом времени контакта (например, 10" с) возникает многократное отражение импульса, что затеняет его волновую природу, проявляющуюся в больших образцах или в реальных конструкциях. Однако при баллистических испытаниях, когда используются тела диаметром порядка 2 см, движущиеся с большой скоростью, время контакта может составлять менее 5 х 10 с. При скорости волны 6 мм/мкс энергия удара в пластине концентрируется в пределах круга с радиусом, не превышающем 30 см. В пластине больших размеров можно получить меньшее число отражений, чем в малом образце. По мнению авторов, масштабный эффект является существенным при испытаниях на удар. Для экстраполяции экспериментальных данных на протяженные конструкции необходимо, чтобы помимо других параметров сохранялось постоянным отношение их1Ь, где т — время контакта, и — скорость волны, Ь — характерный размер. [c.315]

С увеличением диаметра образца сила удара уменьшается, но характер кривых при- различных диаметрах образцов сохраняется. По экспериментальным данным замера температуры и максимальной силы удара была устанойлена связь между силой и температурой. Согласно расчетным формулам (68) и (69) температура линейно зависит от силы удара при неизменных других параметрах. Приведенные на рис. 67 экспериментальные кривые показывают, что линейная зависимость справедлива только для образца диаметром 1,8 при соударении пары сталь — хромель-копель. [c.140]

Для описываемого случая соударения бойка с преградой характеризовать Oi и Оз можно по динамической твердости Hi и Яд. В общем случае можно выделить 15 параметров Vq, Hi и Н , и ppg Qi и Qi,ai, bi и 02, 2 (где ахна — размерные biVib — безразмерные) 4 и /о Фо и Lj. [c.177]

Больше других разработаны детерминированные модели,сними связаны наиболее значительные достижения в области акустической диагностики машин и механизмов. В них выходные сигналы представляются детерминированными периодическими функциями периодическими рядами импульсов, обусловленных соударением деталей, или гармоническими функциями, связанными с вращением частей машины или механизма. Информативными диагностическими признаками здесь являются амплитуды, продолжительность и моменты появления импульсов, а также частота, амплитуда и фаза гармонических сигналов. Как правило, связь этих признаков с внутренними параметрами определяется на основе анализа физических процессов звукообразования без помощи трудоемких экспериментов. Модели с детерминированными сигналами оправданы и дают хорошие практические результаты для сравнительно низкооборотных машин с небольшим числом внутренних источников звука, в которых удается выделить импульсы, обусловлепные отдельными соударениями детален. Такие модели используются при акустической диагностике электрических машин [75, 335], двигателей внутреннего сгорания [210], подшипников [134, 384] и многих других объектов [13, 16, 42, 161, 183, 184, 244, 258]. Отметим, что для детерминированных моделей имеется ряд приборных реализаций [2,163]. [c.24]

Эти соотношения показывают, что необходимые условия воспроизведения (начальная скорость соударения н максимальный путь торможекня) однозначно зависят от Параметров переднего фронта заданного ударного импульса (максимального ударного ускорения, времени его достижения и формы переднего фронта). Это означает, что, зная предельные эксплуатационные возможности ударного стенда, можно [c.338]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...