Параметр соударения или столкновения

Параметр соударения или столкновения 145 Параметры Кали—Клейна 50—53, 175 [c.447]

Решение задачи, согласно общим формулам (3.52), показывает, что в зависимости от начального расположения вихрей имеют место три основных типа движения прямое, обменное столкновения и взаимный захват. Такая терминология атомной физики, начиная с работы Х.Арефа [85], применяется в задачах вихревого взаимодействия. При этом характерная величина г/4 служит аналогом параметра соударения. [c.99]

Величины Ог и а,- являются эффективными сечениями соударений, зависящими от параметра столкновения р (минимального расстояния до пролетающей частицы) [c.270]

Число неупругих соударений много меньше числа упругих столкновений, < 1г- Малый параметр [c.127]

Вторым фактором, определяющим допустимое остаточное давление газа в приборе, является взаимодействие ионного пучка с нейтральными молекулами газа. При некоторых параметрах вакуума и ионного пучка возрастает вероятность соударений ионов с нейтральными молекулами остаточного газа. Каждая встреча иона с молекулой сопровождается частичной потерей энергии иона, а также отклонением его от первоначального направления движения. Если за время пролета от источника к приемнику 3—5% ионов сталкиваются с молекулами, то ионные пучки масс-спектра становятся заметно размытыми, нарушается их фокусировка на всем протяжении спектра между массовыми линиями появляется фон. Количество столкновений ионов с мо- [c.92]

Для более четкого представления о процессах, происходящих при получении необходимого вакуума в различных частях масс-спектрометра, необходимо вспомнить некоторые положения и. закономерности из, области молекулярной физики. Тепловое движение молекул идеального газа при комнатной температуре происходит со скоростью около нескольких километров в секунду, а частота столкновений молекул между собой и со стенками сосуда зависит от числа молекул в единице объема, от диаметра молекул, температуры и размеров сосуда. Длина пути молекулы между ее соударениями с другими молекулами также зависит от указанных параметров. [c.95]

Б соответствии с идеями Больцмана [1] о том, что взаимодействие частиц газа проявляется лишь в их попарном столкновении, мы используем в излагаемом нами динамическом выводе интеграл столкновений Больцмана уравнения (48.7), в котором благодаря использованию малого параметра (Рп парная корреляционная функция не зависит от распределений других частиц, кроме двух взаимодействующих. Также в соответствии с концепцией парных соударений свободных частиц будем считать, что внешние и са.мо-согласованные силы невелики, и их влиянием пренебрежем. Тогда исходное уравнение для парной корреляционной фупкции можно записать в виде [c.200]

Взаимодействие при соударении характеризуется эффективным сечением, которое имеет размерность площади. Рассмотрим классическое соударение, где А и В идеально твердые сферы, радиусы которых равны Гд и гв (см. фиг. 4.17). Определим параметр столкновения Ъ как кратчайшее расстояние, на которое сблизились бы центры сфер А и В при отсутствии взаимодействия между ними ). [c.134]

Толщина скачка уплотнения равна примерно двум-трем газокинетическим пробегам атомов. Перед фронтом ударной волны, а следовательно, и непосредственно за скачком уплотнения газ если и ионизован, то очень слабо. После ударного сжатия в высоконагретой частице газа начинается ионизация. Основным механизмом является ионизация электронным ударом (см. гл. VI). Однако для того чтобы ионизация развивалась путем электронных ударов с образованием электронной лавины, необходимо, чтобы в газе имелось некоторое начальное затравочное , количество злектронов. Одним из механизмов, которые могут привести к этой начальной ионизации, является ионизация при соударениях атомов друг с другом. Как отмечалось в гл. VI, эффективное сечение такого процесса чрезвычайно мало. Поэтому для образования затравочных электронов за счет атом-атомных столкновений требуется довольно значительное время. Соответственно зона за скачком уплотнения, где параметры газа отвечают ничтожно малой степени ионизации, т. е. равны д, р, Т, растягивается на весьма большое расстояние. [c.391]

Кроме рассмотренного способа распыливания, мо но использовать столкновение струй между собой или с металлической поверхностью (форсунки со сталкивающимися струями или форсунки с разбрызгивателями). Распадение пленки жидкости на капли после соударения струй зависит от различных параметров, главными из которых являются диаметры сопловых отверстий, перепад давлений при впрыске, давление в камере сгорания и угол, под которым струи наклонены одна к другой [8, 9, 17]. [c.379]

Вектор Ь проведен из точки О до пере- ei 4eHnn с направлением к перпендикулярно к нему. Это — вектор соударения и его абсолютное значение Ь — параметр соударения или параметр столкновения-, в действительности — это [c.145]

Вязкость слабоионизованной илазмы, состоящей из нейтральных частиц, электронов и положительных ионов, может отличаться от вязкости нейтрального газа. При этом электроны, имеющие малую массу, практически ни при каких условиях не вносят заметного вклада в перенос импульса и пх ролью в вязкости плазмы можно пренебречь. Вклад ионов в вязкость становится существенным уже при малой степени ионизации, поскольку сечение обмена импульсом, происходящего при столкновениях иона с атомом и обусловленного процессом резонансной перезарядки иона на атоме, существенно превышает сечение передачи импульса при соударениях атомов. Согласно элементарной кинетической теории зависимость вязкости плазмы ц от ее параметров дается следующим выражением [c.436]

V успевает установиться статистич. равновесие между всеми образующимися в результате соударения частицами, позволяющее рассчитать многие важные характе1)истики мезонных М. п. Входящий в тео]Эию параметр V выбирается равным релятивистски-сокра-нюнному объему, в к-ром действуют ядериые силы. При столкновении двух нуклонов принимают [c.262]

РЕЛАКСАЦИЯ — процесс возвращения в состояние термодинамич. равновесия макроскопич. системы, выведенной из такого состояния. Р. — необратимый процесс и по )тому, в силу закона возрастания энтропии, обязательно сопровождается переходом части внутр. энергии системы в тепло, т. н. диссипацией энергии. Как всякое неравновесное явление, Р. не определяется одними только термодинамич. характеристиками системы (напр., давлением, темп-рой и т. д.), а существенно зависит от ее микроскопич. характеристик, в частности от параметров, характеризующих взаимодействия между частицами. В качестве последних обычно рассматривают время свободного пробега частиц т и их длину свободного пробега I. Это — промежуток времени и. расстонние между моментами и местами двух последоват. столкновений молекул газа, между соударениями электрона в металле с другими электронами или с фононами, наконец, между столкновениями любых двух элементарных возбуждений системы между собой. [c.412]

Первая классическая теория электропроводности была развита ДруДЬ. В ней предполагалось, что поведение всех электронов в электрическом поле одинаково. Взаимодействие с решеткой осуществляется процессами столкновений, при которых происходит обмен энергией и импульсом. Между двумя столкновениями электрон свободно ускоряется внешним иолем. Совместное действие ускорения и столкновений приводит к некоторой средней постоянной скорости, которая линейно изменяется с полем (закон Ома). Закон Видемана —Франца также легко следует из теории. Однако ничего нельзя сказать о температурной зависимости концентрации электронов. Также нельзя вывести температурную зависимость подвижности. При простых предположениях о температурной зависимости вошедших параметров температурная зависимость подвижности получается неправильной, ого не смогли изменить и дальнейшие улучшения теории, учет распределения скоростей электронов (Лорентц), привлечение статистики Ферми (Зоммерфельд). Несмотря на некоторые очевидные успехи теории Друде —Лорентца —Зоммерфельда, для решительного ее улучшения потребовалось заменить примитивное представление о соударении электронов с ионами решетки на электрон-фононное взаимодействие. Необходимую для этого технику мы уже приводили в предыдущих параграфах этой главы. [c.232]

Процессы неупругих С. а. весьма разнообразны. Перечень не упругих процессов, к-рые могут происходить в газе или слабоионизов. плазме, приведён в таблице. В различных лаб. условиях и явлениях природы гл. роль играют те или иные отдельные неупругие процессы соударения ч-ц. Напр., излучение с поверхности Солнца обусловлено б, ч. столкновениями между эл-нами и атомами водорода, при к-рых образуются отрицат. ионы водорода (табл., п. 26). Осн. процесс, обеспечивающий работу гелий-неонового лазера (см. Газовый лазер),— передача возбуждения от атомов гелия, находящихся в метастабильных состояниях, атомам неона (табл., п. 6) осн. процесс в электроразрядных молекулярных газовых лазерах — возбуждение колебат. уровней молекул электронным ударом (табл., п. 3) в результате этого процесса электрич, энергия газового разряда частично преобразуется в энергию лазерного излучения. В газоразрядных источниках света осн. процессами являются в т. н. резонансных лампах — возбуждение атомов электронными ударами (табл., п. 2), а в лампах высокого давления — фоторекомбинация эл-нов и ионов (табл., п. 24). Спиновый обмен (табл., п. 7) ограничивает параметры квантовых стандартов частоты, работающих на переходах между состояниями сверхтонкой структуры атома водорода или атомов щелочных металлов (табл., п. 9). Различные неупругие процессы С. а. с участием свободных радикалов, ионов, эл-нов и возбуждённых атомов определяют мн. св-ва атмосферы Земли. Мак-Даниель И., Процессы столкновений в ионизованных газах, пер. с англ.. М., 1967 Смирнов Б. М., Атомные столкновения и элементарные процессы [c.725]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...