Ударник

Задача 189. Вращающийся курок AD в момент начала удара по ударнику В (рис. 386) имеет угловую скорость <о. Определить скорость ударника в конце удара [c.408]

Подставляя сюда Q и S из уравнений (а), найдем скорость ударника в конце удара [c.408]

Ударные способы возбуждения возмущений. Возмущения возбуждаются в результате удара по телу каким-либо другим телом, при этом силы, вызванные соударением тел, называют ударными. Целесообразно различать ударник и приемник удара. Тело, которое ударяет, назовем ударником-, тело, по которому ударяют, — приемником. Приемником удара могут быть полубесконечные тела, плиты, стержни и т. д. в качестве ударника используются шары, стержни, пули, снаряды. [c.10]

Изменяя скорость ударника, его материал и геометрические размеры, можно получить импульсы, которым соответствуют кривые а — t, изменяющиеся в широких пределах, а также распределение давления на поверхности контакта как функцию времени и закон, по которому нагрузка распределяется в ударнике и приемнике удара (причем следует принимать во внимание упругие, вязкие и пластические эффекты как в ударнике, так и в приемнике удара). В связи с этим ударяющие тела удобно разделить на два вида 1) тела, которые при ударе теряют свои размеры и форму 2) тела, которые при ударе сохраняют свои размеры и форму. [c.10]

Примером тела, которое при ударе сильно деформируется, может служить пуля, сделанная из мягкого материала и летящая с достаточно большой скоростью. В этом случае напряжения, возникающие при ударе, значительно превышают предел прочности материала при сжатии и в первом приближении (по Гопкинсону [50], [51]) ударник ведет себя как жидкость, что позволяет вычислить напряжения при ударе и построить кривую a—t. При нормальном ударе [c.10]

Во многих экспериментах ударником являются сферические, цилиндрические и другой формы тела вращения, для которых продолжительность удара велика по сравнению с временем прохождения волной напряжений наибольшего размера ударника. В этом случае для построения кривой а—1 используется решение Герца [23], [28], которое требует численного интегрирования. Достаточно знать продолжительность удара t , максимальный радиус контакта и максимальную осевую силу Р , развивающуюся во время соударения. Эти величины определяются экспериментально, значения их приведены в табл. 1 [8]. [c.12]

Здесь/1 — высота падения ударника диаметр шара 2Р = 0,636 см. Все изложенное справедливо при условии, что возникающие в удар- [c.12]

При высокоскоростном соударении ударник приобретает скорость в результате выстрела из артиллерийского орудия или с помощью специальной установки. В этом случае ударником является снаряд, приемником удара — испытуемая плита. Скорость удара может достигать (3—5) 10 м/с. [c.13]

Ударная волна 9, 38 Ударник 10 [c.440]

Р = PoZ)(Uo) У(Уо), где ро — исходная плотность материала мишени, D — скорость ударной волны в мишени при ударе заданным ударником со скоростью Va. Тогда уравнение для онределения р и v имеет вид [c.246]

Плоский удар пластины по мишени (задача 3). Пусть пластина толщиной Ъ (ударник, находящийся слева), имеющая бесконечные размеры в направлении, перпендикулярном ее движению, имеет скорость и и при t = 0 ударяется о полупространство или слой толщиной L (мишень, находящаяся справа), так что область, занятая средой, имеет вид —b r L, а координата г = 0 разделяет ударник и мишень. Координаты г —Ъ и r = L соответствуют свободным поверхностям, где напряжения равны нулю. Таким образом, имеем граничные условия [c.266]

Пусть i = о есть момент соударения, и в этот момент давления и сдвиговые напряжения в ударнике и в мишени равны нулю, а вещество как ударника, так и мишени находится в виде исходной фазы низкого давления (аю=1), причем истинные плотности фаз в ударнике и в мишени соответствуют нулевому давлению, согласно (3.2.8). Начальные условия для распределения скорости имеют вид [c.267]

Напряжения в точке г = 0, разделяющей ударник и мишень, не могут быть растягивающими. Поэтому, начиная с момента времени (после прохождения ударной волны и волны разгрузки), когда [c.267]

Аналогичная ситуация может возникнуть и после откола, или нарушения сплошности внутри мишени или ударника (см. [c.267]

Если железный ударник имеет достаточную толщину и скорость удара о превышает 1,62 км/с (эта скорость соответствует точке С на ударных адиабатах (рис. 3.4.2—3.4.4), где = /2 0= = 0,81 км/с, р = 33,0 ГПа), то структура ударной волны стремится к стационарной конфигурации до прихода волны разгрузки, причем эта стационарная волновая конфигурация имеет впереди скачок, за которым идет зона релаксации. Амплитуда скачка в плоскости pV (см. рис. 3.4.2) находится пересечением ударной адиабаты исходной а-фазы ОА Ру с прямой Рэлея — Михельсона OR, соединяющей начальное О и конечное R состояния за всей волной. Это пересечение определяет точку F,, соответствующую состоянию за скачком. Далее по p R) и pi( i) на ударных адиабатах в плоскостях pv и Dv (см. рис. 3.4.4 и 3.4.3) определяются массовые скорости за скачком v Fi) и за всей волной v R), а также скорость стационарной волны D R) D(Fi). [c.279]

Если скорость удара Vo железным ударником находится в интервале 0,65 < Ро < 1,62 км/с (скорость удара Уо = 0,65 км/с и [c.279]

Рис. 3.5.1. Схема эксперимента (а) по упрочнению образца плоским ударом пластины, разогнанной взрывом схема за.мера твердости (б) в продольном сечении упрочненного образца 1 — генератор линейной волны, 2 — генератор плоской волны, 3 — заряд ВВ, 4 —метаемая пластина (ударник), 5 — упрочняемый образец (мишень), 6 — обойма для задержки боковой разгрузки

Рис. 3.6.2. Практически совпадающие между собой расчетные и экспериментальные осциллограммы изменения скорости свободной поверхности железной мишени, противоположной поверхности контакта с железным ударником. Числовые указатели линий относятся к следующим значениям скоростей ударника п толщины мишени (Уо, км/с L, мхм) i— (0,612 2—(0,671 6.38),

Решение. Обозначим ударные импульсы, дейс иующие на курок и ударник при ударе через Si и Sj. Тогда для курка [по уравнению (167)] и для ударника (по уравнению (154 )], учитывая, что Si= [c.408]

Радиальное и торцовое биения (мм) не должны превышать для передач с малыми и средними нагрузками прл отсутствии реверсивного движения и ударник нагрузок S, = 0,0lK<2-f 0,3 для высокоско- [c.573]

Пусть ударник — идеально упругий стержень длины I, тогда при ударе о жесткий приемник (плиту) со скоростью Пс передний конец стержня останавливается, возникает напряжение о = рСоПс. где р — плотность материала стержня, Сд — скорость распространения волны расширения (рис. 5). Возникшее на конце ударника [c.11]

Для сообщения ударнику требуемой скорости используются ударные машины копры различной конструкции и пневмо-газовые пущки. Копры бывают трех типов с падающим грузом, маятниковые и ротационные. Работа копра первого типа основана на использовании энергии удара падающего с определенной высоты груза. Такой копер может иметь любую мощность, однако конструкция его громоздка и неудобна в эксплуатации, поэтому практически скорость удара от 3 до 10 м/с. В маятниковых копрах по телу ударяет маятник массы т, имеющий заданную скорость движения. Такие копры, в основном, используются при испытаниях образцов на ударное разрушение. Измеряемой величиной является энергия, поглощаемая образцом при разрушении, которая равна разности между энергией удара, определяемой по начальному положению маятника, и основной энергией маятника, определяемой по наивысшему положению маятника, которое достигается им после разрушения образца. Скорость удара обычно не превышает 10 м/с, хотя можно достигнуть и больших значений. Копры, в которых удар по телу осуществляется за счет вращения маховика, называются ротационными. Он имеет неподвижную наковальню, образец крепится на маховике. Энергия удара определяется по изменению скорости вращения маховика до и после удара. Скорость удара не превышает 60 м/с. [c.13]

Для получения большой скорости удара разработаны специальные ударные машины — пневмогазовые пушки [14,4] различной конструкции. В таких машинах ударник выстреливается с большой скоростью и ударяет по образцу в заданном сечении, сжимая или растягивая его в зависимости от места приложения ударной нагрузки. Наибольшая скорость ударника, получаемая на таких машинах, не превышает 300 м/с. [c.13]

Параметры, которые измеряются в экспериментах с сильными ударными волнами в твердых телах. Можно выделить два основных метода получения в лабораторных условиях больншх ударных давлений порядка 1 — 10" ГПа в конденсированных телах. В первом методе при помощи взрывчатого вещества (ВВ) либо непосредственно накладным зарядом создают плоскую сильную ударную волну в образце (рис. 3.1.1, а), либо разгоняют пластину (ударник), которая затем ударяется об исследуемый образец [c.244]

Если вещества ударника и мишени разные и известна удар ная адиабата ударника, то, измеряя скорость удара у и скорость ударной волны П в миихени, из уравнений сохранения на скачке и условия непрерывностп давления и скорости на контактной поверхности, разделяющей ударник и мишень, люжпо рассчитать [c.245]

Гис, 3.1.2. Эпюры скоростей и давлений (а) п ри-диаграмма (б) при ударе со скоростью Vo ударника о мишень Л У —ударная адиабата ударннка, ОМ — прямая линия, описываемая уравнением р = роОу и соответствующая возможным состояниям за ударной волной, движущейся со скоростью [c.246]

Об уравнениях состояния железа. Рассмотренные выше модель и схема расчета использовались для исследования нестационарного движения, когда материалом ударника и мишени является железо, в котором, как известно, за ударной волной достаточной интенсивпости происходит превращение Бе Fe , а в разгрузке Fe< Fe . В невозмущенном состоянии материал находится в состоянии первой (Fe ) фазы (аю = 1). Фазовая диаграмма для железа в рГ-координатах приведена на рис. 3.4.1, где также нанесена ударная адиабата OAiA . Далее фаза Fe будет называться и отмечаться индексом как вторая фаза. [c.274]

Рпс. 3.5.4. Зависимости от скорости соударения (ударник — железная пластина толщиной 3 мм, 0 90 мм и 130 мм) расчетной глубины б зоны полного фазового перехода (кривые i и 2) в мишени из армко-железа, экснеримен-тальной глубины бя зоны постоянного упрочнения (прямоугольники) и лаг-ранжевой глубины 6hl последней зоны (крестики). Размеры прямоугольников и крестиков соответствуют возможной погрешности измерений. Кружочком отмечен результат эксперимента с меньшим диаметром мишени (90 мм), когда при скорости удара Vq — 2,8 км/с проявляется влияние боковой раз-гру.зки па процесс фазового перехода а->-е в центре образца (см. рис. 3.5.5). Линия 1 соответствует расчету с кинетикой фазового перехода сс 8 в виде (3,1.19) с коэффициентами (3.5,1) и значением предела текучести по закону линейного упрочнения (1.10.21) с параметрами т о = 0,36 ГПа, М = 0,014, а штриховая линия 2 — расчету с линейной кинетикой (1.10.28) с = 6,5 с/м" и фиксированным значением сдвигового предела текучести т = 0,36 ГПа [c.287]

Таким образом, различие результатов экспериментов по уи-рочпению железа ударом пластины, разогнанной зарядом ВВ, и н[)н детонации накладного к обрабатываемому образцу заряда В И связано с различным характером затухания ударных волн при воздействии ударника н детонационной волны на обрабатываемый образец. Хотя в слоях, непосредственно примыкающих к поверхности контакта с детонирующим зарядом ВВ, достигаются достаточно высокие для прохождения фазовых переходов давления (до 40 ГПа для заряда гексогена с плотностью ро = 1,0 г/см ), однако затем ударная волна начинает гораздо быстрее затухать, чем это происходит при ударе пластиной, из-за следующей за детонацнонпой волной волны разгрузки и разлета ПД с резким снижением давления на контактной границе. [c.294]

В первой серии расчетов, соответствующих первой серпн опытов, в которых скорость алюминиевого ударника Vo не измерялась, эта скорость была принята равной 3,5 км/с из условия наилучшего совпадения расчетной и экспериментальной осциллограмм давления с блии1апшего к поверхности удара датчика. [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...