Параметр удара

Но, согласно классической механике, (/) = PQ, где р — импульс, а Q —параметр удара частицы. Отсюда [c.154]

Условие для Рма КС при классическом рассмотрении получается в результате учета связанности электронов в атоме. При больших значениях параметра удара р передаваемая анергия АТ становится сравнимой с энергией связи электрона в атоме. Электроны больше нельзя считать свободными, и при достаточно больших р передаваемая энергия может оказаться недостаточной для возбуждения атома. В соответствии с этим рмакс должно быть связано со значением среднего ионизационного потенциала атома. Наконец, при вычислении 1п надо учесть [c.206]

Величина угла 0 определяется эффективностью взаимодействия между частицами, т. е. зависит от закона взаимодействия и параметра удара р. [c.221]

Однако формула может быть проверена статистически — анализом большого числа случаев рассеяния при всех возможных значениях параметра удара р. [c.222]

В результате этих столкновений частица испытывает последовательную серию отклонений на некоторые углы 9i, 02, 0з и т. д. Каждый из этих тлов (0,) определяется конкретными условиями данного столкновения (значением параметра удара pt), так что, вообще говоря, 0] 02 03 и т. д. При этом каждое i-e от клонение может быть направлено в любую сторону относительно [c.230]

До сих пор неявно предполагалось, что изучается взаимодействие частиц с ядром при их лобовом соударении. В классической механике о таком движении говорят, что оно характеризуется параметром удара, или прицельным расстоянием, равным нулю. В квантовой механике такое движение частиц описывается волновой функцией, характеризуемой орбитальным числом / = 0. [c.435]

В общем случае взаимодействие частицы с ядром может происходить с параметром удара, отличным от нуля. Соответствующая волновая функция, которая описывает движение частиц в квантовой механике, в таком случае определяется орбитальным числом I ф 0. При этом, как уже указывалось в 28, п. 2, необходимо учитывать центробежный потенциал [c.435]

О, 1,2, вплоть до I а/к. Если же энергия нейтронов не слишком велика и Х> а, j o для I остается возможным только единственное значение / = 0. В соответствии с квантовой механикой в этом случае угловое распределение рассеянных нейтронов должно быть сферически симметричным. Очевидно, что может быть сделано и обратное заключение. Если опыт показывает сферическую симметрию углового распределения рассеянных нейтронов в с. ц. и., то это означает, что рассеяние происходит с 1 = 0 (т. е. уже при I = 1 параметр удара qi > а). Отсюда и может быть получена оценка радиуса действия ядерных сил. [c.501]

Предположим, что поток частиц N= 1 Тогда максимальное число частиц, взаимодействующих с ядром при данном I, равно просто количеству частиц, летящих с параметром удара р (потому что число взаимодействий не может быть больше числа частиц с данным рг). [c.525]

Количество частиц с параметром удара рг может быть подсчитано, если вычислить площадь кольца со средним радиусом рг, построенного вокруг ядра мишени (см. рис. 1 20). Площадь этого кольца равна полуразности площадей кругов с радиусами p(+i и р/-, [c.525]

Из рис. 24 видно, что экспериментальное значение числа рассеянных протонов совпадает с рассчитанным по формуле Мотта в области / (7 р<0,1 Мэе), значительно меньше рассчитанного в области II (0,1 < Гр<0,65 Мэе) и резко возрастает над ним в области III (Гр>0,65 Мэе). Это означает, что при малых энергиях падающих протонов, т. е. для больших параметров удара р (область /), имеется только кулоновское отталкивание двух протонов (рис. 25,а). С ростом энергии (область II на рис. 24), т.е. с уменьшением расстояния р, кулоновское отталкивание начинает компенсироваться ядерным притяжением которое срав- [c.50]

Сопоставляя энергию протонов, при которой экспериментальное значение сечения обращается в нуль, с величиной кулонов-ского потенциала, можно найти соответствующий этой энергии параметр удара. Так как при таком значении параметра удара начинает сказываться ядерное взаимодействие, то отсюда может быть получена величина радиуса действия ядерных сил. [c.51]

ДАТЧИКИ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ УДАРА [c.348]

К датчикам для измерения параметров удара предъявляют жесткие требования по частотным характеристикам, чувствительности к поперечным составляющим ударного нагружения, максимально измеряемому ударному ускорению, линейности характеристики, диапазону рабочих температур, коэффициенту преобразования, габаритным размерам и массе. [c.348]

Датчики для измерения параметров удара [c.349]

Очевидно, что для обеспечения заданной точности регистрации ударного импульса и уменьшения динамической поправки собственная частота датчика и время нарастания максимального ударного ускорения должны находиться в определенном соотношении. Следовательно, динамическая поправка — характерная особенность пьезоэлектрического датчика для измерения параметров удара. Нелинейность характеристики датчика объясняется главным образом наличием динамической поправки, что и вызывает необходимость динамической калибровки датчиков при проведении измерений ударных процессов. [c.349]

Рис- 7. Диаграмма направленности пьезоэлектрического датчика для измерения параметров удара [c.350]

Для определения параметров удара применяют также датчики, в которых используют электризацию трением-скольжением. Особенность этих датчиков — возможность измерять энергию удара, так как сигнал с датчика прямо пропорционален энергии удара. На рис. 10 приведена схема такого [c.352]

Рис. в.21. Движение протона в кулоновском поле тяжелого ядра. Траектория представляет собой гиперболу (см. гл. 9). Наименьшее расгтояние протона до ядра равно я. Параметр удара (прицельное расстояние) Ь представляет собой длину перпендикуляра, опущенного из точки, в которой находится ядро, на направление первоначального участка [c.195]

Это следует из того, что параметр удара р для вылетаюш,их из ядра а-частиц должен быть не больше радиуса ядра (рис. 43). Но согласно 4, п. 2, 7 = рр = hV / (/+ 1) [c.131]

Для того чтобы учесть эффект от всех электронов с данным параметром удара р, надо вокруг линии движения частицы построить цилиндрический слой радиусом р, толщиной rfp и высотой йх (рис. 65). Его объем равен V — 2n dpdx. Если Пе — плотность электронов, ТО их число в цилиндрическом слое равно /Пе = 2npriedpdx. [c.204]

В ядерной физике в качестве сил, благодаря действию которых может происходить упругое рассеяние, рассматриваются кулоновские и ядерные силы . Заряженные частицы малых энергий рассеиваются на кулоновских силах, заряженные частицы больших энергий и нейтроны — на ядерных. Характер рассеяния на кулоновских или ядерных силах определяется параметром удара р (при класаическом рассмотрении) или орбитальным числом I (в квантовомеханическом рассмотрении). Очевидно, что заря- [c.213]

Для дальнодействующих сил (кулоновские или гравитационные силы) параметр удара р может быть очень велик. В случае короткодейст- Рис. 68. [c.213]

Чем медленнее частица (чем меньше ее импульс р), тем меньше возможных значений может принимать ор битальное число I и тем меньше возможных (р < а) значений будет принимать параметр удара. Нетрудно подсчитать, например, что рассеяние нейтрона с энергией Г < 10 Мэе на протоне может происходить только с / = О и р = О (аналог центрального удара в классической механике). Наоборот, для быстрых частиц р велико и условие (19.2) может быть выполнено при разных значениях / и р. В этом случае каждое значение I будет определять свой закон углового распределения рассеянной частицы. (Подробнее квантомеханическая задача рассеяния будет рассмотрена в гл. XIII). [c.214]

Если направление движения рассеянной частицы известно (из опыта или из расчета по заданному параметру удара р и закону действия сил), то существует простой геометрический способ определения скорости второй частицы после рассеяния по известным значениям скорости и направления движения падающей частицы. Этот способ ноаит название импульсной диаграммы . [c.214]

Для подсчета величины геометрического сечения Si воспользуемся приемом, который мы уже использовали в 9 (п. 3) для оценки роли орбитального момента I в а-раопаде. Согласно формуле (9.24), параметр удара рг (т. е. расстояние, на котором нейтрон пролетает относительно ядра) равен [c.322]

Величина максимального сечения рассеяния может быть по-лучела из простых квазиклассических рассуждений, аналогичных проведенным в 35, п. 1 для оценки максимальной величины сечения реакции он при заданном /. Для этого рассмотрим картину взаимодействия частиц с моментом I с ядром. Повторяя рассуждения, проведенные в 70, п. 1, получим для параметра удара р(, т. е. для расстояния, на которое могут лететь частицы с импульсом р, следующий ряд значений р = 1//(1 + 1), где [c.525]

Таким образом, мы получили оценки (8.17) и (8.19) соответственно для величин Ьщах и bmin, ВХОДЯЩИХ в формулу (8.11). Заметим, что высокой ТОЧНОСТИ от этих оценок не требуется, поскольку зависимость от оцениваемых величин в формуле (8.11) логарифмическая, т. е. довольно слабая. Как мы уже говорили, столкновения при параметрах удара, превышающих Ьтах, не создают ионизационных потерь. Можно показать, что и столкновения при Ьс Ь [c.438]

Исследование на ЭЦВМ системы уравнений (2) с учетом (4) и полученных численных значений параметров удара показало, что одним из эффективных способов снижения вибро- и звукоизлуче-ния конструкции является увеличение продолжительности удара сд и снижение силы удара в паре кулачок—ролик. Уменьшение нагрузки на ролик—кулачок в момент удара может быть достигнуто в рассматриваемой конструкции за счет демпфирования удара, что достигается введением упругого элемента в конструкцию ролика. В этом случае параметры ударного процесса находятся по уравнениям [10] [c.75]

Для вычисления интенсивностей износа при воздействии абразивных частиц на поверхность требуются параметры удара (угол в н скорость частиц Ио), макроскопические мехапп-ческне характеристики поверхности и абразивных частиц (fo, Ов. Ps. [c.194]

Основные технические возможности различного типа дат>гиков для ишерения параметров удара [c.348]

Для измерения параметров удара чаще всего применяют пьезоэлектрические, емкостные, тепзометрические полупроводниковые н проволочные типы датчиков (табл. 3), Наибольшее распространение получили пьезоэлектрические датчики. [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...