Квазистационарности условие

Для каждого класса материалов и для каждого определяющего механизма разрушения конкретный вид уравнения (5 6) может быть получен либо в процессе экспериментального исследования, проводимого также в квазистационарных условиях, либо расчетным путем (характерные кривые скорости разрушения оплавляющихся материалов представлены на рис. 5-11). Подобным же образом определяется зависимость суммарного теплового эффекта поверхностных процессов AQu, от скорости разрушения Gw н параметров обтекания [c.132]

КИПЕНИЕ В КВАЗИСТАЦИОНАРНЫХ УСЛОВИЯХ 177 [c.177]

Режимы кипения в квазистационарных условиях [c.177]

КИПЕНИЕ В КВАЗИСТАЦИОНАРНЫХ УСЛОВИЯХ 179 [c.179]

I 38] КИПЕНИЕ В КВАЗИСТАЦИОНАРНЫХ УСЛОВИЯХ [c.181]

КИПЕНИЕ В КВАЗИСТАЦИОНАРНЫХ УСЛОВИЯХ 183 [c.183]

Анизотропия пород здесь имеет очень большое значение. В то время как в ранее рассмотренных методах мы имели дело со стационарными и квазистационарными условиями, последние в радиометрических методах встречаются только в исключительных случаях. Поэтому описанные выше методы постоянного и переменного тока нельзя непосредственно применять при высоких частотах. [c.227]

Рассмотрим квазистационарный процесс массообмена между пузырьком газа и жидкостью в указанных выше условиях [101]. Уравнение для определения концентрации целевого компонента с (г, ) имеет вид (1.4.3) [c.278]

В этом методе решения рассматривается квазистационарное температурное состояние в пластине. Деформации и напряжения на стадии нагрева определяют в поперечном сечении пластины, где зона разогрева до 873 К имеет максимальную ширину. Напряжения и пластические деформации укорочения в этом сечении определяются из условия равновесия внутренних сил, выполняемого в результате графических построений [17]. Аналогичные построения выполняют для сечения пластины в зоне полного остывания, в результате чего определяют остаточные напряжения и деформации. [c.416]

При подаче высокотемпературного теплоносителя (воды, водяного пара и др.) в скважину теплота передается от однородного теплоносителя к внутренней поверхности насосно-компрессорных труб конвекцией, через стенку насосно-компрессорных труб теплопроводностью, через среду кольцевого пространства — теплопроводностью, конвекцией и излучением, через стенку обсадной колонны, цементной оболочки и горной породы — теплопроводностью. В условиях квазистационарного процесса для определения температуры на границе слоев можно использовать формулу (15.46) [c.239]

Из условий (5.4.2) как частный случай следует условие квазистационарности для тепломассообмена инертных сред. [c.200]

Ш Интегральные методы основаны на введении вторичных источников поля, которые характеризуют реакцию тел, составляющих систему, на воздействие сторонних (первичных) источников. При этом сами тела заменяются вакуумом, что упрощает расчет. Введение вторичных источников не является однозначным, что позволяет создавать различные расчетные модели, наиболее отвечающие конкретным целям [37]. Целью расчета является определение вторичных источников, после чего легко найти любые параметры системы. Вторичные источники определяются решением интегральных уравнений, описывающих их взаимодействие друг с другом п с первичными источниками. Уравнения учитывают взаимодействие всех источников рассматриваемой системы, а не только соседних, поэтому интегральные методы наиболее удобны для расчета квазистационарных систем, т. е. таких устройств, в которых можно пренебречь запаздыванием сигнала. Это означает, что размеры устройства должны быть значительно меньше длины электромагнитной волны В воздухе. Все индукционные устройства подчиняются это.му условию. [c.121]

За одну операцию сваривается участок шва, равный длине электрода. Длина электрода ограничена мощностью генератора и условиями квазистационарности электрического поля (см. 9-1). Для сварки употребляются частоты 27,12 40,68 81,36 152,5 МГц 1101. [c.291]

Электромагнитные поля сверхвысоких частот ие удовлетворяют условию квазистационарности и носят ярко выраженный волновой характер. Для нагрева тело подвергают облучению свободно падающей электромагнитной волной или воздействию поля бегущей либо стоячей электромагнитной волны. В роли нагревательных устройств выступают уже ие рабочие конденсаторы, а — соответственно указанным способам нагрева — антенны, волноводы или объемные резонаторы. [c.305]

Экспериментальные исследования ползучести при сложнонапряженном состоянии проводятся систематически [99]. На первом этапе в большинстве случаев испытания проводились при постоянных напряжениях и изучалась преимущественно стадия квазистационарной ползучести. Позже были начаты исследования ползучести при сложнонапряженном состоянии в условиях переменных нагрузок. [c.163]

В условиях квазистационарного режима / = (i = 1, 2, [c.118]

В условиях квазистационарного течения тянущая сила равна силе вязкого сопротивления [c.63]

Следствие 1. В условиях теоремы 1.16 всякое решение Т— Т ) уравнения 1. 35) является квазистационарным предельным режимом движения машинного агрегата. [c.44]

Предельные равенства (1.54) указывают на то, что в рассматриваемых условиях любой из возможных режимов движения машинного агрегата является квазистационарным не только по кинетической энергии, но и по угловой скорости и угловому ускорению главного вала. Под действием приложенных сил движение звена приведения агрегата, какими бы начальными условиями оно ни определялось, по мере роста угла поворота стабилизируется и делается все более и более близким к равномерному движению. [c.45]

Приведем, наконец, условия, достаточные для возникновения квазистационарных и стационарных предельных режимов угловых скорости и ускорения ведуш,его вала вариатора. [c.309]

Доказательство. В условиях теоремы высшее абсолютно продолжаемое решение ш=со t) уравнения (8.11) является квазистационарным предельным режимом угловой скорости ведущего вала вариатора, причем [c.309]

На рис. 5 представлены зависимости колебательной скорости х и скорости источника энергии ф от Mq i). Стрелки под рисунками показывают направление прохождения. Записи получены при параметрах T=Oi iV =0,287. При прямом прохождении были выбраны следующие начальные условия Ж(,=Жо=Фо=0. (0)=0,4. При квазистационарном увеличении (т) и достижении значения Mq (т)=0,497 наблюдается резкое возрастание скоростей ж и 6 система совершает нестационарный переход в новое стационарное состояние, характеризуемое устойчивыми колебаниями. При дальнейшем увеличении (х) в системе поддерживаются резонансные колебания до тех пор, пока Мц (т) принимает значение Mq (г)=0,645. При этом значении (х) происходит срыв колебаний скорость X резко убывает, а скорость ф резко возрастает. Система совершает скачкообразный переход в новое стационарное состояние, которое соответствует восходящему участку силы трения Т U). Как видно, на этом участке возникают колебания, однако с довольно малыми амплитудами. Машинное и расчетное значения начала и конца срыва довольно близки. [c.39]

Рассмотрим условия возникновения односторонней деформации длинной цилиндрической оболочки при повторных воздействиях некоторого идеализированного квазистационарного температурного поля, перемещающегося вдоль ее оси. Распределение температуры считаем осесимметричным, и по толщине — равномерным (рис. 123,а). [c.222]

Кавендиша опыт 318 Карданов подвес 440 Качение катушки 430 Качения трение 431 Качество крыла самолета 560, 569 Квазистационарности условие 483 Кеплера законы тяготения 313 Когерентные источники 712 [c.748]

Результаты исследования коэффициента АГц РЛЯ режимов резкого уменьшения 1 ощности тепловыделения представлены на рис. 5.5 (а, б). 1 К видно из рис. 5.5, для этого типа неста-ционарности наблюдается снижение интенсивности процесса межканального перемешивания в первые моменты времени по сравнению с квазистационарными условиями работы, что также свидетельствует о влиянии нестационарных граничных условий на структуру потока, приводящем к пч естройке полей температуры теплоносителя во времени, и подтверждает [c.150]

Дж. Ричардсон и П. Эре (Л. 1002] определяли коэффициенты теплообмена частиц в тонком (Я= 10 мм) псевдоожиженном слое прямоугольного сеченяя (ЮОХ Х50 мм) при квазистационарных условиях — непрерывной подаче и разгрузке материала и неизменных начальных температурах входящих газа и материала. Материалом служили стеклянные и свинцовые шарики, а также семена петунии. Псевдоожижение производилось воздухом и углекислотой. Характеристики частиц и газа и условия проведения опытов указаны в табл. 8-3. Эффек-тивный коэффициент теплообмена вычислялся, исходя из изменения температурного напора по высоте слоя в пред- [c.289]

Быстрота процесса конденсации послужила основанием для разработки в ЛПИ метода расчета процесса конденсации в квазистационарных условиях и выполнения теоретического анализа явлений. Полученные результаты проверялись экспериментально. Это исследование выявило сильное влияние пульсаций давления и температуры на местоположение начала конденсации и особенно на интенсивность ядрообразования. [c.229]

Решение задачи о моменте вспышки топлива, как уже отмечалось, дано для квазистационарных условий теплового обмена между продуктами сгорания воспламенителя и топливом основного заряда РДТТ. При этом сделано допуш.ение, что коэффициент теплоотдачи зависит только от весовой плотности газов ув, воздействуюш их на поверхность заряда двигателя. [c.96]

В тесной связи с этим находится и упоминавшаяся выше проблема вычисления переноса излученного тепла между близко расположенными высокоотражающими поверхностями при очень низких температурах. При этих условиях длины волн, посредством которых передается основная часть тепловой энергии, становятся сравнимыми с расстояниями между поверхностями. Экспериментально было найдено [34], что если средняя длина волны превышает половину расстояния между отдельными поверхностями, го наблюдаемый перенос тепла превышает перенос, вычисленный по закону Стефана — Больцмана. Величина этого аномального переноса была точно предсказана в недавней теоретической работе [17]. Расчет основан на предположении, что поле низкотемпературного излучения вблизи металлической поверхности обусловлено тепловыми колебаниями электронов в двумерном слое у поверхности металла. Эти колебания вызывают как бегущие, так и квазистационарные волны. Первые формируют классическое поле излучения, наблюдаемое на больших расстояниях от поверхности, тогда как вторые ограничены областью вблизи поверхности. При сближении двух таких поверхностей квазистационарные волны становятся преобладающим [c.317]

Выполнение условия Ро>25 свидетельствует о наступлении квазистационарного режима, при котором температура в каждой точке покрытия растет пропорционально j/t. Формулы (6-22) и (6-23) применимы для определения теплофизических характеристик в квазн-стационарном режиме. Для выполнения условия Fo>25 при исследовании неметаллических материалов, значение коэффициента температуропроводности которых лежит в пределах (0,б-ь 10) 10 м / , необходимо, чтобы толщина R образца была менее 0,7—1,5 мм при т Зч-4 мин. [c.138]

Условия внутри корпуса ракеты заведомо нестационарны хотя бы потому, что для ракеты /пр ч = 0, а /уход О и, следовательно, /,,р х 9 /уход- Однако в интервале времени, малом по сравнению с периодом сгорания всего топлива, можно считать условия внутри ракеты мало отличаюи имйся от стационарных (это утверждение называют гипотезой квазистационарности ). Приняв эту гипотезу, можно воспользоваться формулой (111). Для ракеты [c.119]

Аналогично записывается условие квазистационарности плазмы. За время Тэфф, равное среднему времени пролета частицы между соударениями, существенно меняющими ее импульс, изменение рассматриваемого параметра должно быть мало [c.230]

Метод и теория определения ТФХ в квазистационар ном режиме. При определении ТФХ методом циклов через образец все рремя протекает некоторое количество теплоты и сигналы тепломеров отличны от нуля. Регулировкой и 2 можно добиться выполнения обобщенного условия регулярности теплового режима образца qjqi = onst [23] и использовать закономерности регулярного режима для определения ТФХ. При условии q = onst получим так называемый квазистационарный режим (регулярный режим второго рода [23]). [c.53]

В 5.4 было сформулировано необходимое условие существо-вания нестационарности процессов переноса в открытых реакционноспособных системах (5.4.3). Представляет интерес проверка этого условия. С этой целью рассмотрим обтекание лобовой критической точки инертного тела вращения, которое во все время процесса тепломассообмена сохраняет постоянную достаточно высокую температуру, холодным потоком реакционноспособного газа, состоящего из СО, О2, N2. В газовой фазе протекает гомогенная химическая реакция 2 СО + О2 = 2 СОа. Возникает вопрос о квазистационарности состояния газовой фазы. С физической точки зрения, очевидно, что если характерное время гомогенной реакции значительно меньше характерного аэродинамического времени и времен релаксации молекулярных процессов переноса (теплопроводности, диффузии компонентов и диффузии импульса), то состояние газа нельзя считать ква-зистационарным. Действительно, в этом случае скорость возникновения неоднородностей полей температур и концентраций вследствие химической реакции выше скоростей их исчезновения вследствие процессов молекулярного переноса и состояние газа нельзя считать квазистационарным. Поскольку внутренняя энергия и концентрации компонентов единичной массы ограничены, могут иметь место колебания полей температур и концентраций. [c.399]

Если частота поля выбрана по условию (9-30) или (9-31), то электромагнитное поле в объеме нагреваемого тела син-фазно и, следовательно, квазистационарно. В квазистационарпом поле совпадают по фазе ток н напряженность магнитного поля, и поэтому (см. диаграмму на рис. 9-3) угол [c.143]

Если частота поля удовлетворяет условию квазистационарности (9-31), то электрическое поле в нагреваемом теле, зазоре между телом и электродами конденсатора, а также во внещнем пространстве является потенциальным и подчиняется закона.м электростатики. Эквивалентные параметры рабочего конденсатора с нагрузкой могут быть найдены путем решения уравнения Лапласа для [c.162]

Системы удержания плазмы должны обеспечить устойчивое равновесие плазменного образования в течение времени Гвр, необходимого для выполнения условия Лоусона. По времени Свр термоядерные энергетичеекие уетановки делят на квазистационарные и импульсные. В квазистационарных установках плазма удерживается магнитными полями. При этом давление рм, создаваемое магнитным полем, должно быть больше кинетического давления рг плазмы, т. е. [c.282]

Рассмотрим теперь дальнейшее развитие ударной теории, учитывающее нестационарность процессов столкновений. Как уже отмечалось. и в статистической теории, и в изложенных вариантах ударной теории процесс столкновения рассматривался квазистационарно. Однако, очевидно, при близких столкновениях это условие не будет выполняться. Кроме того, на коротких расстояниях между сталкивающимися атомами поле, создаваемое одним из атомов в месте, где находится второй атом, не может считаться однородным. Оба эти обстоятельства при строгом теоретическом рассмотрении должны учитываться. Попытка такого учета неоднородности поля сделана В. С. Милиянчуком [ 2]. Нестационарность процесса столкновения рассмотрена в работах Л. А. Вайнштейна и И. И. Собельмана [ ], которые решают уравнение Шредингера во втором приближении нестационарной теории возмущения. Воздействие возмущающих частиц на рассматриваемый атом описывается зависящим от времени потенциалом V t). Как и в теории Линдхольма, сдвиг и ширина линии выражаются через два эффективных [c.503]

Представляя производство энтропии dSldt (скорость ее возникновения) в виде билинейной формы, справедливой [105] для линейных феноменологических уравнений переноса типа (174), где поток линейно зависит от обобщенной силы, пропорциональной градиенту химического потенциала йц,- у) ду = d i (у)1ду, путем суммирования и перехода к интегралу с учетом условия квазистационарности получаем в целом для всей реакции [c.118]

В книге изложены основы динамики машинных агрегатов на предельных режимах движения при силах, зависяш их от двух кинематических параметров. Исследованы условия возникновения и свойства периодических, почти периодических, стационарных и квазистационарных предельных режимов относительно кинетической энергии, угловой скорости и углового ускорения главного вала, имеюш их наибольшее прикладное значение в динамике машинных агрегатов Построены равномерно сходящиеся итерационные процессы, позволяющие находить предельные режимы с любой степенью точности. Значительная часть книги посвящена исследованию свойств и отысканию законов распределения инерционных сил в машинных агрегатах, изучению динамической неравномерности работ и мощностей, развиваемых ими на предельных режимах движения. Проведено подробное исследование и разработаны методы нахонодения предельных угловых скоростей, угловых ускорений и дополнительных динамических реакций на оси роторов переменной массы. Рассмотрена динамика машинных агрегатов с вариаторами и асинхронными ,вигателями. [c.3]

На рис. 6, а показаны кривые для. -г и ф в зависимости от медленного квазистационарного изменения характеристики источника энергии, т. е. М (х). Рисунок записан при следующих параметрах у=0 v=2 Л =0,144. Начальные условия были такими ipo=io=a u=0, Mq (0)=0,25. В правой близкой окрестности начала отсчета видно резкое возрастание (при (т )=0,28) скоростей ж и <р — система совершает нестационарный переход в новое стационарное состояние. При дальнейшем квазистацио-нарном увеличении (-г) в системе реализуются резонансные субгармонические колебания в соответствии с нриблин енным равенством а 2v u, т. е. неравенством 0. Когда нера- [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...