Одинаковый энергетический эффект

Под экономическими показателями ТЭС, характеризующими эффективность производства ими электроэнергии, понимается приращение расчетных затрат по всей совокупности ТЭС энергосистемы, связанное с вводом новых ТЭС различных типов для удовлетворения единицы прироста потребности в электроэнергии. Такой прирост потребности рассматривается дифференцированно по нескольким зонам интегрального графика производства электроэнергии всей совокупностью ТЭС, что позволяет получить сопоставимые между собой в каждой зоне графика экономические показатели ТЭС. При этом анализируемые варианты вводов ТЭС можно считать приведенными к одинаковому энергетическому эффекту. Следует иметь в виду, что прирост потребности в электроэнергии может рассматриваться не только в буквальном смысле, но и как результат снижения первоначально намеченных темпов развития отдельных типов электростанций (нанример ТЭЦ), вследствие чего также возникает необходимость выбора наилучших решений по развитию ТЭС прочих типов. [c.210]

Данный способ определения экономических оценок ТЭС предполагает рассмотрение в каждом варианте дискретных приращений интегрального графика производства электроэнергии, численно равных располагаемым мощностям вводимых ТЭС и поэтому различных в разных вариантах. При строгой постановке задачи и тем более при сравнении вариантов по суммарным затратам такой подход, естественно, неправомерен, так как рассматриваемые варианты не приведены к одинаковому энергетическому эффекту. Однако в данном случае анализ показал, что экономические оценки ТЭС, будучи удельными показателями затрат, дифференцированными по зонам интегрального графика, весьма устойчивы относительно масштабов сооружения ТЭС одного и того же типа, если, конечно, эти ТЭС поставлены в одинаковые условия строительства и последующей эксплуатации. Это обстоятельство и позволяет при определении экономических оценок ТЭС отказаться от приведения вариантов вводов разных ТЭС [c.213]

Наряду с областями применения, общими для всей системы экономических оценок ТЭС, замыкающие экономические оценки могут быть использованы в технико-экономических расчетах в качестве затрат по замещаемой установке, т. е. при решении многочисленных задач, в которых требуется приведение сравниваемых вариантов к одинаковому энергетическому эффекту (оптимизация параметров и схем оборудования ТЭС, сравнение комбинированной и раздельной схем энергоснабжения, выбор энергоносителей и т. д.). В такого рода задачах замыкающие экономические оценки ТЭС являются информацией, позволяющей находить решения, соответствующие общему оптимуму совокупности ТЭС в целом. Это положение в полной мере относится и к задачам, рассмотрению которых посвящены предыдущие главы. [c.215]

Для расчетов IV группы—по выбору параметров сооружений и оборудования ГЭС — требования сопоставимости сводятся к энергетическому приведению вариантов, т. е. сравнению вариантов при одинаковом энергетическом эффекте. Для расчетов других групп приведение вариантов значительно усложняется. Так, необходимо отразить в сопоставляемых экономических показателях вариантов [c.114]

Одинаковый энергетический эффект 457 Окно диалоговое 198, 200, 201 [c.515]

При выборе оптимального варианта многоцелевой энерготехнологической установки необходимо также приводить каждый вариант не только к одинаковому энергетическому эффекту, но и к одинаковому производственному уровню по выработке ценной химической продукции. Это вызывает введение кроме замыкающих энергетических установок еще и замыкающих химических производств. Поэтому в основу технико-экономических расчетов должны приниматься следующие положения [c.86]

Критерием оптимальности варианта является минимум суммы расчетных затрат. Варианты приводятся к одинаковому энергетическому эффекту за счет замыкающей электростанции с помощью показателя замыкающих затрат на электроэнергию. Сумма расчетных затрат и эксплуатационные расходы, связанные с замыкающей электроэнергией, подсчитываются по формулам (6.3), [c.113]

Конкретным требованиям, предъявляемым к тепловой изоляции энергетического оборудования и трубопроводов, могут удовлетворять одновременно несколько изоляционных материалов или изделий, даже если их теплоизолирующие свойства различны. В результате расчета можно подобрать такие толщины теплоизоляционной конструкции, которые обеспечат их одинаковый теплоизолирующий эффект. [c.416]

Как уже отмечалось, свойства активатора и матрицы взаимосвязаны, поэтому, когда данный ион вводится в конкретную матрицу, его свойства несколько изменяются. Это объясняется прежде всего тем, что ионы активатора находятся в матрице в электрическом (кристаллическом) поле, создаваемом ее ионами и расщепляющим его энергетические уровни (эффект Штарка). Чтобы все ионы активатора находились в одинаковых кристаллографических положениях, т. е. их расщепление и, следовательно, энергии уровней совпадали, они должны изоморфно замещать вполне конкретные ионы матрицы. Следует заметить, что и в этом случае всегда имеется некоторый разброс кристаллического поля как вследствие тепловых колебаний решетки матрицы, так и наличия в ней дефектов структуры. Все это вызывает уширение энергетических уровней и в результате уширение спектральных полос, соответствующих переходам между этими уровнями. [c.66]

Поясним природу этого эффекта на примере нейтрального контакта полупроводника с металлом. Напомним, что нейтральным называют контакт двух материалов, обладающих одинаковыми работами выхода. В таком контакте отсутствуют слои обогащения или обеднения, нет изгиба зон. На рис. 9.3, а показана энергетическая диаграмма нейтрального контакта металла с -полупроводником. В равновесном состоянии уровни Ферми металла (Цм) и полупроводника (fi ) располагаются на одной высоте, а дно зоны проводимости полупроводника находится выше уровня Ферми металла на — так что для электронов, переходящих из металла в полупроводник, существует потенциальный барьер высотой —ц . [c.263]

К ним относится необходимость в 3—5 раз большего количества вентиляционного пара для получения эффекта по остаточному содержанию кислорода, равнозначному таковому в конструктивно одинаковых аппаратах атмосферного типа. Недостатками также являются большая металлоемкость колонки для деаэрации как следствие большого удельного объема пара трудность создания необходимой герметичности элементов, работающих при давлении ниже атмосферного дополнительные энергетические затраты на создание вакуума наконец, трудность автоматизации процесса и контроля за степенью его совершенства. [c.209]

При определении экономической эффективности использования побочных (вторичных) энергетических ресурсов следует руководствоваться указаниями типовой методики определения эффективности капиталовложений [57]. В соответствии с ней расчет ведется по критерию минимума приведенных затрат [см. выражение (7-1)]. При этом сравниваются варианты энергоснабжения, обеспечивающие удовлетворение потребности производства во всех видах энергии с использованием или без использования побочных энергетических ресурсов. В соответствии с методическими положениями технико-экономических расчетов в энергетике [63] для обеспечения сопоставимости рассматриваемых вариантов энергоснабжения должны соблюдаться следующие условия равенство эффекта энергоснабжения, т. е. каждый из вариантов должен обеспечивать одинаковую как по расходу, так и по заданному режиму подачу энергии потребителю оптимальные условия реализации, т. е. использование для каждого из вариантов технически наиболее совершенного оборудования одинаковая надежность энергоснабжения, т. е. варианты с пониженной надежностью должны быть приведены к варианту с необходимой надежностью путем дополнительного включения в схему мощностей для поддержания надежности энергоснабжения на необходимом уровне. [c.230]

Итак, обратимся непо сред ственно к туннельному эффекту. Формулы (9.3-9.4), приведенные выше, описывают полную вероятность туннельной ионизации, проинтегрированную по энергиям и углам вылета туннельных электронов. Формулы, из которых следуют энергетические и угловые распределения туннельных электронов, были получены в ряде работ [9.6, 9.13, 9.40, 9.49-9.50] различными методами. Конечные результаты, полученные в этих работах, одинаковы. Ниже искомые соотношения будут приведены, следуя работе [9.50], являющейся примером применения квазиклассического приближения квантовой механики [9.5 Г. [c.243]

Важно отметить, что искажение поля у конца цилиндра приводит не только к росту J в зоне торца, но и к изменению распределения тока по радиусу (рис. 4.18). При слабом поверхностном эффекте (OTj < 3) распределения в регулярной зоне (г оо) и в зоне торца почти одинаковы (кривые /, 2). С ростом частоты распределение J у торца более равномерно, чем в регулярной зоне (кривые 3, 4), что эквивалентно увеличению глубины проникновения. Настил мощности для немагнитного цилиндра возрастает в зоне торца тем сильнее, чем больше частота (рис. 4.19). Энергетический коэффициент ki для сплошного цилиндра соответствует кривой 0 = О на рис. 4.20, построенной для полых немагнитных цилиндров. Кривая показывает, что при < 2 дополнительная мощность мала и источники теплоты распределены по длине цилиндра равномерно. В диапазоне ГПе = 2,5 Ч-4, характерном для сквозного индукционного нагрева, происходит резкий рост k , который при замед- [c.165]

Можно заметить, что в наших расчетах продольное электрическое поле оказалось в точности одинаковым как при наложении магнитного поля, так и без него. Этот результат перестает быть верным, когда энергетическая зонная структура анизотропна. В последнем случае продольное электрическое поле также зависит от магнитного поля и обычно растет с ним. Это дополнительное сопротивление, возникающее при приложении магнитного поля, называется магнетосопротивлением ). Измерение в магнитном поле, в частности, эффекта Холла дает определенную информацию о топологии поверхности Ферми в металлах. Мы не будем вдаваться в детали этого метода изучения ферми-поверхностей. [c.294]

Прежде чем кончить с этим эффектом, нужно заметить, что следует ожидать сильной зависимости расходимости от магнитного поля, хотя здесь имеется одна хитрость. Представим себе, что действует настолько сильное магнитное поле, что все моменты, связанные с -состояниями, направлены в одну сторону. Рассеяние с переворотом спина может происходить лишь при одновременном уменьшении компоненты спина -состояния, если спин электрона проводимости переворачивается снизу вверх. Если гиромагнитное отношение для локального состояния такое же, как и для электрона проводимости, то соответствующие изменения магнитных энергий взаимно компенсируются и энергетический знаменатель остается тем же самым. Однако энергия электрона проводимости понижается, в то время как энергия Ферми для электронов со спином вверх и спином вниз остается одинаковой. Поэтому для электрона, находящегося сначала [c.555]

Результаты, полученные современной нелинейной оптикой, несколько схематично можно разбить на две группы. К первой из них следует отнести новые данные о микроскопических характеристиках вещества, полученные при изучении нелинейных оптических эффектов. Только с появлением лазеров удалось измерить спектральные компоненты тензоров на оптических частотах знание последних, вообще говоря, дает информацию об электронных энергетических полосах, не содержащуюся в линейной восприимчивости. Новые возможности изучения энергетических уровней открывает многофотонное поглощение (при двухфотонных процессах в центросимметричных средах возможны, в частности, переходы между уровнями с одинаковой четностью) соответствующую область спектроскопии называют многофотонной спектроскопией. Вместе с тем заметим, что эффекты вынужденного рассеяния определяются теми же спектральными компонентами тензоров и т. д., что и соответствующее спонтанное рассеяние, детально изученное в параметрической оптике. Однако в вынужденном рассеянии совершенно иной характер носит развитие волнового процесса в пространстве (имеет место экспоненциальное нарастание компонент рассеянного излучения). Наблюдение широкого класса новых волновых взаимодействий представляет собой вторую группу результатов нелинейной оптики. Последние тесно связаны с практическими приложениями нелинейной оптики. Уже сейчас нелинейная оптика располагает и значительным количеством практических достижений. К числу важнейших из них следует отнести следующие [c.14]

I. Сравниваемые варианты должны быть приведены к одинаковому энергетическому (производственному) эффекту, т. с. быть сопоставимыми в отношении вида, количества и качества полезно отдаваемой потребителям продукции. Рассматриваемые варианты должны уравниваться по полезному годовому отпуску энергетической продукции и в отношении участия в балансе мощностей (приведение к одинаковому энергетическому эффекту по мощности). При использовании энергогенерирующих установок переменной электрической мощности (паровые турбины с противодавлением, газовые утилизационные бсског -прессорные турбины, установки испарительного охлаждения и др.) для приведения вариантов в сопоставимый вид следует предусматривать необходимое увеличение мощности электростанций (тепло- и парогеиера- [c.728]

Условия энергетической сопоставимости. Взаимозаменяемость вариантов при одинаковом энергетическом эффекте, т. е. удовлетворение потребителей одним и тем же количеством энергии, одного и того же качества и одинаковое участие сравниваемых вариантов в балансе мощностей энергосистемы. При этом установленная мощность и выработка энергии источниками тепла различны за счет особенности их технических и режимных характеристик. Каждый вариант расоматрива-ется три оптимальных для него параметрах. [c.8]

Поэтому при получении одинаковых результатов при оопоставлеиии только капитальных затрат принципиально правильно будет идти на укрупнение, дающее не только лучший энергетический эффект, но и экономию труда, что в условиях городов играет большую роль. [c.113]

Приведение к одинаковому производственному (энергетическому) эффекту. Это условие состоит в достижении тождества по видам, объемам, качеству и надежности обеспечения потребителей технологической и знергетической продукций. При сравнении ва-рантов производства энергетической продукции по каждому из них должны выполняться равенства-. [c.394]

При проведении вариантных сопоставлений важнейшим требованием, выдвигаемым всеми методиками, является приведение вариантов к единству энергетического эффекта по обслуживанию потребителей обоих видов энергии. Как показывают многочисленные исследования, при масштабно одинаковом уровне концентрации мощностей на ТЭЦ и ГРЭС, а также одинаковых начальных параметрах пара в котельных этих установок экономический эффект сооружения ТЭЦ, как. правило, весьма высок. Поэтому при сооружении крупных промышленных предприятий с большим тепло-потреблением, при организации теплоснабжения крупных промышленных и жилых районов в городах, находящихся в сфере действия энергетических систем, а также при выборе источника тепло- и электроснабжения потребителей, расположенных в изолированных районах, не охватываемых сетями мощных электроэнергетических систем, строительство ТЭЦ почти всегда себя оправдывает. Однако предпосылки к концентрации мощностей для ТЭЦ и ГРЭС далеко не однозначны. Концентрация мощностей ГРЭС определяется, как известно, ростом потребления электроэнергии и экономически оправданными радиусами. передачи электроэнергии, которые в настоящее время измеряются десятками и сотнями километров. Концентрация мощностей ТЭЦ ограничивается экономически оправданными радиусами передачи тепла, которые, как правило, не превосходят для пара 2—5 км, а для горячей воды, даже при значительных плотностях теплопот-ребления, 7—10 км. [c.122]

Квадратичный штарк-эффект может наблюдаться и в атомных систе.мах с одним электроном (в атоме водорода и в водородоподобных ионах). В этом случае дополнительная энергия, пропорциональная < , обусловлена взаимодействием некоторых уровней атома, возмущающих друг друга. Это имеет место, когда энергия взаимодействия атома с полем становится сравнимой с энергетическим расстоянием между соседними уровнями. Например, в водородном атоме имеется очень малое тонкое расщепление уровней. В очень слабых электрических полях штарковское смещение уровней меньше величины тонкого расщепления, и наблюдается линейный эффект Штарка. При увеличении поля в результате возрастающего щтарковского расщепления уровней происходит их сближение. Они начинают взаимодействовать друг с другом. Наиболее сильно взаимодействуют уровни с одинаковым главным квантовым числом п, но с разными побочными квантовыми числами I, различающимися на единицу. Например, уровень Р, у которого 1=1, сильно возмущается близкими уровнями 8 и имеющими соответственно 1=6 и 1 = 2. В результате такого взаимодействия к линейному штарк-эффекту добавляется квадратичный. [c.265]

Изучение структурных и энергетических закономерностей пластической деформации в приповерхностных слоях материалов в сравнении с их внутренними объемными слоями имеет важное значение для развития теории и практики процессов трения, износа и схватывания. При этом следует отметить, что. поверхностные слои кристаллических материалов имеют, как правило, свои специфические закономерности пластической деформации. Так, например, в работе [11 при нагружении монокристаллов кремния через пластичную деформируемую среду силами контактного трения было найдено, что в тонких приповерхностных слоях на глубине от сотых и десятых долей микрона до нескольких микрон величины критического напряжения сдвига и энергии активации движения дислокаций значительно меньше, чем аналогичные характеристики в объеме кристалла. Было также показано [2], что при одинаковом уровне внешне приложенных напряжений по поперечному сечению кристалла в радиусе действия дислокационных сил изображения эффективное напряжение сдвига значительно выше, чем внутри кристалла. Поэтому поверхностные источники генерируют значительно большее количество дислокационных петель и на большее расстояние от источника по сравнению с объемными источниками аналогичной конфигурации и геометрии при одинаковом уровне внешних напряжений. Высказывалось также предположение, что облегченные условия пластического течения в приповерхностных слоях обусловлены не только большим количеством легкодействующих гомогенных и различного рода гетерогенных источников сдвига [3], но и различной скоростью движения дислокаций у поверхности и внутри кристалла [2]. Аномальное пластическое течение поверхностных слоев материала на начальной стадии деформации может быть обусловлено действием и ряда других факто-зов, например а) действием дислокационных сил изображения 4, 5] б) различием в проявлении механизмов диссипации энергии на дислокациях, движущихся в объеме кристалла и у его поверхности причем в общем случае это различи е, по-видимому, может проявляться на всех семи фононных ветвях диссипации энергии (эффект фононного ветра, термоупругая диссипация, фонон-ная вязкость, радиационное трение и т. д.) [6], а также на электронной [71 ветви рассеяния вводимой в кристалл энергии в) особенностями атомно-электронной структуры поверхностных слоев и их отличием от объема кристалла, которые могут проявляться во влиянии поверхностного пространственного заряда и дебаевского радиуса экранирования на вели- [c.39]

Особенности волновых процессов в нелинейных системах удобно пояснить на примере одномерных возмущений в энергетически пассивной, слабонелине1шой однородной среде, когда спектральный язык ещё не утрачивает свою пригодность. В линейном приближении поле В. есть суперпозиция нормальных гармонич. В. с частотами й) и волновыми числами к, подчиняющихся дисперс. ур-нию (8). А в нелинейном режиме гармонич, В. взаимодействуют, обмениваясь энергией и порождая В, на новых частотах. В частности, затравочное возмущение на частоте ш сопровождается появлением высших гармоник на частотах 2<в, Зи и т. д. Энергия колебаний как бы перекачивается вверх по спектру. Эффективность этого процесса зависит от дисперс. свойств системы м может быть велика даже при очень слабой нелинейности. Действительно, если дисперсии нет. то В. всех частот распространяются синхронно с одинаковыми Уф, и их взаимодействие будет иметь резонансный, накапливающийся характер, поэтому на достаточно больших длинах (в масштабе к) перекачка энергии может осуществляться весьма эффективно. Если дисперсия велика, то фазовые скорости гармонич. возмущений, имеющих разные частоты, не совпадают, с.т1едовательно, фаза их взаимных воздействий будет быстро осциллировать, что приведёт на больших длинах к ничтожному результирующему эффекту. Наконец, возможны специальные, промежуточные случаи, когда я системе с сильной дисперсией только две (или несколько) избранные В. с кратными частотами имеют одинаковые 1 ф и поэтому эффективно взаимодействуют. В ряде случаев достигается своеобразное спектральное равновесие, когда амплитуды всех синхронных гармоник сохраняются неизменными и суммарное поле имеет вид стационарной бегущей Б, вида (1), при этом в случае сильной дисперсии ф-ция f x—vt) близка к синусоиде, а при слабой — она может содержать участки резкого изменения поля (импульсы, ступеньки и др.), поскольку число гармоник в её спектре велико. [c.324]

Г. р. в классич. статистич. механике являются предельными случаями Г. р. квантовой статистич. механики при таких плотностях и темп-рах, когда можно пренебречь квантовыми эффектами. Для квантовых систем Г. р. имеют такую же форму, как и для классических, но в них вместо Я(р, д) входит анергия j-ro квантового уровня системы Для ансамбля замкнутых, энергетически изолированных систем с пост, объёмом V и полным числом частиц N, имеющих одинаковую энергию 8 с точностью до все квантово-механич. состояния в слое AS предполагаются равновероятными (осн. постулат квантовой статистич. механики). Такой микроканонич. ансамбль описывается микроканонич. распределением квантовой статистики. Вероятность пребывания системы в i-м состоянии равна [c.452]

Случай Я-поляризации (рис. 124, в, г, кривые которого построены соответственно в областях 1, 1) и 1, 2) на разрезах в плоскости х, б, отмеченных на рис. 121,6 отрезками прямых) дает пример еще более явного различия между влиянием поглощения в неидеальных диэлектриках в зависимости от добротности эффекта полного незеркального отражения. В области [1,1 энергетические потери не превышают 0,7 %, достигая в области 1,2 значений порядка 33 %. Таким образом, геометрические места точек, соответствующих режиму полного незеркального отражения, в областях 1,М , М=, 2,. .., для решеток волноводного типа образуют непрерывные линии на плоскостях х, б (аналогичный вывод справедлив для любой плоскости, координатная система которой определяется произвольной парой независимо изменяющихся параметров). В областях 7V, М) с N > 2, N режимам незеркального отражения с уровнем концентрации не ниже заданного соответствуют лишь отдельные острова в плоскости изменения любых двух независимых параметров. В областях с одинаковым N при возрастании М увеличивается и количество таких островов. Существует возможность достижения практически полного незеркального отражения на одной из гармоник в отдельных точках. При практическом использовании решеток с диэлектрическим заполнением в режиме полного автоколлима- [c.180]

Если в соответствии с положениями, изложенными в предыдущем разделе, мы построим металлический кристалл, то он будет содержать примерно 10 атом/см . Что же происходит с энерге-тичёскими уровнями (или соответствующими им частотами) отдельных свободных атомов, из которых построен кристалл Мы уже видели, что линейные комбинации волновых функций, соответствующих свободным частицам, описывают эффект возмущения первоначально вырожденных (т. е. неразличимых) энергетических уровней. Это явление можно схематически проиллюстрировать с помощью следующей механической аналогии. На фиг. 3, а изображена механическая аналогия четырех изолированных невзаимодействующих атомов четыре одинаковые пружины с грузами. Все грузы будут колебаться, как простые гармонические осцилляторы, с одной и той же частотой. На фиг. 3, б изображены те же четыре механических осциллятора, но на этот раз они взаимодействуют друг с другом благодаря наличию связывающих их пружин. Если предположить, что все краевые эффекты пренебрежимо малы (а это было бы действительно так, если бы осцилляторов было не четыре, а 10 ), то в нашей связанной системе окажутся возмож- [c.59]

На рис. 4.15 мы сравниваем энергетическое распределение неповёр-нутого и повёрнутого сжатых состояний с одинаковыми параметрами смещения и сжатия. Заметим, что осцилляции в неповёрнутом состоянии имеют один, но большой период. Наоборот, соответствующая кривая для повёрнутого состояния демонстрирует два явления а) появляются быстрые осцилляции б) на них сверху накладывается медленная модуляция. Эти эффекты спрятаны в довольно сложных выражениях для полиномов Эрмита и становятся более ясными в асимптотических разложениях, которые обсуждаются в следующем разделе. [c.155]

Наблюдаемый одновременно эффект охрупчивания (снижение энергоемкости разрушения, повышение температуры хладноломкости и т. д.) менее удовлетворительно объясняется существующей теорией деформационного старения [7]. Блокирование дислокаций примесными атомами должно увеличивать вероятность возникновения и развития хрупких трещин, так как уменьшается возможность релаксации упругих напряжений за счет пластической деформации. При этом, как показано в работах [43, 44, 45, с. 157], возрастает интенсивность температурной зависимости предела текучести по сравнению с деформированным состоянием, что обычно связывают с увеличением склонности к хрупкому разрушению при снижении температуры нагружения. Однако хрупкость деформационно состаренной стали обьйчно оказывается более высокой не только по сравнению с деформированным, но и по сравнению с исходным состоянием (например, отожженным). В то же время блокировка дислокаций после отжига должна быть более сильной, чем после деформационного старения или, по крайней мере, одинаковой. Поэтому понимание природы охрупчивания при деформационном старении требует, по-видимому, более тщательного изучения природы влияния самой деформации на хрупкость. Это можно сделать, например, с помощью энергетических схем вязкого и хрупкого разрушения [46]. С возрастанием плотности дислокаций увеличивается величина упругой энергии, запасенной в металле. Эта величина, а следовательно, и плотность дислокаций не может превосходить определенного критического значения, которое определяется наступлением разрушения. С учетом неоднородности распределения дислокаций уже небольшая предварительная деформация может создать в отдельных объемах критическую плотность дислокаций. Если при последующем нагружении только некоторые из них релаксируют в трещину, то вследствие локальности процесса разрушения это уменьшит работу зарождения трещины. Степень релаксации упругих напряжений путем пластической деформации при развитии трещины будет меньше в деформационно состаренной стали не только вследствие блокировки дислокаций примесными атомами, но и вследствие более высокой исходной плотности самих дислокаций. Другими словами, достижение критической плотности дислокаций в деформационно состаренной стали требует меньшей дополнительной деформации, чем достижение указанной плотности в исходном (отожженном) состоянии. Это можно учесть в предлагаемых уравнениях хрупкого разрушения [7] через уменьшение величины эффективной поверхностной энергии стали после деформации и старения. [c.28]

Вероятное существование различных температур конденсации для различных энергий связи позволяет предполагать в определенном температурном интервале сосуществование конденсированной и разбавленной (максвелловской) атмосферы. Это имеет некоторые экспериментальные подтверждения [56—57]. Наличие эффекта конденсации и ряд других соображений привели авторов работ [11, с. 298 15, с. 501 51 58] к предположению, что распределение примесных атомов относительно центра дислокации лучше описывается статистикой Ферми — Дирака, которая, как известно, при определенных условиях легко переходит в классическую статистику Максвелла— Больцмана. Тогда при температуре ниже температуры конденсации концентрация примесных атомов должна сначала не уменьшаться с удалением от центра дислокации, но затем резко падать. Граница, при которой происходит указанное падение, определяется равенством У=кТ, что означает одинаковую вероятность нахождения примесного атома как в данной позиции района дислокации, так и вне ее. В случае справедливости для рассматриваемого распределения статистики Ферми —Дирака следует допустить также наличие не любых, а определенных позиций (с определенной энергией взаимо-дeй твия) в которых могут находиться примесные атомы. Число таких атомов на каждом из этих своеобразных энергетических уровнен должно быть также определенным. Оценить число и характеристики энергетических уровней относительно центра дислокации, на которых могут размещаться примесные атомы, пока невозможно. Можно только предполагать, что дискретность в распределении примесных атомов у дислокации определится дискретностью строения решетки матрицы и взаимодействием (притяжением — отталкиванием) этих атомов между собой. [c.33]

Полученная 5-особенность спектральной зависимости а при йсо = 2 обусловлена тем, что законы дисперсии (кц) для двумерных электронов в 1-й и 2-й подзонах описываются идентичными параболами, так что при любых расстояние между ними по шкале энергий одинаково. Учет непараболично-сти законов дисперсии и других эффектов, устраняющих эквидистантность (к()и 2(1 1) при разных к , приведет к уши-рению пика межподзонного поглощения. К этому же приводит и учет релаксационных процессов за счет уширения энергетических уровней. Поэтому при анализе экспериментальных кривых в формуле (3.25) 5-функцию обычно заменяют на лоренцев-ский контур [c.46]

Дополнительные возможности открываются перед экспериментатором при совместном использовании методик эффекта поля и КРП (Литовченко, Ковбасюк). В этой комбинированной методике металлический полевой электрод (на рис.2.5) можно заменять вибрирующим и измерять, помимо проводимости кристалла, величину Дф,,. Это дает возможность не только определять изменения величины дипольной составляющей работы выхода исследуемого кристалла, но и проводить градуировку кривых эффекта поля по поверхностному потенциалу даже в тех случаях, когда минимум поверхностной проводимости не достигается. Идея метода состоит в том, что для двух образцов с одинаково подготовленными поверхностями — исследуемого и контрольного — различие в величинах Дф относительно одного и того же отсчетного электрода целиком связано с разницей в значениях Ес - P)s Если для контрольного образца величина Ес - P)s известна (например, для него достигается минимум поверхностной проводимости), легко определить исходный поверхностный потенциал исследуемого кристалла. После этого из кривой эффекта поля для этого кристалла описанным выше способом вычисляется кривая захвата заряда и определяется энергетический спектр ПЭС. [c.111]

Энергетический спектр системы из N молекул можно представить себе как бы складывающимся из двух частей спектр (обычно дискретный), обусловленный квантовыми переходами из состояния в состояние, происходящими в отдельных молекулах, — это задача квантовой механики данной конфигурации атомов (т. е. задача нескольких тел), и спектр, обусловленный тепловым, в частности (в простейшем случае системы типа газа) поступательным, движением частиц, — это специфически У-тельный эффект. Ради быстрейшего получения качественных оценок пренебрежем взаимным возмущением этих микроскопических движений и рассмотрим характерные особенности последнего, как непосредственно связанного с многоча-стичностью статистической системы. Более того, чтобы квантовая задача, связанная с интересующей нас частью спектра, решалась бы сразу, еще более упростим рассмотрение, положив, что система состоит из N одинаковых частиц, помешенных в кубический сосуд объемом V — причем частицы даже не взаимодействуют друг с другом. Тогда стационарное уравнение Шредингера для такой идеальной системы [c.28]

ОТ кулоновского потенциала в атоме водорода из-за влияния электронов друг на друга. Согласно законам общей физики потенциальная энергия электрона и, находящегося на определенной орбитали в поле сфериче-ски-симметричного распределения заряда, пропорциональна Z, где Z — полный заряд, содержащийся внутри сферы, радиус которой равен расстоянию от ядра до электрона. Этот заряд Z состоит из заряда самого ядра минус заряд электронов, находящихся на более близких к ядру орбиталях, чем рассматриваемый электрон. Однако на величину заряда Z, определяющего волновую функцию электрона на рассматриваемой орбитали и его энергию в многоэлектронном атоме, еще оказывает влияние степень проникновения волновой функции этой орбитали в заполненный остов. Поясним этот эффект. В водородоподобном атоме энергия электрона на данной орбитали определяется только главным квантовым числом п и полным зарядом Z Ze /я , то есть энергии, например, 2з- и 2р-орбиталей должны быть одинаковы. В многоэлектронном атоме ситуация иная. Так, например, у атома Ы уровень п = 2 (основное состояние третьего электрона) не является вырожденным, как это было в случае атома водорода. Вместо этого 25-состояния располагаются несколько ниже 2р-состояний. Основной причиной этой зависимости энергии от / является то обстоятельство, что волновая функция 25-электрона Ы проникает внутрь гелиевого остова больще, чем волновая функция 2р-электрона, и при этом заряд ядра экранируется меньще. Аналогичная ситуация наблюдается и в атоме Ма. Энергии 3 -, Зр-, Зй -орбиталей значительно различаются, а порядок их расположения в энергетическом пространстве следующий 3 , Зр, Зс1. Это связано с тем, что волновая функция З -электрона Ма значительно проникает внутрь неонового остова, при этом заряд ядра вместо того, чтобы экранироваться полностью электронами неонового остова, экранируется частично [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...