Отношение гиромагнитное

Отношение гиромагнитное Отражатель нейтронов 316 Отрицательная энергия 350 [c.394]

Магнитомеханическое отношение (гиромагнитное отношение) 7 — отношение магнитного момента ц элементарной частицы к ее механическому моменту (моменту импульса) Jh, выраженно.му в квантах действия [c.235]

Гиромагнитное отношение. Гиромагнитным отношением у элементарной частицы (электрона, протона) называют величину, равную отношению магнитного момента ц частицы к ее моменту импульса (спипу) L, т. е. [c.129]

Освещенность, энергетическая Отношение, гиромагнитное, протона [c.219]

Явления электронного и ядерного спинового резонанса широко используются в физике. Одно из наиболее важных приложений в ядерной физике состоит в определении гиромагнитного отношения у = ц/У для различных ядер. Для этого определяют частоту и напряженность магнитного поля, при которых наблюдается резонанс. В этом случае [c.262]

Между спиновым магнитным моментом р, нуклона, измеренным в ядерных магнетонах, и его спином s, измеренным в единицах й, существует соотношение = g s] величина называется гиромагнитным отношением. Тоже самое имеем и для орбитальных моментов 1 = g l, т. е. [c.118]

Определение магнитного момента ядра сводится к наблюдению резонанса и вычислению гиромагнитного отношения g из формулы [c.76]

Указанная трудность может быть преодолена, если предположить, что добавочный нуклон участвует в орбитальном дв нже-нии, благодаря чему возникают дополнительные механический и магнитный моменты. При этом по аналогии с уравнением (4. 7) магнитный момент, соответствующий орбитальному моменту протона /, равен рц = / 1в, так что соответствующее гиромагнитное отношение yi)p= 1. Орбитальное движение нейтронов не создает магнитного момента, так как нейтрон не имеет электрического заряда. Поэтому (у )п = 0. [c.85]

Мд g — гиромагнитное отношение а == e-j-fi — постоянная тонкой структуры, Мд — магнетон Бора. [c.121]

Здесь g — гиромагнитное отношение Н — напряженность магнитного поля с — скорость света е — единичный электрический заряд. [c.122]

Из курса атомной физики известно, что в результирующий магнитный момент свободного атома вносят вклад а) спиновые магнитные моменты электронов б) орбитальные магнитные моменты, связанные с движением электронов вокруг ядра. Спиновый и орбитальный магнитные моменты Ms и связаны с соответствующими механическими моментами Рд и гиромагнитными отношениями [c.321]

Гиромагнитное отношение для у протона [c.23]

Гинзбурга—Ландау теория 732 Гиромагнитное отношение 629, 679 Гиромагнитный эффект 679 Гистерезис 441, 517, 521, 525 [c.927]

Гиромагнитное отношение у, dim у = М Т1, единица — ампер-квадратный метр на джоуль-секунду (А-т / /(J-S) А-м2/(Дж-с)). [c.18]

Здесь у — гиромагнитное отношение [c.708]

Расстояние между соседними эквидистантными подуровнями где g — гиромагнитное отношение (ядерный -фактор). [c.1055]

Гиромагнитное отношение для орбитального движения равно 1, а для спина равно 2. [c.209]

Следовательно, гиромагнитное отношение для спина равно 2 [c.210]

Отличие гиромагнитного отношения для спина от гиромагнитного отношения для орбитального движения имеет существенное значение при рассмотрении полного механического и магнитного моментов атома. [c.210]

Гиромагнитное отношение для спинового момента не равно гиромагнитному отношению для орбитального момента. [c.215]

Если полный спин атома равен нулю и полный момент атома определяется исключительно орбитальным моментом, то = О, J = L и из (37.39) следует, что ij = 1, как это и должно быть для гиромагнитного отношения орбитального момента. Если полный орбитальный момент атома равен нулю и полный момент атома определяется только спиновым моментом, то L = О, / = S и из (37.39) следует, что д, = == 2, как это и должно быть для гиромагнитного отношения спина. В общем случае множитель Ланде является рациональной дробью. [c.220]

Все величины в правой части могут быть в принципе измерены в эксперименте и у может быть вычислена. Зная Y, но формуле (39.1) можно определить гиромагнитное отношение. [c.223]

Радиан в секунду на теслу — [рад/(с Тл) rad/(s Т) - единица гиромагнитного отношения, гиромагнитного коэффициента в СИ. По ф-ле V.6.37 (разд. V.6) при Шр = 1 рад/с, В = 1 Тл имеем t p = 1 рад/ (с Тп). При ojp = 1 Гц, В = 1 Тп имеем Vp = 1 Гц/Тл = 1 А м /(Дж с). Т. о. ед. гиромагнитного отношения м. б. ампер-квадратный метр на джоуль-секунду — (А м /(Дж - с) А m /(J s) или герц на теслу — [Гц/Тл Hz/T]. Рекоменд. применять наимен. радиан в секунду на теслу. Ед. СГС радиан в секунду на гаусс - [рад/(с Гс) rad/(s Gs)] или герц на гаусс — [Гц/Гс Hz/Gs]. Размерн. в СИ Ш Т1, СГС -L M 1 Рад/ (с Тп) = IO- рад/ (с Гс). [c.315]

Коэффициент g называется гиромагнитным отношением. Из формул (4. 7) и (4. 9) видно, что оно равно 1 для орбитального движения электронов gi= 1) и 2 для спинового gs = 2), откуда следует неколлинеарность вектора суммарного магнитного момента электрона [c.66]

Коэффициент 5,58 (—3,82) выражает связь между численным значением собственного магнитного момента протона (нейтрона), измеренного в ядерных магнетонах р,в, и численным значением его спина, измеренного в единицах Й, и называется гиромагнитным отношением ys- Таким 0 браз0М, по аналогии с уравнением (4. 10) для нуклона можно написать соотношение [c.82]

Так как [Лэфф параллелен /, то его численное значение может быть выражено при помощи соотношения 1эфф = yih где yi — гиромагнитное отношение. [c.86]

Барнетт, наоборот, наблюдал намагничение железного стержня при быстром его вращении. Найденное из этого опыта отношение М/Р также совпадало с гиромагнитным отношением nHHoijbix моментов. Таким образом, ясно, что в ферромагнетиках упорядочиваются нескомпенсированные спиновые магнитные моменты атомов с недостроенными внутренними оболочками. Какова природа этого магнитного упорядочения [c.333]

Гиромагнитное отношение. Отношение модуля магнитного момента к модулю механического момента в единицах е/ 2т ) называется гиромагнитным отношением. Иначе говоря, если отношение Э1их величин представить в виде [c.210]

Сравнение (35.18) с (35.17) показывает, что для орбитального магнитного и механического моментов элек-чрона гиромагнитное отношение д, равно единице, т.е. [c.210]

Из-за различия гиромагнитных отношений АЛЯ орбитального движения и спина полный магнитный момент атома, вообще говоря, не коллинварен полному механическому моменту. [c.216]

Так как гиромагнитное отношение для спина в два раза больше, чем гиромагнитное отношение для магнитного момента, то полный магнитный момент атома не лежит на одной линии с полным механическим моментом. В изолированном атоме как изолированной механической системе полный механический момент постоянен. Следовательно, вектор сохраняет свое направление в пространстве, а векторы полного орбитального момента L, и полного спина пре-цессируют вокруг направления полного момента. Благодаря этому векторы полного орбитального и магнитного моментов также прецессиру-ют вокруг направления полного механического момента и вместе с ними прецессионное движение совершает и полный магнитный момент атома Цполн- Полный магнитный момент атома [c.219]

Проекция вектора спина на ось Z неизменна по времени, а его проекция на плоскость XY вращается вокруг оси Z с угловой скоростью lE/fi = = eBJm и приводит к прецессии спина вокруг направления индукции магнитного поля, что совпадает с выводами из классической теории движения магнитного момента в магнитном поле, если при этом учесть числовое значение гиромагнитного отношения для спина. [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...