Восприимчивость линейная

Диэлектрическая восприимчивость линейная 391, 396 --нелинейная 391, 396 [c.426]

Опыты, проводимые со слабыми световыми полями, показали, что характер оптических явлений не зависит от интенсивности излучения. Такие явления принято называть линейными оптическими явлениями. Область оптики, изучающую такие явления, принято называть линейной оптикой. В основе линейной оптики лежит тот факт, что существует линейная связь Р = кЕ между Р и (Р — дипольный момент, приобретенный 1 см среды, и — макроскопическая восприимчивость среды, Е — напряженность действующего на среду светового поля). При таких предположениях показатель преломления и другие характеристики среды не будут зависеть от интенсивности излучения. Там, где это не будет особо оговорено, будем иметь в виду случай именно линейной оптики. [c.9]

Коэффициенты генерации второй гармоники (элементы тензора rf ) нелинейных кристаллов приведены в табл. 33.18. Элементы тензора связаны с линейными оптическими восприимчивостями сред через тензор третьего ранга 6 (тензор Миллера) . [c.878]

В общем случае /г+ и tiL определяются компонентами электрической восприимчивости вещества, т. е. теми же физическими процессами, от которых зависит поляризация вещества. Для выбранного вещества и п1 зависят от приложенных внешних постоянных электрического и магнитного полей и т. д. Если разность пХ и п1 становится отличной от нуля вследствие наложения электрического поля, в общем случае имеем дело с электрооптическими эффектами. Если же разность п+ и п- определяется действием постоянного магнитного поля, то в общем случае имеем дело с магнитооптическими эффектами, которые принято разделять на продольные и поперечные в зависимости от того, совпадает ли направление силовых линий магнитного поля с направлением распространения света или является перпендикулярным к нему. В случае продольного наблюдения, если различие в показателях поглощения /с+ и к для двух циркулярных составляющих невелико, наблюдается поворот плоскости поляризации линейно-поляризованного света, называемый эффектом Фарадея или магнитооптическим вращением (МОВ). Если различие в показателях поглощения и к существенно, то наблюдается магнитный циркулярный дихроизм (МЦД). В общем случае, когда имеет место различие и в и п , и в и к , линейно-поляризованный свет становится эллиптически-поляризованным при этом МОВ соответствует угол поворота эллипса поляризации, а МЦД — изменение эллиптичности, т. е. отношения составляющих по главным осям эллипса поляризации. [c.194]

Сама Д. п. к числу обобщённых восприимчивостей не относится и для нее нет соотношений типа приведённых выше. Исключение составляет дисперсионное соотношение при к—О, точнее при к- Ь (где L — линейный размер среды), к-рое может быть получено без использования гамильтониана, непосредственно из причинности принципа — равенства нулю величины г—г ) в (4) при t[c.699]

К задачам К. ф. относится также вычисление обобщённой восприимчивости, выражающей линейную реакцию физ. системы на включение внеш. поля. Её можно выразить через Грина функции с усреднением по состоянию, к-роо может быть и неравновесным. [c.356]

Традиционным предметом спектроскопии до появления лазеров было исследование дисперсии действительной и мнимой частей линейной восприимчивости В соответствии с этим, говоря о нелиней- [c.299]

К (при 0—ЮО С). Парамагнетик, магн. восприимчивость / = 0,373-10 . Теплопроводность 59—71 Вт/(м К) Термич. коэф. линейного расширения [c.338]

Линейная и нелинейная поляризация и восприимчивость. Линейная поляризация и линейное рассеяние света. Резонансная. гинейная восприимчивость. Нелинейные восприимчивости [c.19]

Тензорный характер нелинейных восприимчивостей. Линейные оптические свойства описываются тензором 2-го ранга е/у диэлектрической проницаемости. Нелинейные же оптические свойства. описываются нели-нейноюптическими восприимчивостями oj, С02, , on i), [c.228]

Уравнения типа (9.1.1), устанавливающие связь глежду каким-либо внешним воздействием на среду и откликом среды на это воздействие, называют материальными уравнениями. Если параметры среды ие зависят от интенсивности внешнего воздействия, малериальные уравнения оказываются линейными. Так, уравнение (9.1.1) является линейным по отношению к В, если диэлектрическая восприимчивость среды а не зависит от напряженности В поля световой волны. Такая ситуация как раз и имела место в долазерной оптике, в связи с чем эту оптику можно было бы назвать линейной оптикой . [c.212]

Вычисление восприимчивости в слабых полях является несколько более сложной задачей. Необходимо зпать ход изменения энергетических уровней с приложенным полем. Это изменение далеко не является линейным и, кроме того, зависит от ориентации поля относительно кристаллографических o eii. В качестве примера на фиг. 13 и 14 изображены схемы уровней хромовых квасцов для случаев ноля, направленного но кубической и тригональной осям. Если в единичной ячейке кристалла с различными осями симметрии имеется несколько ионов (наиример, в случае тригональ-иой симметрии), то результаты для заданного наиравления ноля должны быть усреднены но этим ионам. [c.464]

При более сильных полях кривые приближаются к прямым линиям и могут быть легко экстраполированы к начальным температурам и полям размагничивания. Для более высоких значений энтропии значения ду/д )н=.ч довольно велики (графики зависимости6 от / обсуждаются ниже см. п. 57 и 58) температура Т сильно зависит от поля. В случае калиевых квасцов между и S = Q,1R наблюдается область, в которой у в поле, равном нулю, является практически линейной функцией S. В этой области изменение температуры с полем почти не зависит от энтропии, как это следует из данных табл. 23. В случае метиламиповых квасцов такой области не наблюдается (ср. фиг. 44 и 51). Для этой соли кривые зависимости АТ от // в полях порядка 300 эрстед при значениях энтропии, меньших 0,8 /if, обнаруживают обращенную вниз вогнутость. В случае калиевых квасцов это явление не наблюдалось вплоть до = 0,5/ . Указанное обстоятельство связано с близостью максимума восприимчивости (см. п. 28), который в случае метнламмониевых квасцов находится при значениях энтропии, намного более высоких, чем в случае калиевых квасцов (см. п. 35). [c.512]

Наряду со слабомагнитными телами существует ряд веществ, например ферромагнетики, для которых намагниченность не является линейной функцией поля. Для диамагнетиков характерно, что восприимчивость, как правило, не зависит от температуры, а для парамагнетиков она часто изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Магнитные свойства атома обусловлены следующими факторами орбитальным движением электроно)в спиновыми эффектами магнетизмом атомного ядра Нейтроны и протоны, составляющие ядро, обладают собственными магнитными моментами. Однако величина магнитного момента нуклона из-за того, что его масса почти в 2000 раз больше массы электрона, пренебрежимо мала по сравнению с магнитным моментом электрона. Вычисление суммарных моментов атомов облегчается тем, что как суммарный орбитальный, так и суммарный спиновый момент полностью застроенных электр(зн-ных оболочек равен нулю. Поэтому следует принимать во внимание лишь электроны, занимающие незаполненные оболочки. [c.143]

Поэтому соответствующее формальное обобщение формул теории линейной реакции на случай пространственно неоднородных возмущений сложности не представляет и позволяет опиеать не только временную, но и пространственную дисперсию обобщенных восприимчивостей 5(ат(к, io) и кинетических коэффициентов [c.182]

Вычислив с помощью теории линейной реакции обобщенную восприимчивость системы к этому механическому возмущению, затем, используя флуктуационно-диссипационную теорему (в пределе / ->0, (1) 0), можно определить кинетические коэффициенты. [c.182]

Титан относится к парамагнитным металлам, магнитная восприимчивость его, по данным различных авторов, составляет при 20°С 3,2 1(7 см /г. Она повышается с возрастанием температуры от —200 до +800°С по линейному закону. Температурный коэффициент в этом интервале составляет 0,0012-10 см /(г-°С). В области а->- 3-превращения наблюдается резкое возрастание восприимчивости. Так же, как и другие физические характеристики, магнитная восприимчивость титана зависит от кристаллографической направленности. Максимум удельной магнитной восприимчивости наблюдается вдоль плоскости призмы параллельно оси с кристаллической решетки, минимум —параллельно плоскости базиса. Легирование а-фазы приводит, как правило, к снижению удельной магнитной восприимчивости. Однако температурная зависимость магнитной восприимчивости в этом случае может отклоняться от линейной. По величине этого отклонения и температурному интервалу, в котором оно происходит, можно судить об образовании интерметаллических соединений или их предвыделений. [c.6]

Здесь 7J/ j(w4 (Oi, Шз) — компоненты тензора нелинейной оптич. восприимчивости (см. Поляризуемость) 3-го порядка (i, j, к, L — индексы декартовых координат) частота исследуемого сигнала (Oi является алгебрам ч, суммой частот, вводимых в среду полей (Oi, Oj, og (т. о. 0i=(0i-l-(j)2-f Шз), нек-рые из к-рых могут оказаться отрицательными. D — численный коэф., учитывающий возможное вырождение среди частот а,,. . ., СО4. Одно или неск. полей ,(m ) (а=1, 2, 3), вводимых в среду, могут быть сильными (накачка), остальные — слабыми. При приближении одной из частот (Oj,. . ., (04 либо одной из их линейных комбинаций ( o)i IfOjI, Шг1 (йз1 и т.п.) к частоте разрешённого квантового перехода в исследуемой среде компоненты нелинейной восприимчивости x fki испытывают дисперсию. Соответственно, испытывают дисперсию и параметры зл.-магп. волны, источником для к-роп служит нелинейная поляризация (1). Стационарная когерентная А. л. с. с использованием лазерного излучения относительно невысокой интенсивности (для к-рого в разложении поляризации существен [c.38]

Наиб, общпе свойства Д. п. следуют из теории линейных ф-ций отклика обобщённых восприимчивостей), [c.699]

Одной из наиб, важных термодинамич. характеристик. М. ф. п. является поведение обобщённой восприимчивости магнетика y -dm/dh=- — d Fjdh F — свободная энергия, h — обобщёнпое поле). Восприимчивость X определяет линейный (за иск [ючением случая спиновых стёкол) отклик параметра упорядочения т.= — дР1дк па включение термодинамически сопряжённого ему обобщённого поля Л (13]. Величина X совпадает с обычной начальной магн. восприимчивостью Xq= только в простейшем случае однородной ФМ-фазы в более сложных случаях (АФМ-, ГИМ-, СС-фазы и др.) величина в точке М. ф. н. имеет расходимость (% оо), а величина 5(0 испыты- [c.692]

Слабый локальный нелинейный отклик. В большинстве практически интересных случаев локальный нелинейный отклик много меньше линейного ( нл лин) и нелинейные свойства среды хорошо описывавэтся разложениями (5), (6), набором гиперполяризуемостей и нелинейных восприимчивостей [c.295]

НЕЛИНЕЙНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ — совокупность методов оптич. спектроскопии, базирующихся на применении эффектов нелинейной оптики. Методами Н. с. исследуют нелинейные оптич. восприимчивости — их частотную дисперсию, симметричные свойства, изменения во времени и т. и., а также изменения линейных оптич. характеристик вещества (показателя преломления, коэф. поглощения, анизотропии и оптич. активности), вызванные нелинейным взаимодействием мощного оптич. (лазерного) излучения с исследуемым веществом, Н. с. относится к лазерной спектроскопии, т. к. для реализации всех методов Н. с. используется лазерное излучение одной или неск. длин волн. Одной из разновидностей Н. с. является активная лазерная спектроскопия. Первые работы по Н. с. появились в 1964—66, широкое развитие она получила после созда-Бия плавно перестраиваемых по частоте лазеров, а также лазеров со стабилизиров. узкими линиями генерации, лазеров, испускающих сверхкороткие световые импульсы с длительностью в пико- и фемтосекундном диапазонах, и др. [c.306]

В свободном виде — серебристо-серый металл, решётка кубич. объёмноцентрированная, постоянная решётки а = 0,330021 нм. Платность 8,570 кг/дм , 7пл= =2469 °С (по др. данным, 2500 °С), <кип. по разл, данным, от 4760 до 4927 С. Теплота плавления 27,6 кДж/моль, теплота испарения 661 кДж/моль, темп-ра Дебая 223—276,2 К. Работа выхода электрона 3,99 эВ. Уд. электрич. сопротивление Н. чистотой 99,9% составляет 0,15 мкОм-м (при 300 К), температурный коэф. сопротивления 3,95-10 К (273—373 К). Темп-ра перехода в сверхпроводящее состояние 9,25 К. Парамагнитен, магн. восприимчивость 2,20-Ю (при 298 К). Коэф. теплового линейного расширения [c.356]

В свободном виде О.— серебристо-белый металл. Известны 3 модификации О. ниже 13,12 °С устойчива -модификация, обладающая кубпч. структурой типа алмаза (пост, решётки а = 0,65043 нм серое О.) выше 13,2 °С устойчива р-модификация с тетрагональной решёткой (а — 0,58312 нм, с = 0,31814 нм белое О.) при темп-ре 173—231,84 °С существует -Sn с ромбич, кристаллич. структурой. Переход > а сопровождается резким уменьшением плотности, в результате чего металл рассыпается в серый порошок. Скорость перехода максимальна при —33 °С переход р -> а ускоряется при появлении на белом О. пылинок (зародышей) серого О. ( оловянная чума ). Плотность a-Sn 5,846 кг/дм , p-Sn 7,295 кг/дм (при 20 °С) inn 231,91 °С (по темп-ре плавления О. часто калибруют термопары), г ип = 2620°С (по др. данным, 2270 °С), теплота плавления 7,19 кДж/моль. Темп-ра Дебая 200 К (p-Sn) и 212 1 (a-Sn). Темп-ра перехода в сверхпроводящее состояние 3,722 К. Уд. электрич. сопротивление 0,128 мкОи-м (при 293 К). Термин, козф. сопротивления 4,5.10 (при 273—293 К). О. парамагнитно, уд. магн. восприимчивость 0,312-10" (a-Sn при 280 К) и 0,026-10 (p-Sn при 293 К). Коэф. теплового линейного расширения 26,2-10 [c.404]

Концепция П. д. с. обычно применяется в линейной оптике. При описании механич. действия свёта высокой пнтенсивности, сопровождающегося нелинейными з ектами, пондеромоторные силы вообще не выделяются, хотя иногда возможно обобщение понятия П. д, с. на случай зависимости восприимчивости атомов и молекул от интенсивности облучения (см. Нелинейные toenpuuмчuвQ mu), [c.85]

В конденсиров. системе число состояний в пике у( ) велико ( 1 на ячейку) и уровень Ферми фиксируется в окрестностях этого пика. Повышение плотности состояний на уровне Ферми проявляется в большинстве термодинамич. свойств сцетем с П. в. большой коэф. у в линейной части температурной зависимости электронной теплоёмкости (С = уТ, у (Т )" ), большое значение магн. восприимчивости (хо у), часто заметное возрастание сжимаемости н т. д. Типичные значения V в системах с П. в, 30—300 мДж/моль-К (соединения с у 400 мДж/моль-К относят обычно к системам с тяжёлыми фермионами). Заметно проявляется П. в. и в кинетич. свойствах, что можно объяснить резонансным рассеянием электронов проводимости на /-уровне, лежащем вблизи [c.142]

В свободном виде мягкий серебристо-белый металл, с кубич. объёмноцентриров. решёткой с параметром а = 0,570 нм. Плотность 1,5248 кг/дм , = 39,э С, кип = 685 °С. Уд. теплоёмкость Ср = 31,09 Дж/моль-К, теплота плавления 2,192 кДж/моль, теплота сублимации 68,59 кДж/моль. Уд. электрич. сопротивление 0,1125 мкОм-и (при 0°С), термич. коэф. электрит, сопротивления 4,7-10" К" - (при 0—25 °С). Парамагнетик, магн. восприимчивость х — 6,198-10". Темп-ра Дебая 55К. Теплопроводность 35,6 Вт/(м К) (при 20 °С). Термич, коэф. линейного расширения 9-10" К (при 0 30 °С). [c.402]

В свободном виде серебристый металл. При низких темп-рах устойчив < -Sm с ромбоэдрич. крйсталлич. структурой, п аметры решётки а = 0,3626 нм и с — 2,618 нм. При высоких темп-рах устойчив p-Sm с объёмноцентрировавяой кубич. структурой с параметром решётки а = 0,407 нм,, Темп-ра перехода а р 917°С (по др, данным, 855 С). Плотность a-Sm 7,537 кг/дм , p-Sm 7,40 кг/дм , = 1073 С, ок. 1800°С. Уд. теплоёмкость Ср — 29,5 Дж/(моль.К), теплота плавления 8,61 кДж/моль. Те. ш-ра Дебая 148 К. Теплопроводность металлич. Sm 13,3 Вт/(м-К), коэф. линейного расширения 10,4-10 К (при 298 К). Уд. электрич, сопротивление 1,05 мкОм-м (при 293 К), термич. коэф. электрич. сопротивления 1,48-10 К (при 273—373 К). С.— парамагнетик, магн. восприимчивость 8,49-10 . Тв, по Брине л ЛЮ С. чистотой 99,5% 343—441 МПа, модуль нормальной упругости 34,1 ГПа, модуль сдвига 126,5 ГПа. [c.406]

Смотреть страницы где упоминается термин Восприимчивость линейная : [c.89] [c.391] [c.391] [c.212] [c.495] [c.860] [c.51] [c.109] [c.265] [c.514] [c.572] [c.630] [c.159] [c.191] [c.293] [c.295] [c.299] [c.310] [c.320] [c.447] [c.403] [c.405] [c.470]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...