Скорость — Эквивалентные источники

Внешние усилия, прикладываемые к механической системе, отображаются включением источника силы между базовым узлом и тем узлом, к которому подключен элемент массы, подвергающийся усилию. Идеальных источников скорости в природе не существует, так как этот источник должен обладать бесконечной мощностью и независимо от массы тела ему сообщается скорость, равная значению источника. Но тем не менее в эквивалентных схемах такие источники встречаются. Если моделировать вертикальные перемещения автомобиля при его движении по неровной каменистой дороге, то профиль дороги можно представить источником скорости, который будет включен между базовым узлом (земля) и узлом, с которого начинается изображение колеса. [c.78]

На рис. V.18 приведена эквивалентная система с источником силы. Скорость на выходе источника равна [c.220]

Скорость — Эквивалентные источники 79 Соединители — Виды 257 [c.495]

Сравнивая формулы (1.137) и (1.15), нетрудно заметить, что, как и для плоской поверхности, амплитуда вектора смещения экспоненциально убывает с глубиной, а фазовая скорость совпадает со скоростью на плоской поверхности. Влияние малой сферической кривизны (Н Хд) приводит лишь к дискретному спектру частот установившихся волн. Действительно, для волн на сфере роль волнового числа кц = о /сд играет величина т/Н, принимающая лишь дискретные значения (это является следствием принятого при постановке задачи условия об эквивалентности источника и стока). При Н оо спектр частот переходит в непрерывный. [c.85]

В качестве примера на рис. 4.5, в приведена эквивалентная схема, моделирующая вертикальные скорости и усилия, возникающие в элементах движущегося транспортного устройства, условно изображенного на рис. 4.5, б в виде платформы В и колес AJ и А2. Здесь учитываются массы платформы Сд и колес Сд, жесткости колес La и рессор Ld, а также веса Рв, Ра, Pai платформы и колес. Внешние воздействия отражены источниками скорости U. [c.170]

Уравнениям (2.5) соответствует эквивалентная схема, показанная на рис. 2.20, б, где Рхй, Fxo, М — внешние воздействия на тело т и J — масса тела и центральный момент инерции соответственно элементы, составляющие собственно модель шарнира, обведены на рис. 2.20, б пунктирной линией Fx и f у — проекции реакций в шарнире на координатные оси х и у, Vx я Vy — зависимые источники скорости, определяемые (2.5) [c.94]

Примечание. Альтернативную эквивалентную схему такого шарнира можно получить, используя трансформаторный тип связи между телами такая схема для координаты л приведена на рис. 2.2, в. Зависимый источник скорости Vt определяется [c.97]

Это уравнение по отношению к эквивалентной схеме горизонтальных перемещений можно интерпретировать как зависимый источник скорости, включаемый между двумя телами. [c.99]

Это уравнение позволяет связать на эквивалентной схеме для горизонтального движения два тела зависимым источником скорости. Коэффициент k может быть определен через координаты точек Л и С в подвижной полярной системе координат [c.101]

Поскольку в эквивалентной схеме имеются источники скорости Vx и V , а в узловом методе они недопустимы, необходимо такое преобразование эквивалентной схемы последовательно с источниками скоростей включаем небольшие механические сопротивления и преобразуем источники скорости в источники уси- [c.136]

Методы, указанные в предыдущем параграфе, позволяют исследовать характер спектра рентгеновского импульса даже в том случае, когда импульс является белым , т. е. дает сплошной спектр. Такой характер имеет спектр рентгеновских лучей, получающихся в обычных условиях в рентгеновской трубке при торможении электронов ударами об анод. Изменение скорости электрона происходит при этом случайным путем, и образующееся излучение представляет совершенно неправильный импульс, эквивалентный совокупности разнообразных, длин волн. Однако наряду с такими импульсами появляется и гораздо более монохроматическое излучение. При бомбардировке анода электронами определенной скорости наблюдается следующее явление при некоторой их скорости, величина которой определяется веществом анода, последний становится источником [c.412]

Компрессоры обеих групп могут значительно отличаться один от другого конструкционными данными и технико-экономическими характеристиками. Однако происходящие в них термодинамические процессы вполне эквивалентны. Работа, которая должна быть затрачена внешним источником для получения 1 кг сжатого газа при условии, что приращение кинетической энергии газа отсутствует (т. е. скорости движения газа на входе и на [c.528]

Ввиду большого числа частиц, находяш ихся в потоке, метод функции Грина выгоден тем, что полная скорость выражается в виде суммы вкладов от каждой границы, связанной с движуш ейся частицей. Однако функцию Грина можно легко определить только в случае, когда каждая частица рассматривается как точечный источник возмуш ения. Это эквивалентно предположению, что отношение суммарной поверхности частиц к плош ади стенок очень мало, что, как мы видели, является характерным постулатом для анализа эйнштейновского типа. [c.525]

Проведенное выше исследование шума враш,ения винта основывалось на рассмотрении акустических диполей, неподвижных или движущихся с постоянной скоростью. Для этого требовалось преобразовывать распределение сил давления по лопасти в эквивалентное распределение таких сил, соответствуюш,их неподвижным диполям, по диску винта. Другой подход состоит в использовании решений волнового уравнения, соответствующих перемещающимся и вращающимся диполям, которые непосредственно определяются силами давления на вращающейся лопасти. Выражения для акустического давления от диполей и источников при произвольном их движении получены в работах [L.124, F.7, F.8, F.21]. Результат последней из них представлен в форме [c.858]

Если нагрузку и источник силы поменять местами, что эквивалентно замене / на —/, так как sh (—Г/) = — sh(F/), то из (IV.5.8) получим (IV.5.11). Следовательно, для отрезка трубы выполняется условие обратимости по отношению к давлению и объемной скорости. [c.127]

Чтобы проиллюстрировать действие бокового обтекания газа вокруг поверхности сферы от полушария, движущегося в данный момент наружу, к полушарию, движущемуся внутрь, на ослабление интенсивности волн с расстоянием, можно вычислить величину энергии, которая была бы излучена в отсутствие бокового обтекания. Для этой цели мы предположим (по Стоксу) наличие большого количества неподвижных перегородок, идущих от поверхности сферы по радиусу. В каждой из образованных таким образом узких конических трубок движение будет носить такой же характер, как и. в случае сферически симметричных колебаний. Постоянная радиальная скорость С С08 М на поверхности сферы будет эквивалентна простому источнику с производительностью соз Ш, [c.302]

Компоненты скорости, обусловленные изменением плотности, можно сейчас же написать, согласно (1) 56, так как объемное расширение в в элементе дх ду дг, очевидно, эквивалентно простому источнику с напряжением в дх ду дг. Мы получаем, таким образом, [c.259]

Эти распределенные источник и диполь составляют эквивалентный слой источников и диполей Грина. Они дают действительную скорость в каждой точке области и нулевую скорость в каждой точке области [c.438]

Важнейшими из этих факторов являются окружающая температура, распределенность источника тепла, величина погонной энергии, жесткость конструкции, последовательность сварки и т. п. Таким образом, скорость деформации в температурном интервале хрупкости является обобщенным фактором, эквивалентным влиянию различных технологических и конструктивных факторов. Испытания ведут в следующем порядке. [c.43]

Источником колебаний приемного вибратора служит эквивалентный генератор колебательной скорости, шунтированный механическим импедансом 2 . Передача акустической энергии между вибраторами определяется значением импеданса 2 . Выходное напряжение 1)2 преобразователя пропорционально силе [c.266]

Эквивалентные источники силы, скорости. Источник колебательной энергии, рхдаваемой в присоединенные конструкции, в общем случае имеет две группы точек, g точках первой группы прило-дано силовое и кинематическое воз-буждгние, в точках второй группы энергия отдается вовне. На практике удобно рассматривать только вторую группу точек, т. е. приводить параметры источника к его выходу. [c.79]

Требование, чтобы система координат (у,х) двигалась вместе с потоком, не является обязательным. Последний член в (2.73), связанный с изменением нормальной скорости u (t), границы S t), объема V(t представляет собой источник типа монополя. Но если граница S(t) подвижна, а объем F(i) = onst, т.е. изменение формы не приводит к изменению объема, то акустически это эквивалентно источникам более высокого порядка, чем монополь, а гидродинамически это означает, что в системе координат divl/(t) = 0. Если это условие выполняется, то как показг.чо в [8] послед- [c.64]

Пример трансформагорного типа связи. На рис. 2.14, а представлен электромеханический вибратор, на рис. 2.14,6 — его эквивалентная схема. Источник силы F, воздействующий на массу т, зависит от скорости изменения электромагнитного поля, т. е. от тока через катушку электромагнита, или, что то же са- [c.86]

Напряжение источника тока выбирают из необходимости обеспечения защитной плотности тока, величину которой рассчитывают в зависимости от природы защищаемого. металла, типа коррозионной среды, величины переходного сопротивления между металлом и средой. Оптимальная защитная плотность тока должна превьппать шютность тока, эквивалентную скорости коррозии металла в данной среде. Важно также, чтобы она была равномерной по всей поверхности защищаемой конструкции. Превышение оптимальной величины защитной плотности тока нежелательно, так как может привести к некоторому [c.68]

АБЕРРАЦИЯ — искажение изображений, получаемых в оптических системах при использовании широких пучков света, а также при применении немонохроматического света АБСОРБЦИЯ— объемное поглощение вещества жидкостью или твердым телом АВТОИОНИЗАЦИЯ — процесс ионизации атомов в сильных электрических полях АВТОКОЛЕБАНИЯ— незатухающие колебания в неконсервативной системе, поддерживаемые внешним источником энергии, вид и свойства которых определяются самой системой АДГЕЗИЯ — слипание разнородных твердых или жидких тел, соприкасающихся своими поверхностями, обусловленное межмолекулярным взаимодействием АДСОРБЦИЯ — поглощение веществ из растворов или газов на поверхности твердого тела или жидкости АКСИОМА механических связей — действие связей можно заменить соответствующими силами (реакциями связей), а всякое несвободное твердое тело можно освободить от связей, заменив действие связей их реакциями, и рассматривать его как свободное, находящееся под действием приложенных к нему активных сил и реакций связей АКСИОМЫ [механики (закон инерции) — материальная точка, на которую не действуют никакие силы, имеет постоянную по модулю и направлению скорость статики (система двух взаимно противоположных сил, равных по напряжению и приложенных в одной точке, находятся в равновесии система двух равных по напряжению взаимно противоположных сил, приложенных в двух каких-либо точках абсолютно твердого тела и направленных по прямой, соединяющей их точки приложения, находятся в равновесии всякую систему сил можно, не изменяя оказываемого ею действия, заменить другой системой, ей эквивалентной две системы сил, различающиеся между собой на систему, эквивалентную нулю, эквивалентны между собой)] [c.224]

СИЛА [Магнуса действует на тело, вращающееся в набегающем на него потоке жидкости или газа, направленная перпендикулярно к потоку и оси вращения нормального давления — часть силы взаимодействия тел, направленной по нормали к поверхности их соприкосновения оптическая линзы в воздухе — величина, обратная фокусному расстоянию линзы поверхностная приложена к поверхности тела подъемная — составляющая полной силы давления на движущееся в газе или жидкости тело, направленная перпендикулярно к скорости тела равнодействую1цая эквивалентна действию на тело системы сил света — отношение светового потока, распространяющегося от источника в рассматриваемом направлении внутри малого телесного угла, к этому углу термоэлект-родви ку цая возникает в электрической цени, составленной из разнородных проводников, контакты между которыми имеют различную температуру тока — отношение электрического заряда, переносимого через сечение проводника за малый интервал времени, к /гому интервалу трения (препятствует относительному перемещению соприкасающихся тел, слоев жидкости или газа качения действует на цилиндрическое или шарообразное тело, катящееся без скольжения цо плоской или изогнутой поверхности покоя имеет максимальное значение составляющей взаимодействующих тел и направлена по касательной к поверхности соприкосновения скольжения действует при движении соприкасающихся тел и направлена по касательной к поверхности их соприкосновения) тяжести — равнодействующая силы гравитационного взаимодействия тела с Землей и центробежной силы инерции, обусловленной вращением Земли фотоэлектродвижушая — ЭДС, возникающая в полупроводнике при поглощении в нем электромагнитного излучения электродвижущая (ЭДС) — характеристика источника тока, определяемая работой, затрачиваемой на перемещение единичного положительного заряда по замкнутому контуру] [c.275]

Физ. механизмы волнообразования могут быть связаны либо с ускоренным, либо с равномерным движением излучающих объектов — тол, зарядов и т. д. К первому случаю относится, напр., излучение В, при колебат. движениях частиц, ударе барабанной палочки, pe iKOM торможении заряж. частицы, взрывном расширении газов и т, п. В электродинамике такое излучение наз, тормозным. При этом спектр частот излучения определяется спектром ф-ции источника. При пе-риодич., напр, синусоидальном поступательно-возвратном, движении возмущающего тела (осциллятора) с произвольной амплитудой оно излучает В. с частотами (О, 2(й,. .., кратными частоте своих колебаний со, т. е. на частоте колебаний тела и её гармониках. Естеств, обобщением этого механизма излучения является образование В. при движении тела или заряда по криволинейной траектории. Движение по кругу эквивалентно суперпозиции двух ортогональных прямолинейных осцилляторных движений, и наоборот, два круговых движения в противоположных направлениях могут быть эквивалентны одному прямолинейному осцилля-торному движению. В акустике подобным образом излучают винты двигателей, в электродинамике — частицы, вращающиеся в магн. поле (магн.-тормозное излучение). При равномерном движении объекта в однородной среде излучение возможно, только если он движется со скоростью, превышающей скорость. распространения В, в этой среде, т. е, при сверхволновом — сверхзвуковом, сверхсветовом и т. д, движении. Возмущение, создаваемое движущимся телом, как бы сдувается средой. Порождаемое при этом излучение сосредоточено в конусе с углом при вершине (в точке нахождения тела), равным а=агс os г ф/У, где Оф — фазовая скорость В., У — скорость тела. В среде без дисперсии этот конус (конус Маха) одинаков для всех частот, [c.322]

Осн. фактором, определяющим распределение темп-ры в звезде, является скорость потери энергии (светимость), зависящая от испрозротюсти звёздных недр. Скорость Э. 3. без источников энергии определяется запасами тепловой и гравитац. энергии и скоростью остывания, а включение ядерных реакций эквивалентно увеличению запасов тепловой энергии и уменьшению скорости эволюции. Фак-тич. светимость звезды определяется её структурой и не зависит от скорости протекания ядерных реакций. Рассмотрим, напр., переход от стадии гравитац. сжатия к стадии ГП звезды с Л/-1 Л/ . Если бы звезда излучала только за счёт запаса гравитат энергии, то характерное время её жизни (время Э. з.) составляло бы 2.5 10 лет. По мере излучения энергии и сжатия темп-ра в центре звезды растёт и ядерное тепловыделение увеличивается до тех пор, пока не уравновесит потери на излучение (светимость). Начиная с этого момента гравитац. сжатие прекращается и звезда застывает на ГП, пока не выгорит водород и не образуется гелиевое ядро. Для такой звезды за счёт горения водорода время жизни увеличивается почти на три порядка, достигая 10 лет. Аналогично горение очередного ядерного горючего замораживает звезду в нек-ром др. состоянии. Точку (на ГРД), в к-рой происходит замораживание звезды, определяет зависимость скорости ядерных реакций данного горючего от темп-ры. Чем больше заряд ядра горючего, тем большая темп-ра требуется для обеспечения данной скорости тепловыделения (из-за роста высоты кулоиовского барьера ядра горючего). Однако при росте темп-ры и плотности светимость звезды, являющаяся ф-цией состояния, также возрастает. Поэтому по мере эволюции и образования всё более тяжёлых элементов в центр, ядре светимость растёт почти монотонно. [c.489]

Отобрая ения /, удовлетворяющие эквивалентным условиям (4) или (5), мы будем называть гармоническими. Очевидно, что это — отображение области течения жидкости на область изменения вектора скорости, если жидкость идеальная, течение установившееся и в области течения нет ни вихрей, ни источников. [c.219]

Эквивалентный слой Грина из источников и вихрей. Будем испо.1ьзовать обозначения п. 8.24. Так как комплексная скорость и —<Ъ = й Л), (1г является аналитической функцией переменной г в области течения ограниченной контуром С, то по формуле Коши (п. 5.59) получим следующие равенства [c.352]

В последнее время Ш тегральные уравнения находят широкое применение в технических вопросах и, в частности, в аэродинамике. Преимущество их по сравнению с дифференциальными уравнениями заключается в том, что решение интегрального урав11ения не нуждается в дополнительном подчинении его граничным условиям. Оно дает окончательный ответ на вопрос, тогда как, решая дифференциальное уравнение, мы находим всего лишь общий интеграл отыскание же частного интеграла, удовлетворяющего граничным условиям, очень часто представляет наибольшую трудность. Интегральные уравнения совершенно свободны от трудностей, свя- занных с удовлетворением их решений граничным условиям. Так, например, уравнение (57) само представляет запись грааичного урловия для потенциала скоростей, и, следовательно, его решение заведомо удовлетворяет граничным условиям. Вместе с тем, уравнение (57) вполне эквивалентно уравнению Лапласа (32) вместе с граничными условиями (33) и (34), ибо, как уже указывалось, всякий потенциальный поток, обтекающий твердое тело, может быть сконструирован путем наложения поступательного потока на систему источников и стоков. [c.206]

Позднее, когда стали возможны расчеты гиперзвуковых струй до любых чисел Маха, обнаружилось, что расиределения параметров вдоль линий тока на режиме инерцпонного расширения не описываются формулами для гиперзвукового источника. Причина этого весьма проста. Дело в том, что стремление к константе наклона вектора скорости, равного наклону линии тока, не эквивалентно наличию у нее прямолинейной асимптоты (так, при отсутствии вертикальной асимптоты наклон касательной к параболе стремится к тг/2). Как показано [c.259]

Изложив основу методики определения температур и тепловых потоков в зоне резания при ПМО (полный алгоритм приведен в приложении), рассмотрим некоторые общие выводы, к которым приводят эти расчеты. Выводы удобнее всего сделать, пользуясь в виде иллюстрации результатами, относящимися к конкретному примеру. Такой пример показан на рис. 42 и 43. Они относятся к точению заготовки диаметром 400 мм из стали 12X18Н9Т резцом с пластиной ВК8 ( =0 ф=45°) при глубине резания t=7 мм подаче 5 = 1,4 мм/об скорости резания о=30 м/мин =100 мм. Как видно из рис. 42, с увеличением силы тока в дуге аргоновой плазмы и с возрастанием температуры нагрева 0н интенсивность источников теплоты, связанных с самим процессом резания, снижается. Особенно резко снижается плотность теплового потока эквивалентного работе деформации, что вызвано разупрочнением обрабатываемого материала и увеличением длины поверхности сдвига. [c.94]

Н. п.—нулевой провод, L—лампа, М—двигатель) эквивалентна двум двухпроводным, у к-рых обратный провод одной системы и прямой провод второй заменены одним общим— т.н. средним, или нулевым. Преиму-ш,ество удвоенное обш ее напряжение (при том же напряжении у зажимов приемников), уменьшая сечение крайних проводов, увеличивает радиус района экономичного снабжения в два раза по сравнению с двухпроводной системой. Нагрузку распределяют по возможности поровну между двумя половинами трехпроводной системы [ , ] тогда ток в среднем проводе равен нулю сечение его берут от /д до V2 или Vi сечения крайних проводов (на случай неодинаковой нагрузки обеих половин, при к-рой ток в нулевом проводе будет равен разности токов в крайних проводах вероятность этого будет меньшей в районах с большой густотой потребления и с преобладанием мелких потребителей). в) Многопроводные системы хотя и дают значительную экономию материала на провода, но не применяются в виду сложности (изредка пятипроводная, где требуется регулирование скорости вращения электродвигателей в очень широких пределах). 2) Системы с последовательным включением применяются для Р. э. э. редко при неизменном числе включенных приемников (уличное освещение, временные установки). Напряжение у зажимов источника высокое (равно сумме напряжений у зажимов отдельных приемников и падений напряже- [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...