Сила Эквивалентные источники

Пусть, далее, та же точка А взаимодействует с несколькими материальными объектами В , В , , В. Каждый из этих объектов, если бы он был один, обусловил бы возникновение силы Fi, F-i, F/i соответственно. При этом постулируется так называемый принцип независимости действия сил сила, обусловленная каким-либо источником, не зависит от наличия сил, обусловленных иными источниками. Центральным при этом является предположение о том, что силы, приложенные к одной и той же точке, могут складываться по обычным правилам сложения векторов и что полученная таким образом сила эквивалентна исходным. Благодаря предположению о независимости действия сил множество воздействий, приложенных к материальной точке, можно заменить одним воздействием, представленным соответственно одной силой, которая получается геометрическим суммированием векторов всех действующих сил. [c.55]

Схема эквивалентного источника силы показана на рис. 19, д сплошными линиями. Воспринимаемая нагрузкой сила и кинематическая переменная определяются выражениями [c.55]

Внутренний параметр эквивалентного источника определяется уравнением (б) предыдущего примера. Схема эквивалентного кинематического источника показана на рис. 19. е сплошными линиями. Воспринимаемую нагрузкой силу Fi и кинематическую переменную находят по формулам [c.55]

Эквивалентные источники 79 Сила возбуждения — Подбор 337, 338 Синтезаторы частоты — Назначение 245 [c.495]

Во втором столбце представлены эквивалентные гидравлические системы, в них в левой параллельной ветви показаны силы, как источник давления, действующий через эквивалентное механическое сопротивление (так представлена пружина). [c.46]

Две пары сил эквивалентны также двойной силе без момента. Эта комбинация изображена на рис. 6.4,6. Компоненты смещения для этого типа источника выражаются следующими формулами 2AG sin е es 0 sin= Ф / г [c.209]

Внешние усилия, прикладываемые к механической системе, отображаются включением источника силы между базовым узлом и тем узлом, к которому подключен элемент массы, подвергающийся усилию. Идеальных источников скорости в природе не существует, так как этот источник должен обладать бесконечной мощностью и независимо от массы тела ему сообщается скорость, равная значению источника. Но тем не менее в эквивалентных схемах такие источники встречаются. Если моделировать вертикальные перемещения автомобиля при его движении по неровной каменистой дороге, то профиль дороги можно представить источником скорости, который будет включен между базовым узлом (земля) и узлом, с которого начинается изображение колеса. [c.78]

Это уравнение позволяет на эквивалентной схеме для вертикальных перемещений соединить тела зависимым источником силы Fy, т. е. для скользящей пары также характерен трансформаторный тип связи между эквивалентными схемами для вертикальных и горизонтальных перемещений [c.102]

Найдем эквивалентную схему, состоящую из источника силы и внутреннего импеданса источника Z . [c.211]

Для определения силы источника на эквивалентной схеме дизеля следует (рис. V.12, а) жестко закрепить точку 1 и определить при этом перемещение точки 2 (рис. V. 12, б). [c.211]

На рис. V.18 приведена эквивалентная система с источником силы. Скорость на выходе источника равна [c.220]

Характерной особенностью этих схем является наличие дополнительного источника силы — вибратора, управляемого в линейном режиме сигналом вибродатчика. Действие вибратора эквивалентно изменению некоторого параметра — жесткости, массы или коэффициента трения. При определенных условиях имеет место устойчивое гашение вибрации в некоторой достаточно широкой полосе частот. Полоса виброгашения и максимально достигаемый коэффициент электромеханической обратной связи ограничены условиями устойчивости. Устойчивость определяется частотными характеристиками источника вибрации, изолируемого объекта и цепи управления. [c.61]

Даже в очень хорошо уравновешенных турбоагрегатах остаётся некоторая доля механической и магнитной неуравновешенности, отчего турбоагрегат оказывает не только статическое, но и динамическое воздействие на фундамент. Определить величину неуравновешенных сил инерции вращающихся частей турбоагрегата не представляется возможным. Поэтому динамическое воздействие турбоагрегата учитывается косвенным путём, а именно при расчёте напряжений в элементах фундамента вводят. эквивалентные нагрузки . Величины этих нагрузок довольно значительны. Ленинградский институт сооружений [7] рекомендует принимать вертикальную составляющую эквивалентных нагрузок равной 50 ,. а горизонтальной — 2G (0 , — вес машины). Более правильно выбирать эквивалентные нагрузки в зависимости от веса вращающихся частей машины [10], так как только они являются источником возмущающих нагрузок. Вертикальную составляющую эквивалентных нагрузок,, направленную вниз, рекомендуется принимать равной 10—15-кратному, а горизонтальную составляющую — 5-кратному весу вращающихся частей турбоагрегата. Вертикальные эквивалентные нагрузки приложены в местах расположения подшипников, а горизонтальные—на уровне осей поперечных балок фундамента нагрузки предполагаются сосредоточенными по середине ригеля. [c.542]

Приложение вынуждающей силы. Вынуждающая сила вибровозбудителя должна быть эквивалентна по своему действию на объект реальной вибрационной силе той же амплитуды и частоты. Обычно реальные силы приложены к более или менее протяженным участкам размером 0,01—0,5 м. Вибровозбудитель, как правило, присоединяется через площадку диаметром < 50 мм, т. е. практически он является источником сосредоточенной силы. Если при этом деформация рабочей площадки существенна, то схему возбуждения можно изменить следующим образом [c.316]

Проведенное выше исследование шума враш,ения винта основывалось на рассмотрении акустических диполей, неподвижных или движущихся с постоянной скоростью. Для этого требовалось преобразовывать распределение сил давления по лопасти в эквивалентное распределение таких сил, соответствуюш,их неподвижным диполям, по диску винта. Другой подход состоит в использовании решений волнового уравнения, соответствующих перемещающимся и вращающимся диполям, которые непосредственно определяются силами давления на вращающейся лопасти. Выражения для акустического давления от диполей и источников при произвольном их движении получены в работах [L.124, F.7, F.8, F.21]. Результат последней из них представлен в форме [c.858]

Если нагрузку и источник силы поменять местами, что эквивалентно замене / на —/, так как sh (—Г/) = — sh(F/), то из (IV.5.8) получим (IV.5.11). Следовательно, для отрезка трубы выполняется условие обратимости по отношению к давлению и объемной скорости. [c.127]

Под количеством тепла Q или д в уравнениях (2-62) и (2-63) подразумевается как тепло, полученное текущим газом (или жидкостью) от внешней среды путем теплообмена с ней, так и тепло, выделяемое в потоке внутренними источниками тепла, например вследствие сгорания части газа, т. е. Q (и соответственно д) есть общее или суммарное количество тепла, полученное текущим газом на пути 1-2. Теплота трения в величину Q не входит. Действительно, при наличии трения на преодоление сил трения должна затрачиваться работа так как работа против сил трения полностью переходит в теплоту, то внутри данного количества текущего газа выделится количество тепла эквивалентное Е . Чтобы учесть влияние трения на течение газа (или жидкости), в правую часть уравнения (2-62) нужно подобно тому, как это было сделано для Е и Q, подставить значения Е и Вследствие. эквивалентности работы трения Е и теплоты трения тр величины взаимно сокращаются и, таким образом, выпадают из уравнения (2-62). Это объясняет нам, почему уравнение (2-62) или эквивалентные ему уравнения (2-63) и (2-59) справедливы как для течений обратимых, т. е. не сопровождающихся действием сил трения, так и для течений с трением и имеют один и тот же вид для обоих этих случаев. [c.49]

Теорема Нортона [12, 16, 21] Если механическая цепь, состоящая из взаимных двухполюсников и содержащая некоторые источники, присоединяется к двухполюсной нагрузке, то эта механическая цепь может быть представлена единым эквивалентным идеальным источником кинематической величины kf, соединенным последовательно с пассивным двухполюсником, имеющим динамический параметр Dj , Эта последовательная эквивалентная цепь присоединяется к нагрузке. Величины kf и Di те же, о которых говорилось ранее. Когда kf и D известны, Fp = kjDi. Следует иметь в виду, что при экспериментальном определении параметров эквивалентного источника на некоторой частоте для тяжелых конструкций удобнее измерять свободную кинематическую величину, а не силу между взаимно заторможенными узлами. Теоремы Тевенина и Нортона дают также правило перехода от неидеального источника силы к неидеальному источнику кинематической величины, и наоборот. Они легко обобщаются на произвольные линейные системы (см. разд. 10). [c.54]

Часто задачей анализа является определение воспринимаемых сил и кинематических величин только для нескольких элементов и узлов цепи. В этом случае сложная цепь, состоящая из большого числа пассивных двухполюсников, может быть упрощена путем замены ненужных последовательно и параллельно соединенных двухполюсников эквивалентными им в соответствии с правилами, задаваемыми уравнениями (37) — (40). Полученные после упрощения цепи называют эквивалентными. Комплексные параметры эквивалентного двухполюсника для любой частоты представляют собой комплексные числа, вещественной части которых можно сопоставить некоторый диссипативный элемент, а мнимой — упругий или инерционный, включаемые параллельно для прямых параметров и последовательно — для обратных. Когда задачей анализа цепи является определение сил и кинематических величин только для одного двухполюсника — нагрузки, сложную цепь можно привести к эквивалентным источникам с использованием теорем Тевенина и Нортона, как это показано в приведенных ниже примерах. [c.54]

Пример 1. Найти параметры эквивалентного источника силы для цепи, изображенной на рнс. 19, а. Нагрузкой цепн служит двухполюсник /, ирнсоедииенный к точке Ь. Для решения применим теорему Тевенина. Используя правило определения динамических иапа-метров параллельно включенных элементов (см, стр. 19), заменим группы элементов (6, с, mi), ( 2, j) и (гпз) двухполюсниками с прямыми параметрами D,, Dj, Ds соответственно (рис. 19, б). Определим воспринимаемую силу Fp двухполюсника с параметром Dj, через который сила передается в точку Ь, когда последняя заторможена (рис. 19, в) [c.54]

Эквивалентные источники силы, скорости. Источник колебательной энергии, рхдаваемой в присоединенные конструкции, в общем случае имеет две группы точек, g точках первой группы прило-дано силовое и кинематическое воз-буждгние, в точках второй группы энергия отдается вовне. На практике удобно рассматривать только вторую группу точек, т. е. приводить параметры источника к его выходу. [c.79]

Сила давления источника питания. В рассматриваемом гидроусилителе сила давления составляет примерно 9 кГ при давлении источника питания 140 кГ1см . Действие Рр эквивалентно силе Р Х/а, действующей на плоский золотник в горизонтальном направлении. [c.315]

Пример трансформагорного типа связи. На рис. 2.14, а представлен электромеханический вибратор, на рис. 2.14,6 — его эквивалентная схема. Источник силы F, воздействующий на массу т, зависит от скорости изменения электромагнитного поля, т. е. от тока через катушку электромагнита, или, что то же са- [c.86]

Для насоса, если пренебречь сжимаемостью жидкости в полостях насоса, неравномерностью подачи из-за кинематики, влиянием индикаторных характеристик, можно использовать эквивалентную схему, показанную на рис. 2.25. Здесь зависимый источник момента силы М и момент инерции J представляет механическую часть насоса, зависимый источник Qm и сопротивление утечки Ry — гидравлическую часть. Связь между подсистемами — гираторного типа. Поскольку применяются источ- [c.106]

После Карно обоснованием второго начала термодинамики занимались Тсмсон и Клаузиус. Томсон сформулировал второе начало термодинамики в виде утверждения о невозможности осуществления теплового двигателя с одним единственным источником теплоты, т. е. такой машины, которая путем охлаждения моря или земли производила бы механическую работу в любом количестве, вплоть до исчерпания теплоты моря и суши и в конце концов всего материального мира. Ему же принадлежит открытие термодинамической шкалы температур. Клаузиус исходил из идей Карно и придал выводам последнего большую общность и строгость с учетом эквивалентности тепла и работы, т. е. окончательно освободил термодинамику от гипотезы о теплороде. Исторической заслугой Клаузиуса является формулировка второго начала термодинамики в виде следующего утверждения теплота сама собой не может переходить от тела холодного телу горячему. Позже он дал более расширенную формулировку второе начало гласит, что все совершающиеся в природе превращения в определенном направлении, которое принято в качестве положительного, могут происходить сами собой, т. е. без ксмпенсации, но в обратном, т. е. отрицательном, направлении они могут происходить только при условии, если одновременно происходят компенсирующие процессы. Далее Клаузиус вывел на основе этого принципа особую функцию состояния — энтропию. С помощью этого нового понятия Клаузиус придал второму началу термодинамики форму закона возрастания энтропии изолированной системы. Этот закон, по мнению Клаузиуса, должен был иметь силу для всей Вселенной, что оказалось неправомерной, а потому и неверной для всей Вселенной экстраполяцией второго начала термодинамики. [c.154]

Можно было бы, однако, рассматривать трение как некоторый особый источник теплоты и учитывать q p, нетрудно убедиться, что и при этом уравнение (9.17) не изменит своего вида. В самом деле при наличии трения на преодоление сил трения должна затрачиваться работа lmp, при этом, так как работа против сил трения полностью переходит в теплоту, внутри данного количества текущей жидкости выделится количество теплоты qmp, эквивалентное 1 ,р- Чтобы учесть влияние трения на течение жидкости, в правую часть уравнения (9.17) можно было бы, подобно тому, как это было сделано дляи g, подставить знзчения/ р и qmp- Вследствие эквивалентности работы трения lmp и теплоты трения qmp обе эти величины (так как они входят в уравнение с разными знаками) взаимно сокращаются и, таким образом, выпадают из уравнения (9.17). Из этого следует, что уравнение (9.17) справедливо для стационарных как обратимых течений, не сопрово- [c.293]

Все выводы предыдущего параграфа справедливы при предположении, что источник внешнего воздействия на систему обладает бесконечно большой мощностью. Только в этом случае можно считать постоянными амплитуду напряжения (генератор напряжения) или амплитуду тока (генератор тока) и не учитывать обратное влияние системы на источник колебательной энергии. Учтем теперь, что реальный источник обладает конечной мощностью, и колебательная система оказывает на него обратное воздействие Рассмотрим механическую систему, эквивалентная схема кото рой представлена на рис. 10.17. Возбуждаемая струна характе ризуется плотностью р, натяжением Т и плотностью сил трения h В центре струны через пружину связи с коэффициентом упру гости k подключен генератор механических колебаний. Генера тор представлен в виде резонатора с массой М, образованного пружиной с коэффициентом упругости k и элементом трения, характеризуемым коэффициентом крез- Автоколебательные свойства резонатора учтены зависимостью йрез от амплитуды колебаний. Эта зависимость приведена на рис. 10.18 (мягкий режим). Величина Ар является амплитудой устойчивых стационарных колебаний генератора в отсутствие связи со струной. [c.341]

Под количеством теплоты j в уравнении (4.36) подразумевается как теплота, полученная текущей жидкостью от внешней среды путем теплообмена с ней, так и теплота, выделяемая в потоке внутренними источниками теплоты (например, вследствие сгорания части жидкости п т. п.), т. е. 1 2 есть общее или суммарное количество теплоты, полученной текущей жидкостью на пути 1—2. Теплота трения в величину не входит. Действительно, в основном уравнении (4.36) q представляет собой количество теплоты, полученной телом от других тел (источников теплоты), I — полезную внешнюю работу, отданную внешнему объекту ни теплота трения qjp, ни работа ripjOTHB сил трения в. значение q или / не входят. В самом деле, при наличии трения на преодоление сил трения должна затрачиваться работа Так как работа против сил трения полностью переходит в теплоту, пнутри данного количества текущей жидкости выделится количество теплоты qjj,, эквивалентное Учитывая влияние трения на течение жидкост[1, в правую часть уравнения (4.36) можно, подобно тому, как это было сделано для /техп и q, подставить значения /.г,, и q p. Вследствие эквивалентности работы трения /т,, и теплоты трения обе эти величины взаимно сокращаются и, таким образом, выпадают из уравнения (4.36). Из этого следует, что уравнение (4.36) справедливо для стационарных как обратимых течений, не сопровождающихся действием сил трения, так и для необратимых течений с трением и имеет один и тот же вид в обоих этих случаях. [c.315]

Можно было бы, однако, рассматривать трение как некоторый особый источник теплоты и учитывать тр, нетрудно убедиться, что и при таком рассмотрении уравнение (2-57) ие изменит своего вида. В самом деле при наличии трения на преодоление сил трения должна затрачиваться работа /тр так как работа против сил трения полностью переходит в теплоту, то внутри данного количества текущего газа выделится количество тепла < тр, эквивалентное Чтобы учесть влияние прения на течение газа (или жидкости), в правую часть уравяения (2-57) можно было бы, подобно тому как это было сделано для I тех И ПОДСТЗ- [c.55]

Рассмотрим эквивалентную динамическую модель составного машинного агрегата, компонуемого по схеме двигатель — рабочая машина (см. рис. 74). Эта модель описывает поведение машинного агрегата в нормальных координатах составляющих подсистем (см. гл. III). Известно, что двигатель и машина, удовлетворяющие порознь всем техническим требованиям, часто образуют в результате их соединения неработоспособный или неудовлетворительный по долговечности силовой цепи машинный агрегат [21, 28, 62]. Наиболее активные динамические процессы, существенно влияющие на эксплуатационные характеристики машинного агрегата, развиваются, как правило, в резонансных скоростных зонах, определяемых спектром регулярных возмущающих сил и собственным спектрол машинного агрегата. Источниками регулярных возмущений являются двигатель, рабочая машина или оба этих агрегата одновременно, причем обычно нельзя существенно повлиять на характеристики возмущающих сил. [c.279]

В работе [1] рассмотрены электромеханические виброкомпенсаторы, существенно улучшающие действие пассивной виброизоляции. На рис. 1 и 2 показана система активной виброизоляции однонаправленных колебаний при двух способах установки электромеханического вибратора жестком креплении к источнику и упругом креплении к изолируемому объекту. Упрощенная эквивалентная схема системы (источник — масса, возмущаемая внешней силой /о, изолируемый объект — масса или относительно жесткое основание, активные виброизоляторы — один упругий элемент с потерями и один вибратор) в большинстве случаев достаточна для исследования устойчивости и эффективности гашения в области основного резонанса, не включающей собственные частоты источника и изолируемого объекта, как упругих систем. Активный виброизолятор содержит следующие элементы цепи управления вибродатчик — источник управляющего сигнала, усилители, обеспечивающие нужное усиление и фазовый сдвиг в полосе рабочих частот. [c.66]

Мощность электрического нагревателя, иммитирующего подшипник, при напряжении 60 в и силе тока 0,75 а равна 45 в, что эквивалентно = 0,861.45 = 38,6 ккал ч. Используя данные предыдущего опыта, количество тепла, идущего от источника внутрь корпуса, [c.262]

АБЕРРАЦИЯ — искажение изображений, получаемых в оптических системах при использовании широких пучков света, а также при применении немонохроматического света АБСОРБЦИЯ— объемное поглощение вещества жидкостью или твердым телом АВТОИОНИЗАЦИЯ — процесс ионизации атомов в сильных электрических полях АВТОКОЛЕБАНИЯ— незатухающие колебания в неконсервативной системе, поддерживаемые внешним источником энергии, вид и свойства которых определяются самой системой АДГЕЗИЯ — слипание разнородных твердых или жидких тел, соприкасающихся своими поверхностями, обусловленное межмолекулярным взаимодействием АДСОРБЦИЯ — поглощение веществ из растворов или газов на поверхности твердого тела или жидкости АКСИОМА механических связей — действие связей можно заменить соответствующими силами (реакциями связей), а всякое несвободное твердое тело можно освободить от связей, заменив действие связей их реакциями, и рассматривать его как свободное, находящееся под действием приложенных к нему активных сил и реакций связей АКСИОМЫ [механики (закон инерции) — материальная точка, на которую не действуют никакие силы, имеет постоянную по модулю и направлению скорость статики (система двух взаимно противоположных сил, равных по напряжению и приложенных в одной точке, находятся в равновесии система двух равных по напряжению взаимно противоположных сил, приложенных в двух каких-либо точках абсолютно твердого тела и направленных по прямой, соединяющей их точки приложения, находятся в равновесии всякую систему сил можно, не изменяя оказываемого ею действия, заменить другой системой, ей эквивалентной две системы сил, различающиеся между собой на систему, эквивалентную нулю, эквивалентны между собой)] [c.224]

СИЛА [Магнуса действует на тело, вращающееся в набегающем на него потоке жидкости или газа, направленная перпендикулярно к потоку и оси вращения нормального давления — часть силы взаимодействия тел, направленной по нормали к поверхности их соприкосновения оптическая линзы в воздухе — величина, обратная фокусному расстоянию линзы поверхностная приложена к поверхности тела подъемная — составляющая полной силы давления на движущееся в газе или жидкости тело, направленная перпендикулярно к скорости тела равнодействую1цая эквивалентна действию на тело системы сил света — отношение светового потока, распространяющегося от источника в рассматриваемом направлении внутри малого телесного угла, к этому углу термоэлект-родви ку цая возникает в электрической цени, составленной из разнородных проводников, контакты между которыми имеют различную температуру тока — отношение электрического заряда, переносимого через сечение проводника за малый интервал времени, к /гому интервалу трения (препятствует относительному перемещению соприкасающихся тел, слоев жидкости или газа качения действует на цилиндрическое или шарообразное тело, катящееся без скольжения цо плоской или изогнутой поверхности покоя имеет максимальное значение составляющей взаимодействующих тел и направлена по касательной к поверхности соприкосновения скольжения действует при движении соприкасающихся тел и направлена по касательной к поверхности их соприкосновения) тяжести — равнодействующая силы гравитационного взаимодействия тела с Землей и центробежной силы инерции, обусловленной вращением Земли фотоэлектродвижушая — ЭДС, возникающая в полупроводнике при поглощении в нем электромагнитного излучения электродвижущая (ЭДС) — характеристика источника тока, определяемая работой, затрачиваемой на перемещение единичного положительного заряда по замкнутому контуру] [c.275]

Всякий виброизолятор обладает тремя взаимно ортогональными главными осями жесткости и, и ц w, причем ось w проходит через точки крепления виброизолятора к источнику II объекту и обычно совпадает с линией действия статической нагрузки (рис. I). Свойство главных осей состоит в том, что сила, направленная по одной из них, вызывает деформацию только по той же оси, В соответствии с этим подвес из N вибронзоляторов можно считать эквивалентным подвесу из ZN упругих элементов каждый из которых реагирует лишь иа сжатие-растяжение. Нумерацию этих элементов удобно вводить следующим образом номерами от I до iV обозначать элементы, описывающие упругие свойства вибронзоляторов в осевых направлениях w, а номера от N - - I до 3.V присвоить элементам, характеризующим работу виброизоляторов в поперечных направлениях и ц v. [c.189]

Значительные изменения оптической силы и дисперсии объясняются тем, что длина восстанавливающей волны входит в уравнение решетки (I) как линейный коэффициент. Шампань [2] получил уравнение для изменения оптической силы в случае голограммы с эквивалентным фокусным расстоянием /, записанной с помощью двух точечных источников, отстоящих от голограммы на расстояния Rs, и Rf,-. [c.637]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...