Эквивалентные источники

При решении задач с объемными источниками удобно сводить их к поверхностным эквивалентным источникам с некоторыми эффектными характеристиками (см. 7.6). Подобный подход оправдан необходимостью расчета поля излучения в каналах в точках, удаленных достаточно далеко от источника. [c.132]

Среди них наиболее полезными и эффективными являются методы 1) прямой видимости, 2) лучевого анализа, 3) задания эквивалентных источников, 4) гомогенизации среды, 5) использования концепции дифференциального альбедо и 6) использования факторов накопления ограниченных сред. [c.139]

Метод задания эквивалентных источников используют для расчета компонент излучения, входящего в канал через его стенки границы неоднородности при этом рассматриваются как эффективные источники излучения. Наибольший выигрыш этот метод дает при определении составляющих рассеянного излуче- [c.140]

Использование метода задания эквивалентных источников-рассеянного излучения на границах канала. Рассмотрим эту [c.147]

В литературе отсутствует информация о расчете величины Фал. пат- Учет ЭТОЙ компоненты следует производить, исходя из концепции дифференциального альбедо и метода задания эквивалентных источников на стенках канала. [c.150]

Составляющие рассеянного излучения определим методом задания эквивалентных источников рассеянного излучения на стенках канала для плоского изотропного источника. [c.153]

Анализ П. п. проводят в след, порядке 1) составляют операторную схему исс.тедуемой цепи, в к-рой резистивному элементу соответствует R, индуктивному — pL, ёмкостному — 1/р6 нач. условия учитывают с помощью эквивалентных источников энергии источники эде U(j(0) учитывают нач. напряжения на ёмкостях, а источники тока х,(0) — нач. токи в индуктивностях напряжения и токи, создаваемые реальными источниками, заменяют их изображениями 2) по операторной схеме находят изображение искомого тока или напряжения 3) с помощью обратного интегр. преобразования находят оригинал тока (напряжения). При выполнении преобразований пользуются справочными таблицами. [c.580]

Схема эквивалентного источника силы показана на рис. 19, д сплошными линиями. Воспринимаемая нагрузкой сила и кинематическая переменная определяются выражениями [c.55]

Внутренний параметр эквивалентного источника определяется уравнением (б) предыдущего примера. Схема эквивалентного кинематического источника показана на рис. 19. е сплошными линиями. Воспринимаемую нагрузкой силу Fi и кинематическую переменную находят по формулам [c.55]

Эквивалентные источники с нагрузкой. Если иа выходе источника присоединена другая система, воспринимающая колебательную энергию [механическая нагрузка с Матрицей импедансов Z или подвижностей (рис. 33, б, в), имеют место равенства [c.79]

Нагрузка эквивалентных источников 79 Направление поиска — Методы выбора 354, 355 [c.494]

Эквивалентные источники 79 Сила возбуждения — Подбор 337, 338 Синтезаторы частоты — Назначение 245 [c.495]

Скорость — Эквивалентные источники 79 Соединители — Виды 257 [c.495]

В более интересной для практики модели преобразователя, где ИК-излучение имеет вид сферической волны, вместо (4.70) (полагая, что эквивалентный источник находится в точке isi) ив (4.58), (4.59) и (Ш.13) имеем [c.112]

Если бы устье резонатора было снабжено бесконечным фланцем (в данном случае это значит таким, диаметр которого велик ио сравнению с длиной волны X), то эквивалентный источник, как показано в 82, имел бы двойную интенсивность по сравнению с рассмотренным ранее, и теперь эффективное излучение энергии в окружаюш ем полупространстве было бы в два раза больше, а модуль затухания (18) соответственно в два раза меньше, чем раньше. [c.331]

Картина эквивалентна источнику, амплитуда которого относится к амплитуде первичного источника, как i/kb. Если Ь мало но сравнению с величиной А,/2л, то это отношение велико, и излученная энергия в 1/кЧ раз больше той, которая обусловлена действием первичного источника. [c.340]

Сравнивая формулы (1.137) и (1.15), нетрудно заметить, что, как и для плоской поверхности, амплитуда вектора смещения экспоненциально убывает с глубиной, а фазовая скорость совпадает со скоростью на плоской поверхности. Влияние малой сферической кривизны (Н Хд) приводит лишь к дискретному спектру частот установившихся волн. Действительно, для волн на сфере роль волнового числа кц = о /сд играет величина т/Н, принимающая лишь дискретные значения (это является следствием принятого при постановке задачи условия об эквивалентности источника и стока). При Н оо спектр частот переходит в непрерывный. [c.85]

Если — выходная проводимость 1-го каскада, то его шум можно представить эквивалентным источником тока включенным параллельно о. [c.48]

Можно получить приближенную аналитическую зависимость числа М от X вдоль оси плоской и осесимметричной струй. При истечении струи в вакуум линии тока и характеристики при бесконечном удалении от среза сопла сходятся и стремятся к прямым пиниям, наклонным под определенным углом к оси струи. Можно показать, что асимптотическое поведение параметров течения при достаточном удалении от входного сечения соответствует течению некоторого эквивалентного источника, интенсивность которого меняется при переходе от одной линии тока к другой. В частности, для линни тока, совпадающей с осью сопла, справедлива следую [c.164]

Этот метод включает I) определение угловото распределения излучения источников на видимых из точки наблюдения стенках канала и 2) расчет методом прямой видимости плотности потока излучения в точке детектирования от эквивалентных источников, распределенных на стенках неоднородности. [c.141]

Для расчета компонент Фал.нат. Фиат, ал И.ДИ Фиат, ал.иат можно использовать сочетание метода задания эквивалентных источников на стенках канала с концепцией дифференциального альбедо подобно тому, как показано для Фалнат в формуле (12.28). [c.142]

Таким образом, для расчета компоненты Фпр можно рекомендовать метод прямой видимости для расчета компонент Фиат + Фал. нат — методы лучевого анзлиза или задания эквивалентных источников (с использованием характеристик ослабления для бесконечной среды) при г/а ЗО и метод задания эквивалентных источников при г/н ЗО для расчета компоненты Фал. пр — концепцию дифференциального альбедо. Анализ расчетных н экспериментальных данных показывает, что использование рекомендованных выще методов позволяет прогнозировать [c.151]

Для расчета составляющих рассеянного излучения удобно пользоваться методом задания эквивалентных источников. Проиллюстрируем решение этой задачи на примере определения интенсивности излучения на оси канала от плоского моноэнер-гетического изотропного источника у-квантов 5, отделенного от канала средой (рис. 12.9). [c.153]

Теорема Нортона [12, 16, 21] Если механическая цепь, состоящая из взаимных двухполюсников и содержащая некоторые источники, присоединяется к двухполюсной нагрузке, то эта механическая цепь может быть представлена единым эквивалентным идеальным источником кинематической величины kf, соединенным последовательно с пассивным двухполюсником, имеющим динамический параметр Dj , Эта последовательная эквивалентная цепь присоединяется к нагрузке. Величины kf и Di те же, о которых говорилось ранее. Когда kf и D известны, Fp = kjDi. Следует иметь в виду, что при экспериментальном определении параметров эквивалентного источника на некоторой частоте для тяжелых конструкций удобнее измерять свободную кинематическую величину, а не силу между взаимно заторможенными узлами. Теоремы Тевенина и Нортона дают также правило перехода от неидеального источника силы к неидеальному источнику кинематической величины, и наоборот. Они легко обобщаются на произвольные линейные системы (см. разд. 10). [c.54]

Часто задачей анализа является определение воспринимаемых сил и кинематических величин только для нескольких элементов и узлов цепи. В этом случае сложная цепь, состоящая из большого числа пассивных двухполюсников, может быть упрощена путем замены ненужных последовательно и параллельно соединенных двухполюсников эквивалентными им в соответствии с правилами, задаваемыми уравнениями (37) — (40). Полученные после упрощения цепи называют эквивалентными. Комплексные параметры эквивалентного двухполюсника для любой частоты представляют собой комплексные числа, вещественной части которых можно сопоставить некоторый диссипативный элемент, а мнимой — упругий или инерционный, включаемые параллельно для прямых параметров и последовательно — для обратных. Когда задачей анализа цепи является определение сил и кинематических величин только для одного двухполюсника — нагрузки, сложную цепь можно привести к эквивалентным источникам с использованием теорем Тевенина и Нортона, как это показано в приведенных ниже примерах. [c.54]

Пример 1. Найти параметры эквивалентного источника силы для цепи, изображенной на рнс. 19, а. Нагрузкой цепн служит двухполюсник /, ирнсоедииенный к точке Ь. Для решения применим теорему Тевенина. Используя правило определения динамических иапа-метров параллельно включенных элементов (см, стр. 19), заменим группы элементов (6, с, mi), ( 2, j) и (гпз) двухполюсниками с прямыми параметрами D,, Dj, Ds соответственно (рис. 19, б). Определим воспринимаемую силу Fp двухполюсника с параметром Dj, через который сила передается в точку Ь, когда последняя заторможена (рис. 19, в) [c.54]

Эквивалентные источники силы, скорости. Источник колебательной энергии, рхдаваемой в присоединенные конструкции, в общем случае имеет две группы точек, g точках первой группы прило-дано силовое и кинематическое воз-буждгние, в точках второй группы энергия отдается вовне. На практике удобно рассматривать только вторую группу точек, т. е. приводить параметры источника к его выходу. [c.79]

Начнем с двумерной модели преобразователя. Эквивалентным источником в этом случае является источник цилиндрической волны, ось которого шараллельна оси фокусировки накачки. С учетом (4.45) имеем [c.111]

С. Г. Гузовым показано [55], что в уравнение (12) следует вводить величину начальной эффективной мощности пламени взамен эффективной мощности эквивалентного источника д, постоянной по величине и не зависящей от длительности нагрева. [c.23]

Требование, чтобы система координат (у,х) двигалась вместе с потоком, не является обязательным. Последний член в (2.73), связанный с изменением нормальной скорости u (t), границы S t), объема V(t представляет собой источник типа монополя. Но если граница S(t) подвижна, а объем F(i) = onst, т.е. изменение формы не приводит к изменению объема, то акустически это эквивалентно источникам более высокого порядка, чем монополь, а гидродинамически это означает, что в системе координат divl/(t) = 0. Если это условие выполняется, то как показг.чо в [8] послед- [c.64]

Указанная угловая зависимость рассеянного поля совпадаег с угловой зависимостью поля электрического диполя, ориентированного в направлении Е в диэлектрике. Этого следовало ожидать, поскольку рассеянное поле возбуледается эквивалентным источником тока [c.28]

Волоконно-оптическая система связи с информационной пропускной способностью 2 Мбнт/с работает на длине волиы 1,3 мкм и использует в качестве фотодетектора германиевый ЛФД, у которого F М. Входной каскад приемника представляет собой усилитель иапряжеиия. Его шумовые характеристики могут быть представлены включенными иа входе эквивалентными источниками шумового напряжения 5 нВ/ /Рц и шумового тока 20 фА "1/г1Г. Общая входная емкость равна 5 пФ. Усилитель корректируется по частоте в полосе 0...1 МГц, [c.395]

При чисто реактивном сопротивлении источника (например, электромагнитная головка звукоснимателя имеет значительную индуктивную составляющую) Кш стремится к бесконечности и оптимизация устройства по этому параметру нередко приводит к неверным результатам Шумовые свойства функциональных узлов наиболее полно отражает эквивалентной схема шумящего четырехполюсника, приведенного на рис. 18 7. На этом рисунке А — нещумящий идеальный четырехполюсник, еш — ЭДС эквивалентного источника шума, — ток эквивалентного ис точника шума. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...