Треугольник скоростей

На рис. 11.17 ползун 3 скользит в направляющих звена 4. Из треугольника скоростей, построенного на схеме, видно направление относительной скорости Сила трения Ft., приложенная к ползуну 3, по направлению противоположна вектору Vom- [c.225]

Из треугольника скоростей на выходе [c.403]

При кинематическом исследовании зубчатых механизмов более удобными являются не планы скоростей, построенные с общим полюсом плана, а так называемые треугольники скоростей, изображающие картину изменения векторов скоростей, выставленных в точках В. D. С к прямой ВА рассматриваемого звена / (рис. 3.10,6). [c.71]

Треугольники скоростей для зубчатых механизмов. Для исследования зубчатых механизмов, особенно многорядных планетарных редукторов и дифференциалов. Л. П. Смирнов предложил использовать графический метод. [c.72]

Графический метод исследования сводится к построению треугольников линейных скоростей каждого колеса (см. гл. 3) и нахождению из них О), или и,и- Для этого переносятся на вертикаль (см. рис. 15.7,6) характерные точки схемы (ОАВС) и откладывается отрезок АА = v y-,, соответствующий вектору скорости точки А колеса /. Соединяя точки Л и О наклонным лучом (под углом г ) ), получаем треугольник скоростей этого колеса, в котором ОА — прямая распределения линейных скоростей первого колеса. [c.410]

Угол <) между вектором скорости толкателя vu-i и нормалью п—п к профилю кулачка на развертке является углом давления. В векторном треугольнике скоростей углы х, и у 2 выражают в следующем ви,ае 2=90°—%. По теореме синусов записывают соот- [c.470]

Эту теорему называют правилом, параллелограмма или треугольника скоростей. [c.297]

Аналогично предыдущему строим для точки В треугольник скоростей, в котором известны по модулю и направлению две стороны Уд и г. д4- Так как угол в треугольнике скоростей, лежащий против стороны Уд, равен 90 — (р = 60 , то [c.175]

На основании этого векторного равенства строим треугольник скоростей. Для этого в точке В строим вектор Ва == Уд и луч, перпендикулярный к О. В, а из точки а—луч, перпендикулярный к ЛВ, до их взаимного пересечения в точке Ь. Тогда [c.176]

А построим на основании равенства (а) треугольник скоростей, в котором [c.187]

Заданная скорость, с которой частица вступает в рабочее колесо, является абсолютной скоростью v . Зная векторы и v , строим параллелограмм скоростей, в котором вектор является диагональю, и находим относительную скорость у, частицы М, направленную по касательной к лопатке рабочего колеса. Из треугольника скоростей, в котором известны стороны г д, и угол а между ними, находим [c.205]

Построение треугольников скоростей и является геометрическим решением данной задами. Для получения аналитического выражения для о)з воспользуемся следующими уравнениями, вытекающими из наших построений [c.226]

В частном случае, когда параллелограмм скоростей превращается в прямоугольник или когда треугольник скоростей получается прямоугольным, для решения задачи применяются тригонометрические функции и теорема Пифагора (см. ниже задачи 190-37, 191-37, 192-37). [c.247]

Теперь из прямоугольного треугольника скоростей (см. рис. 225) легко найти скорость лодки относительно берегов — абсолютную скорость [c.250]

В результате построения имеем равнобедренный треугольник скоростей (v =v2 = v), из которого легко найти, что числовое значение [c.252]

Известны две стороны треугольника скоростей по величине и направлению, соответствующие, например, абсолютной и переносной скоростям точки требуется определить третью сторону треугольника, [c.312]

Решение этих задач может быть получено графически, построением замкнутого треугольника скоростей (рис. 5.3, а) или параллелограмма скоростей (рис. 5.3, б). При обходе треугольника скоростей стрелки, определяющие направление относительной и переносной скоростей, идут в одном направлении, стрелка, определяющая направление абсолютной скорости, — в противоположном. [c.312]

Для графического нахождения абсолютной скорости второго судна построим треугольник скоростей (см. рисунок). Для этого отложим из произвольной точки А переносную скорость направленную [c.320]

Чтобы найти угол а, определяющий направление абсолютной скорости, замечаем, что = следовательно, треугольник скоростей равнобедренный и угол а = 90°. [c.321]

Для построения треугольника скоростей (рис. в) из произвольной точки откладываем скорость Ч1 . Из конца откладываем вектор, [c.380]

Величина скорости точки D легко определяется из треугольника скоростей. Две стороны этого треугольника равны по величине = [c.380]

Треугольник скоростей для точки В приведен па рис. 148. [c.156]

Треугольник скоростей для точки В приведен на рис. 65. [c.160]

Из уравнения (2.15) следует, что скорости v, w и и образуют треугольник скоростей. На ])пс. 2.7 нзобра кено сложение скоростей для произвольной точкн К внутри колоса. Согласно схему бесконечного числа лопаток, относительная скорость w направленл по касательной к лопатке. Окру кная скорость и наираплепа по кас. г-тельной к окружности, на которой расноложепа рассматриваема точка, в сторону вращения рабочего колеса. [c.163]

Построим треугольник скоростей для точки G входной кромки EF рабочего колеса (см. рис. 2.7). Меридиональную скорость определим из уравнения расхода. Принимая распределение меридиональных скоростей по ширине рабочего колеса равнодюрным, получим [c.163]

Вычислив по уравнению (2.26) окруяпгую составляющую абсолютной скорости можно построить треугольник скоростей AB , соответствующий схеме бесконечного числа лопаток. В этом треугольнике скоростей относительная скорость w. r направлена по касательной к выходному элементу лоиатки. Из треугольника скоростей определяем угол р,л установки выходного элемента лопатки. Зная углы Pin и р.,л, получаем очертание лопатки в плане колеса. Следует отметить, что чаще при расчете рабочего колоса центробежного насоса значь нием угла задаются на основании соображений, изложенных в п. 2.7, и определяют такой диаметр колеса D , нри котором обеспечивается заданный иапор. Более подробно расчет проточной полости центробежного насоса будет изложен в п. 2.23. [c.167]

Пз треугольника скоростей на выходе из рабочего колеса (см. рис. 2.10) и ураппеиня (2.2- ) находим [c.168]

На рис. 3.11, а показана схема планетарного редуктора, с помощью KOTopoi o вращательное движение центрального колеса / нреобразу( тся во вращательное движение двух валов 6 и Н, вращающихся в противоположных направлениях. Представление о распределепии скоростей точек получают с помощью треугольников скоростей (рис. 3.11, б). [c.72]

Графическое определение передаточного отношения таких зубчатых механиз.мов можно осуи1ествить методом планов скоростей (треугольников скоростей) (см. 3.2). Треугольники скоростей можно построить, если известны линейные скорости не менее двух точек звена (по величине и направлению). Используя этот метод и построив треугольники скоростей (ломаная О А В С О на рис. 15.2,и), получаем наглядное представление о характере изменения скоростей от одного вала к другому, и можно определить графически угловую скорость любого колеса [см. формулу (3.8) так, о>4 = Uf/r4=( 7Ht.) ( -1<>/04С)= —tg ij 4. частоту его [c.405]

Треугольник скоростей колес 2-3 строится по известным линейным скоростям двух точек точки А (где va->=va ) и точки В (мгновенный центр скоростей колес 2-3), где он = 0. Соединяя точки А и В, получаем прямую распределения скоростей колес 2-3 (под углом iti2). На этой прямой лежит точка С — конец вектора СС, который соответствует линейной скорости центра сателлитов 2-3 и точки С водила. Проводя луч ОС (под углом г 1 /), получаем треугольник скоростей для водила (дОСС ). Отношение тангенсов углов наклона линий скоростей входного и выходного звеньев дает значение передаточного отношения данной схемы редуктора (/,/ = = ы /Mi = т = АА /ОА) ()С/СС). Учитывая, что АА = = СС АВ/ВС), имеем — )(г1 + г,ч)/(г гз)= 1+(/ 2Г4)/(г Гз). [c.410]

В рабочих машинах для получения сложного движения исполнительного звена используется механизм, состоящий из одного неподвижного центрального колеса, вокруг которого враигается водило с сателлитами 2 и 3. Если 23 = 2, (рис. 15.17), то третье колесо движется поступательно (не вращается), что хорошо видно из треугольников скоростей звена 3, у которого v = vi) = vi- (так как D E WOD). На этом колесе 3 обычно закрепляется исполнительное звено. [c.421]

Добиться того, чтобы угол давления в проектируемом механизме во всех его положениях был меньше допускаемого можно подбирая параметры и е, так как эти параметры связаны с углом давления. Чтобы установить эту связь, рассмотрим рис. 25.7. Из подобия аАВВ и треугольника скоростей имеем [c.294]

Для механизма с качающимся выходным звеном 2 (рио. 15.9) скорость Vл, = Ул, + ил. А, ТОЧКИ Л а на коромысле (вектор Ул, направлен перпендикулярно О А, вектор Ул, перпендикулярен О А, вектор ол л, скорости относительного движения направлен по касательной к профилю кулачка в точке Л). Передаточное отношение определится из подобия треугольника скоростей и АОхАВ, сторонами которого являются О, Л, участок АВ нормали п — лк профилю кулачка в точке Л, участок ОхВ перпендикуляра из Ох на линию [c.177]

Вектор ОхЕ равен по величине (Гд -Ь Sj (ф])) вшгтор ЕЛ определится из рассмотрения треугольника скоростей va, = уд, + [c.178]

Теплотехника (1986) -- [ c.181 ]

Гидродинамические муфты и трансформаторы (1967) -- [ c.37 , c.59 , c.67 , c.154 ]

Турбинное оборудование гидростанций Изд.2 (1955) -- [ c.25 ]

Теория авиационных газотурбинных двигателей Часть 1 (1977) -- [ c.0 ]

Турбины тепловых и атомных электрических станций Издание 2 (2001) -- [ c.49 , c.52 , c.56 , c.59 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...