Сила Жуковского циркуляционна

Сила Жуковского циркуляционная 353, 3o4 [c.735]

Проекцию равнодействуюш ей на направление нормали к средней геометрической скорости w называют подъемной силой профиля в решетке Ry. При потенциальном обтекании решетки подъемная сила равна циркуляционной силе Жуковского Ry = G. [c.15]

Сравнивая обтекание данной решетки вязким и потенциальным потоками несжимаемой жидкости при одной и той же (по величине и направлению) скорости набегающего потока, замечаем, что влияние вязкости двояко оно приводит как к изменению величины циркуляционной силы Жуковского G, так и к появлению добавочной осевой силы F . В результате возникает вязкая сила (сопротивление) Лх, а также изменяется величина подъемно силы Ry. [c.15]

И, следовательно, в вязком потоке подъемная сила профиля в конфузорной решетке больше, а в диффузорной решетке меньше циркуляционной силы Жуковского (рис. 10.6). В активной решетке, так же как и в потенциальном потоке, подъемная сила равна циркуляционной. [c.15]

Из формул (7.47) и (7.48) следует, что вектор силы Р направлен нормально к вектору скорости о (см. рис. 7.14). Замечая, что в последнем выводе циркуляция взята положительной (соответственно вращению вихря против часовой стрелки), и принимая во внимание результат, полученный при циркуляционном обтекании круглого цилиндра, можно установить следующее правило для определения направления поперечной силы Жуковского следует вектор скорости потока в бесконечности повернуть на угол л12 в направлении, противоположном циркуляции. Так как поток всюду вне тела предполагается потенциальным, а вихри расположены только на поверхности тела или внутри него, то циркуляцию можно вычислять по любому контуру, охватывающему тело. [c.235]

Поскольку обтекание пластины циркуляционное, согласно теореме Жуковского на ней возникает поперечная сила, равная р ыо Г. Величина циркуляции Г здесь не определена и в рассматриваемой теоретической схеме может быть выбрана произвольно. Однако очевидно, что только одно значение циркуляции может дать истинное значение силы Жуковского, совпадающее с полученным экспериментально. С. А. Чаплыгиным и Н. Е. Жуковским сформулирован упоминавшийся выше постулат, позволяющий устранить неопределенность величины циркуляции, а значит, и подъемной силы. Они обратили внимание на то, что при обтекании тел с заостренной задней кромкой (в частности, при обтекании пластины), согласно теоретическому решению, в точке за- [c.241]

Принимая во внимание результат, полученный при циркуляционном обтекании круглого цилиндра, и доказанную теорему, нетрудно установить правило для определения направления силы Ру. Действительно, как и для круглого цилиндра, в последнем выводе циркуляция Г соответствует движению по часовой стрелке. Чтобы получить направление силы Жуковского, следует вектор скорости в бесконечности повернуть на угол 90 в направлении, противоположном циркуляции. [c.251]

Поскольку обтекание пластины циркуляционное, то согласно теореме Жуковского на пей возникает поперечная сила, равная р I о I Г. Величина циркуляции Г здесь не определена и в нашей теоретической схеме может быть выбрана произвольно. Однако очевидно, что только одно значение циркуляции может дать истинную величину силы Жуковского, совпадающую с опытной. С, А. Чаплыгиным и Н. Е. Жуковским сформулирован упоминавшийся выше постулат, позволяющий устранить неопределенность величины циркуляции, а значит и подъемной силы. Ими было обраш,ено внимание на то, что при обтекании тел с заостренно задней кромкой (в частности, при обтекании пластины), согласно теоретическому решению, в точке заострения скорость обращается в бесконечность, тогда как при реальном обтекании это физически невозможно. Устранить это несоответствие теоретической схемы опыту можно, выбрав определенное значение циркуляции. [c.258]

Решение проблемы подъемной силы было впервые дано проф. Н. Е. Жуковским (1847—1921), чем и было положено начало современной аэродинамике. Один из учеников проф. Н. Е. Жуковского, акад. Л. С. Лейбензон, указывает ), что к идее решения задачи о подъемной силе проф. Жуковский пришел еще осенью 1904 г., но лишь через год сделал доклад о своей работе в Московском Математическом обществе, а опубликовал ее в 1906 г. ). Проф. Жуковский рассматривает непрерывное обтекание профиля крыла, т. е. обтекание без срыва струй с поверхности, и исследует, в чем заключается влияние профиля на окружающую среду. Оказывается, что крыло создает в окружающей среде поток с замкнутыми струйками, окружающими профиль этот поток Жуковский называет циркуляционным и устанавливает, что в нем заключается причина возникновения подъемной силы. Вычисляя подъемную силу, Жуковский выводит свою знаменитую теорему, являющуюся и до настоящего времени основой теории крыла,—теорему о том, что подъемная сила, приходящаяся на единицу длины размаха крыла, равна произведению плотности среды на скорость набегающего потока и на величину, характеризующую циркуляционный поток, называемую циркуляцией скорости. [c.15]

Рис. 8. Треугольники скоростей и сил в решетке профилей (С — циркуляционная сила Жуковского — осевая сила сопротивления У, X — силы из разложения, принятого для одиночного профиля).

Проектируя равнодействующую R, циркуляционную силу Жуковского 6г и осевую добавочную силу на оси х и у, получим [c.356]

Согласно выражению (15) в конфузорной решётке подъёмная сила больше циркуляционной силы Жуковского, в диф- [c.358]

Н. Е. Жуковский доказал, что источником подъемной силы крыла является циркуляционное движение жидкости вокруг его профиля (см. рис. 8.5, а), и установил зависимость между подъемной силой Яу и циркуляцией скорости [c.127]

Формула (9.54) вытекает из теоремы Жуковского и относится к случаю циркуляционного неустановившегося обтекания. Эта формула аналогична другой формуле Жуковского для подъемной силы К = р. , У. Г, отражающей соответствующую теорему, относящуюся к случаю установившегося обтекания. [c.278]

Н. Е. Жуковский доказал, что источником подъемной силы крыла является циркуляционное течение жидкости вокруг его профиля (см. рис. 74), возникающее вследствие несимметрии крыла по отношению к скорости набегающего потока, и установил зависимость между подъемной силой и циркуляцией скорости Г [c.125]

Формула (4.25) определяет подъемную силу, действующую на единицу длины цилиндра, обтекаемого плоскопараллельным потоком при наличии циркуляционного течения, и является частным случаем формулы Н. Е. Жуковского, вывод которой приведен ниже. [c.92]

Помимо этих двух сил, необходимо учесть и боковую силу. Дело в том, что благодаря непрерывному распределению вихрей в ламинарном потоке относительное обтекание потоком частицы будет всегда циркуляционным и, следовательно, всегда будет возникать боковая сила, пропорциональная по теореме Н. Е. Жуковского относительной скорости набегающего потока и циркуляции. При обтекании плоско-параллельным потоком круглого цилиндра длины I полная подъёмная сила представляется в виде [c.428]

Схема безотрывного обтекания цилиндра играет вспомогательную роль при рассмотрении обтекания крылового профиля, который получается конформным преобразованием окружности в профиль. Как было указано, при бесциркуляционном обтекании окружности отсутствует сила, действующая на крыло, что противоречит действительности. При циркуляционном обтекании окружности равнодействующая сил давления, действующая на отрезок цилиндра высотой, равной единице, по теореме Жуковского (6.5.5) имеет составляю- [c.132]

Частые ссылки в научно-популярной литературе на аналогию физических причин образования подъемной силы у профиля крыла и воздушного змея являются несостоятельными. Правильное научное объяснение подъемной силы крыла при небольших углах атаки дает только циркуляционная теория Н. Е. Жуковского. [c.349]

Для определения подъемной силы Н. Е. Жуковский предложил заменить действие сложной системы вихрей пограничного слоя воображаемым, присоединенным к рассматриваемому твердому телу вихрем, находящимся внутри обтекаемого тела и создающим вокруг тела циркуляционное движение- [c.401]

СИЛА ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ МЕЖДУ ИДЕАЛЬНОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТЬЮ И ЦИЛИНДРОМ ПРИ ЦИРКУЛЯЦИОННОМ ОБТЕКАНИИ ЕГО. ТЕОРЕМА Н. Е. ЖУКОВСКОГО О ПОДЪЕМНОЙ СИЛЕ [c.88]

Теорема Н. Е. Жуковского о подъемной силе (4.68) справедлива и для сверхзвукового обтекания пластины идеальным газом, которое является циркуляционным W2>W ) и подъемная сила отлична от нуля. [c.242]

Теория силового воздействия потока идеальной жидкости на обтекаемые тела основывается на известной теореме И. Е. Жуковского. И. Е. Жуковский установил вихревое происхождение силы взаимодействия и нашел простую связь между этой силой и интенсивностью циркуляционного те- [c.94]

Н.Е.Жуковский доказал, что источником подъемной силы крыла является циркуляционное движение потока вокруг его профиля и установил зависимость между подъемной силой Ку и циркуляцией скорости Г, которая имеет вид [c.152]

Последние два выражения позволяют следующим образом обобщить теорему Жуковского равнодействующая всех сил, приложенных к профилю решетки при обтекании ее потоком вязкой несжимаемой жидкости, равна геометрической сумме циркуляционной силы Жуковского О = р УтГо , направленной по нор- [c.14]

Он показал, что на профиль в решетке действуют циркуляционная сила Жуковского и осевая сила сопротивления (см. рис. 8), нормальйая фронту решетки. [c.833]

Сила 6г, иронорцнональная циркуляции Г, называется циркуляционной силой Жуковского или просто силой Жуковского. Силз Fa назовём добавочной осевой силой. [c.353]

При поперечном циркуляционном обтекании идеальной жидкостью бесконечного цилиндра на его участок длиной в один метр действует подъемная сила (сила Жуковского), перпендикулярная к вектору скорости невозмущенного потока и равная произведению плотности тока невозмущенного потока на циркуляцию скорости окол0 цилиндра. Направление подъемной силы укажет вектор ско-рости невозмущенного потока, если его повернуть на прямой угол в сторону, обратную направлению циркуляции скорости, [c.89]

Н. Е. Жуковский является основоположником учения о подъемной силе крыла в илоскопараллельном потоке. Знаменитая формула Жуковского, выражающая подъемную силу крыла в виде произведения плотности жидкости на скорость движения в ней крыла и на напряжение присоединенных вихрей или циркуляцию , опубликованная п 1906 г., получила всеобщее признание как основа теории подъемной силы крыла. Зарубежные историки аэродинамики пытаются без достаточных к тому оснований поделить приоритет Жуковского на эту формулу с немецким ученым Кутта, работа которого по вопросу о подъемной силе частного вида крыла была опубликована несколько ранее работы Жуковского. При этом затушевывается тот основной исторический факт, ч го только Жуковский дал первую общую теорию подъемной силы, основанную на смелой и оригинальной идее присоединенного вихря . Приоритет на циркуляционную теорию подъемной силы великого русского ученого, далеко продвинувшего вперед разрешение почти всех основных гидроаэродинамических проблем своего времени и открывшего новые пути развития современной механики жидкости и газа, совершенно неоспорим. [c.30]

Как и в случае бесциркуляционного обтекания ци-тандра, при циркуляционном обтекании сопротивления нет (R == 0), но зато появилась поперечная сила Ry, равная, по (50), произведению плотности жидкости на скорость набегающего потока и па циркуляцию. Формула (50) является частным случаем общей теоремы Жуковского, относящейся к любому обтекаемому контуру доказательство этой теоремы будет дано ниже. [c.249]

Другим примером потенциального потока с циркуляцией является поток около крыла самолета (рис. 63). Этот поток получатся из обычного потенциального потока без циркуляции (рис. 64) путем наложения на последний циркуляционного потока, изображеннго на рис. 65, вследствие чего при обтекании крыла также возникает циркуляция. С циркуляцией тесно связано возникновение подъемной силы крыла. Без всякого расчета легко видеть, что при наложении циркуляционного потока на обычный потенциальный поток (рис. 64) скорость последнего над крылом увеличивается, а под крылом, наоборот, уменьшается. Согласно уравнению Бернулли это означает, что над крылом давление уменьшается, а под крылом увеличивается, следовательно, возникает сила, действующая на крыло снизу вверх, т.е. подъемная сила. Кут-та (Ки11а) и Н. Е. Жуковский независимо друг от друга нашли путем теоретических расчетов, что подъемная сила на единицу длины крыла равна [c.104]

Согласно теореме Жуковского фронтальная составляющая равнодействующей силы на кры.ле в решётке равна фронтальной составляющей цнркуляционно силы Жуг овс(сого (R = G ). Работа машин (компрессора, турбины) определяется моменто.м силы, приложеино к колесу, т. е. моментом фронтальной силы. Поэтому мощность колеса машины зависит от циркуляционной силы (Сг) и не зависпт от осевой добавочной силы (Fa). [c.353]

Обтекание бесконечного круглого цилиндра сл..жным параллельным и циркуляционным потоком (фиг. 16). Цилиндр испытывает на единицу длины поддерживающую силу, направленную перпендикулярно кои равную р Гг (теорема Жуковского). [c.411]

Если Ц. с. равна пулю по любому контуру, проведенному внутри жидкости, то течение жидкости — безвихревое, или потенциальное течение, и потенциал скоростей — однозначная ф-ция координат. Если же Ц. с, по нек-рым контурам отлична от нуля, то течение жидкости — либо вихревое в соответственных областях, либо безвихревое, но с неоднозначным потенциалом скоростей (область течения многосвязная). В случае потенциального течения в многосвязной области Д. с. по всем контурам, охватывающим одни и те же твердые границы, имеет одно и то же значение. Д, с, широко иснользуется как характеристика течений идеальной (без учета вязкости) жидкости. По динамич. теореме Томсона (Кельвина) Д. с, по замкнутому жидкому контуру остается постоянной во все время движения, если 1) жидкость является идеальной, 2) давление (газа) жидкости зависит только от плотности и 3) массовые силы — потенциальны, а нотенциал однозначен. Для вязкой жидкости Д. с. со временем изменяется вследствие диффузии вихрей. При плоском циркуляционном обтекании контура идеальной несжимаемой жидкостью, при к-ром скорость на бесконечности отлична от нуля, воздействие жидкости на контур определяется но Жуковского теореме и прямо пропорционально значению Ц. с., плотности жидкости и значению скорости потока на бесконечности. При плоском обтекании идеальной жидкостью крыла с острой задней кромкой величипа Д. с. определяется Чаплыгина — Жуковского постулатом. При обтекании крыла конечного размаха, хорда к-рого в плане меняется, Д. с. вдоль размаха крыла также меняется. [c.401]

Подъемная сила. Потенциальный поток с циркуляцией около погруженного в него тела можно представить как сумму потенциального потока без циркуляции (рис. XIX. 31,а) и циркуляционного потока (рис. XIX. 31,6). Без осо бых расчетов ясно, что при наложении циркуляционного потока на обычный потенциальный поток окорость последнего над телом узелнчивается (скорости обоих потоков направлены в одну сторону), а под телом, нао-борот, уменьшается. Потому в соответствии с уравнением Д. Бернулли можно утверждать, что давление над телом уменьщается, а под телом увеличивается. Следовательно, возникает сила, действующая на тело вверх,—по Н. Е. Жуковскому, подъемная сила. В 1904 г. П. Е. Жуковский одновременно с Куттом, но независимо от него, доказал теорему о подъемно й силе, которую обычно называют теоремой Жуковского —Кутта [c.422]

ХХ.31, б). Без особых расчетов ясно, что при наложении циркуляционного потока на обычный потенциальный поток скорость последнего над телом увеличивается (скорости обоих потоков направлены в одну сторону), а под телом, наоборот, уменьшается. Поэтому в соответствии с уравнением Д. Бернулли можно утверждать, что давление над телом уменьшается, а под телом увеличивается. Следовательно, возникает сила, действующая на тело вверх, — по Я. Е. Жуковскому, подъемная сила. В 1904 г. Н. В. Жуковский одновременно с Куттом, но независимо от него, доказал теорему о подъемной силе, которую обычно называют теоремой Жуковского— Кутта [c.425]

На рис.12 показано обтекание профиля крыла самолета воздухом. Оказывается, скорость воздуха над крылом выше, чем Рис.12. Обтекание кръиш самолета.. ПОД ним. Это Приводит к тому, что над Пунктиром показан циркуляционный крылом давление оказывается меньше, поток, возникающий вокруг крыла, чем под крылом, из-за чего создается подъемная сила крыла самолета. Причину возникновения такого распределения скоростей первым объяснил Н.Е. Жуковский, который понял, что при движении вокруг крыла создается циркуляционный поток воздуха такой, что над крылом он соадывается с набегаюшим потоком, а под крылом вычитается из него. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...