Тензор поляризуемости

Наведенный дипольный момент пропорционален напряженности электрического поля р = аЕ, где а — тензор поляризуемости молекулы (см. 16.1). Ориентирующее действие внешнего поля проявляется в том, что вдоль поля устанавливается направление наибольшей поляризуемости молекул. Таким образом, среда превращается в анизотропную. [c.67]

Формула (3.38) для тензора поляризуемости справедлива в. области частот Vo возбуждающего света, удаленных от собственных частот промежуточных переходов Vhv=iEh—Е )1к, где — энергия промежуточного электронно-колебательного состояния,, которое может находиться выше (рис. 44), ниже или даже между начальным и конечным состояниями. Однако при этом соблюдается следующее условие. Начальное и конечное состояния комбинируют друг с другом при рассеянии света, если существует промежуточное состояние, которое комбинирует с ними порознь при поглощении или излучении света. Иными словами, тензор поляризуемости оар отличен ОТ нуля, когда отличны от нуля матричные элементы (Ра)гю- [c.110]

Итак, расчет интенсивности линий спектра комбинационного рассеяния сводится к вычислению матричного элемента тензора поляризуемости (аар)ии Однако в настоящее время такие вычисления для большинства молекул не могут быть выполнены из-за трудностей построения волновых функций яр. [c.111]

Первый член ряда, как и в (3.6), определяет интенсивность релеевского рассеяния света, второй член — интенсивность основных тонов в спектре комбинационного рассеяния, а последующие члены ряда — интенсивности обертонов и составных тонов этого спектра. На основании этого разложения матричный элемент тензора поляризуемости для основного перехода выражается следующим образом [c.111]

Следовательно, квантовая задача вычисления матричного элемента тензора поляризуемости (аар)иа свелась к классической задаче определения тензора производной поляризуемости [c.112]

Итак, интенсивность и поляризация в колебательных спектрах зависят от матричных элементов вектора дипольного момента (Ра)ио -И тензора поляризуемости (аар) . Колебания молекулы будут проявляться в ИК-снектре поглощения или СКР, если соответственно P(s)vv или (аар)ви отличны от нуля для данного колебательного перехода v v. Учет симметрии молекул и симметрии их колебаний позволяет установить правила отбора (правила Плачека) в колебательных спектрах. Эти правила сводятся к следующему [c.116]

Важное значение теории бесконечно разбавленных растворов для развития теории растворов обусловлено не только простотой ее законов. Теория бесконечно разбавленных растворов в ряде случаев позволяет понять свойства более концентрированных растворов. Опыт показал, что многие разбавленные растворы (а иногда и концентрированные растворы) с достаточной степенью точности следуют законам бесконечно разбавленных растворов. Так как разбавленные растворы в природе очень широко распространены, то отсюда ясна практическая значимость теории бесконечно разбавленных растворов. Кроме того, как уже было отмечено в гл. 1, бесконечно разбавленные растворы часто выбираются в качестве стандартного состояния, от которого ведется отсчет изучаемых величин в более концентрированных растворах. Отметим также, что изучение их свойств часто используется для нахождения различных молекулярных характеристик растворенного вещества молекулярной массы веществ, дипольного момента, анизотропии тензора поляризуемости молекул и т. д. (см.подробнее [57, 58, 61, 87, 115, 126]). [c.54]

Анализ формул для производных компонент тензора поляризуемости по нормальной координате, соответствующей частоте V (С=С). [c.313]

Зависимость в (1) от времени возникает из-за того, что значения компонент тензора поляризуемости зависят от ориентации молекулы, а,.у=а,.у [g (Ф, 0, -ф)] ориентация же меняется со временем как за счет случайных поворотных блужданий в кристаллической решетке, так и за счет вращательных качаний в положениях равновесия. [c.319]

Учитывая малость угла д, разложим тензор поляризуемости в (1) в ряд по степеням д и выберем линейный по д член, определяющий рассматриваемое нами явление [c.320]

Формула имеет такой простой вид, только если ось у и поле (0) направлены по одной из главных осей тензора поляризуемости. Эта формула, как и ее полная тензорная запись, могут быть найдены из слагаемого [c.214]

В системе покоя осесимметричного тела К компоненты тензора поляризуемости 711 = 722 = аУ/ JIQ, 7зз = а У/ jlq. Соответствующие функции Грина обозначим Gn = G22 — G r), G33 = Gs r). Вектор (6.5.8) [c.339]

Величина ардо имеет размерность поляризуемости и может быть названа обобщенным тензором поляризуемости. Из разд. 2.33 следует, что обычный тензор поляризуемости может быть представлен в аналогичной форме [c.318]

После того как основные формулы были обобщены на жидкости и газы, состоящие из анизотропных молекул, результаты экспериментов по рассеянию света стали применяться для получения сведений о тензоре поляризуемости молекул и осмотическом давлении или химическом потенциале растворенных веществ для простых смесей. [c.107]

В этих уравнениях х, у к г — оси системы координат, связанной с молекулой, и, так как мы предположили отсутствие вращения, закрепленной в пространстве. Величины а -д., а у,. .. — постоянные, не зависящие от направления векторов Е и Р. Эти величины называются составляющими тензора поляризуемости . Можно показать, что [c.263]

При феноменологич. описании считают р = <хЕ, где а — тензор поляризуемости рассеивающей частицы, а Е — напряжённость электрич, поля действующего на реё излучения. Бели заряды рассредоточены, рассеянное излучение получается в результате сложения пар-(гиальных полей, генерируемых элементарными дипольными моментами элементов объёмов. р = P(r)d r, где Р поляризация в точке г, определяемая тензором дизлектрической проницаемости е среды [c.278]

Если размер частицы <Х/10У е , то она рассеивает как электрич. диполь, наведённый момент к-рого р = аЕо, где а, — тензор поляризуемости, пропорциональный объёму частицы, а зависимость ос от е вещества частицы определяется её формой. Так, для с юрич. частиц из оптически изотропного материала с радиусом а < сечение Р. с. даётся формулой Рэ- [c.279]

Р — коэффициент объемного расширения, тензор поляризуемости 2-го порядка, см. гекст [c.218]

Тензор поляризуемости в (11.190) симметричен и шесть независимых компонент этого тензора преобразуются как симметричная часть квадрата представления группы МС, по которому преобразуются компоненты Мх, Му, Мг оператора электрического дипольного момента. Поэтому правила отбора, следующие из условия отличия от нуля выражения (11.190), более ограничены, чем правила отбора, следующие из условия отличия от нуля выражения (11,189) (см., например, [78]). Выражение (11.190) отлично от нуля, если выполняется условие (ф I IФ ) =7 О (которое дает правила отбора по вращательным квантовым числам) и если произведение типов симметрии колебательных состояний содержит симметричную часть квадрата типа симметрии компонент (Мх, Му, Мг) оператора дипольного момента. Колебательная часть выражения (11.189) отлична от нуля, если произведение типов симметрии колебательных состояний содержит полный квадрат типа симметрии Мх, Му, Мг. Например, для молекулы с симметрией Сзу компоненты Мх, Му, Мг преобразуются по представлению i0 , квадрат которого равен 2 i0/l2 3 , а симметричная часть квадрата равна 2Л10 3 . В рамках теории поляризуемости колебательный переход Ai- A2 в комбинационном рассеянии запрещен, тогда как в рамках более точной теории, основанной на отличии от нуля выражения (11.189), этот переход разрешен (переходы i->42-> дипольно-разрешенные). На практике приближение поляризуемости оказывается очень полезным, [c.358]

В результате получается девять компонент ац, составляющих так называемый тензор поляризуемости, в котором шесть членов пипарио равны, u j = a i. [c.54]

Как раздел молекулярной спектроскопии, индуцированные спектры начали систематически изучаться приблизительно 15 лет назад (см. обзоры Р ]), хотя еще в 1932 г. Кондон показал, что возникновение у помещенных в электрическое поле молекул индуцированного дипольного момента ведет к появлению своеобразного колебательно-вращательного спектра поглощения, интенсивность которого определяется матричными элементами тензора поляризуемости и правилами отбора, действующими в спектрах комбинационного рассеяния. Чрезвычайно тесная связь индуцированных спектров с процессами межмолекулярных взаимодействий определяет перспективность использования этих спектров для получения разносторонней информации о структуре межмолекулярных полей и молекулярной динамике сжатых газов и конденсированных систем, в частности динамики трансляционного движения молекул. Особый интерес представляют применения индуцированных спектров в астрофизике и физике атмосферы. Наблюдения квадрупольных и индуцированных полос в обертонной об.пасти позволили подтвердить присутствие молекулярного водорода в атмосферах гигантских планет [ Индуцированное поглощение кислорода и азота в значительной степени определяет оптические свойства земной атмосферы [ ]. [c.214]

СВЯЗЬ 31—0, имеет чистый о-характер. Интенсивность колебаний Vs (81—0) изменяется мало. Вхождение в молекулу (СНз)з81081(СНз)з группы С(СНз)з (вместо 81(СНз)з) приводит к перераспределению интенсивностей для взаимосвязанных колебаний 81—О и 81—С. Значительный скачок испытывает величина интенсивности симметричного колебания 81—С. В этом случае сильно изменяется след производной тензора поляризуемости Ъ уменьшается от 5 10 до (0.3—0.6) 10 см г [c.306]

Сопоставление угловых дисперсш для дифракционных решеток, призмы из кварца и системы стеклянных призм 431 Составляющие тензора поляризуемости 760 Сочленение интерферометра со спектральным аппаратом 470—472 — — Фабри — Перо со спектрографом 201, 202 [c.816]

Металлическая частица в электрическом поле. Внешнее электрическое поле индуцирует на поверхности проводника распределение поверхностных зарядов плотностью а (г), которое в первом приближении определяет электрический дипольный момент проводника Ре, Ре (К, ) = = /dS"r 7(R + г ), ап — углы Эйлера. Сила, действующая на элемент поверхности dS незаряженного проводника, находящегося во внешнем поле, dF = aGdS 2, где G — нормальная компонента внешнего поля в окрестности элемента dS. Полная сила, действующая на незаряженный проводник в однородном поле равна нулю. В неоднородном поле на проводник действует сила Fi H) = р дО/дЩ. В квазинеоднородном поле компоненты момента являются линейными функциями компонент поля Рг = aikGkV, где aik —тензор поляризуемости проводника, V —объем проводника. Следовательно, энергия взаимодействия проводника с внешним полем [c.245]

Тензор поляризуемости М. И1)едставляет собой сумму тензоров поляризуемостей отдельных звеньев, усредненную но всед конфигурациям цени. Диноль-ные моменты М. определяются обычными методами из величины диэлектрич. проницаемости и показателя преломления раствора полимера в неполярном растворителе. Измеряемое эффективное значение диноль-пого момента М. представляет собой квадратный корень из квадрата векторной суммы дипольных моментов звеньев цепи, усредненного по всем конфигурациям М. Ценные сведения о М. дает изучение термо-динамич. свойств растворов полимеров. [c.121]

Оптич. свойства М. такше определяются величиной поляризуемости, являющейся функцией частоты падающего света — частоты переменного элоктрич. поля световой волны. Так, через поляризуемость выражается молярная рефракция веществ. Анизотропная поляризуемость находит своо выражение в Керра явлении и в деполяризации рассеянного света (см. Рассеяние света). В случае аддитивности свойств М. тензор поляризуемости может быть представлен суммой тензоров поляризуемостей отдельных связей. Это представление, наз. валентно-оптич. схемой, широко используется в молекулярной оптике и в теории комбинац. рассеяния света. [c.283]

Примечание. Обозначения групп даны по Шенфлису буквами С, Л, 8, Т, О, I обозначаются слова циклический , диадрический , зеркальный , тетраэдрический , октаэдрический, икосаэдрический индексы Н и обозначают наличие горизонтальной и вертикальи ых плоскостей симметрии, с — наличие вертикальных плоско-сте11, делящих углы между осями 2-го порядка пополам, г — наличие центра симметрии цифры обозначают порядок главной осп в скобках указан порядок группы — число операций симметрии, образующих группу г — кратность вырождения колебательных и, электронных уровней энергии 1 , 1у, — главные значения тензора момента инерции. Од., Оу, — главные значения тензора поляризуемости, р — дипольный момент. [c.292]

Интенсивности в колебат. спектрах поглощения и исттускания зависят от изменения дипольного момента мо,пекулы при колебаниях, а интенсивнооти в колебат. спектрах комбинационного рассеяния — от изменения поляризуемости. Для двухатомной молекулы дипольный момент и составляющие тензора поляризуемости (вдоль оси молекулы) и = а (перпендикулярно оси молекулы) можпо разложить в ряд по степеням колебат. координаты д [c.295]

Совокупность онтич. явлений, из к-рых могут быть получены те или иные сведения о свойствах молекул, объединяются обычно под названием молекулярной оптики. К ним относится дисперсия света, рассеяние света, оптич. активность, а также явления, происходящие при расиространении света в веще ст-вах, помещенных в электрич. или магнитное Ц1эле (см. Керра явление, Штарка явление, Зеемана явление, Фарадея явление, Коттон — Муттона аффект). Многие результаты молекулярной О. могут быть полу-чепы еще в рамках классич. представлений, на основе очень общей модели молекулы, в к-рой молекула характеризуется только тензором поляризуемости. и дипольным электрич. (а в нек-рых случаях тал же магнитным) моментом. Однако теоретич. рассмотрение этпх величин требует уточнения модели молекулы и, вообще говоря, рассмотрения ее как квантовой системы. [c.498]

При общем рассмотрении тензора поляризуемости ядер для характеристики зависимости поляризационных свойств ядер от направления спина ядра вводятся три ф-ции а (ш), а (со), а (со) — соответственно скалярная, векторная и тензорная поляризуемости [3, 4]. Значения а (ш) весьма критичны к моделям ядер. А т. к. для нек-рых песферич. ядер а то эффекты, связанные с наличием а, могут быть замечены в эксперименте. Этот результат получил прямое подтверждение в экспериментах на ориеитн-рованпых ядрах, где была обнаружена зависимость выхода фотонейтронов от ориентации снина ядра по отношению к поляризации падающего излучения [5]. Векторная поляризуемость но оценкам составляет примерно 1/Л от скалярной поляризуемости и пока экспериментально не наблюдалась. Значения магнитной поляризуемости ядер но оценкам на порядок меньше электрич. поляризуемости и поэтому могут быть измерены только при существенном увеличении точности эксперимента. [c.164]

Смотреть страницы где упоминается термин Тензор поляризуемости : [c.110] [c.114] [c.348] [c.202] [c.198] [c.218] [c.359] [c.84] [c.299] [c.319] [c.320] [c.321] [c.760] [c.761] [c.762] [c.315] [c.21] [c.137] [c.286] [c.293] [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...