Ускорение в переносном движении

Проекция углового ускорения в переносном движении на ось [c.339]

Нормальное ускорение в переносном движении направлено к оси вращения, т. е. по горизонтали влево, и равно [c.497]

Величины, относящиеся к абсолютному движению точки, будем снабжать индексом а, к относительному - индексом г, к переносному индексом е (например, Vy — скорость точки в относительном движении, ускорение в переносном движении и т.ц.). [c.441]

Проекция углового ускорения в переносном движении на ось вращения определяется как производная от по времени [c.469]

Напомним, что — ускорение в переносном движении, т.е. ускорение той точки подвижной среды, через которую в данный момент проходит изучаемая точка, — угловая скорость вращения подвижных осей относительно неподвижных , г — относительная скорость, — ускорение Кориолиса данной точки. Силы инерции направлены в стороны, противоположные соответствующим ускорениям, и пропорциональны массе точки. [c.135]

Для выделения переносного ускорения полагаем относительные координаты х, у, г постоянными. Тогда не обратятся в нуль только четыре первых слагаемых правой части. Ускорение в переносном движении [c.59]

Пусть оси координат скользят вместе с сосудом по наклонной плоскости с ускорением а (см. рис. 2.1,6). Напряжение массовой силы в данном случае слагается из напряжений силы тяжести (—д) и силы инерции от ускорения в переносном движении Яп, направленной в сторону противоположную ускорению а. Из рис. 2.1,6 следует, что = = 7=0 Z=jz = (h z—ё- Подставляя эти значения в уравнение (2.2) и интегрируя, найдем [c.31]

Участвуя в переносном движении вместе с локомотивом с постоянной скоростью II, спарник, не имея ускорений, не будет испытывать инерционных усилий. Ускорение он получит только в процессе относительного движения. Так как в этом движении точки А а В спарника перемещаются одинаково, описывая в одной плоскости окружности радиуса г, то это движение будет плоским и поступательным. Следовательно, все точки спарника будут иметь те же скорости и ускорения, что и точки А и В. [c.308]

Абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений переносного ускорения вращательного ускорения в относительном движении и центростремительного ускорения в относительном движении [c.305]

Сопоставляя формулы (35), (36) и (37), устанавливаем, что, в отличие от скорости, абсолютное ускорение не равно сумме ускорений в переносном и относительном движениях. Для того чтобы получить абсолютное ускорение, надо к переносному и относительному ускорениям добавить еще дополнительное или кориолисово ускорение [c.32]

Решение. Угловое ускорение может быть определено как скорость конца вектора угловой скорости. Угловая скорость переносного движения (I),, сохраняет без изменения свою величину ( ,, = 4 и свое направление (по оси z). Угловое ускорение в абсолютном движении равно [c.486]

Так как переносное движение является поступательным, то ускорение Кориолиса равно нулю и, следовательно, кориолисова сила инерции равна также нулю. Сила инерции 3 в переносном движении направлена в сторону, противоположную переносному ускорению на, т. е. по горизонтали налево и равна по модулю [c.127]

В переносном движении равны нулю. Переносное центростремительное ускорение Wg кольца направлено по горизонтали налево, причем [c.130]

Мгновенный центр ускорений при плоском движении. Итак, ускорения точек фигуры складываются из переносного ускорения в поступательном движении вместе с полюсом Е и из относительного ускорения во вращательном движении вокруг полюса Е. В поступательном движении ускорения всех точек фигуры одинаковы и равны ускорению полюса Е. Во вращательном движении ускорения всех точек фигуры различны между собой. Если фигура в данное мгновение имеет угловую скорость со и угловое ускорение е, то ускорение какой-либо точки К, принадлежащей этой фигуре, по модулю равно [c.237]

Вместе с тем на самой фигуре или на плоскости, вращающейся вместе с нею, во всякое мгновение есть одна точка, имеющая любой, наперед заданный нами, вектор ускорения а . В частности, всегда можно найти на плоскости фигуры такую точку, у которой в данное мгновение вектор ускорения в относительном вращательном движении равен и противоположен вектору ускорения в переносном поступательном движении, а следовательно, абсолютное ускорение этой [c.237]

При выполнении некоторых добавочных условий вопрос упрощается например, теорему об изменении момента количества движения по отношению к центру масс в относительной системе, движущейся поступательно и имеющей начало в центре масс системы, можно применять, не принимая в расчет сил инерции. Это объясняется тем, что ускорения в переносном поступательном движении всех точек системы одинаковы и, следовательно, главный момент переносных сил инерции [c.424]

В заключение отметим, что основная задача кинематики в случае составного движения точки состоит в том, чтобы, зная относительное движение точки и переносное движение, найти абсолютное движение точки и, следовательно, определить ее траекторию, скорость и ускорение в этом движении. [c.311]

Сила инерции звена АВ в переносном движении Р = —тЪс приложена в центре массы и направлена противоположно его ускорению Ос- [c.61]

Пусть J есть ускорение центра инерции в его абсолютном движении. К каждой точке системы с массой т должна быть приложена сила инерции переносного движения —mJ, так как ускорение точки в переносном движении равно У. Эти параллельные между собой и пропорциональные массам точек векторы имеют равнодействующую— mJ или—Мб, проходящую через центр тяжести. Но, на основании теоремы движения центра инерции, ЖУ равно сумме внешних сил, что и доказывает теорему. [c.33]

Статические замещающие массы шатуна. Рассмотренный в предыдущем параграфе способ учета сил инерции требует определения ускорения центра тяжести шатуна и определения его углового ускорения. Однако в вопросах, связанных с подсчетом лишь самой силы инерции в переносном движении шатуна вместе с его центром [c.102]

Практика эксплуатации этих устройств подтвердила, что если тяжелый сосуд с переменным грузом совершает сложное движение, то целесообразно, проектируя их [1 ], исходить из установленной заранее диаграммы ускорений в относительном движении, при соответствующих соотношениях между тахограммой переносного движения и угловыми скоростями в относительном движении. [c.197]

Ускорение точки В поршенька в переносном движении будет [c.77]

Поскольку безразмерное ускорение потока жидкости eq является следствием реакции жидкости на изменение угловых скоростей, приближенно можно считать, что определяющими величинами будут е<о, и Ёщ,. Следовательно, о степени интенсивности переходных процессов можно судить не только по величине суммарного инерционного напора hj, но и по величине инерционных напоров в переносном движении [c.27]

Так как спарник движется, то для проверки его прочности надо прежде всего установить, будет ли движение иметь ускорение, т. е. решить чисто кинематическую задачу. Спарник движется сам относительно локомотива и участвует вместе с ним в переносном движении со скоростью V. [c.493]

Ускорениями в переносном движении можно пренебречь, так как й обычно мало (0,5—3 рад/с). Гироскопические силы, связанные с кориоллисотым ускорением, действующим на элемент массы диска, / — 2 [Й, Vo вызывают появление сил, перпендикулярных плоскости диска, q = 2Q sino oor os врк, где р — плотность материала диска h — толщина диска. Значение q будет наибольшим при а = я/2. В этом случае <7 == 2pQo)hr os 6. [c.59]

На рис. 12.6 предстаэлепы ускорения обода сателлита и тел качения. Ускорение в относительном движении Шг направлено к центру сателлита, а ускорение в переносном движении — к оси вращения водила. Направление кориолисова ускорения принимается в зависимости от направлений вращения водила и сателлита отиослтельно водила. [c.225]

Решение 1, Согласно теореме о сложении ускорений в сложном движении, когда переносное дви сеине не поступатолыюе, имеем [c.186]

Пример 16.4. Рассмотрим относительный покой материальной мчки М на поверхности Земли (рпс. 16.8). Выберем начало подвижной системы координат в центре Земли О и направим ось О г на северный полюс, а ось О у направим в точку пересечения меридиана с экватором. Угол й называется геоцентрической гииротой. Пусть плотность Земли одинакова на каждом шаровом слое. Тогда сила притяжения I = та направлена к центру Земли. В переносном движении точка М движется по окружности радиуса Л/=Ясо5 9, где R — радиус Земли, с постоянной угловой скоростью О. Переносное ускорение направлено к точке А и равно по модулю AMQ . Переносная кориолисова сила (— равна по модулю mRQ os Уравнение относительно покоя (16.25) запишем как [c.303]

Движение точки М будем мыслить как сложное движение, состоящее из переносного движения вместе с лучом ОМ, вращающимся вокруг неподвижного полюса О с угловой скоростью dQ/dt, и относительного движения точкп М вдоль луча ОМ (рис. 35). Пусть относительное ускорение jr — d r/dt направлено но радиусу в сторону возрастающих значений г. В переносном движении по окружности радиуса г с центром в О нормальная составляющая ускорения [c.49]

Для вычисления этой последней рассмотрим геометрическую точку, принадлежащую подвижной системе отсчета, т. е. криврй С, совпадающую с точкой т. В переносном движении эта точка описывает параллель радиуса р = Рт, и поэтому ее ускорение равно и направлено от т к Р. Следовательно, сила Ф, которая является в данном случае центробежной силой, имеет значение отш р и направлена по продолжению Рт. Для того чтобы имело место равновесие, необходимо и достаточно, чтобы силы Ф [c.237]

Откладываем ускорение на плане ускорений (рис. 234) II Л О1 в виде отрезка Wa = qa = /сО Л и обычным построением плана ускорений для четырехзвенного шарнирного механизма О1ЛВО2 находим ускорение шарнира В в виде вектора = дЬ, направленного от полюса. Переходим к определению ускорения шарнира С, являющегося общей осью вращения пары 5—4. Рассматривая шарнир С как принадлежащий звену 5 — шпинделю клапана, относительно ускорения можем сделать заключение, что оно будет иметь линию действия, направленную вдоль оси шпинделя. Поэтому проводим через полюс д на плане ускорений вертикаль — л. д. Считая точку С принадлежащей камню, ее движение можно рассматривать как сложное круговое — переносное — вместе с вилкой и прямолинейное — относительное — вдоль прореза вилки, соответственно сложному движению камня — вращательному вместе с вилкой и поступательному прямолинейному вдоль паза вилки. Воспользуемся теоремой сложения ускорений в сложном движении. Так как здесь переносное движение — движение среды (вилки) — вращательное, то нужно учесть помимо переносного и относительного ускорения еще добавочное, или кориолисово ускорение. Поэтому применим теорему сложения ускорений в форме уравнения (24) [c.186]

Слагаемое r2 d(aldt) характеризует влияние на угол отклонения потока касательной силы инерции в переносном движении, возникающей при изменении угловой скорости лопастного колеса или другими словами, величину захлестывания потока в сторону, противоположную угловому ускорению лопастного колеса. Влияние этого явления возрастает с увеличением радиуса лопастного колеса на выходе и углового ускорения. [c.14]

Для выяснения причин неравенства статического и динамического расходов рассмотрим распределение напоров в рабочей полости ГДТ на установившихся и переходных режимах работы (рис. 21). При разгоне турбинного колеса инерционный напор Н /отн, создаваемый жидкостью при тормо кении потока в относительном движении, превышает напор Я, ер, создаваемый при разгоне в переносном движении массы жидкости, заключенной в турбинном колесе. Суммарный инерционный напор Hj, таким образом, отрицателен, что можно рассматривать как увеличение напора насосного колеса [см. формулу (24)], ведущее, в свою очередь, к возрастанию расхода в рабочей полости по сравнению с установившимся режимом. По мере разгона инерционные напоры уменьшаются, что является причиной постепенного сближения кривых Q(t) динамического и статического расходов к концу переходного процесса. Увеличение расхода при разгоне ведет только к возрастанию потерь в рабочей полости (рис. 22 и в развернутом виде рис. 23). Динамические напоры как насосного, так и турбинного колес при этом меньше статических. Это объясняется тем, что инерционные составляющие напоров Я1д и Нал, при разгоне турбинного колеса отрицательны, в результате кривые КПД y = H2lHi при установившемся и переходном режимах близки друг к другу. Наибольшая разница между т)д и т) не превышает 2% и находится в пределах точности эксперимента. Расчет по предложенной методике в данном случае дает значения т)д, отличающиеся от т] не более чем на 1,4%. Здесь необходимо отметить, что при торможении турбинного колеса эта разница достигает 5%, хотя максимальные ускорения турбинного колеса составляли при разгоне — 570 с- , при [c.40]

Переходим к определению пе эеносной скорости и переносного ускоре-1ГИЯ шаров. Переносное движение — вращение регулятора вокруг вертикальной оси согласно уравнению (2). Чтобы вычислить скорость и ускорение шаров в переносном движении, остановим мысленно относительное движение. Проекция угловой скорости переносного движения на ось вра-ш,ения равна производной от угла по времени [c.469]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...