Адиабатический парадокс

Вопрос о существовании миграционной работы тела как особого фактора тепломеханического процесса был фактически рассмотрен выше при анализе адиабатического и изотермического парадоксов. Из анализа процессов опорожнения и наполнения постоянного объема следует, что адиабатическое изменение состояния газа в процессе опорожнения и изотермическое изменение состояния газа в процессах наполнения могут быть оправданы только существованием особой работы тела, помимо контурной работы (в указанных изменениях состояния последняя работа отсутствовала). [c.24]

Расширенная концепция работы тела не противоречит общему определению понятия работы в механике. Принятие данной концепции работы позволяет физически и теоретически объяснить закономерности таких процессов, для которых классическая концепция работы такого объяснения в принципе дать не в состоянии (адиабатический и изотермический парадоксы). [c.36]

ОБЪЯСНЕНИЕ АДИАБАТИЧЕСКОГО И ИЗОТЕРМИЧЕСКОГО ПАРАДОКСОВ [c.66]

Парадокс Эрншоу. При адиабатических колебаниях газа плоские звуковые стационарные волны конечной амплитуды математически невозможны. [c.37]

Как и многие другие парадоксы, парадокс Эрншоу содержит в себе зерно существенной истины. При более тщательном исследовании соответствующих уравнений можно установить, что для адиабатического течения газа более плотные части волны конечной амплитуды нагоняют менее плотные и в конечном счете перегоняют их. Показывается это следующим образом. [c.38]

Разъяснить парадокс Вина, заключающийся в следующем. В адиабатической оболочке помещены два одинаково нагретых тела А я В (рис. 319), а между ними световой вентиль. Свет, излученный телом А, падает на николь N1. Половина падающей энергии /, т. е. //2, проходит через николь, а другая половина, испытав полное отражение в николе, возвращается зеркалом к телу А (применяя зеркало, можно не учитывать нагревание николя). Другая половина энергии //2, пройдя через николь полностью пройдет через николь N2 и поглотится телом В. Свет же от тела Д не пройдет через вентиль. Половина излученной этим телом энергии /, равная //2, испытает полное отражение в николе и после отражения от зеркала 5г вернется к телу В. Другая половина энергии, пройдя через николь Нц и вращающую среду, испытает поворот плоскости поляризации на 45° и поэтому не сможет пройти через пиколь N1, а претерпит в нем полное отражение. Добавочным зеркалом 5з эта часть энергии будет отражена обратно лосле полного отражения в николе N1 вернется к телу В, Таким образом, тело А [c.583]

Этим же устрашгется и второй общеизвестный парадокс молекулярно-кинетической теории газов. В ней явно понимается и даже пишется в учебниках, что величину ячейки в фазовом пространстве должен определять размерный множитель в определении энтропии (1.1), и что в силу произвольности величины большой ячейки это не соблюдается. Соотношение (1.19) устраняет произвольность величины ячеек в фазовом пространстве для систем любых масштабов и тем самым однозначно устанавливается связь определения энтропии (1.1) и разбиения фазового пространства на больцмановские ячейки. Опять парадокс устранён на основе введения иерархических фундаментадьных адиабатических инвариантов Кк. [c.47]

Оставляя в Стороне вопрос о том, что необходимые для условия теоремы идеальные адиабатические стенки не удов етворяют требованиям, предъявляемым к статистическим системам и что сами понятия термодинамического равновесия (полного или локального) и нулевого начала термодинамики являются макроскопическими (с механической точки зрения далеко не тривиальными), заметим, что из указанного выше парадокса можно выйти на основе идей, обсуждавшихся в 1. [c.363]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...