Изотермический парадокс

Вопрос о существовании миграционной работы тела как особого фактора тепломеханического процесса был фактически рассмотрен выше при анализе адиабатического и изотермического парадоксов. Из анализа процессов опорожнения и наполнения постоянного объема следует, что адиабатическое изменение состояния газа в процессе опорожнения и изотермическое изменение состояния газа в процессах наполнения могут быть оправданы только существованием особой работы тела, помимо контурной работы (в указанных изменениях состояния последняя работа отсутствовала). [c.24]

Аналогично можно показать, что изотермический парадокс можно объяснить, только признав факт существования миграционной работы в процессе наполнения постоянного объема. [c.24]

Расширенная концепция работы тела не противоречит общему определению понятия работы в механике. Принятие данной концепции работы позволяет физически и теоретически объяснить закономерности таких процессов, для которых классическая концепция работы такого объяснения в принципе дать не в состоянии (адиабатический и изотермический парадоксы). [c.36]

ОБЪЯСНЕНИЕ АДИАБАТИЧЕСКОГО И ИЗОТЕРМИЧЕСКОГО ПАРАДОКСОВ [c.66]

Рассмотреть изменение плотности газа при его изотермическом смешении с различными газами и на этой основе разъяснить парадокс Гиббса и парадокс Эйнштейна, используя выражения для энтропии и внутренней энергии слабо вырожденного идеального газа из N атомов в объеме V при температуре Т [c.88]

Рассмотренный в предыдушей задаче парадокс Эйнштейна наблюдается при изотермическом смешении квантовых идеальных газов. При адиабатном смешении таких газов он отсутствует. Однако в этом случае обнаруживается новый парадокс — скачок изменения температуры при переходе от адиабатного смешения сколь угодно близких квантовых идеальных газов к смешению тождественных газов. [c.327]

Необходимость отвода тепла для обеспечения изотермического сжатия элементов рабочего тела противоречит подводу тепла при сгорании топлива. Классическими концепциями теплоты и работы нельзя объяснить и теоретически оправдать возможность существования указанных воздействий в рассматриваемом процессе, это представляется парадоксом. [c.18]

Изотермическое смешение порций одного и того же газа принадлежит к множеству смешений второго вида (смешение Гей-Люссака), а не первого (смешение Гиббса). Поэтому смешение тождественных газов нельзя рассматривать как предельный случай смешения двух различных (разделимых из смеси) газов. Это явление называется парадоксом Гиббса при переходе от смеси сколь угодно близких по своим свойствам (и разделимых из смеси) газов к смеси одинаковых tiopifuU тождественных газов энтропия смешения AS испытывает скачок [см. (2)]. Математическим и физическим обоснованием парадокса Гиббса является отличие атомов смешиваемых газов. Смешение тождественных газов принадлежит к множеству смешений неразделимых газов, а не к множеству смешений сколь угодно близких и разделимых газов. Вследствие этого оно физически выделено, обладает своеобразной особенностью по сравнению со смешением сколь угодно близких разделимых газов. [c.318]

В результате мы получаем цикл , состоящий из одной изотермы и одной адиабаты, т. е. вечный двигатель второго рода (все тепло, подведенное на изотермическом участке, превращается в работу). Иначе говоря, вопреки тому, что говорилось в 3, адиабата и изотерма пересеклись в двух точках. Разрешение парадокса заключается в том, что начало координат МЯ-плоскости не описывает однозначно состояние магнетика. Ненамагниченный магнетик (Я = 0, М = 0) может иметь произвольную температуру, и рассмотренный процесс лишь иллюзорно является круговым. Это хорошо видно, например, на МГ-плоскости (рис. 29). Формально неоднозначность соответствия между точками МТ- и МЯ-плоскостей проявляется в том, что якобиан перехода от МН- к МГ-плоскости [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...