Р несвязанное

Пусть частица с зарядом ze пролетает со скоростью v на расстоянии р от свободного (несвязанного) электрона с массой гпе и зарядом —е (рис. 64). Тогда в предположении, что масса частицы М . гПе, взаимодействие ее с электроном приведет к тому, [c.203]

Эта несвязанность уравнения движения с уравнением переноса теплоты, наблюдающаяся при постоянных р, V и х, имеет существенное значение и позволяет наметить сравнительно простой (по крайней мере в принципиальном отношении) путь расчета теплообмена в потоке жидкости. Для этого достаточно решить уравнения движения и подставить найденное значение скорости течения в уравнение переноса теплоты. [c.439]

Бесконечно длинная балка из упруго-пластического материала, но без упрочнения (упругая жесткость сечения /, предел текучести материала балки От) покоится на линейно-несвязанном упругом основании (коэффициент постели с) и нагружена в средней части сосредоточенной силой Р (рис. 157). Определить, при каком значении силы Р и где по длине балки образуется первый пластический шарнир, при какой нагрузке и в каком сечении образуется второй пластический шарнир, и т. д. [c.272]

Перемеш,ение точки приложения сил Р определяется перемножением суммарной эпюры верхнего листа на единичную эпюру и равно для несвязанных листов 118 Я/ /24 EJ, для связанных 115/ / /24 У. [c.145]

Р-О Изменение податливости опор, несвязанное с режимом, изменило критические обороты, которые приблизились к рабочим а в II [c.193]

Р-О Раскрытие опорных поверхностей подшипников вых стоек, по причинам, несвязанным с режимом прямой зависимостью а в II [c.193]

Для линейной несвязанной задачи термоупругости, описываемой (1.58) с граничными условиями (1.21) и (1.22), интегральная форма представления решения базируется на обобщении на случай неравномерного нагрева тела теоремы о взаимности работ (теоремы Бетти—Максвелла). Пусть в одной и той же точке тела под действием двух различных систем нагружающих факторов fi (М), АТ (М) и f i (М), АТ" (М) при М V, Pi (М) и р с (N) при N ( S возникают два различных напряженно-деформированных состояния, характеризуемых компонентами тензоров ст /, ег/ и а с/, ц. С учетом (1.39), связывающим напряжения и деформации в линейно-упругом материале, получим [c.31]

Другим неудобством повышения порядка уравнений, требующегося для получения несвязанных уравнений, является то, что при дифференцировании, очевидно, обращаются в нуль некоторые простые функции и, таким образом, пропадают некоторые типы решений. Например, исходные уравнения равновесия поперечных сил типа уравнения (б.ЗЗг) могут быть удовлетворены только при постоянной окружной силе Fy, соответствующей постоянной по величине боковой нагрузке р. Но несвязанные уравнения для цилиндрических оболочек, представленные в таблице 6.7, вместе с краевыми условиями и условиями совместности деформаций могут быть удовлетворены только в том случае, когда w = Wo, и = щх, где Wo и щ — постоянные, и все внешние силы равны нулю отсюда получаем постоянное значение силы Fy — = vui + Wij)/R и равную нулю нагрузку р, что является, по-видимому, невозможным случаем. [c.472]

Для несвязанных величин он равен нулю. При подсчете коэффициента корреляции по выборке, если р окажется малым, возникает подозрение, что отличие его от нуля определяется малостью выборки. Можно оценивать эту ошибку по вероятности неравенства р < е (где Е зависит от заданной вероятности р и закона распределения р). [c.712]

Решение (9) относительно скоростей 0Di(/) и ( >2 t) получено при отбрасывании в уравнениях (11) и (12) членов, содержащих координаты Z и z. Теперь остается лишь подставить это решение в уравнения (13) и (14) и решить получающиеся в результате уравнения относительно координат гиг. Для облегчения этого пренебрежем малыми величинами р и р тогда уравнения оказываются несвязанными . Одновременно примем для величин D п D эквивалентные выражения силы вязкого трения. Последнее допущение позволяет получить приближенное решение уравнений (13) и (14) без ограничения закона демпфирования каким-либо одним определенным выражением. Все критические свойства нелинейной природы демпфера сохранятся при условии, что эквивалентная приведенная постоянная вязкого трения рассматривается как функция амплитуды колебания. В итоге уравнение (13) принимает простой вид [c.107]

При анализе температурных напряжений обычно используется несвязанная теория термопластического поведения. Определяющие уравнения теории получаются при подстановке Yi = V 2 == Yi2 == Y3 = О и Y21 == Y21 Р = 1 в соотношения для скоростей деформаций и температуры. Кроме того, применив закон Фурье для теплопроводности, получим соответствующую систему уравнений поля в следующем виде [c.234]

У рыхлых, пластичных (пахота) или несвязанных (песок) грунтов, у которых сцепление частиц грунта почти отсутствует, с ростом деформации касательная сила растет постепенно до значения, определяемого внутренним трением. При дальнейшей деформации грунта, вплоть до полного буксования, касательная сила практически не меняется или несколько уменьшается. Максимальное усилие сдвига (касательная сила) в простейшем случае при сдвиге пластины площадью Р, нагруженной вертикальной силой Q, можно определить из выражения Pш =T,- Ti = yof + УвQ, где Тс — сила сцепления частиц грунта Г/ — сила внутреннего трения при сдвиге ус — коэффициент внешнего сцепления 7в — коэффициент внутреннего трения. [c.184]

После обсуждения в гл. 1 общих свойств соотношения Р. Е,) перейдем к рассмотрению особенностей поведения электронов, атомов и молекул при их взаимодействии с электромагнитными полями, с учетом нелинейных эффектов. В 2.1 будет исследовано возникновение поляризации в системе несвязанных носителей заряда (плазма) под действием электромагнитного поля. Поляризационные свойства электронов в атомах и молекулах описываются в 2.2 мы придем к модельным представлениям, позволяющим объяснить такие важные эффекты НЛО, как получение высших гармоник и смешение света. Два следующих параграфа посвящены изучению взаимодействия электрических полей с молекулами. В этой связи будут описаны эффекты ориентации анизотропных молекул ( 2.3), позволяющие объяснить специфические особенности распространения волн в НЛО, например самофокусировку. Кроме того, рассматривается взаимодействие с оптическими молекулярными колебаниями ( 2.4), приводящее к модели для объяснения вынужденного комбинационного рассеяния. Взаимодействие с акустическими колебаниями обсуждается в 2.5 и на этой основе дается интерпретация вынужденного бриллюэновского рассеяний. Если первые пять параграфов настоящей главы посвящены исследованию возникновения поляризации, то в 2.6 рассматривается намагниченность системы атомных ядер под влиянием внешних магнитных полей. Соответствующее решение уравнений Блоха для ядерной намагниченности приводит к появлению нелинейных компонент намагниченности, которые могут быть объяснены точно так же, как нелинейные компоненты электрической поляризации электронов, атомов и молекул. [c.103]

Итак, полная энергия поля идентична сумме функций Гамильтона каждого гармонического осциллятора, сопоставленного каждой моде. Поэтому поле эквивалентно совокупности несвязанных гармонических осцилляторов. В соответствии с формализмом классической механики (см. разд. В 1.22) можно ввести в рассмотрение импульс р, сопряженный 9. Отсюда следует, что для Я а и р справедливы уравнения [c.131]

Вводя нормальные координаты для оператора А этого ур-ния, его разделяют на 8 несвязанных ур-ний типа (И). Т. о. для обобщенных Н. в. можно записать произвольное вынужденное воздействие в виде (12) и (12 ), где каждая ф-ция Грина складывается изт обобщенных Н. в. Р-ехр (гш() причем / , 1 = [c.438]

Отсюда (Ледует, что как та, так и другая системы (т. р. как связанные, так и несвязанные) могут быть зависимыми и независимыми. Это имеет практическое значение, так как в независимой системе процессы регулирования различных выходных величин можно рассматривать раздельно друг от друга. Примером этого является такой объект регулирования, как тихоходная гидротурбина, вращающая синхронный генератор, регулирование напряжения которого может рассматриваться раздельно от регулирования числа оборотов самой турбины, хотя они и представляют одно кинематическое целое все дело здесь заключается в различной скорости протекания обоих процессов. В этой книге мы будем заниматься задачами, связанными главным образом с одноконтурными динамическими системами. [c.35]

Несвязанность регулирования обуславливается тем, что импульс изменения числа оборотов или изменения давления р передается парораспределительным органом раздельно. Например, изменение нагрузки турбины вначале вызовет работу органов парораспределения свежего пара и изменение его расхода, что в свою очередь приведет к изменению [c.155]

Как видно из обозначений (к), эти частоты являются частотами несвязанных изгибных и крутильных колебаний и не зависят друг от друга. Если величина с не равна нулю, из выражения (5.160) получаем два значения для р , одно из которых больше, а другое меньше значений частот (о). Для большего из значений из равенств (л) и (м) следует, что постоянные С, и имеют одинаковые знаки, а для меньшего — различные. Обе соответствуюш,ие этим случаям конфигурации представлены на рис. 5.32, виг. [c.430]

При построении глобальной матрицы жесткости не обязательно следовать методике, описанной в разд. 3.2. Одна из альтернатив заключается в образовании несвязанного массива, состояш,его из всех матриц жесткости элементов, и последующего введения связей между элементами посредством построения и применения преобразования координат, в котором степени свободы элементов и узлов включают преобразованные векторы. Назовем этот подход методом конгруэнтных преобразований. Рассмотрим сначала конструкцию, задаваемую с помощью р конечных элементов, для которых индивидуальные уравнения жесткости записываются в виде (3.1). Объединим уравнения жесткости элементов [c.80]

Исходя пз простоты практической реализации, систему управления двигателем целесообразно строить по несвязанной двухконтурной схеме, как систему управления температурой и давлением предполагая доступным измерение этих величин и наличие двух управляющих воздействий по температуре — р и по давлению— 9д- При синтезе системы управления на номинальном режиме будем использовать линейную модель двигателя, представленную передаточными функциями каналов распространения управляющих воздействий р и срд к выходным величинам (коор-динатам) и W f p), (р). W (p). [c.144]

Полезно провести сравнение распределения давлений при наличии сцепления из соотношения (2.69) с распределением давлений в отсутствие трения (2.64) (см. рис. 2.13(а)). Различие невелико, что свидетельствует о малости влияния касательных усилий на нормальные давления для V = 0.3. Для больших значений V различие становится еще меньше. Следовательно, в более сложных задачах, нежели рассмотренные здесь, интегральные уравнения (2.38) можно сделать несвязанными, предположив, что распределение давлений при наличии трения является таким же, как при отсутствии трения. Таким образом, мы можем положить (х) = 0 в уравнении (2.38Ь) и решить его относительно р х) без учета трения. Найденное распределение р х) Затем можно подставить в уравнение (2.38а) для определения приближенного распределения д(х). Каждое из интегральных [c.51]

Распределение частиц по сечению наклонного желоба в режиме несвязанного движения имеет статистический характер. Теоретические предпосылки к изучению статистических закономерностей были сделаны Л. Больцманом [9], который рассматривал поток большого количества упругих шариков малых размеров. Им было показано, что концентрация частиц и скорость их движения определяются функцией распределения Р. Вид этой функции определяется дифференциальным уравнением [c.52]

Бернштейн Р. С., Иммерман И. И,, О статических свойствах несвязанного сыпучего тела в предельном равновесии, Изд-во по строительству н архитектуре, 1952. [c.400]

Характеристическое уравнение этой системы, вообще говоря, четвёртой степени. Если все коэфициенты характеристического уравнения положительны, то устойчивость регулирования определяется детерминантом третьего порядка (40). В развёрнутом виде этот определитель представляется весьма сложным, а влияние одной и той же динамической константы на процесс регулирования может сказываться различным образом в зависимости от значения других констант. Объясняется это тем, что между регулятором давления и регулятором скорости, вообще говоря, существуют динамические связи. Особенно сильно влияние этих связей сказывается в том случае, если в уравнениях (51) и (54) р, = аз = о, т. е. если каждый регулятор кинематически связан с золотником одного сервомотора. Такое регулирование называется несвязанным. В настоящее время избегают применять несвязанное регулирование как имеющее плохие эксплоа-тацнонные качества и несовершенное с точки зрения динамики регулирования. [c.179]

В 1гл. 5 была показана возможность приведения системы дифференциальных уравнёкий тепло- и массопереноса (4-1-2)—(4-1-3) к системе двух несвязанных уравнений типа теплопроводности. Последняя позволяет использовать накопившийся опыт решения дифференциальных уравнений несвязанного переноса для решения нового круга задач. М. С. Смирнов [Л. 26] указал на возможность применения метода Генри к решению систем уравнений молярно-молекулярного тепло- и массопереноса. В этом случае система дифференциальных уравнений сводится к системе трех обычных уравнений теплопроводности для комбинированной функции 2]=р Т + д +Г]-Р, где р , — некоторые [c.434]

Четырехкратный интеграл, полученный на первом этапе, теперь пропорционален 5 , так как несвязанная диаграмма описывает два кластера, которые могут двигаться свободно через объем. Для более общего случая из проведенных рассуждений следует, что диаграмма с р вершинами, состоящая из с связанных частей, эависит от объема следуюшдм образом ) [c.225]

Второй эксперимент также выполнялся с одним из более толстых колец, но при вдвое большем импульсе. Соответствующее максимальное значение несвязанной окружной деформации составило Oo/t=0 0212, а р = Оо/т= 1,76. Кольцо разрушилось от окружного растягивающего усилия на первом цикле движения наружу. Эти два эксперимента показали, что для колец из материала микарта затухание столь велико, что при a/ft = 24 первой формой разрушения оказывается разрыв под действием окружных усилий, прежде чем достаточное количество энергии сможет перейти в изгибное движение, приводящее к разрушению. [c.47]

Р = ф ф), квадрирование которого с учетом теоремы Вика (см. п. 7) ведет к равенству (р) = Л Фр. Отсюда видно, что спонтанно возникшая масса первичной частицы равна А Ф . Как и в случае сверхпроводимости, она определяется энергией, необходимой для разрыва куперовской пары и получения частицы в несвязанном состоянии. [c.185]

Тот факт, что агрегат из несвязанных многогранных или округлых твердых частиц при нагружении тремя неравными главными давлениями в определенных пределах обнаруживает (в массиве) упругую сжимаемость и упругие касательные напряжения, уже с давних пор известен ученым, исследовавшим возможные типы деформации грунтовых тел. Достаточно вспомнить, что при землетрясениях волны расширения и сдвига проходят по песку и самым верхним неуплотненным слоям земной коры. Это побудило в недавнее время группу ученых-упругистов развить специальную механику зернистых материалов, основанную ка новых идеализированных моделях. Они предположили, что эти тела состоят из одинаковых упругих сфер, упруго контактирующих друг с другом, и уложенных, скорее всего, в соответствии с одним из наиболее плотных типов упаковки сфер в плотные правильные слои. Кроме того, они считали возможным описать равновесие и характер колебаний сфер, если известно, что происходит на площадке контакта двух сфер, когда между ними передается нормальная сила Р и касательная сила Т. [c.605]

Чет ы р е X пф о во дная несвязанна я (н е с о п ряж ен н а я) система (фиг. 1). Обе обмотки (фазные обмотки, или ф а- [c.449]

У атомов В, А1, Оа и др. в их основном состоянии з р должна была бы быть только одна р-валентность. Однако конфигурация хр при гибридизации приводит к трем эквивалентным орбиталям, оси которых расположены в одной плоскости и направлены под углом 120° друг к другу (см. разд. 2, стр. 314). Таким образом можно понять трехвалентность атомов В, А1, Оа и др., а также наблюдаемые плоские конфигурации таких молекул, как ВЕз, ВС1з и т. п. с симметрией точечной группы Х>зд. Плоская симметричная структура далее стабилизируется за счет того, что обменные интегралы между несвязанными электронами имеют для такой конфигурации минимальные значения, а также за счет того, что электроны свободных электронных пар атомов галогенов могут использовать р -орбиталь, не затронутую при яр -гибридизации. [c.374]

По технологической структу-р е различают ТЭС блочного и неблочного типа. При блочном типе ТЭС каждый турбоагрегат обслуживается одним или двумя котлами, соединенными с соответствующей турбоустановкой линиями свежего пара, пара промежуточного перегрева и питательной воды. Котельный и турбинный агрегаты вместе с своим вспомогательным оборудованием и указанными главными трубопроводами образуют самостоятельный блок, не соединяемый с другими блоками ТЭС линиями главных трубопроводов. Связь между блоками осуществляется лищь линиями вспомогательного назначения невысокого давления. Таким образом, блочная ТЭС составляется из отдельных несвязанных между собой блоков. [c.21]

Быстрые замираяия иа линиях с тропосферным рассеянием заставляют пр енять систему разнесённого приёма. Повышение устойчивости при одновременном приёме иа две антенны, разнесённые в пространстве, основас-го на том, что при переходе от одной точки пространства к другой меняются соотношения фаа случайных полей и иа некоторых расстояниях замирания оказываются несвязанными. Разнос антенн и 25 длин волн в направ-Ленин, перпендикулярном к направлению прихода волны, даёт удовлетворнтел ый результат. Обычно всё же аит -таы рекомендуют разносить иа 100 длин в лн и более. Если разнос производить в направлении трассы, то расстояние между антеннами следует брать р 3 в пять больше. [c.19]

Как можно видеть из обозначений (h), этн частоты соответствуют несвязанным крутильным и изгибным колебаниям, которые в данной случае не зависят друг от друга. Если y =0, то из решения (к) получим два значения р. одно нз которых больше, а другое меньше значений (I). Из уравнений (I) находим, что у и ф при ббльшем [c.395]

В качестве первого шага в решении уравнений (5.27) и (5.28) относительно усилий р х) и q x) упростим задачу, предположив, что лроскальзывание в области контакта отсутствует. Тогда уравнение (5.28) справедливо на всем участке ( л а) и вместе с уравнением (5.27) образует систему парных интегральных уравнений относительно р х) и q x) описанного в 2.7 вида с граничными условиями типа П1. Дальнейшие упрощения получим, пренебрегая влиянием сдвиговых усилий на нормальное давление, т. е. опуская второй член в левой части (5.27). Уравнения оказываются, таким образом, несвязанными. Распределение давлений дается теорией Герца (равенство (4.44)), а уравнение (5.28) относительно касательных усилий может быть записано в виде [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...