Меняй — Роу соотношения

Трудности, связанные главным образом с выполнением паровпускных устройств на большие объемные расходы пара, приводят на практике к тому, что начальное давление второго промежуточного перегрева принимают не менее 2 МПа. В этом случае = (0,25—0,26)ро при Iq = 600 °С и Рпп (0 22—0,23)ро при <0 = 650 °С. Давление промежуточного перегрева в [34] рекомендуется выбирать по следующим соотношениям при однократном промежуточном перегреве п — [c.351]

Стеклообразующим материалам как бы не удается достичь дальнего порядка путем кристаллизации по причинам структурного характера. В случае органических материалов, таких, как глицерин или глюкоза, которые состоят из макромолекул, для предотвращения кристаллизации достаточно уже того, что молекулы неудобны для упаковки (стерическое подавление). Во многих неорганических материалах специфические механизмы подавления кристаллизации менее очевидны. Еще недавно большинство теоретиков полагали, что соотношение между структур рой вещества и механизмами подавления кристаллизации, вероятно, никогда не удастся установить. Но в последние несколько лет стали раздаваться более [c.155]

Как указывалось ранее, температура дугового разряда хорошо описывается зависимостью от плотности тока. Для индукционного разряда можно построить аналогичную зависимость. Но так как плотность тока в ВЧИ-разряде трудно измерить или вычислить, целесообразнее использовать соотношение j Pol d, где Ро — мощность (полная) в разряде, Вт d — диаметр разрядной камеры, см. В данном соотношении предполагалось, что длина разряда мало меняется и косвенно учитывается подводимой мощностью. После обобщения большого количества данных для максимальной температуры в разряде получено следующее соотношение [c.146]

Над растворами летучих электролитов содержатся пары воды и электролита соотношение между ними зависит от концентрации раствора. Над разбавленными растворами парциальное давление паров воды превышает парциальное давление паров электролита. С повышением концентрации это соотношение меняется в обратную сторону. Поэтому когда с раствором электролита контактирует микропористый неметаллический материал, то капиллярная конденсация воды в микропорах будет происходить только в случае воздействия разбавленных растворов (Р/Ро > 0,75). Летучий электролит при этом может находиться и диффундировать в капиллярах в диссоциированном состоянии. Такой перенос разбавленных летучих электролитов наиболее характерен для полярных неметаллических материалов. [c.36]

Нри прохождении газа через У. в, параметры газа меняются разрывным образом — скачком. Значения параметров газа по обе стороны скачка связаны соотношениями, вытекающими из законов сохранения массы, импульса и энергии. Если р — давление, pi — плотность, Bi — уд, внутр. энергия, — скорость вещества за фронтом У. в. (в системе координат, в к-рой У. в. покоится), а р, Ро, бо, i o — те же величины перед фронтом, то условия сохранения потоков массы, импульса и энергии через фронт имеют вид [c.228]

В квант, механике каждому состоянию ч-цы с определ. значениями импульса и энергии соответствует плоская монохроматич. волна де Бройля, занимающая всё пр-во. Координата ч-цы с точно определённым импульсом полностью неопределённа — ч-ца с равной вероятностью может быть обнаружена в любом месте пр-ва, поскольку эта вероятность пропорц. квадрату амплитуды волны де Бройля. Это отвечает неопределенностей соотношению, утверждающему, что чем определённее импульс ч-цы, тем менее определённа её координата. Если же ч-ца локализована в нек-рой огранич. области пр-ва, то её импульс [c.85]

Наличие только линейного поглощения, не нарушающего (1.100), не меняет физического смысла соотношений Мэнли — Роу даже при "fi "(2 Тз- В этом случае (1.99) уже не приводят к интегралам движения, что снижает их практическую ценность. Однако все соображения о трансформации фотонов в трехволновом взаимодействии, как видно из (1.99), остаются в силе. Поглощение приводит лишь к дополнительному исчезновению фотонов каждой из волн в соответствии со своими "( (см. 1.101)). [c.35]

Интегрируя (9-2-11) по Ро и меняя порядок интегрирования посредством ( юрмулы Дирихле, получим соотношение, из которого следует, что при всех 2 <С 1 [c.433]

Тлеющий и д у г о в о й р а 3 р я д [ ]. Эти формы газового разряда являются стационарными, то может длительное время проходить через газ, не меняя своего значения. Нетрудно сформулировать требования стационарности разряда. Около поверхности отрицательного электрода (катода) ионизации нет, т. к. агенты ионизации—электроны—именно отсюда начинают двигаться и способны достигнуть ионизационной энергии, только пройдя нек-рое расстояние d, В области от катода до этого й газ остается так. обр. непроводником. В первые моменты по наложении напряжения ток может проходить через газ емкостным образом в непро одящем слое и путем переноса за рядов в остальной части междуэлектродного пространства длительное же существование разряда возможно очевидно только при наличии переноса зарядов также и в непроводящем слое. Было показано, что источником носителей тока в этом слое являются электроны, сорванные с катода. Процесс развивается след, образом при включении напряжения равномерное распределение потенциала между электродами быстро искажается таким образом, что у катода образуется большое падение на непроводящем слое. Положительные ионы разгоняются в этом слое и, попадая на поверхность катода, вырывают оттуда электроны. В виду того что этот акт сильно зависит от металла катода, характеристики тлеющего разряда определяются не одним только газом, как в Тоунсенд-форме, но и материалом катода. Замечательной особенностью тлеющего разряда является постоянство катодного падения потенциала в очень значительных пределах изменения, приложенного извне к трубке. Сида тока через газ при тлеющем разряде может быть представлена соотношением [c.28]

Определит, ур-пия в форме (1) содержат произволь-пые постоянные А. Эта неопределенность устраняется на основе дополнит, условия, что У = 1 нри Л = = А з =. .. = Х , = I. В этом случае. 1=1 и уравнения (1) принодятся к виду у = х . .. Исключение постоянных из определит, ур-ний лри-меняется во всех случаях, когда имеется только одно определит, ур-ние, к-рое и служит для выбора ед. измерения определяемой величины. В ряде случаев с развитием пауки становится возможным установить количеств, связи, позволяющие но-повому определить к.-л. вторичную величину, введенную ранее на основе др. соотношений Тогда для величины У ока- ывается во.зможпым составить 2 различных ур-ния типа (1) У = ЛХ" ... и [c.322]

Если при малых возмущениях Рц отличается от невозмущенного давления р на величину (р — ро), кратную избыточной плотности, как это следует из соотношения (196) для невязких жидкостей и формулы (37) для обратимых (с постоянной энтропией) процессов, то уравнение (199) будет одномерным волновым уравнением. Однако можно получить более точное соотношение, если принять, что рц может меняться не только в зависимости от р, но также и в зависимости или от dp dt, или от dujdxi. Поскольку две последние величины в силу (198) пропорциональны, такую зависимость в линеаризованном виде можно записать как [c.102]

В гл. 6 мы подчеркивали, что параметрическое преобразование частоты вверх является частным случаем процесса генерации излучения суммарной частоты. Подобно этому, параметрические усилители и генераторы являются частными случаями генераторов разностной частоты. Из соотношений Мэнли — Роу (разд. 2.14) мы знаем, что в процессе генерации разностной частоты фотон наибольшей частоты распадается на два фотона с меньшими частотами энергия, черпаемая из пучка с большей частотой, распределяется между двумя пучками с меньишми частотами. Следовательно, этот процесс можно использовать для усиления волн слабый сигнал заставляют взаимодействовать с мощной волной накачки, имеющей более высокую частоту, тогда обе волны — возникающая в процессе взаимодействия волна разностной частоты (известная под названием холостой волны ) и первоначальный сигнал — усиливаются. Если холостая волна и усиленный сигнал снова проходят, имея нужную фазу, через тот же самый нелинейный кристалл, то обе волчы снова усиливаются. Более того, даже если только одна из волн повторно и в нужной фазе пропускается через кристалл, то в результате снова получается усиление обеих волн. Таким образом, усилитель может быть превращен в генератор путем введения соответствующей обратной связи (т. е. резонатора) либо для обеих волн, либо только для одной из них. Если усиление за один проход превысит потери за тот же проход, самовозбуждение генератора может возникнуть с затравкой из шумов. Если и для сигнальной, и для холостой волн имеются резонаторы, то порог генерации, естественно, ниже, нежели в том случае, когда резонанс существует только для одной из них. Однако по другим соображениям (как показано в разд. 7.5) этот так называемый двухрезонаторный вариант параметрического генератора может быть менее предпочтительным. [c.189]

В соотношении (16.20) предполагается, что элемент однороден, т. е. что Ро (х) = Ро = onst. Хотя это, вообще говоря, не имеет места, тем не менее это хорошее и удобное приближение, если размеры элемента взяты достаточно малыми. При использовании симплексных моделей неоднородных тел каждый конечный элемент обычно (и мы будем следовать этому обычаю) считается однородным, а неоднородность материала учитывается приписыванием различных свойств различным конечным элементам. Таким образом, для симплексных элементов функцию энергии деформации и ее производные по yij можно считать не зависящими от так что их можно вынести за знак интеграла по объему в (16.3). Отсюда [c.257]

При анализе зависимостей а (Г) для разных конденсатов следует иметь в виду, что в сплавах с гетерогенной структуг рой значения а меняются линейно в зависимости от объемного соотношения составляющих фаз. Так, например легирование систем Со-Сг, o-Ni- r, Ni- r и o-Ni- r-Fe диоксидом циркония приводит к уА еньшению значений а в связи с тем, что его а = [c.364]

Фиг. 70 Эффективная мощность различных газо-кислородных пламен в зависимости от соотношения Ро кислорода и горючего газа в смеси а — ацеги-лено-кислородное пламя простой горелки при расходе ацетилена Уа=400 ) и 800 л/час (2) и при постоянной средней скорости истечения смеси ш= 15 и 130 м/сек [VIII. 9]. Условия опытов /г=1 диаметр 1 сопла мундштука н,1-меняли от 1,4 до 3,5 мм пряУа== 0 л/час и от 2 до 3 мм при Ка=800 л час, остальные условия — см. фиг. 64 б — пламя различных газов в смеси с кислородом кольцевой многосопловой горелки при расходе горючего Кд=800 л/ча .

Вектор Х>(г) в к.-л. точке г среды не определяется однозначно величиной JE (г) в этой точке, а зависит также от значений -Е г ) в соседних точках г, расположенных вблизи точки г. Такая нелокальность связи между J>(r) и В г) ясна, напр., из качеств, рассмотрения самой простой модели кристалла, согласно к-рой ч-цы, составляющие крист, решётку (атомы, молекулы, ионы), совершают колебания около своего положения равновесия и взаимодействуют друг с другом. Электрич. поле световой волны смещает заряды из положения равновесия, что вызывает дополнит, смещение зарядов в соседних и более удалённых ч-цах крист, решётки. Поэтому поляризация среды Р г), а следовательно, и индукция 1>(г)= =JE(r)-b4JiP(r) зависят от значений напряжённости не только в одной выделенной точке, но и в её окрестности. Это относится не только к кристаллам, но и к изотропным средам, состоящим из асимметричных молекул. Размеры области взаимного влияния (а) составляют обычно величину порядка постоянной решётки см) или размера молекул (для диэлектрич. сред). Длина световой волны к на неск. порядков превышает размеры этой области, поэтому на протяжении а значение поля световой волны существенно не меняется. Для описания взаимного влияния ч-ц достаточно представить электрич. поле в соседних точках г в виде разложения в ряд Тейлора по степеням смещений относительно точки г (ж/, xi, х ) и ограничиться первыми членами разложения xj, xi, Xjji— декартовы компоненты вектора г). Тогда соотношение между D я Е можно записать в [c.591]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...