Бриллюэновское рассеяние

Лав [152] наблюдал бриллюэновское рассеяние в двух видах стекол и обнаружил поперечные и продольные фононы со скоростями, хорошо согласующимися со значениями, получаемыми по упругим постоянным. Кроме того, интенсивности рассеяния уменьшались с температурой по линейному закону, как это и должно быть для фононов. Время жизни фононов можно оценить по ширине бриллюэновских линий, и оно больше 10 циклов при всех температурах. Поэтому разумно заключить, что член Р в теплоемкости происходит из-за фононов с такими же свойствами, как у фононов в кристаллах. [c.167]

Биполярная диффузия 257, 258 ----связь с обычной теплопроводностью 258 Бриллюэна зона для кубической решетки 35, 178 Бриллюэновское рассеяние в стеклах 167 [c.281]

Генерация гиперзвука наблюдалась косвенно по стимулированному бриллюэновскому рассеянию [29]. Прямой эксперимент по усилению и генерации ультразвука (в области десятков Мгц) в жидкости проведен в [30]. При очень больших интенсивностях гиперзвуковых волн создаются большие высокочастотные переменные механические напряжения. Кроме того, гиперзвуковые волны очень быстро затухают, передавая свою энергию тепловым колебаниям решетки, что эквивалентно сильному локальному разогреву твердого тела. Предельные интенсивности здесь определяются пределом механической прочности твердых тол. При нынешнем уровне лазерной техники эти предельные интенсивности, вероятно, уже достигнуты и даже превзойдены. [c.372]

Параметрические колебания и усиление (1965). Вынужденное комбинационное рассеяние (1962). [Перестраиваемые комбинационные лазеры (1969).] Вынужденное бриллюэновское рассеяние (1963). Вынужденное релеевское рассеяние (1965). Оптический эффект Керра (1964). [c.28]

После обсуждения в гл. 1 общих свойств соотношения Р. Е,) перейдем к рассмотрению особенностей поведения электронов, атомов и молекул при их взаимодействии с электромагнитными полями, с учетом нелинейных эффектов. В 2.1 будет исследовано возникновение поляризации в системе несвязанных носителей заряда (плазма) под действием электромагнитного поля. Поляризационные свойства электронов в атомах и молекулах описываются в 2.2 мы придем к модельным представлениям, позволяющим объяснить такие важные эффекты НЛО, как получение высших гармоник и смешение света. Два следующих параграфа посвящены изучению взаимодействия электрических полей с молекулами. В этой связи будут описаны эффекты ориентации анизотропных молекул ( 2.3), позволяющие объяснить специфические особенности распространения волн в НЛО, например самофокусировку. Кроме того, рассматривается взаимодействие с оптическими молекулярными колебаниями ( 2.4), приводящее к модели для объяснения вынужденного комбинационного рассеяния. Взаимодействие с акустическими колебаниями обсуждается в 2.5 и на этой основе дается интерпретация вынужденного бриллюэновского рассеяний. Если первые пять параграфов настоящей главы посвящены исследованию возникновения поляризации, то в 2.6 рассматривается намагниченность системы атомных ядер под влиянием внешних магнитных полей. Соответствующее решение уравнений Блоха для ядерной намагниченности приводит к появлению нелинейных компонент намагниченности, которые могут быть объяснены точно так же, как нелинейные компоненты электрической поляризации электронов, атомов и молекул. [c.103]

В парамагнитных материалах наблюдалось влияние порожденных бриллюэновским рассеянием фононов на парамагнитный электронный резонанс [4.-26]. [c.489]

Бозе—Эйнштейна распределение 456 Бозоны 138 Бриллюэна зоны 335 Бриллюэновское рассеяние 448 [c.509]

Ф и г. 2. Схема эксперимента по когерентному бриллюэновскому рассеянию. [c.161]

Фиг. 3. Конический отражатель, используемый в эксперименте по когерентному бриллюэновскому рассеянию.

Фиг. 5. Оптическая система (а) и блок-схема (б) электронной системы для регистрации бриллюэновского рассеянного света методом оптического гетеродинирования [48].

Однако обычно исследуется лишь часть интервала частот, при которых протекает релаксационный процесс, поэтому часто оказывается, что (О 1/х в пределах всего доступного интервала. В таких случаях можно определить только q. Однако можно оценить и с па гиперзвуковых частотах с помощью экспериментов по когерентному бриллюэновскому рассеянию. Эти соображения объясняют, почему изучение релаксационных процессов в жидкостях [c.182]

Тензор бриллюэновского рассеяния [c.315]

При определении тензора комбинационного рассеяния первого порядка мы рассматривали возбуждение оптического фонона, описывающего смещения атомов решетки и обусловленное ими возмущение периодического потенциала и электрон-решеточное взаимодействие. Возбуждающий и рассеянный свет характеризуется малыми волновыми векторами k <С Вн (где Вн — вектор обратной решетки), поэтому фонон также имеет малый волновой вектор, который полагается равным нулю. Для акустических колебаний с А = О, которые играют аналогичную роль в бриллюэновском рассеянии, главный член электрон-фононного взаимодействия пропорционален компонентам деформации. Если для комбинационного рассеяния тензор Pa разлагается по степеням смещений, то для бриллюэновского рассеяния необходимо проводить разложение по степеням [c.315]

Тензоры бриллюэновского рассеяния для группы [c.319]

I = Г j = равен тензору бриллюэновского рассеяния [c.321]

Рамановское и бриллюэновское рассеяние [c.311]

РАМАНОВСКОЕ И БРИЛЛЮЭНОВСКОЕ РАССЕЯНИЕ [c.313]

Теория бриллюэновского рассеяния мало отличается от теории рамановского рассеяния. Фононы относятся теперь к акустической ветви. Их энергия существенно меньше, чем у оптических [c.313]

Бриллюэновское рассеяние 302, 311 Брэгговское отражение 79 [c.414]

Так как частоты тепловых колебаний при исследованиях мандельштам-бриллюэновского рассеяния обычно находятся в пределах гиперзвукового диапазона, для него характерен брэгговский режим дифракции. При этом частоты рассеянного света равны [c.346]

Таким образом, с помощью вынужденного мандельштам-бриллюэновского рассеяния можно генерировать довольно интенсивные гиперзвуковые волны (вплоть до частот / 101 Гц). Это представляет значительный интерес для экспериментальных исследований, так как возбуждение столь высокочастотного звука обычными методами затруднительно и во многих случаях невозможно. Однако эффективность генерации звука при этом [c.351]

Рис. 13.7. Пространственные изменения амплитуд звука и рассеянного света при вынужденном мандельштам-бриллюэновском рассеянии (прямое рассеяние).

Дисперсия спиновых волн в АФЛП обладает определенной анизотропией. Например, в СоСОа большую энергию при заданном [к] имеют спиновые волны, которые распространяются в направлении, перпендикулярном магнитному полю и легкой оси. Данные, приведенные на рис. 28.13 для СоСОз, получены методом одномагнонно-го мандельштам-бриллюэновского рассеяния света с использованием в качестве анализатора интерферометра Фабри — Перо. [c.650]

Величина сдвига не зависит от длины волны падающего света (если рассматривается нерезонансное рассеяние, для которого энергия кванта падающего света лежит вне полосы поглощения). Несмотря на появление новых частот, процесс комбинационного рассеяния является линейным по интенсивности падающего света и относится, как и ман-дельштам-бриллюэновское рассеяние, к параметрическим процессам. Интенсивность рассеяния пропорциональна, как и в случае рэлеевского [c.50]

Если известна зависимость Р. Е.), то при заданном В. (/) можно вычислить величину (V.S.). При положительном значении (E, dldt)P.) приток энергии излучения в элемент объема превосходит количество энергии излучения, вытекающей из этого объема. При стационарном процессе среднее по времени изменение внутренней энергии должно равняться нулю, так что в этом случае происходит постоянная отдача энергии из данного элемента объема в окружающую среду. Такая отдача может совершаться либо путем теплообмена, либо при совершении работы (см. разд. 1.23) примерами могут служить комбинационное и бриллюэновское рассеяния (см. гл. 4). С другой стороны, при некоторых процессах выражение (E. d/dt)P,) может быть пренебрежимо малым, так что эти процессы могут описываться уравнением (V.S.) = О, которое справедливо для получения высших гармоник (см. разд. 3.2) и для параметрического взаимодействия волн (см. разд. 3.3) в области прозрачности диэлектрика. Однако соотношение (V.S. ) = О означает выравнивание баланса полной входящей и выходящей энергии излучения лишь в среднем одни частотные компоненты могут энергетически усиливаться за счет других, если излучение состоит из набора частот. [c.85]

Самофокусировка и самодефокусировка подвержены сильному влиянию других нелинейных процессов, например вынужденного комбинационного и бриллюэновского рассеяний, а также параметрических эффектов. Но это влияние является взаимным. В целом вопрос о границах световых пучков и об их дифракции играет важную роль в нелинейных взаимодействиях [4.-3]. [c.484]

На основании методов, изложенных в гл. 2, можно последовательно квантовотеоретически или полуклассически исследовать нелинейные процессы, в частности в резонансной области, а также при очень сильных полях, причем для этого следует применить теорию возмущений высшего порядка или методы, не основанные на теории возмущений. [Примером применения теории возмущений очень высокого порядка может служить расчет многофотонной ионизации (ср. п. 3.134).] Взаимодействие сильных электромагнитных полей с атомными системами может приводить к сильным сдвигам и уширениям уровней энергии оно может также влиять на релаксационные процессы. Поэтому само взаимодействие атомной системы с волной накачки и с пробной волной качественно изменяется и становится зависящим от нитенсивности накачки. Такие сдвиги уровней можно точно измерить при помощи средств спектроскопии высокого разрешения [3.1-7]. Влияние на релаксационные процессы обнаруживается, например, при вынужденном бриллюэновском рассеянии света высокой интенсивности [3.1-11]. [c.487]

Приведем вывод формулы для интенсивности света, испытавшего бриллюэновское рассеяние [14]. Звуковая волна, обусловливаюш ая рассеяние, вызывает периодические изменения плотности и диэлектрической проницаемости г жидкости. Колебания е около равновесного значения (sq) описываются выражением [c.158]

Цель этого дополнения — проиллюстрировать применение кристаллических коэффициентов Клебша — Гордана в некоторых физических проблемах. В частности, мы покал<ем, что использование этих коэффициентов обеспечивает эффективный метод непосредственного определения независимых элементов тензоров, возникающих в теории рассеяния света (комбинационного рассеяния, бриллюэновского рассеяния, рассеяния при наличии морфических эффектов ), а также тензоров, определяющих эффективные гамильтонианы. [c.312]

Рассеяние (шета на фононах в твердых телах и жидкостях известно иод названием бриллюэновского рассеяния ). Спектр монохроматического света, рассеянного в воде, показан на рис. 5.4. Возбуждение акустических Кононов в кристаллах было зарегистрировано с помощью дифракции света 19] (см. 1акже рис. 1 в работе [10]). [c.177]

Рис. 88. Диаграммы фотон-фононного взаимодействия. Единичные процессы а) первого порядка, б) более высокого порядка, в) Распад фонона из-за ангармонического взаимодействия. Поглощение г) однофононное, д) многофононное суммарное, с) многофононное разностное. Рамановское и бриллюэновское рассеяние ж) стоксовская, э) антистоксовская компонента (три последних диаграммы относятся к случаю яс).

С появлением лазеров стало возможным проводить эксперименты с мощными пучками когерентного света. При этом было обнаружено (Чиао, Таунс и Стойчев [23]), что при превышении интенсивностью света некоторого порогового значения наблюдается увеличение стоксовой линии в спектре мандельштам-бриллюэновского рассеяния, сопровождающееся генерацией мощной звуковой волны. Описанное явление, ранее предсказанное теоретически (см. обзор [24]) и представляющее собой одну из разновидностей процессов параметрического усиления, получило наименование шнг/ж енного рассеяния Мандельштама — Бриллюэна (ВМБР). Теория его, как макроскопическая, так и квантовая, развивалась многими авторами [3, 4, 24]. [c.348]

См. также Ангармонические члены Бриллюэновское рассеяние Время релаксации Дифракция рентгеновских лучей Приближенно времени релаксации Рамановское рассеяние Рассеяние нейтронов Столкновения Рассеяние нейтронов II49, 98—107, 381—385 бесфононное II 100, 384 двухфононное П 103, 104 длина рассеяния II381 [c.437]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...