Система гироскопически несвязанная

Необходимо отметить, что устойчивость стационарного движения может быть осуществлена и при отсутствии минимума потенциальной энергии (за счет гироскопических сил). Поэтому распространить теоремы Ляпунова и Четае-ва об обратимости теоремы Лагранжа на стационарное движение нельзя. Однако для гироскопически несвязанной системы справедлива следующая теорема, являющаяся перефразировкой теоремы Четаева об обратимости теоремы Лагранжа. [c.88]

Теорема. Если для изолированного стационарного движения гироскопически несвязанной системы при фиксированных циклических интегралах (3.11) функция W, предполагаемая аналитической функцией переменных q, не имеет. минимума, то стационарное движение неустойниво. [c.88]

Кроме того, из равенств (10) следует, что для гироскопически несвязанной системы afj = aij т), т. е. [c.279]

В случае гироскопически несвязанной системы Kj = 0 И гироскопические силы отсутствуют. [c.279]

Если выражение кинетической энергии не содержит произведений позиционных скоростей Qi на циклические скорости qa, т. е. если aia = 0 (г = 1, 2,. .., fe а = к 1,. .., п), то функция тождественно равна нулю. В этом случае рассматриваемая система называется гироскопически несвязанной. [c.495]

Итак, уравнения (22) можно рассматривать как дифференциальные уравнения движения некоторой приведенной системы с к степенями свободы, кинетическая энергия которой равна а обобщенные силы состоят из гироскопических сил и потенциальных сил, производных от потенциала П = И — Щ, Потенциал П приведенной системы называют приведенным потенциалом приведенной потенциальной энергией) или потенциалом Рауса. Если исходная система является гироскопически несвязанной, то в приведенной системе гироскопические силы отсутствуют. [c.496]

При = О гироскопические силы отсутствуют, система называется гироскопически несвязанной. По (23) и (15.18) это во всяком случае будет иметь место при [c.355]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...