Точка геометрическая свободная

Действие пары сил на тело (см., например, рис. 32). Если иа свободное твердое тело начнет действовать мра сил F, F, то геометрическая сумма этих внешних сил будет равна нулю (F- F —Q). Следовательно, центр масс С тела, если он вначале был неподвижен, должен остаться неподвижным и при действии пары. Таким образом, где бы к свободному твердому телу ни была приложена пара сил, тело начнет вращаться вокруг своего центра масс (но мгновенная ось. вращения в общем случае не будет направлена перпендикулярно плоскости действия пары, как можно предположить). [c.276]

Так как точка О взята произвольно, то геометрическая сумма нескольких векторов есть вектор свободный. [c.10]

Материальная частица называется свободной тогда, когда она может занимать произвольное положение в пространстве. Если же заранее дано то геометрическое протяжение, в пределах которого должна двигаться рассматриваемая частица, тогда самую частицу называют несвободной, а условия, стесняющие её свободу, геометрическими связями. Данное геометрическое протяжение может быть объёмом, поверхностью или линией. [c.183]

Если учесть геометрическое граничное условие да = О, то для свободно опертого края при х = О окончательно мол<но записать граничные условия [c.147]

Если край пластины при у = О защемлен, а два других края свободно оперты, то геометрические граничные условия будут такими [c.203]

В геометрической оптике лучи света, исходящие из одной точки, идеальная, свободная от аберраций система формирования изображения сводит в изображении снова в точку. Однако это справедливо только лишь, когда длина волны света бесконечно мала и в отсутствие каких-либо дифракционных эффектов. В физически же реализуемых оптических системах из-за наличия дифракции изображение точки не может быть произвольно малым, а разрешение по изображению нельзя сделать бесконечно большим. Предел разрешения оптической системы зависит от многих факторов длины волны света, размера и геометрии линз, а также от типа системы формирования изображения. При определении предела разрешения большинства систем формирования изображения обычно используют критерий Рэлея. Согласно этому критерию, изображения двух точек разрешаются, если центральный максимум дифракционной картины изображения точки совпадает с первым минимумом дифракционной картины изображения соседней точки. Например, если для форми- [c.64]

Если свобода перемещения точек системы в пространстве ничем не ограничена, то механическая система точек называется свободной. Солнечная система является примером свободной механической системы. Если на движение системы наложены некоторые дополнительные условия, ограничивающие свободу перемещения ее точек, то система называется несвободной, а условия, ограничивающие перемещения точек, называются связями. Если связи налагают ограничения только на положение точек, то они называются геометрическими (голономными). Если связи налагают ограничения на скорости точек системы, то они называются кинематическими (неголономными). [c.341]

Свободным вектором называется вектор, который может быть приложен в произвольной точке пространства. Свободный вектор в пространстве будем обозначать жирной буквой в скобках, например (о). Проекцию этого вектора на плоскость будем обозначать той же буквой а, но без скобок. Будем обозначать геометрическую сумму двух векторов (а,) и (Сз) через (01)+(Сз), их скалярное произведение через (а ) (02), их векторное произведение через (а,) X ( а)-Геометрическая сумма и векторное произведение свободных векторов—это всегда векторы, а скалярное произведение свободных векторов—всегда скаляр. [c.287]

Задача может быть полностью определена только на полном изображении. В данном случае имеются некоторые произволы задачи, которые мы должны сначала выбрать, прежде чем /приступить к геометрическому построению. Вспомним, что свободное расположение в пространстве двух объемных фигур дает нам коэффициент неполноты изображения, равный четырем. Совпадение двух граней уменьшает коэффициент до одного, так как задание плоскости эквивалентно трем параметрам изображения. Таким образом, свободной остается только одна инциденции. Учитывая желаемый характер пересечения, выберем точку, определяющую сечение на одном из ребер основания, тем самым зададим [c.42]

Покажем, что геометрическая сумма моментов составляющих пар сил равна моменту эквивалентной пары. Так как момент пары сил является свободным вектором, перенесем моменты составляющих пар сил Ml и в точку В и сложим их, построив на этих моментах параллелограмм. [c.44]

Скорость любой точки свободного твердого тела равна геометрической сумме скорости полюса и скорости этой точки в ее сферическом движении вокруг полюса. [c.288]

Следствие 3. Скорости точек свободного твердого тела, распело женных в данный момент на прямой, параллельной мгновенной оси геометрически равны. [c.290]

Предположение о наличии инерциальных систем отсчета затрагивает не только геометрические свойства движения одной системы отсчета по отношению к другой, но и непосредственно касается инерционных свойств материи. Факт наличия инерциальных (галилеевых) систем нельзя проверить экспериментально хотя бы потому, что в природе не существует свободных материальных точек, т. е. потому, что в реальных условиях нельзя выделить часть материи, изолировать ее от остального мира, сделать в реальных условиях так, чтобы движение этой части материи не подвергалось воздействию иных материальных объектов. [c.43]

Связи. Если каждая из точек системы может занимать произвольное положение в пространстве и иметь произвольные скорости, то система называется свободной] в противном случае система будет несвободной. Условия, которые налагают ограничения на движение системы, называются связями. Если связь налагает ограничение только на положение системы или на относительное положение точек, составляющих систему, в том смысле, что система, а следовательно, и ее элементы не могут занимать произвольного положения в пространстве, то такая связь называется геометрической-, если же связь, кроме того, налагает ограничения еще и на кинематические элементы (например, на скорости), то такая связь носит название кинематической. [c.175]

Аналогично и ускорение любой точки свободного твердого тела равно геометрической сумме ускорения полюса и ускорения этой точки при сферическом движении тела, определяемого формулами 99—101 (см. стр. 183). [c.245]

Так как момент пары М — вектор свободный, то действие на твердое тело системы пар определяется моментом, равным геометрической сумме моментов составляющих пар. [c.122]

В предыдущих параграфах мы рассмотрели простейшие геометрические образы — точку и вектор. Образы высших порядков являются системами простейших геометрических образов. В этом параграфе мы рассмотрим один из таких образов — свободный плоскостной элемент. [c.30]

Так как векторное произведение является моментом свободного плоскостного эле.мента, построенного на векторных сомножителях, легко установить геометрический смысл проекции момента вектора А относительно точки О но ось Ог (рис. 63). Проектирование Mo па [c.157]

Итак, существенным различием между факторами первой и второй группы является то, что в первом случае упомянутые ограничения не задаются наперед, а во втором — задаются заранее независимо от закона движения точек системы. Если на движения точек системы не наложены наперед заданные геометрические или кинематические ограничения, то система называется свободной. В противном случае система называется несвободной. [c.236]

Векторными компонентами скользящего вектора силы Р является свободный вектор, геометрически равный вектору Р, и момент силы Мр(Р) относительно некоторой точки О — центра моментов. На основании (11.152) имеем [c.263]

Рассмотрим, не останавливаясь на подробностях, геометрический смысл канонических преобразований, для частного случая трехмерного пространства, соответствующий движению свободной материальной точки. Отнесем это пространство к системе декартовых координат Охуг. Функция У в этом случав [c.359]

После того как получено выражение для свободной энергии, можно рассматривать пластинку как не обладающую толщиной, т. е. как геометрическую поверхность, поскольку нас интересует только форма, принимаемая ею под влиянием приложенных сил, а не распределение деформаций внутри самой пластинки. Величина является тогда смещением точек пластинки, рассматриваемой как поверхность, при ее изгибании. [c.62]

В самом деле, пусть механическая система с удерживающими идеальными стационарными связями находится в равновесии. Это означает, что каждая точка этой системы находится в равновесии. Согласно принципу освобождаемости, возьмем произвольную к-ю точку системы как свободную с действующими на нее равнодействующей активных сил и равнодействующей сил реакций Nk На основании известного из курса геометрической статики условия равновесия системы сил, приложенных к точке, имеем [c.767]

Если по трем остальным сюронам пластина свободно оперта, то геометрические граничные условия, которые необходимо удовлетворить при решении задачи энергетическим методом, таковы [c.202]

Когда вектор т задан (построен), то мы можем определить все три вышеуказанных фактора, которыми характеризуется действие данной пары на тело, т. е. 1) плоскость действия пары или любую параллельную ей плоскость (эта плоскость перпендикулярна к вектору т), 2) численное значение момента пары (Л о численное значение равно модулю вектора т) и 3) направление вращения пары (это направление определяется по направлению вектора т согласно правилу правого винта). Отсюда следует, что действие пары на данное тело вполне определяется модулем и направлением ее момента. Точка приложения вектора т, как видно из предыдущих соображений, в характеристике данной пары никакой роли не играет и потому может быть выбрана произвольно. За начало вектора т часто берут середину отрезка, соединяющего точку приложения сил данной пары, хотя этот вектор, повторяем, можно построить и во всякой другой точке (например, в точке приложения одпой из сил пары). Такой вектор, который не связан ни с какой материальной или геометрической точкой и, следовательно, может быть перенесен параллельпо себе в любую точку, называется свободным вектором. [c.93]

Аналогично изложенному выще можно получить результаты геометрической акустики в качестве высокочастотной асимптотики точного интегрального представления поля в приповерхностном волноводе (52, 44], в полупространстве со свободной границей и одним минимумом скорости звука [8] и в других случаях. Если при заданном расположении источника в приемник не попадает ни один лул f.e. в интегральном представлении нет вещественных стационарньгх точек < 1, то геометрическая акустика дает нулевое значение поля р(г, г ) = О и нуждается в уточнении. Последнее также можно получить иэ интегрального представления поля (52, гл. 9]. Об условиях применимости геометрической ахустики см. [c.363]

Первая цель. может быть достигнута посредством вы-гслкгния приблизительного наброска объемно-пространственной структуры модели в свободном углу листа (рис. 3.2.1). В результате предварительной (поисковой) стадии анализа пространственной структуры объекта должен определиться конструктивный характер изображаемой формы, основные геометрические особенности образующих ее элементов. Студент должен представить характер базового объема, размерные соотношения его по трем осям координат. Если потребуется, то принимается решение о наиболее рациональном виде аксонометрического проецирования. Так как в конкретных условиях учебного процесса (первый семестр) студенты еще не знакомы с основ ными понятиями начертательной геометрии, то в большинстве работ можно рекомендовать использовать прямоугольную изометрическую проекцию [c.105]

Докажем теорему об ускорениях точек свободного твердого тела. Ускорение точки свободного твердого тела равно геометрической сумме ускорения полюса, осестремительного ускорения точки и ее вращательного ускорения, определенных относительно мгновенной оси и оси углового ускорения, проходяо их через полюс. [c.292]

В дальнейшем, при изучении движения неголономных систем, мы будем иреднолагать, что, соответствующие им дифференциальные связи линейны относительно проекций х , iv скоростей точек системы. Как геометрических, так и дифференциальных связей, наложенных на систему, может быть несколько. Таким образом, в дальнейшем мь будем изучать движение свободных механических систем или ийсвободных систем со связями, аналитическое нред-ставление которых имеет внд [c.26]

Смотреть страницы где упоминается термин Точка геометрическая свободная : [c.59] [c.266] [c.194] [c.4] [c.345] [c.352] [c.250] [c.291] [c.121] [c.96] [c.42] [c.68] [c.154] [c.155] [c.176] [c.200] [c.81] [c.199] [c.445] [c.118] [c.35] [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...