Составляющие ускорения

Найти проекции ускорения точки на оси цилиндрической системы координат, касательную и нормальную составляющие ускорения и радиус кривизны винтовой линии. [c.105]

Так как для точки М ускорения а,, и и1,о направлены по одной прямой, то, предварительно их сложив, получим две перпендикулярные составляющие ускорения и, следовательно. [c.162]

Отложим вдоль касательной Мт и главной нормали Мп векторы йх и а , т. е. касательную и нормальную-составляющие ускорения (рис. 124). При этом составляющая йп будет всегда направлена в сторону вогнутости кривой, так как всегда а >0, а составляющая а может быть направлена или в положительном, или в отрицательном направлении оси Ml в зависимости от знака проекции t (см. рис. 124, а, б). [c.109]

Касательная составляющая ускорения направлена по касательной к траектории (в сторону движения при ускоренном вращении тела и в обратную сторону при замедленном) нормальная составляющая а всегда направлена по радиусу Л1С к оси вращения (рис. 137). [c.123]

Какие модули и направления имеют составляющие ускорения точки тела при сферическом движении [c.285]

Таким образом, в случае поступательного переносного движения абсолютное ускорение точки w определяется диагональю параллелограмма, построенного на двух составляющих ускорениях переносном ш, и относительном w . [c.299]

Алгебраические величины составляющих ускорений [c.316]

Таким образом, при t — 4 с только одно составляющее ускорение не равно нулю. Поэтому Wi — W i, т. е. направление абсолютного ускорения точки М в конце [c.320]

Вычисляем проекции абсолютного ускорения на оси координат как суммы проекций составляющих ускорений на эти оси [c.322]

Известны абсолютное ускорение и направления всех составляющих ускорений wf w a также модули [c.211]

Как известно из кинематики, при движении материальной точки по криволинейной траектории ее ускорение а имеет два составляющих ускорения а, — касательное (тангенциальное) [c.294]

При криволинейном движении материальной точки у нее возникает ускорение , которое обычно (см. 1.28) заменяют двумя составляющими ускорениями а (нормальное ускорение) и г (касательное ускорение). Поэтому при криволинейном движении материальной точки возникают две составляющие силы инерции F (рис. 1.154) нормальная (иначе центробежная) сила инерции [c.127]

Угол а, составляемый ускорением точки с радиусом, соединяюш.им ее с осью вращения, находится из уравнения [c.282]

Если ускорение какой-либо точки находится по формуле распределения ускорений, то для определения нормального ускорения У///Z / ///////A V///// У//7///J надо спроектировать все составляющие ускорения на направление мгновенного радиуса и вычислить их алгебраическую сумму. Для [c.407]

Направления составляющих ускорения точки Н представлены на рис. г, величины их известны. Они подсчитываются по ( )ормулам, аналогичным (2), (3), (4). Величина ускорения точки Н [c.413]

Откладываем эти составляющие ускорения от точки М. Выбираем оси координат (рис. 6) по сторонам прямого угла и находим проекции ускорения точки М на эти оси [c.415]

Ускорение нив известно по величине (1) и направлению. Таким образо.м, определены все три составляющие ускорения точки О. [c.421]

Определяем угол а, составляемый ускорением точки с направлением на полюс В. Для точ[Си О [c.428]

Третья составляющая ускорения точки Д ее относительное ускорение направлена по АВ, но неизвестна но модулю. Поэтому из конца ускорения Кориолиса, точки А, можно провести только направление 2)- Где-то на этой линии должен находиться конец вектора ускорения гОд. [c.452]

Изобразим слагаемые вектора на рис. г. Для определения величины ускорения точки С спроектируем составляющие ускорения на оси X и у. Получаем [c.497]

К маятнику приложены следующие силы вес маятника Р и сила реакции нити R. Покажем на рисунке эти силы, а также составляющие ускорения маятника и [c.26]

Задача 360. Какое минимальное время потребуется самолету для его полета на расстояние 1000 км, если горизонтальные составляющие ускорения в начале и в конце движения не должны превосходить (для удобства пассажиров) 1 м/сгк- [c.145]

Вектор = называется тангенциальной или касательной составляющей ускорения, а вектор = — нормальной составляющей (рис. 63). Модуль ускорения на основании равенств (46) будет [c.73]

Векторы (65 ) являются составляющими ускорения а. [c.141]

Разложение ускорения по касательной и нормали имеет физический смысл касательная составляющая ускорения направлена по касательной (как и скорость), а потому не может повлиять на направление скорости, но влияет на ее величину составляющая ускорения по нормали направлена перпендикулярно к скорости, а потому не может повлиять на величину скорости, но влияет на ее направление. [c.144]

Составляющие ускорения и направлены по координатным осям, а направление касательной совпадает с направлением скорости, поэтому косинусы углов а и Р равны направляющим косинусам скорости [c.145]

Эти равенства показывают, что проекции на какую-либо неподвижную ось ускорения каждой точки К фигуры равны алгебраической сумме проекций на эту ось трех его составляющих ускорения полюса Е, касательного ускорения [c.235]

Итак, в этой плоскости расположен вектор скорости точки в данное мгновение и в мгновение бесконечно близкое, когда точка Ml сколь угодно близка к точке М. Ускорение характеризует изменение скорости точки в данное мгновение, следовательно, вектор ускорения лежит в соприкасающейся плоскости. Нормальная составляющая ускорения направлена перпендикулярно скорости 3 этой плоскости по так называемой главной нормали к траектории S сторону вогнутости, и при всяком криволинейном движении по модулю равна квадрату скорости, деленному на радиус кривизны траектории. [c.38]

Эти равенства показывают, что проекции на какую-либо неподвижную ось ускорения каждой точки К фигуры равны алгебраической сумме проекций на эту ось трех его составляющих ускорения полюса Е, касательного ускорения точки К во вращении фигуры вокруг полюса и центростремительного ускорения точки К в том же движении фигуры. [c.74]

Уточним теперь направление ускорения Кориолиса в плоскости, перпендикулярной оси вращения. Обозначим углы, составляемые ускорением Кориолиса с осью Ох и Оу, через и Рс- Направляющие косинусы ускорений Кориолиса, т. е. косинусы углов ас и Рс. [c.91]

Так как для точки М ускорения и a Q направлены по одной прямой, то, сложив их предварительно, получим две перпендикулярные составляющие ускорения точки М и, следовательно, окончательно [c.147]

Для определения величины ускорения йд проектируем его на координатные оси, учитывая направление составляющих ускорений. Тогда [c.158]

Вычисляем каждое из составляющих ускорений. Переносное нормальное ускоренна по величине [c.189]

Откладываем в каждой из точек М,, М , М , все соетавляюиию ускорения (рис. 350). В каждой точке прежде всего откладываем составляющие ускорения полюса и [c.266]

Из четырех составляющих ускорений три )1аправлены по одной прямой. При этом — 100 см/с и wf + = 100 см/с , т. е. = 0. Поэтому [c.313]

Требуется напти одно или два из составляющих ускорений. Пример 93.(Найти относительное ускорение камня кулисы (по отношению к кулисе) и угловое ускорение кулисы в примере 86 при условии, что кривошип О А вращается равномерно, т. е. (О = onst (рис. 130). [c.218]

Переходим непосредственно к вычислению ускорения планеты. В силу второго закона Кеплера движение любой планеты является центральным. Действительно, секториальиая скорость отмоагтельно Солнца постоянна и, следовательно, трансверсальная составляющая ускорения планеты равна нулю. Поэтому полное ускорение наиравлеио но радиусу. [c.353]

Дуговые стрелки угловой скорости и углового ускорения цилиндра направле 1ы но часовой стрелке. Эго следует из рассмотрения скорости точки А как вращательной скорости вокруг мгновенного центра скоростей О. Следовательно, вращательное ускорение направлено от точки О по вертшсалн вверх, в сторону, противоположную гОд. Сопоставляя равенства (3) и (2), находим, что но величине и, следовательно, эти две составляющие ускорения точки О взаимно уничтожаются. [c.412]

Все составляющие ускорения точки М изображены на рис. б. Ускорения лежат в плоскости рисунка, ускорения гг1гт и [c.444]

Теперь мы располагаем всеми данными для определения ускорения точек колеса по формуле (104"). Ускорение мгновенного центра" скоростей, как и всякой точки колеса, выражено суммой трех составляющих 1) переносного ускорения о , равного ускорению полюса Е, но приложенного в данной точке цс (величина ускорения задана 3 м1сек если поезд движется влево, то и ускорение направлено горизонтально влево, см. рис. 154) 2) касательного ускорения точки при вращении колеса вокруг центра эта составляющая равна е/- = 6-0,5 = = 3 Mj eK . Если поезд движется влево, то колеса вращаются против вращения часовой стрелки и эта составляющая ускорения в нижней точке колеса направлена вправо по касательной 3) центростремительного ускорения, равного (1)2/- = 144-0,5 = 72 л[c.236]

После этого = АВез— 50-0,9 = 45 см1сек . Выбрав оси координат, проектируем йд на эти оси, учитывая направление составляющих ускорений. Тогда [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...