Точка асимптотическая кривой свободная

Д и 12 обозначают соответственно неустойчивую и устойчивую инвариантную точку асимптотическая кривая /о встречает всякий луч, исходящий из начала координат, в одной точке, и направление движения точек этой кривой показано на рисунке стрелками в самом деле, около точки II всякое радиальное направление поворачивается налево. Но в рассматриваемом случае инвариантные кривые / при стремлении коэффициента т к нулю должны приближаться равномерно к /о, что невозможно, потому что такая инвариантная кривая пе может пересекать две свободные асимптотические ветви, исходящие па точки I. [c.335]

Чтобы облегчить запоминание всех возможных форм кривых свободной поверхности, достаточно обратить внимание на следующее в зоне а всегда имеет место подпор в зоне б — спад, в зоне в — подпор если h h , то свободная поверхность асимптотически приближается к линии нормальных глубин 0 — 0 [c.159]

В зарезонансной зоне, т. е. справа от максимума кривой р, с увеличением а происходит уменьшение величины р — кривые р асимптотически приближаются к оси абсцисс. Таким образом, если вынужденные колебания происходят с частотой, превышающей частоту свободных колебаний на достаточно большую величину, то амплитуды оказываются меньше, чем при статическом действии амплитудного значения возмущающей силы при достаточно большом отношении т/мс, т. е. при большой частоте вынуждающей силы и вынужденных колебаний, амплитуды оказываются очень малыми. [c.112]

Видим, что при г оо h также беспредельно возрастает, де-прессионная кривая не стремится асимптотически к прямой h = = Я. Чтобы определить дебит из уравнения (1.4), необходимо знать еще одну точку свободной поверхности. Допустим, что это точка (i i, / i)j которую мы получаем, имея наблюдательную скважину. Тогда из формулы (1.4) найдем [c.227]

Естественно, далее, поставить вопрос об устойчивости катяш,ихся волн. Ю. П. Иванилов и Л. В. Пашинина (1965) показали, что эти волны более устойчивы, нежели равномерный пуазейлев поток. Зависимость критического значения числа Рейнольдса от длины волны изображена на рис. 7. Разумеется, смысл имеет только та часть кривой, которая соответствует большим значениям длины волны Я, поскольку все эти результаты получены методами асимптотической теории. Аналогичные результаты были опубликованы Л. В. Пашининой (1966), которая изучала гидродинамику тонкой пленки, подверженной также действию касательных напряжений, приложенных к ее свободной поверхности. [c.75]

ПОДПОР ВОДЫ, случай неравномерного движения потока жидкости вследствие его преграждения плотиной или запрудой, изменения уклона ложа, наличия препятствий на дне потока и сильного его сужения. Если точка Л (фиг. 1) есть начало и Н высота П. воды у плотины или превышение свободной поверхности воды в этом месте над нормальной глубиной воды ho при равномерном движении, то по мере подъема вверх по течению высота П. воды Z постепенно убывает до нуля, где П. воды кончается (точка В). Линия АВ подпертого уровня называется кривой П. воды. Горизонтальное расстояние L от начала до конца П. воды называется его гидростатич. длиной. Подпор воды, особенно для равнинных рек со слабыми уклонами, распространяется ьверх по течению на далекое расстояние. Теоретически кривая П. воды асимптотически приближается к прямой [c.23]

В приведенном выше обзоре работ, в которых асимптотический подход в пределе больших чисел Рейнольдса позволяет перейти от уравнений Навье-Стокса к сравнительно более простым уравнениям свободно взаимодействующего пограничного слоя, значительное место занимают различные аспекты теории гидродинамической устойчивости. То обстоятельство, что рассмотрение нижней ветви нейтральной кривой устойчивости пограничного слоя Блазиуса приводит к трехпалубной структуре возмущенного поля скоростей, является, по сделанному в [51] замечанию, достаточно неожиданным. Для верхней ветви нейтральной кривой структура возмущений претерпевает дальнейшие усложнения и включает пять подобластей [173-177]. Более того, именно асимптотическая трактовка задачи устойчивости, как подчеркивается в [175], имеет рациональный базис, поскольку только в пределе больших чисел Рейнольдса основное течение приобретает форму пограничного слоя. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...