Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Криволинейное движение свободной материальной точки

Уравнения (5) называются дифференциальными уравнениями криволинейного движения свободной материальной точки в проекциях на оси декартовой системы координат.  [c.449]

Уравнения (12) называются дифференциальными уравнениями криволинейного движения свободной материальной точки в проекциях, на оси естественного трехгранника. Эти уравнения были впервые получены Л. Эйлером. Заметим, что уравнения (12) применяют в том случае, когда траектория материальной точки известна, т. е. известны для каждой точки траектории направления осей естественного трехгранника и радиус кривизны.  [c.452]


Криволинейное движение свободной материальной точки.  [c.302]

Криволинейное движение точки. Дифференциальные уравнения криволинейного движения свободной материальной точки имеют в декартовых координатах вид  [c.166]

II. Задачи, относящиеся к криволинейному движению свободной материальной точки.  [c.245]

Задачи этого типа, в которых рассматривается криволинейное движение свободной материальной точки, можно также разделить на четыре группы.  [c.253]

В случае движения свободной материальной точки удобно пользоваться системой осей декартовых координат. При криволинейном движении несвободной материальной точки проще решать задачу в проекциях на оси натурального триэдра.  [c.30]

Физически этот результат объясняется тем, что точка, на которую начинает действовать некоторая сила, будет двигаться по-разному в зависимости от так называемых начальных условий, т. е. от начального положения и начальной скорости этой точки. Например, движение свободной материальной точки под действием силы тяжести может быть прямолинейным или криволинейным в зависимости от направления ее начальной скорости.  [c.322]

Дифференциальные уравнения криволинейного движения. В декартовых координатах уравнения движения свободной материальной точки имеют вид  [c.394]

Как уже говорилось, одномерность движения системы нескольких материальных точек обеспечивается связями. В качестве примера можно привести системы связанных тел, рассмотренных ранее в 7, математический и физический маятники, вращение твердого тела вокруг неподвижной оси. Но одномерным может быть и движение свободной материальной точки. Таково, например, прямолинейное движение. Иногда и криволинейное движение свободной точки удается свести к одномерному, написав одномерный эффективный потенциал ( 27).  [c.213]

Решение второй задачи динамики для криволинейного движения свободной точки. Изложение методов решения второй задачи динамики составляет, по существу, основное содержание всех разделов динамики точки и динамики механической системы, в частности, твердого тела. Для материальной точки, как уже было сказано, эта задача состоит в том, чтобы по заданным силам, действующим на точку, массе точки и начальным условиям движения точки (начальному ее положению и начальной скорости) определить закон движения этой точки.  [c.456]


Перейдем теперь к мемуару Второй очерк об общем методе в динамике . После вводных замечаний, описывающих общее содержание мемуара, Гамильтон обращается к установлению новой формы уравнений движения системы свободных материальных точек в произвольной криволинейной системе координат gi, дг. 9зп Отправляясь от принципа Даламбера, он устанавливает уравнения Лагранжа и, вводя в них вместо производных Qi, qtf-T qsn новые переменные pi, рг,---, Рзп о формулам  [c.12]

В общем случае движения точки по криволинейной траектории ускорение точки а, как мы знаем, удобно разлагать. на две составляющие касательное ускорение а,, направленное по касательной к траектории движения, и нормальное ускорение а , направленное по нормали к центру кривизны траектории. Положим, что к свободной материальной точке М массы т, движущейся со скоростью V, приложена сила F, направление которой образует с направлением скорости v некоторый угол (рис. 201). Точка в этом случае будет Двигаться по криволинейному пути с ускорением а = Р т, направленным одинаково с силой Р. Разложим его на составляющие ускорения  [c.272]

Движение под действием постоянной силы может быть и прямолинейным и криволинейным (в последнем случае материальная точка имеет начальную скорость, вектор которой не совпадает с линией действия силы, см. 13.3). Пример движения под действием постоянной силы — свободное падение тел.  [c.125]

Дифференциальные уравнения движения свободной материальной точки. Положим, что свободная материальная точка М (фиг. 229) под действием силы Р описывает некоторую криволинейную траекторию, отнесенную к прямоугольным осям координат Oxyz. Если масса этой точки т, а ускорение, полученное от действия силы Я,  [c.278]

Рассмотрим движение точки по многообразию М= г ге.Е , Дг, /) = 0). Введем в некоторой области трехмерного пространства криволинейную систему координат (9,, %), положив 9з=Л 1, Х2, X , О- Координаты 9,, д можно, например, выбрать согласно условиям 1 =Х , 92 = Х2, если д//дхзФ в рассматриваемой области пространства. Тогда г = г(д. О и уравнения движения свободной материальной точки (связь отброшена и заменена реакцией) в криволинейных координатах примут вид (см. 3.2)  [c.65]

Криволинейное движение точки. Рассмотрим свободную материальную точку, движущуюся под действием сил Fj, F,,..., Проведем неподвижные координатные оси Oxyz (рис. 247). Проектируя обе части равенства tnw = 2 учитывая,  [c.261]


Смотреть страницы где упоминается термин Криволинейное движение свободной материальной точки : [c.267]    [c.267]    [c.162]    [c.764]   
Смотреть главы в:

Теоретическая механика Изд2  -> Криволинейное движение свободной материальной точки



ПОИСК



Движение криволинейное

Движение материальной точки

Движение материальной точки криволинейное

Движение свободное

Движение свободной материальной точки

Материальная

Точка Движение криволинейное

Точка материальная

Точка материальная свободная

Точка свободная

Точка — Движение



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте