Сравнение теоретических расчетов с экспериментальными данными

Число Стантона, которое применялось для сравнения теоретических расчетов с экспериментальными данными, вычислялось по формуле (вывод формулы приведен в [c.72]

В третьей главе получены дифференциальные уравнения, описывающие медленный докритический рост макроскопических трещин нормального разрыва для общего случая. В рамках концепции постоянства концевой зоны найдено замкнутое решение уравнений роста трещины для некоторых типов неустойчивых трещин нормального разрыва, на основе которого исследована кинетика их развития. Изложен приближенный метод исследования уравнений медленного роста трещин в вязко-упругих телах. С помощью этого метода изучены некоторые задачи кинетики роста трещин для внешних нагрузок, изменяющихся во времени. Исследована долговечность изотропных вязко-упругих пластин различной гео-метрии.1 Определена долговечность пластин общего вида с макроскопическими трещинами, когда деформирование материала пластин описывается интегральными операторами с дробно-экспоненциальными ядрами. Приведены расчеты долговечности конкретного вязко-упругого материала (полиуретана) и даны сравнения теоретических расчетов с экспериментальными данными. На кон-кретном примере проведено сравнение значений долговечности, полученных точным и приближенным методами. Исследована кинетика роста трещины при циклических нагрузках, когда наряду с ползучестью материала развивается усталостное разрушение. [c.5]

УИЗ. СРАВНЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИХ РАСЧЕТОВ С ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫМИ ДАННЫМИ [c.267]

Энергетическая теория прочности дает для пластичных материалов более точное, по сравнению с третьей теорией, совпадение теоретических расчетов с экспериментальными данными, благодаря чему она получила большое распространение. Для расчета деталей из хрупких материалов данная теория прочности неприменима. [c.198]

При сравнении результатов теоретических расчетов с экспериментальными данными было замечено, что для каждой гипотезы есть область напряженных состояний, в которой теория наиболее хорошо согласуется с опытом. Это обстоятельство привело к мысли [c.85]

Несмотря на это, многочисленные литературные данные и широкое сравнение теоретических расчетов с экспериментальными результатами говорят о том, что задача расчета теплофизических свойств дисперсных и капиллярнопористых систем является вполне реальной. Необходимое условие для этого — надежные данные по пористости системы, теплопроводности твердой фазы материала, размеру частиц, температуре, давлению и другим исходным свойствам системы. [c.415]

Модель поверхности, построенная на основании данных эллипсометрии, является лишь усредненным оптическим эквивалентом реальной неоднородной поверхностной фазы. В действительности, в отраженном свете с интенсивностью /, помимо зеркальной компоненты всегда присутствует диффузная компонента 1 , связанная с рассеянием света на макроскопических неоднородностях (о > X)-, т.е. / = /, + 1 I = 5 при о = 0. Для теоретических оценок и Is используются скалярная теория рассеяния частиц на неоднородностях и формулы Френеля, соответственно. Из сравнения этих расчетов с экспериментальными данными по спектральной зависимости 1(Х) удается оценить эффективное значение о, характеризующее шероховатость — спектроскопия диффузного рассеяния. [c.131]

Сравнение результатов теоретических расчетов с экспериментальными данными [c.219]

Из изложенных соображений следует, что образование когерентного центра новой фазы с малой величиной а должно способствовать протеканию фазового превращения при преимущественном зарождении на дислокациях. Сравнение же теоретических выводов с экспериментальными данными затруднительно ввиду невозможности надежного определения ряда важных величин, необходимых для численных расчетов, в том числе и а. [c.30]

Сравнение расчетных зависимостей с экспериментальными данными, приведенными на рис. 75, показывает, что в зоне рабочих нагрузок теоретические значения (кривые 1) превышают экспериментальные (кривые 2) не более чем на 5%. Некоторое расхождение расчетных значений с экспериментальными объясняется тем, что в расчете не учитываются потери, зависящие от точности изготовления ремня и шкивов и правильности монтажа передачи. К ним относятся потери на трение ремня о реборде шкивов, потери вследствие ошибок шагов ремня и шкивов и колебаний ветвей ремня. [c.140]

Сравнение результатов теоретического метода расчета с экспериментальными данными [c.53]

В статье дан приближенный расчет на жесткость манометрической трубчатой пружины, профиль которой составлен из сопряженных двух окружностей. Решение проводилось энергетическим методом. Получена формула для практического определения относительно угла раскрытия пружины. Приведены таблицы и графики для вычисления коэффициентов, входящих в формулу, а также примеры расчета и сравнения теоретических результатов с экспериментальными. Табл. 3, рис. 5, библ. 14. [c.403]

Сравнение результатов. Изложенный метод расчета отличается большой простотой и дает удовлетворительные результаты, совпадающие как с экспериментальными данными, так и с результатами других теоретических расчетов (когда такие расчеты можно выполнить). [c.173]

Реологические модели (7) использовались в [19, 20] для анализа диэлектрической и механической дисперсий для пяти полимеров, где было показано близкое соответствие теоретических расчетов с экспериментами. При Р = 1 реологические модели (7) переходят в модели Ржаницына, которые изучались в [21]. В статье [22 собраны и приведены сведения для 21 полиуретанового полимера с целью сравнения результатов, даваемых моделями (7), с экспериментальными данными, при этом параметр дробности а менялся от 0,2609 до 0,7236, а параметр дробности Р — от 0,0259 до 0,4116 в зависимости от химического состава полимера. Данные [c.696]

Сравнение с экспериментальными данными по пучку / =1.1 несколько условно, так как теоретический расчет выполнен для раздвинутых пучков труб. [c.119]

В конце работы [1] авторы приводят схему расчета и конкретный числовой пример. Для сравнения приведены также соответствующие экспериментальные данные, которые хорошо совпали с теоретическими. [c.349]

Рис. 4.4. Сравнение различных теоретических расчетов скорости теплопередачи в критической точке с экспериментальными данными. Вычисления проводились в предположении, что поверхность является каталитической по отношению к рекомбинации.

Сравнение результатов теоретических расчетов железобетонных балок на косой изгиб с экспериментальными данными [c.100]

Сравнение результатов теоретического расчета прямоугольного сечения на косой изгиб методом аппроксимации изостатических кривых с экспериментальными данными [c.120]

Сравнение теоретической величины разрушающих поперечных сил и изгибающих моментов, полученных по такой методике расчета, дает удовлетворительную сходимость с экспериментальными данными это подтверждает достоверность принятых предпосылок и приемлемость методики для практического пользования. Соответствующие данные приведены в табл. VI.2 — VI.4. [c.250]

При больших углах атаки местоположение образующей, при котором наступает явление отрыва , по-видимому, не зависит от числа Рейнольдса. При больших углах атаки возможно появление новых линий растекания на поверхности. Как показывают экспериментальные данные, положение образующей, при котором наступает отрыв , не зависит от угла атаки, несколько большего половины угла при вершине конуса. Численные расчеты подтверждают, что местоположение образующей, вдоль которой происходит отзыв потока, слабо зависит от выбора теоретического или экспериментального распределения давления. Толщина пограничного слоя, вычисленная теоретически, совпадает на наветренной части плоскости симметрии с экспериментальными данными. На подветренной стороне сравнение показывает расхождение результатов, что свидетельствует о несостоятельности теории пограничного слоя в обычных предположениях для исследования вязкого течения на подветренной стороне, если угол атаки превышает некоторое предельное значение. [c.288]

Экспериментальные данные [Л. 58], полученные при равномерном движении частицы, хорошо ложатся на теоретические кривые, построенные исходя из ip для постоянной скорости частиц. Поэтому можно полагать, что неучет в расчете нестационарности движения частицы или не приводит к большой ошибке, или исходя из результатов большинства экспериментальных работ должен уменьшать длину расчетной траектории пыли по сравнению с реальной. [c.54]

В заключение необходимо отметить, что в области 6 < 60° теоретическая линия на фиг. 2 построена, как уже отмечалось, путем экстраполяции. При сравнении экспериментальных данных с теорией нужно помнить еще и о том, что теоретические расчеты производились в предположении, будто пузырь находится в равновесии или, по крайней мере, будто его отрыв происходит достаточно медленно. При измерениях, производившихся [c.164]

Проверка теоретических решений требует прежде всего экспериментального определения степени выгорания топлива по объему камеры, что представляет очень большие трудности. Все же имеются некоторые исследования такого рода. Они используются как для сравнения расчетных результатов с экспериментальными данными, так и для подбора эмпирических расчетных формул. Можно, например, отметить работу Фледермана и Ханша [Л. 9-5], в которой скорость испарения гексанового факела исследовалась путем отбора проб на разных расстояниях от сопла. Хорошего совпадения с теоретическим расчетом но Проберту не получилось. Обнаружилось, что значительную роль играет относительная скорость капель и потока, которая не учитывается теорией Проберта. Кроме того, выяснилось влияние турбулентности потока. [c.233]

На рис. 16.12, а проводится сравнение средних значений коэффициента давления Р на линии у = О, т. е. условной ос1и несимметрично1 о следа, полученных расчетом, с экспериментальным данными, взятыми из работы [3.104]. С овпадеиие теоретических щ опытных данных хорошее, особенно в ближней части следа. На рис , 16.12, 6 аналогичное сравнение приводится для продольной [c.366]

Взрывной механизм испарения капли связан с ростом флук-туационных зародышей паровой фазы в перегретой метастабиль-ной жидкости при достижении в ней температуры, близкой к температуре абсолютной неустойчивости вещества [54]. Появление новых центров кипения, а также рост уже образовавшихся паровых пузырей приводят к разрушению частицы. При построении обсуждаемой модели взрыва главным принципом являлось выделение основных признаков процесса, по которым возможно провести сравнение теоретических расчетов с экспериментом, с целью дополнения теоретических результатов экспериментальными данными. [c.112]

Известен целый ряд работ, относящихся к теоретическим и экспериментальным исследованиям прямолинейных стержней при ударном нагружении [1—6]. Гораздо меньше работ лосвящено анализу криволинейн хх стержней. В 1961 г. Морли [7] вывел уравнения для криволинейных стержней типа уравнений Тимошенко [8] и получил дисперсионные кривые для непрерывного волнового движения. В работе [9], относяш,ейся к 1965 г., обсуждалась передача энергии волнами напряжений в прямых и криволинейных стержнях с возможным приложением. к высокоскоростным полиграфическим печатным процессам. Теории распространения упругих волн в спиральных пружинах малой кривизны посвящена опубликованная в, 1966 г. работа [10]. Исакович и Комарова [11] в 1968 г. исследовали при помощи теории нулевого момента распространение про-дольно-изгибных волн в пологом кривом брусе. В том же году были представлены теоретические и экспериментальные данные [12], относящиеся к дисперсии упругих волн в спиральном волноводе, а в 1971 г. были опубликованы результаты для иных форм пружин [13]. Позднее в работах [5] была рассмотрена задача о распространении волн напряжений в крутозагнутых стержнях. Наконец, в работе [14] были представлены уравнения Морли [7] в виде, пригодном для исследования распространения волн в криволинейных стержнях, и выполнены некоторые числовые расчеты для типичных примеров. В данной статье обобщена теория работы [14] и дано сравнение результатов теоретических исследований с экспериментальными данными для стержневой конструкции, состоящей из прямых и криволинейных участков. [c.199]

В настоящей работе с учетом сжимаемости среды обобщена известная модель, используемая для описания тонких вихрей в несжимаемой жидкости [1-5]. Отличие состоит прежде всего в том, что в этом случае появляется еще один размерный параметр, связанный со скоростью звука и циркуляцией во внешнем, окружающем вихрь потоке. Этот параметр определяет размер внутреннего ядра сжимаемого вихря, течение в котором характеризуется крайней степенью разреженности. Вихри такого рода неоднократно наблюдались экспериментально [6-7]. Наличие вязкости приводит к появлению на границе ядра слоя, аналогйчного слою смешения. Дальнейшее течение описывается системой квазицилиндрического приближения для тонких, осесимметричных стационарных вихрей, полученной из уравнений Навье - Стокса предельным переходом для больших чисел Re. Эта система является системой уравнений параболического типа, для решения которых при отсутствии особенностей существуют хорошо разработанные численные методы. На большом удалении от начального сечения вихря функции течения представляются в виде асимптотических разложений, что может быть использовано для дополнительного контроля точности численных результатов. Особый интерес представляет сравнение расчетов с экспериментальными данными. Это позволяет сделать важные выводы не только относительно пределов применимости теоретической модели, но и об общем характере течения в тонких вихрях сжимаемого газа. [c.106]

В таблице 7.1 приведены результаты расчета устойчивых кристаллических структур простых металлов методом псевдопотенциала в сравнении с экспериментальными данными [32]. При этом из теоретических данных выбраны те, которые лучше других совпадают с экспериментом. Таблица показывает, что расчет методом псевдопотенциала в настоящее время позволяет объяснить кристаллические структуры большинства простых металлов, причем как обладающих высокосимметричными ГПУ, ГЦК и ОЦК структурами, так и искаженными. Это означает, что на основе квантовой теории твердого тела в настоящее время активно создается физическая теория кристаллических структур. [c.169]

Сравнение расчетов по формуле (2.15а) с экспериментальными данными, полученными в 70-х годах в Физико-техническом институте низких температур АН УССР Ю. А. Кириченко (табл. 2.2), подтверждает справедливость теоретического анализа. Некоторое превышение опытных значений /г над рассчитанными по формуле [c.99]

Альтернативным (взаимоисключающим) подходом к вычислению свойств переноса электронов в жидких металлах является вычисление электронных состояний, т. е. зонной структуры для разупорядоченной системы. Несмотря на то что в последние годы в этой области достигли значительного успеха, результаты теоретических расчетов пока невозможно сравнивать с экспериментальными данными. Более детально этим занимался Кьюзак [291]. Большая часть опубликованных работ была проделана с моделью одномерной цепочки жидкости, в которую разупорядочение вносили только, изменяя межатомный промежуток. Такие модели, не способные дать нужные результаты для сравнения с действительной жидкостью, могут помочь найти методы вычисления для использования в более точных аппроксимациях [298, 299, 323, 325]. Результаты, полученные Мейкинзоном и Робертсом [325], показывают, что энергетический разрыв может быть даже при нарушении дальнего и ближнего порядков, но он быстро закрывается, когда степень разупорядочения увеличивается. [c.109]

Рис. 4. Сравнение результатов расчета по программе YSPET с экспериментальными данными Тейлора и Линда [11], рис. А-18. Экспериментальные результаты 1 — окружные напряжения 2 — меридиональные напряжения. Теоретические результаты 5 —окружные напряжения 4 —меридиональные напряжения, а — наружная поверхность зоны пересечения б — Внутренняя поверхность зоны пересечения.

Для оценки достоверности этого условия воспользуемся результатами Гафа и Полэрда [861, полученными при испытаниях трех марок чугуна при совместном действии переменного кручения и изгиба. Экспериментальные точки в координатах 01 — и теоретические предельные кривые, интерпретирующие условие ( 1.29) (сплошные линии), приведены на рис. 76, где указаны также соответствующие значения параметра X , найденные по формуле ( 1.30). Для сравнения на рисунке представлены предельные кривые, полученные на основании условий И. А. Одинга ( 1.22) (штрих-пунктирные линии), С. В. Серенсена ( 1.24) (штриховые линии) и Д. Н. Гольцева ( 1.27) (сплошные линии) при п 1,5. Как видно из рисунка, в лучшем соответствии с экспериментальными данными находятся условия ( 1.31) и ( 1.27), которые практически совпали. Однако применение уравнения ( 1.27) в практических расчетах значительно затруднено в связи со сложностью его структуры и свободой в выборе существенно влияющей на конечные результаты константы п. [c.190]

Корста — Чепмена позволило получить качественно правильное описание характеристик срывных зон и для турбулентного течения. Для ламинарных течений совпадение с экспериментальными данными является вполне удовлетворительным. На рис. 12 показано сравнение расчетов по теоретической формуле Корста — Чепмена [c.548]

Теоретические расчеты кривых холодного сжатия Рх (V) или вх (V) в практически достижимом диапазоне сжатий и давлений основываются на квантовомеханическом рассмотрении междуатомного взаимодействия. В ряде случаев при этом удается получить удовлетворительное согласие с опытными данными по сжимаемости, в частности для щелочных и щелочноземельных металлов при небольших давлениях. Подробное изложение этих расчетов и сравнение с экспериментальными данными Бриджмена по статическому сжатию веществ до нескольких десятков тысяч атмосфер можно найти в книге Гомбаша [13] там же приведены ссылки на литературу. [c.539]

Фундаментальное теоретическое исследование влияния ангармоничности на неупругое когерентное рассеяние нейтронов было выполнено Коккеди [38] ). Его расчет основан на теории возмущений и, следовательно, применим только к области температур, в которой ангармонические члены достаточно малы и фононы продолжают оставаться хорошо определенными возбуждениями. В разумной аппроксимации ширина линии оказалась пропорциональной температуре—в согласии с экспериментальными данными. Более точный расчет ширины линии затрудняется недостатком сведений о соответствую-щих ангармонических силовых постоянных. Марадудин и Фейн [41] предприняли попытку обойти эту трудность, используя простую модель твердого тела (в их случае — свинца). Именно, они предположили, что взаимодействие осуществляется только между ближайшими соседями, и затем попытались подобрать силовые постоянные так, чтобы удовлетворить имеющимся макроскопическим экспериментальным данным. Сравнение их результатов с данными опыта приведено на фиг. 5. Ввиду неизбежно грубого характера сделанных аппроксимаций полученное согласие по порядку величины можно считать удовлетворительным. [c.78]

Расчет кривой А на фиг. 5.44 производился без учета вырождения, а кривой В — на основании уравнения (4.29) при 8=1. Сравнение теоретических кривых на фиг. 5.44 с экспериментальными данными на фиг. 5.42 не оставляет сомнений в том, что выбор 8—1 приводит к лучшему согласию, чем учет зависимости подвижности от поверхностного потенциала. Некоторое отклонение экспериментальных точек на фиг. 5.42 от прямой линии, возможно, обусловлено непараболичностью энергетических поверхностей. Юхас > рассмотрел влияние непараболичности на свойства вырожденного газа на поверхности. [c.379]

Расчетные данные. Для сравнения с экспериментальными данными были использованы результаты расчетов, приведенные в предыдущих параграфах для параметров сред, близких к реальным. Указанное сопоставление пе является строгим, так как теоретические расчеты сделаны для случая толстого слоя, а эксперимепталь-пые данные соответствуют случаю топкого слоя. Известно, что головные волны в случае топкого слоя характеризуются. меньшими амплитудами из-за более сильного затухания их с расстоянием, че.м в случае толстого слоя [24а]. Расчеты отношения амплитуд отраженных и головных волп, сделанные для толстослоистой модели среды, можно рассматривать как оценку нижнего предела возможных отношений амплитуд для тонкослоистой мод,ели среды. [c.59]

По сравнению с потенциалом (10.52) потенциал Леннард — Джонса (10.53) представляет больший интерес, так как он достаточно хорошо описывает взаимодействие между частицами ряда реальных веществ, для которых известны многие экспериментальные данные. Система частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса представляет не только теоретический, но и практический интерес. В одной из первых работ, где методом молекулярной динамики исследовалась система частиц с потенциалом взаимодействия Леннард—Джонса, сравнивались результаты численного эксперимента с данными для аргона. Потенциал взаимодействия Леннард—Джонса является двухпара-метрически.м. Результаты расчетов представляют в приведенных единицах, выбирая в качестве единицы энергии е, единицы длины о. Результаты расчетов для каждого конкретного вещества будут отличаться лишь в силу того, что они имеют разные е и о. С другой стороны, экспериментальные данные можно использовать для определения е и а. [c.206]

При расчете ребристых поверхностей надо учитывать коэффициент оребрения или отношение сребренной поверхности к гладкой, т. е. k =F IF. Этот коэффициент учитывает увеличение теплоотдачи на стороне оребрения (обычно оребрение делается с той стороны, где коэффициент теплоотдачи меньше). Например, если мал по сравнению с аь то, введя оребрение со стороны меньшего аз с коэффициентом оребрения k = 10, можно рассчитывать общий коэффициент теплопередачи по формуле для гладкой поверхности, но с коэффициентом теплоотдачи не а% а йр-аг, т. е. для рассматриваемого случая в 10 раз большим. Точный, чисто теоретический расчет теплопередачи при оребрении затруднен, поэтому при расчетах используются данные экспериментальных определений для каждого типа ребристой поверхн0)сти нагрева. [c.297]

Сравнение экспериментальных данных, полученных автором, с результатами расчетов по формулам С. С. Кутателадзе, М. А. Михеева, Тадеуша, Г. К- Гончаренко свидельствуют о ненадежности вышеприведенных выражений для расчета теплоотдачи при специфических условиях теплообмена в вертикальнотрубных глубоковакуумных испарителях морской воды. Это побудило автора на основании исходных теоретических уравнений, изложенных в 10, и экспериментальных зависимостей, описанных в 11, рекомендовать расчетные уравнения для определения коэффициента теплоотдачи с учетом зависимости этой сложной величины от специфических условий работы испарительных установок данного типа р, Н, ст) при обычном и форсированном режимах их работы. [c.157]

Теплоотдача даже к жидким металлам, имеющим высэкую теплопроводность, в значительной степени определяется турбулентным переносом тепла. При больших числах Re 200 000 такой процесс передачи тепла имеет определяющее значение. Воскресенский в своих расчетах переоценил значение молекулярного переноса тепла. К этому же выводу приводит сравнение полей температур, найденных экспериментально и вычисленных по теоретическим зависимостям Лайона и (Воскресенского (рис. 4). Температурный профиль, рассчитанный по теории Воскресенского, лежит значительно выше опытных точек. Более удовлетворительно согласуются опытные данные с температурным полем, вычислен- [c.367]

Так как экспериментальное исследование проводилось в интервале чисел Рг 4,3 - 6,4, то теоретические расчеты по вышеизложенной методике были проведены для чисел Рг= 4 и 8. Результаты расчетов и экспериментального исследования местной теплоотдачи представлены фиг, 2. Так как при теоретическом расчете изменение физических свойств не учитьшалось, а во время экспериментов они, хотя и незначительно, но все же менялись, то для более строгого сравнения экспериментальные данные обрабатывались с применением параметра Кихеева. Как показьшаит многочисленные исследования, при нагревании жидкости этот параметр хорошо,учитывает влияние изменения физических свойств в пограничном слое. На фиг. 2 представлены также экспериментальные данные по местной теплоотдаче, заимствованные из работы [7]. Эти данные получены на очень похожей по своей конструкции экспериментальной установке. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...