Спиральный волновод

Функция L w) в виде ряда, подобного ряду (63.22), получается для любого спирального волновода, в частности образованного проводом кругового сечения, навитого по винтовой линии. Сложность функции L w) обусловлена тем, что ток, текущий по проводу, возбуждает в пространстве поля со сложной азимутальной зависимостью, которые представляются в виде рядов Фурье (63.12). Возможность упрощения функции L w) возникает благодаря тому, что в наиболее интересных случаях одно из слагаемых в рядах (63.12) и (63.22) является главным, а остальные имеют характер поправок. [c.368]

Таким образом, полубесконечный спиральный волновод можно рассматривать как модель спиральной антенны. Результаты, полученные методом факторизации для полубесконечного спирального волновода, подтверждают закономерности, найденные ранее эмпирически или с помощью приближенных расчетов. [c.371]

Аналогичным методом была также решена задача о диф-фракции электромагнитных волн на стыке спирального и обычного круглого волноводов, имеющих один и тот же радиус а. Следует отметить, что все задачи о спиральном волноводе отличаются значительной сложностью, особенно для несимметричных волн в частности, факторизация функции (63.28) приводит к громоздким вычислениям, которые в силу условий (63.34) и [c.371]

Ультразвуковой датчик. Действие ультразвукового датчика перемещения и скорости основывается на принципе магнитострик-ции ферромагнитных материалов [93]. Датчик, показанный на рис. 5.4, состоит из волновода, в середине которого проходит медный стержень, служащий проводником тока он неподвижно соединен с машиной. Постоянный магнит неподвижно соединен со штоком пресс-плунжера и движется вместе с ним. Если на конец медного стержня поступает импульс тока, вдоль стержня начинает двигаться кольцевое магнитное поле. Когда это поле встречается с продольным магнитным полем постоянного магнита, они образуют спиральное поле и создают на время действия импульса тока эффект скручивания волновода. Это скручивание приводит к возникновению ультразвукового импульса, который распространяется по обе стороны волновода. На приемно-передающей стороне Е волновода ультразвуковой импульс вновь преобразуется в электрический импульс. Импульс на противоположной стороне подавляется. Датчик применяют редко. [c.165]

Если магнитная индукция фокусирующего поля удовлетворяет неравенству (2.73), то ускоряемые частицы движутся внутри волновода по спиральной траектории. Шаг спирали увеличивается с ростом продольного импульса частиц и в конце ускорения касательная к спирали почти параллельна оси ускорителя. В связи с этим угол расходимости пучка оказывается малым. [c.59]

Влияние работы [89] на последующее развитие электродинамической теории решеток трудно переоценить. Во-первых, она позволила перейти от получения эпизодических, иллюстративных данных к глобальному исследованию физики явлений, сопровождающих дифракцию волн на решетках. В полном объеме изучены дифракционные характеристики классической периодической структуры — плоской ленточной решетки. Метол полуобращения, базирующийся на решении задачи сопряжения теории аналитических функций, обобщен, развит и эффективно используется применительно к анализу дифракционных свойств многоэлементных и многослойных решеток, решеток из незамкнутых цилиндрических экранов, спиральных волноводов и т. п. Соответствующие результаты отражены в большом количестве оригинальных работ, послуживших основой для написания монографий [25, 63, 91]. [c.8]

Гл. IX охватывает остальные задачи,, решение которых может быть получено применением метода Винера—Хопфа—Фока и его обобщений. Это — задачи о полубесконечных импедансных структурах и о других полубесконечных системах, допускаюш,их распространение поверхностных волн (спиральный волновод). В этой же главе рассмотрены диффракционные задачи для тонкого проводящего цилиндра конечной длины ( 62) и перечислены задачи, относящиеся к прозрачным телам и допускающие строгое решение ( 65). [c.200]

Рассмотрим полубесконечный спиральный волновод, образованный проводом (любого сечения), ось которого является по-лубесконечной винтовой линией. В цилиндрической системе [c.364]

При конечных значениях а, т. е. собственно для спирального волновода, факторизация функции Lq w) ведет к довольно громоздким вычислениям, которые дают следующие результаты. Симме-фичная. поверхностная волна, существующая в спиральном волноводе при условии [c.370]

Эта характеристика приближенно соответствует характеристике излучения элементарного -магнитного диполя, 1причем это соответствие тем точнее, чем меньше ka и 5. Оно объясняется тем, что при ka ъ симметричной волне преобладает магнитное поле, близкое к однородному магнитному полю в соленоиде (см. [25], стр. 394), которое на конце спирального волновода создает потоки рассеяния, определяюш ие магнитное дипольное излучение. [c.370]

Теория полубесконечного спирального волновода изложена в 63 по статьям Миказана 64 основан на статье Таланова (аналогичная задача о возбуждении импедайсного провода открытым концом коаксиальной линии рассмотрена в статье при Z = 0 она переходит в задачу, рассмотренную в 44). [c.425]

Известен целый ряд работ, относящихся к теоретическим и экспериментальным исследованиям прямолинейных стержней при ударном нагружении [1—6]. Гораздо меньше работ лосвящено анализу криволинейн хх стержней. В 1961 г. Морли [7] вывел уравнения для криволинейных стержней типа уравнений Тимошенко [8] и получил дисперсионные кривые для непрерывного волнового движения. В работе [9], относяш,ейся к 1965 г., обсуждалась передача энергии волнами напряжений в прямых и криволинейных стержнях с возможным приложением. к высокоскоростным полиграфическим печатным процессам. Теории распространения упругих волн в спиральных пружинах малой кривизны посвящена опубликованная в, 1966 г. работа [10]. Исакович и Комарова [11] в 1968 г. исследовали при помощи теории нулевого момента распространение про-дольно-изгибных волн в пологом кривом брусе. В том же году были представлены теоретические и экспериментальные данные [12], относящиеся к дисперсии упругих волн в спиральном волноводе, а в 1971 г. были опубликованы результаты для иных форм пружин [13]. Позднее в работах [5] была рассмотрена задача о распространении волн напряжений в крутозагнутых стержнях. Наконец, в работе [14] были представлены уравнения Морли [7] в виде, пригодном для исследования распространения волн в криволинейных стержнях, и выполнены некоторые числовые расчеты для типичных примеров. В данной статье обобщена теория работы [14] и дано сравнение результатов теоретических исследований с экспериментальными данными для стержневой конструкции, состоящей из прямых и криволинейных участков. [c.199]

Предлагались и другие ускоряющие системы как для больших, так и для малых скоростей частиц — резонаторные и волноводные, с трубками дрейфа и без них. Известны, например, волноводы с частичным заполнением диэлектриком, спиральные волноводы, уже упоминавшиеся выше системы из однозазорных или двухзазорных резонаторов и т. д. По различным причинам эти системы не получили распространения. Поиски наиболее эффективных ускоряющих систем не прекращаются и в настоящее время. [c.155]

Поэтому возникает проблема подавления -паразитных мод, иными словами — разрежения спектра собственных волн круглого волновода. Один из путей ее решения — использование кольцевых и спиральных волноводов, мелкопериодических гофр на внут- ренней поверхности круглого волновода и т. д. При правильном выборе параметров потери рабочей волны хотя и несколько возрастают по сравнению с гладким круглым волноводом, но достигается значительное подавление паразитных волн. Тем не менее и такие волноводы в режиме малых потерь являются многоволновыми и потому весьма чувствительными к влиянию тех или иных нерегулярностей волноводных трактов. [c.12]

Генератор импульсного тока 1 включает батарею из четырех конденсаторов и высоковольтный источник питания с выпрямителем. Замыкание разрядной цепи происходит с помощью коммутатора контактного типа 2 с пружинным спуском. Индуктор 3 представляет собой катушку со спиральной намоткой из медной проволоки. На торце индуктора установлен боек 4, изготовленный из алюминиевого сплава. Ударник бойка 5 выполнен из ударостойкого материала и служит одновременно направляющим устройством при перемещении бойка по наружной поверхности втулки 7, проходящей через индуктор и закрепленной на станине 8. Внутренняя поверхность втулки 7 служит направляющим устройством волновода 9 с головкой которая в исходном положении лежит на торцовой поверхности втулки 7. Образец 10 закреплен в захватных головках и, одна из них соединена с концом волновода, а другая с мерным стержнем Гопкпнсона 12 z помощью резьбовых соединений. Мерный стержень с наклеенными тензорезисторными датчиками служит для измерения усилий при ударном нагружении. Градуировку силоизмерителя производят в статике. Для сохранения мерного стержня неподвпжным в течение всего времени испытания на его конце закрепляют соответствующую инерционную массу 13. [c.110]

Характер П, р. определяется типом излучателя и физ. свойствами среды, в к-рой распространяются радиоволны. Напр., волны, излучаемые в свободное пространство проволочными вибраторами, поперечно поляризованы причем направление поляризации совпадает с направлением токов в вибраторах. В коаксиальном кабеле ТЕМ-тлп Также поперечна, однако о к.-л. онределенном направлении поляризации здесь нельзя говорить, т. к. силовые линии электрич. поля направлены радиально. В прямоугольном волноводе нанра-влепие Е может бцть различным и зависит от координат. В частности, ГЛ/-волны имеют продольную составляющую электрич. поля. Поэтому в волноводах удобнее классифицировать волны по наличию продольных составляющих и Я. Ряд антенн (нанр., спиральные антенны) излучает радиоволны, поляризованные по кругу или эллипсу. При этом J5 вращается с частотой поля такую волну можно представить в виде суммы перпендикулярно поляризованных радиоволн, сдвинутых по фазе па 90°. Радиозвезды, как правило, излучают хаотически поляризованные радиоволны, и в этом отношении их излучение аналогично световому (см. Поляризация света, Радио-астрономи.ч). [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...