Заряды частиц

Сферическая частица радиусом а вводится в область униполярных ионов с концентрацией /г о и электрического поля Eq. Частица приобретает заряд благодаря столкновениям с ионами. Так как заряд частицы начинает нарастать, ее отталкивающая сила перераспределяет близлежащие ионы. Для применения кинетической теории будем использовать систему координат, показанную на фиг. 10.2. При концентрации ионов и средней длине свободного пробега Л число ионов, которые сталкиваются в бесконечно малом объеме dV в единицу времени со скоростью между v перед столкновением ш V dv после столкновения, равно щ v/A) f v) dv dV, где f (v) — функция распределения скорости у, a — местная концентрация ионов. Количество ионов, попадающих на площадку dA из точки Р объема dV, равно щ (р1А) / (и) dvl(dA os 0д/4яг ) dV [413, 874[. Так как число молекул, направляющихся к площадке dA, уменьшается по закону вследствие столкновений и так [c.437]

Ф и г. 10.4. Заряд частицы при отсутствии внешнего поля для различных отношений радиуса частицы а к среднему пути свободного пробега Л [562]. [c.441]

Измеренные заряды частиц [875 [c.476]

При рассмотрении течения турбулентной взвеси твердых заряженных частиц в газе по цилиндрической трубе из электропроводного материала необходимо учитывать, что внутренняя стенка трубы образует замкнутую эквипотенциальную поверхность независимо от ее заряда. Частицы будут двигаться к стенке под действием взаимного отталкивания устойчивость смеси должна восстанавливаться благодаря турбулентной диффузии от стенки. Однако в трубе из диэлектрика возможно влияние неоднородности распределения заряда на стенке. [c.485]

Когда система находится во внешнем поле, на каждую частицу действует отличная от нуля сила Р. Собственно говоря, одно внешнее поле такого типа присутствует всегда—это поле тяжести с Р =тд. И если мы о нем не вспоминаем, это значит просто, что разные части системы находятся примерно на одной высоте. Для ионов в электролитах и электронов в металлах или полупроводниках таким полем может быть электрическое поле с Р = еЕ, где е—заряд частицы, Е — напряженность поля. [c.208]

Для простоты будем считать одинаковыми массы и заряды частиц [c.68]

В кулоновом поле а = е е, где е —заряд частицы, а заряд источника поля. Замеряя число частиц, проходящих через телесный угол ДО, и определяя таким образом До, можно по формуле (57) найти elm частицы, а следовательно, ее заряд, если масса т известна, и наоборот. [c.95]

Здесь q — заряд частицы, а с — скорость света (рис. 2.27). [c.57]

Уравнения, описывающие изменение фазы и энергии, выведены с учетом изменения магнитного поля и частоты во времени, а также с учетом ускорения за счет бетатронного эффекта (быстроты изменения потока), изменения этого ускорения при изменениях радиуса орбиты в процессе колебаний и, наконец, потерь энергии на ионизацию и излучение. Было принято, что период колебаний фазы велик по сравнению с периодом движения по орбите. Для заряда частицы был принят заряд электрона. Уравнение (1) определяет равновесную энергию уравнение (2) определяет мгновенную энергию через равновесное значение и изменение фазы уравнение (3) является уравнением движения для фазы. Уравнение (4) определяет радиус орбиты [c.412]

Если известно направление полета частицы, то по искривлению ее траектории в магнитном поле можно судить о знаке заряда частицы. [c.48]

Итак, изотопический спин — величина, которая определяет число частиц в зарядовом мультиплете (группе), а третья проекция изоспина Т. = Тд связана с электрическим зарядом частицы, входящей в данный мультиплет (см. 71). [c.138]

Закон сохранения электрического заряда — один из фундаментальных законов природы, утверждающий, что алгебраическая сумма электрических зарядов любой замкнутой системы остается неизменной, т. е. совершенно строго в каждой реакции с участием элементарных частиц суммарный электрический заряд частиц, вступающих в реакцию, всегда равняется суммарному заряду частиц-продуктов реакции. Некоторые примеры приведены в таблице 21. [c.353]

Странное квантовое число S, барионное число В и число, Q/e = Z, выражающее заряд частицы в элементарных зарядах, связаны соотношением [c.359]

Экспериментальное изучение ядерных взаимодействий показало, что во всех без исключения случаях суммарный электрический заряд частиц, вступающих в реакцию, равен суммарному электрическому заряду продуктов реакции. Кроме того, в ядерных реакциях обычного типа (без образования античастиц) сохраняется полное число нуклонов. В табл. 21 приведено несколько ядерных превращений, на примере которых можно проследить за выполнением этих законов сохранения. [c.259]

Симметрия законов природы относительно частиц и античастиц, т. е. относительно изменения знака заряда частицы, называется принципом зарядового сопряжения. Согласно этому принципу, все частицы природы существуют парами. Каждой частице с положительным (отрицательным) зарядом соответствует античастица с отрицательным (положительным) зарядом и противоположным по знаку магнитным моментом. Частица и античастица имеют тождественные значения массы, спина и времени жизни. При встрече частицы со своей античастицей происходит их аннигиляция, сопровождающаяся образованием новых частиц и преобразованием энергии покоя обеих аннигилирующих частиц в другую форму энергии. [c.546]

Из рисунка видно, что в соответствии с формулой (78.3) в обоих случаях плотность зерен g максимальна при 7 = О, т. е. в конце пути частицы, и уменьшается с ростом скорости (остаточного пробега R) до одного и того же минимального значения мин, которое достигается, когда скорость частицы становится близкой к скорости света. Величина ин зависит от заряда частицы z и имеет наименьшее значение 25—30 зерен на 100 мк для 2=1. [c.559]

Из формулы (78.11) следует, что при равной энергии двух частиц (с одинаковыми зарядами) частица с меньшей массой имеет больший пробег. Совершенно очевидно, что это связано с большей начальной скоростью легкой частицы и, следовательно, с меньшей ионизующей способностью. [c.562]

Таким образом, измерение остаточного пробега частицы и подсчет числа зерен на ее следе позволяют определить пройденный путь, направление движения (по направлению градиента плотности зерен), массу и энергию частицы. Отличие в следах частиц с разными зарядами z столь суш,ественно (большая величина g при той же скорости), что по виду следа в большинстве случаев может быть оценен и заряд частицы. [c.562]

Мы не будем останавливаться на методах определения заряда частицы. Напомним только, что одним из возможных способов его измерения является подсчет б-электронов, возникающих на пути заряженной частицы (см. 19, п. 4). [c.563]

Сущность гипотезы об унитарной симметрии заключается в том, что сильное взаимодействие как бы состоит из двух частей очень сильного (самого сильного, собственно сильного) и умеренно сильного взаимодействия. Очень сильное взаимодействие одинаково для всех частиц, входящих в одну из рассмотренных выше больших групп частиц с относительно близкими значениями масс — супермультиплетов (или унитарных мультиплетов). Оно ответственно за структуру унитарных мультиплетов и их количество. Из самого определения очень сильного взаимодействия следует, что оно не зависит ни от странности, ни от заряда частицы. [c.674]

Резюмируя, можно сказать, что свойства лептонного заряда аналогичны свойствам электрического и барионного зарядов. Он аддитивен заряд античастицы противоположен заряду частицы правила обращения с ним находятся в соответствии [c.116]

R) до одного и того же минимального значения миш которое достигается, когда скорость частицы становится близкой к скорости света. Величина g-мин зависит от заряда частицы 2 и имеет наименьшее значение для 2= 1. [c.128]

Представляет большой интерес возможность получения ре.зи-иовых покрытий из латексов путем электрофореза. Способ основан на э,чектроосаждеиии частиц каучука при пропускании через ванну с латексом постоянного тока. Благодаря отрицательному заряду частицы каучука, а также диспергированная сера и другие ннгр.сдненты осаждаются в виде гомогенного слоя иа изделии, которое включено в. электрическую цепь в качестве анода. [c.445]

Из фиг. 4.28 видно, что основным процессом при течении по трубам систем газ — твердые частицы является взаимодействие между электростатическими и гидродинамическими эффектами. Соответствующим параметром взаимодействия является турбулентное число электровязкости Еу, т. е. отношение электростатической силы к турбулентной силе. Среднее измеренное значение отношения заряда к массе обычно имеет порядок 10 к/кг. Если нельзя полностью пренебречь зарядом частиц, то невозможно обеспечить стационарное, полностью развитое течение смеси в трубе. Соответствующий параметр Еу для ламинарного течения имеет вид ррИл (д/т) (гл. 10). [c.197]

Заряды частиц атмосферной пыли были впервые изучены Руд-жером [666, 6671. Согласно Руджеру, напряженность электрического поля во время пылевых бурь в пустыне Сахара обычно менее 200 в1м, причем пыль, как правило, заряжена положительно. Полярность пылевого облака может изменяться (становиться отрицательной), а напряженность достигать 500 в м или даже 10 в м. В данном месте как атмосферная пыль, так и земля стремятся приобрести отрицательный заряд. Изучая падение частиц плавленого кварца размером от 0,1 до 100 мк между электрически заряженными пластинами, Уитмен установил, что в зависимости от материала пластин множество частиц (0,13 г пыли) приобретает разные заряды 1875] [c.434]

Представляет интерес движение по трубе смеси газ — твердые частицы. Если труба — проводник или диэлектрик с равномерно распределенным зарядом, то, согласно закону Гаусса, электрического поля внутри трубы не будет. Если частицы равномерно заряжены и осесимметрично распределены по трубе, то частица, возможно, осядет на стенку, если поток нетурбулентен. Согласно уравнению (10.157), мелкие стеклянные шарики в атмосферном воздухе при концентрации 1 кг частицЫг воздуха на расстоянии 1 см от оси будут иметь в 10 раз большее ускорение, чем под действием силы тяжести даже при отношении заряда к массе, равном 0,002 к1кг. Радиальная составляющая интенсивности турбулентного движения частиц в соответствии с приближением oy [721] составляет 10 м сек для частиц диаметром 100 мк. Этот эффект может полностью компенсировать действие силы тяжести на смесь газ — твердые частицы в горизонтальной трубе и стать одной из возможных причин большой разницы между поперечной и продольной интенсивностями турбулентного движения частиц (разд. 2.8). Распределение плотности, данное oy [726], можно приписать дрейфовой скорости, обусловленной главным образом электрическим зарядом частиц. [c.485]

Далее Томсон устаноь. л, что отношение заряда частиц катодных лучей к их массе получается одинаковым при наполне- [c.166]

Здесь из закона сохранения заряда следует, что заряды частиц К и К+ должны быть равнопротивоположны. [c.434]

Итак, мы полагаем, что заряды всех элементарных частиц с большой точностью равны или нулю. Независимые косвенные данные о сохранении и квантовой природе зарядов элемен-тавных частиц связаны с тем, что величина заряда частицы q [c.434]

Для Босстановления право-левой симметрии пустого пространства Ландау предложил вложить право-левую асимметрию в заряд частицы. Согласно Ландау, в слабых взаимодействиях нарушается не только закон сохранения четности, но и принцип зарядового сопряжения. Это легко понять на том же примере с продольно-поляризованными нейтрино и антинейтрино. Дей-ствцтельно, если к левовинтовому нейтрино (правовинтовому антинейтрино) применить операцию зарядового сопряжения, то получится левовинтовое антинейтрино (правовинтовое нейтрино), которого, согласно теории продольных нейтрино, в природе не существует. В соответствии с этим теория оказывается несимметричной относительно замены всех частиц на все античастицы. Инвариантной является комбинированная операция, состоящая из инверсии координат Р и замены частицы на античастицу С. В этом случае говорят о сохранении комбинированной четности СР в слабых взаимодействиях . Введение понятия комбини ровацной четности позволяет рассматривать явления, связанные с несохранением четности, сохраняя право-левую симметрию пустого пространства (так как вращение связано с зарядом, т. е. с частицей). [c.646]

В пренебрежении очень слабым гравитационным взаимодействием можно считать, что все процессы, происходящие в микромире, объясняются ядерным (сильным), электромагнитны.м и слабым взаимодействиями. Ядерное взаимодействие протекает за время сек, электромагнитное имеет характерное время сек. Ядерное взаимодействие изотопически инвариантно, т. е. не зависит от электрического заряда частиц и примерно в 100 1000 раз сильнее электромагнитного взаимодействия, которое зависит от заряда. Интенсивность слабого взаимодействия примерно в 10 н- 10 раз меньше сильного. Его характерное время 10 ° -н 10"° сек. [c.671]

Согласно гипотезе унитарной симметрии, ядерное взаимодействие как бы состоит из двух частей очень сильного и умеренно сильного взаимодействия. Очень сильное взаимодействие не зависит от странности и заряда частицы оно формирует вырожденные унитарные мультиплеты. Умеренно сильное взаимодействие снимает вырождение по странности, благодаря чему унитарный мультиплет расщепляется на зарядовые мультиплеты. Конкретными вариантами унитарных построений являются схема Саката, 5f7(3)-симметрия, 5/7(6)-симметрия и модель кварков. [c.704]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...