Радиус межмолекулярный

Поскольку весь рассеивающий объем V состоит из большого числа микроскопических объемов и, то суммарное поле рассеяния складывается из полей, создаваемых этими объемами. Рассеяние отдельными малыми объемами v можно считать независимым для газа, если линейные размеры этих объемов велики по сравнению с радиусом межмолекулярного взаимодействия ( 10 см) и малы по сравнению с длиной волны возбуждающего света ( 10 см). В этом случае вычисление рассеяния во всем объеме V сводится к сложению интенсивностей рассеяния от объемов v. Исходя из выражения (13.5), имеем [c.312]

Чтобы дать удовлетворительное определение тепловых параметров, следует построить схему термодинамического процесса. Опять, как и в разд. 4.3, представим себе большую вселенную U, но теперь рассмотрим две подсистемы 5i и S - Будем предполагать, что эти системы находятся во взаимном тепловом контакте, т. е. могут обмениваться энергией посредством слабого взаимодействия (фиг. 4.4.1). Если предполагается, что размеры обеих систем значительно превышают радиусы межмолекулярных сил, то и в этом случае энергия взаимодействия (хотя она и играет важную физическую роль, обеспечивая тепловой контакт) пренебрежимо мала по сравнению с энергией подсистем 8г и по отдельности. Непосредственно применяя к данному случаю соображения, развитые в разд. 4.3, получаем, что совместная вероятность нахождения системы 8г в состоянии п (т. е. с энергией т), а системы 5а в состоянии т (с энергией ат) составляет [c.144]

Классическая теория рассеяния света была предложена Орнштейном и Цернике [142—144]. Они выразили О (г) через так называемую прямую корреляционную функцию С (г), которая предполагалась отличной от нуля лишь в области порядка радиуса межмолекулярных взаимодействий. Допуская, что в критической точке [c.112]

Вдали от критической точки рассеяние отдельными объемами Vi можно считать независимым, если линейные размеры этих объемов велики по сравнению с радиусом межмолекулярного взаимодействия см) и малы сравнительно с длиной волны возбуждающего света (10" ж), т. е. 10 < (У ) / < 10 см. В этом простом и часто реализующемся случае вычисление рассеяния во всем объеме V сводится к умножению (10) на и тогда вместо (10) получим [c.23]

Тем не менее, и в плотных газах, и в жидкостях независимые подсистемы, конечно, существуют. Их можно получить, например, разбив весь объем газа или жидкости на части, линейные размеры которых велики по сравнению с радиусом действия межмолекулярных сил. Ввиду чрезвычайной малости последнего число таких частей можно сделать очень большим. В то же время суммарная энергия молекул, находящихся в пределах каждой из них, будет много больше энергии их взаимодействия с молекулами соседних частей. Потому что это взаимодействие связано с относительно небольшим числом молекул, находящихся вблизи границ раздела между частями. Поэтому движение молекул, принадлежащих разным частям, будет происходить практически независимо друг от друга. [c.59]

Специфическая роль атома водорода в образовании межмолекулярных связей обусловлена наличием у него единственного электрона. Это позволяет протону сблизиться с атомами, имеющими неподеленные (не участвующие в образовании связей) пары электронов, почти на расстояние их радиусов, располагаясь на прямой, соединяющей их ядра. [c.161]

Флуктуационные эффекты характеризуются значени ми корреляционной функции плотности и корреляционного радиуса флуктуаций, определяемого расстоянием, на котором корреляция существенно уменьшается. В области критической точки радиус корреляции значительно больше радиуса действия межмолекулярных сил, а флуктуации плотности в непосредственной близости к критической точке достигают значения самой плотности. Из этого складывается следующее представление о состоянии вещества в непосредственной близости к критической точке. Около критической точки веш,ество подобно газу, который состоит из отдельных групп (кластеров) молекул, напоминающих микроскопические капли жидкости, размер которых быстро возрастает с приближением к критической точке. Уместно напомнить, что аналогичная точка зрения на состояния вещества в области критической точки уже содержалась в теории ассоциации реальных газов. [c.276]

Связь трения и износа с неровностями поверхности. Современная молекулярно-механическая теория трения объясняет силу сухого (и граничного) трения скольжения образованием и разрушением адгезионных мостиков холодной сварки контактирующих участков шероховатой поверхности и зацеплением (и внедрением) неровностей 110, 40]. Трение обусловлено объемным деформированием материала и преодолением межмолекулярных связей, возникающих между сближенными участками трущихся поверхностей. При этом износ протекает в виде отделения частиц за счет многократного изменения напряжения и деформации на пятнах фактического контакта при внедрении неровностей истирающей поверхности в истираемую поверхность. Во многих случаях износ имеет усталостный характер растрескивания поверхностного слоя под влиянием повторных механических и термических напряжений, соединения трещин на некоторой глубине и отделения материала от изнашиваемого тела. Интенсивность изнашивания зависит от величины фактического контакта и напряженного состояния изнашиваемого тела, которые в свою очередь в сильной степени зависят от размеров и формы неровностей и, в частности, от радиусов закругления выступов. В обычных условиях истирающая поверхность является существенно более жесткой и шероховатой по сравнению с той, износ которой определяется, и ее неровности оказываются статистически стабильными при установившемся режиме трения. Таким образом, в отношении износостойкости деталей неровности их поверхностей имеют первостепенное значение. [c.46]

Следовательно, возникновение в массе жидкости центров испарения радиуса 10 мм связано с необходимостью преодоления межмолекулярных связей и местного вытеснения сотен тысяч молекул. Трудно себе представить, чтобы столь сильные возмущения и образование множества локализованных зон разрежения весьма крупных (в молекулярном масштабе) размеров могли явиться следствием одних только самопроизвольных флуктуаций плотности. [c.162]

При малых размерах зародышей н соответственно большой относительно поверхности их, для оценки общей и свободной энергии образуемой смеси существенное значение имеют поверхностная энергия и поверхностное натяжение. Дело в том, что молекулы, расположенные в тонком слое, непосредственно прилегающем к поверхности раздела, находятся в условиях, отличных от условий для молекул, находящихся в объеме. Они взаимодействуют не только с молекулами своей фазы, но также и с близлежащим слоем молекул другой фазы. Детальный анализ свойств поверхностного слоя является довольно сложным, поэтому вначале ограничимся идеализированной схемой, основанной на предположении о сплошности среды и постоянстве величины поверхностного натяжения. В действительности для очень малых капель, у которых линейные размеры сравнимы с радиусом действия сил межмолекулярного взаимодействия (10 см), поверхностное натяжение уменьшается при уменьшении радиуса капли, [c.27]

Довольно неожиданным итогом исследований последних лет оказалось то, что уравнение Ван-дер-Ваальса, которое традиционно считалось результатом предположения о короткодействующем характере межмолекулярных сил, может быть на самом деле выведено из диаметрально противоположного допущения о том, что радиус действия этих сил бесконечно велик. Строго этот результат получил М. Кац [27] на примере одномерного газа, сопроводив его довольно убедительными, хотя и не вполне строгими, аргументами, показывающими, что, по-видимому, этот результат должен иметь место и в трехмерном случае. Сам результат заключается в выводе уравнения Ван-дер-Ваальса с тем немаловажным преимуществом, что область горбов и впадин изотермы Ван-дер-Ваальса автоматически заменяется в теории Каца прямолинейным изобарическим участком, удовлетворяющим правилу Максвелла. [c.415]

Допустим, что газ настолько разрежен, что длина свободного пробега молекулы А много больше радиуса действия межмолекулярных сил и соответственно время свободного пробега г много больше времени взаимодействия двух молекул tq. Так как длина свободного пробега имеет порядок величины 1 / пг , где п — плотность числа молекул, то критерий применимости этого приближения имеет вид 1 / пг Го или п Го" . [c.452]

Сформулируем теперь количественно условие разреженности газа и условие слабости взаимодействия. Пусть о — радиус действия межмолекулярных сил к Щ — характерная величина потенциальной энергии взаимодействия. Случай разреженного газа осуществляется, если о много меньше среднего расстояния между частицами и>, и, следовательно, в этом случае малым параметром задачи является величина а = г 1а) = пг . Случай слабого взаимодействия реализуется, [c.492]

Такому явлению можно дать следующее качественное объяснение. Наличие кратной связи делает молекулу углеводорода компактнее. Так как частицы меньших размеров допускают более плотную упаковку в пределах радиуса корреляции, плотность жидкости возрастает (табл. 3 и 7), уменьшается среднее межмолекулярное расстояние и, как следствие, увеличивается теплопроводность. С понижением температуры влияние ненасыщенных связей становится заметнее, поскольку увеличиваются размеры области ближней упорядоченности, в пределах которой изменение размеров частиц более существенно. [c.84]

Однако необходимо иметь в виду, что (в нормальных системах) межмолекулярная сила имеет конечный радиус действия она обращается в нуль на расстояниях, превышающих некоторое критическое значение L , весьма малое в макроскопическом масштабе. С другой стороны, пространственное изменение функции распределения характеризуется гидродинамическим масштабом длины Lji, который был определен следующим образом [см. (13.2.2)] [c.232]

Другое заслуживающее внимания свойство оператора столкновений состоит в том, что частота столкновений v ( ) для любых обрезанных потенциалов равна частоте столкновений упругих сферических молекул с диаметром, равным радиусу обрезания о межмолекулярных сил. В самом деле. [c.93]

В недеформированном теле все его части находятся в механическом равновесии друг с другом. Это значит, что если выделить внутри тела какой-нибудь объем, то равнодействующая всех сил, действующих на этот объем со стороны других частей тела, равна нулю. При деформировании же тело выводится из состояния равновесия, в результате чего в нем возникают упругие силы, обусловленные межмолекулярным взаимодействием. Радиус действия молекулярных сил имеет величину порядка расстояния между молекулами, поэтому в теории упругости сплошной среды он должен считаться равным нулю. Таким образом, возникающие при деформации внутренние силы действуют на выделенный объем тела со стороны окружающих его частей только непосредственно через поверхность этого объема, т. е. являются поверхностными силами, которые мы в дальнейшем и будем рассматривать, отвлекаясь от объемных сил типа силы тяжести. Поверхностные силы пропорциональны площади поверхности, на которой они действуют. Сила, отнесенная к единице площади, называется механическим напряжением. [c.15]

Пределы поворота вокруг одинарной связи определяются тем, что атомы соседних частей молекулы не должны сближаться на расстояния, меньшие суммы межмолекулярных радиусов. Если конфигурация, или, как говорят, конформация молекулы такая, что это требование не выдерживается, то в молекуле имеются пространственные затруднения, вследствие которых ее структура является напряженной. Ниже мы несколько подробнее оста- [c.43]

Пользуясь атомными и межмолекулярными радиусами (табл.1), можно построить модель молекулы как некоторого геометрического тела (рис. 16). Понятно, что внешний ее контур определится межмолекулярными радиусами. [c.44]

Н с межмолекулярным радиусом около 1,2 А беспрепятственно размещаются друг над другом, так как с = 1,27 А, а атомы фтора имеют межмолекулярный радиус 1,4 А, что больше 1,27 А. Поэтому создаются пространственные затруднения и конфигурация цепи становится иной — спиральной (рис. 29). Таким образом, если размер боковых радикалов велик (их может быть несколько сортов), конфигурация хребта может измениться и характеризоваться новой величиной с. Но и в этой конфигурации молекула остается цепной, т. е. периодичной в одном направлении. [c.56]

В молекулярно-кинетической теории газ рассматривают как совокупность слабо взаимодействующих частиц, находящихся в непрерывном хаотическом (тепловом) движении. У достаточно разреженных газов среднее расстояние между молекулами значительно больше (на порядок) радиуса действия сил межмолекулярного взаимодействия. В таких условиях молекулы взаимодействуют лишь при сближении на расстояние действия межмолекулярных сил и, следовательно, общий объем, в котором эти силы могут сказываться, составляет 0,001 от полного объема газа. Это позволяет считать объем молекул газа в нормальных условиях пренебрежимо малым и рассматривать молекулы как материальные точки. Если эти материальные точки рассматривают как невзаимодействующие друг с другом, то такая модель соответствует модели идеального газа. [c.7]

Эффект вязкости проявляется лишь тогда, когда в газе имеются неодинаковые макроскопические скорости. В газах расстояние между молекулами существенно больше радиуса действия межмолекулярных сил, поэтому вязкость газов — следствие хаотического движения молекул, в результате которого происходит обмен молекулами между движущимися друг относительно друга слоями газа. Это приводит к переносу от слоя к слою определенного количества движения, в результате чего медленные слои ускоряются, а более быстрые замедляются. Следовательно, применение теории равновесных явлений к неравновесному процессу переноса возможно лишь при условии, что отклонение от равновесного состояния мало. Если молекулы представляют собой упругие сферы диаметром с , то коэффициент вязкости газа г) определяют по формуле [c.9]

Будем полагать в дальнейших рассуждениях, что поверхность конденсации плоская (или достаточно близка к плоской) и толщина слоя конденсата, находящегося на стенке, намного больше радиуса действия межмолекулярных сил (рис. 12-2). [c.259]

Ha межфазной границе в слое толщиной равном по порядку радиусу межмолекулярных взаимодействий (бт= 10 м), молекулы взаимодействуют не только с молекулами своей фазы, но и с близлежащим слоем молекул другой фазы. Поэтому в этом слое физико-химические свойства вещества и его реакция могут заметно отличаться от свойств этого же вещества и этой же фазы па существенно больших, чем расстояния от межфазной границы, но все еще малых по сравнению с размерами неоднородностей (диаметром капель, пузырьков, частиц, пор и т. д.) расстояниях. В связи с этим, следуя Гиббсу, целесообразно выделять эти очень тонкие поверхностные зоны раздела фаз и рассматривать их отдельно, учитывая, что их толщины чрезвычайно малы по сравнению с размерами в двух других измерениях, а следовательно, малы п их объемы и массы по сравнению с обт,емами неоднородностей (капель, пузырей, частиц и т. д.). Таким образом, приходим к понятию поверхностной фазы, которую будем называть Z-фазой, массой, импульсом и кинетической энергией которой можно пренебречь. Влияние поверхностной фазы в уравнении импульсов сводится к наличию дополнительных усилий (поверхностного натяжения), распределенных вдоль замкнутой линии 6 L, которая ограничивает рассматриваемый элемент межфазной поверхности 6 iSia. Главный вектор этих усилий, отнесенный к единице межфазной поверхности, равен [c.43]

Реальный газ отличается от идеального тем, что его молекулы взаимодействуют не только при столкновениях. Между каждой парой молекул существует взаимодействие, энергия которого, w r), зависит от расстояния г между ними примерно так, как это показано на рис.3.1 для неона и аргона Из этого рисунка видно, что молекулы слегка притягиваются, пока они находятся не очень близко друг от друга, но начинают сильно отталкиваться при сближении, когда расстояние между ними становится порядка их ван-дер-ва-альсовского диаметра ц. Видно также, что силы притяжения довольно быстро спадают с расстоянием, так что реально каждая молекула ощущает присутствие только ближайших соседей, находящихся в пределах радиуса действия межмолекулярных сил (что-то около 5—6 Л для Ме и 9—10 А для Ат). Влияние же остальных передается косвенным путем через цепочку промежуточных молекул. [c.58]

Внутренние напряжения обусловливаются молекулярными силами, т. е. силами взаимодействия молекул тела друг с другом. Весьма существенным для теории упругости является то обстоятельство, что молекулярные силы обладают очень незначительным радиусом действия. Их влияние простирается вокруг создающей их частицы лишь на расстояниях порядка межмолеку-лярных. Но в теории упругости, как в макроскопической теории, рассматриваются только расстояния, большие по сравнению с межмолекулярными. Поэтому радиус действия молекулярных сил в теории упругости должен считаться равным нулю. Можно сказать, что силы, обусловливающие внутренние напряжения, являются в теории упругости силами близкодействующими , передающимися от каждой точки только к ближайшим с нею. Отсюда следует, что силы, оказываемые на какую-нибудь часть тела со стороны окружающих ее частей, действуют только непосредственно через поверхность этой части. [c.13]

При несмачивании действие расклинивающего давления проявляет-. ся в том, что поверхности тонкой пленки притягиваются друг к другу, причем тем в большей степени, чем тоньше пленка. Такому расклинивающему давлению приписывают знак минус. Локальное утонение пленки (например, на выступе стенки, в результате местных дефектов структуры твердого тела, изменения лиофобности, меньшей местной скорости конденсации и т. п.) приводит к увеличению расклинивающего давления в этом месте по сравнению с соседними. В результате жидкость быстро вытесняется на смежные участки, где и образуются первичные капли, размеры которых больше эффективного радиуса действия межмолекулярных сил Л. 161]. [c.286]

Размеры мо.лекул в Г., т. н. газокинетич. радиусы, связаны с характерными расстояниями, на к-рых про-являются силы межатомных и межмолекулярных взаимодействий. Кроме ур-ния Ван-дер-Ваапьса для их определения используют эксперименты по рассеянию молекулярных пучков, а таюке зависимость вязкости — и диффузии Г. от размеров частиц. 377 [c.377]

Водородная связь может быть как внутримолекулярной, так и межмолекулярной. Диапазон энергии Н-связей перекрывает весь энергетич. диапазон М. в. и делится на области сильных, средних и слабых Н-связей. Они играют важную роль в биол. соединениях и мн. биохим. процессах. Особенность Н-свя-зи обусловлена телг, что благодаря малому радиусу (на порядок величины меньший, чем радиусы др. ионов) ион способен попадать в небольшие области между атомами. Напр., связь между молекулами воды определяется через протоны, к-рые одновременно связаны с собственным кислородом ковалентной внутримолекулярной связью и с кислородом др. молекулы ионной межмолекулярной связью (рис. 1). [c.79]

В табл. 1 (см. приложение IV) перечислены наиболее интересные кристаллы, отобранные с учетом приведенных критериев. Для каждого кристалла указаны наиболее распространенное название, сокращенное обозначение, химическая формула, рекомендуемые отражения кЫ) и их удвоенное межплоскостное расстояние 2(1. Там, где это возможно, отмечены механические свойства и стабильность кристалла, а также его доступность (в основном поданным работ [10, 14]). У ряда кристаллов наличие единственного большого периода решетки сочетается со слабыми межмолекулярными силами связи в этом направлении, что облегчает изготовление и практическое применение таких кристаллов. Так, кристаллы слюды и бифталатов обладают совершенной спайностью по рабочим отражающим плоскостям, что позволяет получать путем раскалывания пластины больших размеров с ненарушенной поверхностью толщиной до 0,2—0,3 мм и даже до 0,05 мм. Тонкие пластины могут быть упруго изогнуты на относительно крутые радиусы, обеспечивая большую светосилу фокусирующей рентгеновской оптики. Для стабильной работы кристаллов рекомендуется их упругий изгиб с соотношением радиуса к толщине кристалла не менее 10 . [c.309]

Здесь также очевидно, что второе и третье слагаемые имеют порядок LJLh по сравнению с первым и, следовательно, в гидродинамическом приближении ими можно пренебречь. С другой стороны, основной член содержит точно такой же оператор G (g) (18.3.7), с каким мы имели дело в однородном случае. Разумеется, его появление вполне естественно, так как в гидродинамическом пределе система практически однородна на расстояниях порядка радиуса действия межмолекулярных сил [c.234]

Целесообразно кратко обсудить смысл понятия диаметра молекулы а. Мы предположили, что межмолекулярная сила равна нулю для межмолекулярных расстояний, больших о. Известно, однако, что сила взаимодействия между парой молекул отлична от нуля при любом межмолекулярном расстоянии, будучи, вообш е говоря, сильно отталкивающей на малых расстояниях и слабо притягивающей на больших. Мы пренебрегаем этой слабой притягивающей составляющей, что оправдано для идеальных газов. В соответствии с этим мы могли бы определить молекулярный диаметр о как размер, на котором отталкивание сменяется притяжением. Однако такое определение далеко не общепринято. В самом деле, в классических исследованиях уравнения Больцмана для моделей, отличных от модели упругих сферических молекул, радиус о защитной сферы предполагается равным оо На первый взгляд это кажется очень странным, потому что определенное выше значение а равно по порядку величины 10" см, а при выводе уравнения Больцмана был использован предел [c.48]

Распространение ультразвуковых волн в различных средах, которые мы будем рассматривать как сплошные, сопровождается периодическим смещением частиц среды из положения равновесия под действием упругих сил При этом под частицей следует понимать сколь угодно малый элемент объема, в котором, однако, содержится достаточное количество молекул, чтобы среду внутри этого объема можно было считать сплошной. В нормальном, невозмущенном состоянии среды все ее частицы находятся в некоторых равновесных положениях, определяемых равновесием межмолекулярных сил. Равновесное полол ение частицы будем характеризовать радиус-вектором г (вектором положения), отсчитываемым от центра некоторой неподвижной относительно данной среды (лабораторной) системы координат. В качестве таковой чаще всего будем выбирать декартову прямоугольную систему координат л , у, г в ряде случаев удобнее использовать с(])ерическую систему координат г, e, tj), которая связана с прямоугольной с11стем0й координат соотношениями X = г sin i) os ij), у г sin O sin p, г -= г os O, или цилиндрическую систему г, ё, Z, в которой х = г os О, // = г sin Z Z. Перемещение частицы из положения равновесия будем описывать с помощью вектора и, называемого вектором смещения. Таким образом, новое положение частицы после ее перемещения будет определяться вектором г -f и Составляюн1,ие вектора смещения U по осям координат обозначим соответственно символами [c.9]

В отстоявшейся дистиллированной воде, заимствованная пз работ[-г 148]. На этом рисунке приведена концентрация зародышей которая возрастает с уменьшением Rq, и при значениях Rq, oot-ветств>ющих межмолекулярным расстояниям (Rq 10 -f- см), экстраполированная часть кривой /го( о) (пунктир) стремится к теоретической концентрации зародышей , порождаемых тепловыми флукт ационными процессами [50]. Таким образом, верхний порог кавитации практически отсутствует, а нижний порог размыт вблизи давлений, соответствующих критическому для пузырьков с радиусом 10 см, т. е составляет величину I — 1 (см. рис. 30). [c.128]

В растворах проявляются как сильные химические взаимодействия, так и разнообразные более слабые межмолекулярные связи квазихимнческого и физического характера. Хотя в основе всех межмолекулярных взаимодействий лежат одни и те же электрические силы (взаимодействие электронов и ядер), их принято классифицировать. Классификация производится в соответствии с величиной и направлением сил, радиусом и механизмом действия, общностью проявления. Она помогает интерпретировать экспериментальные данные и упрощать теоретические расчеты, поскольку позволяет разделять эффекты неодинаковой природы. [c.84]

Наименьшим по величине энергии (примерно 1—2 ккал1моль) фактором, обуславливающим укладку молекул, является ван-дер-ваальсовское взаимодействие, описываемое межмолекулярными радиусами (см. табл. 1). Схема кривых потенциальной энергии взаимодействия для трех основных типов связей показана на рис.18 [7]. Эти кривые характеризуют как энергию связи (глубина потенциальной ямы), так и их жесткость , т. е. возможность укорочения или удлинения (ширина ямы, ее форма). Наиболее жесткой, нерастягивающейся является ковалентная связь кривая 1 — острая. Водородная связь и еще в большей степени ван-дер-ваальсов-ская связь мягки в сторону удлинения, но достаточно жестки по отношению к уменьшению расстояний. [c.46]

Таким образом, общая формула (78) приобретает для частного случая непрерывной спирали вид (118). Вместо суммы (75) для каждой слоевой I остался лишь один член 1= п. Модуль этой трансформанты / = 2яго/ (2лгой) имеет цилиндрическую симметрию распределение интенсивности 17 на слоевой номера 1= п определяется квадратом функции Бесселя порядка п. Так как радиус первого максимума возрастает с увеличением /г (см. рис. 78), то расиределение интенсивности имеет характерный крестообразный вид (рис. 90,а). Такой вид можно наглядно объяснить и расположением наиболее густо заселенных рядов атомов в спирали (рис. 90,6), иернендикулярно которым в обратном пространстве располагаются наибольшие значения интенсивности. На рис. 91 дана картина оптического преобразования Фурье спиральной структуры, имеющая вид косого креста [16]. На рис. 92 показана рентгенограмма ориентированного геля спиральных молекул ДНК, когда отсутствуют эффекты межмолекулярного рассеяния, и картина косого креста , обязанная внутримолекулярному рассеянию, выступает почти в чистом виде [21, 22]. [c.141]

К таким обобщениям относятся кристаллохимические системы длин связей, межатомных и межмолекулярных радиусов, принципы вращения вокруг связей, правила образования водородных связей. Необходимо учитывать принцип плотной упаковки, симметрийные критерии, тенденцию к спирализации цепных молекул, к параллельной их укладке, а также типы и взаимосвязь различных нарушений упаковки. С другой стороны, существенную помощь может оказать использование других методов. Например, оптическая спектроскопия дает ценные сведения о длинах и ориентации связей и о колебаниях молекул электронная микроскопия — [c.354]

Здесь Р — сумма внешних сил, приложенных к частице. Эта сила зависит от положения частицы и времени, т. е. должна быть задана Векторным полем. Силу Р следует рассматривать как результат усреднения правой части закона изменения импульса всех молекул, из которых состоит данная частица среды (см. (2.103)). Сила Р обусловлена, во-первых, силами взаимодействия молекул среды друг с другом и, во-вторых, включает в себя внешние по отношению ко всей среде силовые поля. Будем рассматривать среду с весьма малым радиусом действия межмолекулярных сил. Тогда сила, с которой физически бесконечно малые частицы среды действуют на данную частицу, проявляется только в тонком поверхностном слое этой частицы. Толщиной такого слоя в механике сплошных сред заведомо пренебрегают, а силы, с которыми соседние частицы среды действуют друг на друга, считают п оверхностными силами. Что касается внешних силовых полей, то они практически одинаково действуют на все молекулы, находящиеся в объеме АУ. Поэтому эти силы называются объемными силами (если эти силы пропорциональны массе частицы, то их называют массовыми силами). Такими силами являются гравитационные и электромагнитные силы, а также силы инерции, которые появляются при изучении движения среды относительно неинерциальных систем отсчета. [c.472]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...