Источники излучения и некоторые их свойства

В последнее время световое давление снова привлекло внимание исследователей. Для экспериментов в этой области оказались весьма удобными некоторые свойства лазеров, а именно монохроматичность излучения и эквивалентность лазера точечному источнику света. Лазерное излучение может быть сфокусировано с высокой точностью . При использовании хороших оптических систем (см. 6.8) можно сфокусировать лазерное излучение в пятно с радиусом того же порядка величины, что и длина волны генерации. Простые оценки показывают, что если в фокусе лазерного излучения мощностью 1 Вт (такая большая мощность легко реализуется, например, в аргоновом лазере, генерирующем в зеленой области спектра) оказывается малая частица с массой 10 г, полностью отражающая излучение, то под действием светового давления она должна получить ускорение, в миллион раз превышающее ускорение свободного падения. [c.111]

Образцы топлива или смазочного материала, помещенные в ампулы из алюминия, нержавеющей или мягкой стали и запаянные в вакууме, на воздухе или в инертной атмосфере, облучали на источнике рентгеновских лучей, ускорителях частиц, -источниках и в различных ядерных реакторах в контролируемых и неконтролируемых температурных условиях. Экспозиции облучения определяли с различной степенью точности, хотя истинные дозы облучения в большинстве случаев не были измерены. В тех немногих случаях, когда были сделаны попытки исследовать влияние некоторых упомянутых выше параметров (например, мощности дозы или типа источника излучения) на изменение свойств и эксплуатационных характеристик облучаемых объектов, было показано, что влияние таких параметров может быть существенным. Поэтому следует сделать вывод, что для большинства исследованных веществ результаты по радиационному воздействию, полученные в экспериментах первого типа, могут. служить только как общее руководство при разработке новых материалов и более чувствительных методов измерения. [c.116]

Из такого рода представлений следует, например, что голограмма такого объекта, как вогнутое зеркало, сама должна являться до какой-то степени зеркалом. Схема получения такой голограммы приведена на рис. 23, а. На объект — вогнутое зеркало Z направляется волна монохроматического излучения W. Отраженное зеркалом излучение, складываясь с падающим, образует в пространстве над зеркалом систему стоячих волн di, t 2, dz..которая впечатывается в эмульсионный слой фотопластинки е. Оказалось, что полученная таким образом голограмма действительно повторяет оптические свойства зеркала — оригинала (16). В частности, если на эту голограмму Р направить излучение некоторого источника 5, то она аналогично вогнутому зеркалу сфокусирует это излучение в изображение источника S (рис. 23,6). [c.64]

ИСТОЧНИКИ ИЗЛУЧЕНИЯ и НЕКОТОРЫЕ ИХ СВОЙСТВА [c.25]

Излучение волн происходит в определённом направлении — перпендикулярно к палочке палочка служит источником волн, обладающих свойством направленности. Внимательное наблюдение показывает, что на некотором расстоянии от палочки благодаря дифракции плоские волны постепенно переходят в расходящиеся круговые. Расстояние, на котором такое расхождение становится заметным, оказывается тем большим, чем больше размеры палочки по сравнению с длиной порождаемых ею капиллярных волн. Если размеры палочки значительно меньше длины волны или вместо палочки будет колебаться шарик, то появятся круговые волны, расходящиеся во всех направлениях, и источник не будет обладать свойством направленности излучения. [c.119]

Направленность излучения звука. Мы видели, что от колеблющейся палочки, размеры которой больше, чем длина капиллярных волн на поверхности воды, расходятся плоские волны. Излучение волн происходит в определенном направлении — перпендикулярно к палочке палочка служит источником волн, обладающих свойством направленности. Внимательное наблюдение показывает, что на некотором расстоянии от палочки благодаря дифракции плоские волны постепенно переходят в расходящиеся круговые, Расстояние, на котором такое расхождение становится заметным, оказывается тем большим, чем больше размеры палочки по сравнению с длиной порождаемых ею капиллярных волн. Если размеры палочки значительно меньше длины волны или вместо палочки будет колебаться шарик, то появятся круговые волны, расходящиеся во всех направлениях, и источник не будет обладать свойством направленности излучения. [c.122]

Первые разделы данной работы посвящены подробному описанию когерентных состояний и изучению некоторых их свойств. В разделах 4 и 5 дается разложение произвольных состояний и операторов по когерентным состояниям. Раздел 6 посвящен рассмотрению некоторых свойств операторов плотности и тому, как эти свойства учитываются новым методом. Применение развитого формализма к физическим задачам начинается в разделе 7, где вводится определенный вид оператора плотности, который, по-ви-димому, наиболее подходит для описания излучения макроскопических источников. Такая форма оператора плотности приводит к особенно простому способу описания суперпозиции полей излучения. Далее в разделе 8 рассматривается оператор плотности, кото- [c.67]

Обнаружение объекта достигается в результате получения информации о нем с помощью оптического локатора. Носителем информации является электромагнитная волна, основные параметры которой (амплитуда, фаза, частота, поляризация и направление распространения) изменяются в результате отражения от цели. По этой информации, воспринятой приемным устройством локатора, можно судить о положении, движении в некоторых случаях и свойствах объекта, находящегося в зоне действия оптического локатора. Если источником излучения электромагнитных волн в нем является оптический квантовый генератор, то локатор может работать как в непрерывном, так и в импульсном режиме. [c.146]

Следовательно, у вольфрама доля энергии, приходящаяся на излучение видимого света, значительно больше, чем у абсолютно черного тела, нагретого до той же температуры. Это свойство вольфрама позволяет использовать его в качестве материала для изготовления нитей ламп накаливания. Однако некоторые особенности вольфрама ограничивают применение его в качестве теплового источника света. Дело в том, что при температуре 2450 К максимум излучательной способности вольфрама соответствует длине волны около 1,1-10 см, в то время как максимум чувствительности глаза соответствует длине волны 5,5-10 см (желто-зеленой части спектра). Следовательно, для того чтобы вольфрам мог слу- [c.375]

Значительно больше световая отдача электрических дуг, положительный кратер которых имеет температуру около 4000 К. В дугах интенсивного горения, (сила тока до 300 А) температура кратера достигает 5000 К, а в дугах под давлением около 20 ат Люммеру удалось довести температуру кратера до 5900 К, т. е. получить источник, близкий по своим световым свойствам к Солнцу. В обычных дугах главная часть излучения (от 85 до 95%) излучается положительным кратером, около 10% — катодом и лишь 5% приходится на свечение облака газов между электродами. В дугах интенсивного горения, в которые вводятся тугоплавкие соли некоторых элементов с большой испускательной способностью (редкие земли), роль облака повышается и на долю кратера приходится всего 40—50% общего излучения. Хотя, по-видимому, в таких дугах излучение носит почти исключительно тепловой характер, все же в силу большой селективности излучения элементов, вводимых в состав облака, световая отдача подобных источников оказывается выше, чем для раскаленного угля и металлов. [c.709]

Когерентность излучения проявляется практически во всех свойствах оптических квантовых генераторов. Исключение составляет, разумеется, полная энергия излучения, которая, как и в случае некогерентных источников, прежде всего зависит от подводимой энергии. Замечательной чертой лазеров, тесно связанной с когерентностью их излучения, является способность к концентрации энергии — концентрации во времени, в спектре, в пространстве, по направлениям распространения. Для некоторых квантовых генераторов характерна чрезвычайно высокая степень монохроматичности их излучения. В других лазерах испускаются очень короткие импульсы, продолжительностью 10 с поэтому мгновенная мощность такого излучения может быть очень большой. Световой пучок, выходящий из оптического квантового генератора, обладает высокой направленностью, которая во многих случаях определяется дифракционными явлениями. Такое излучение можно, как известно, [c.769]

Процессы излучения в различных точках обычного теплового источника света не зависят один от другого, и в этом смысле такие источники можно считать некогерентными. Но мы интересуемся не столько природой самого источника, сколько свойствами формируемого им поля освещенности, например в плоскости на некотором расстоянии от источника. Таким образом, в опыте Юнга нас интересует масштаб, на котором между В и С имеется постоянное фазовое соотношение (рис. 1.1,а) и где можно наблюдать эффекты интерференции. Мы уже отмечали влияние ограниченной временной когерентности, связанное с конечной полосой частот света, излучаемого источником. Какое же влияние оказывает конечный размер источника [c.16]

Кроме телескопов высокого разрешения для некоторых астрофизических задач (рентгеновская фотометрия, исследование временных свойств излучения), не связанных с наблюдением очень слабых источников, были предложены компактные изображающие системы умеренного разрешения порядка нескольких угловых минут, обладающие при заданных габаритных размерах максимальной эффективной площадью [3, 11]. Одна из таких систем использовалась в телескопе РТ-4М [47]. [c.196]

Поля излучения от разных некогерентных областей некогерентного источника света могут быть частично когерентными, поскольку между величинами полей от двух достаточно близких точек некогерентных областей может суп] ествовать некоторая корреляция. Свойства пространственно-временной когерентности источника можно точно охарактеризовать функцией взаимной когерентности [c.365]

Относительный вклад каждой из этих причин зависит от конструктивных особенностей прибора. Но любой реальный прибор, регистрируя монохроматическое излучение, дает некоторый контур конечной ширины, описываемый функцией (К). Эта функция определяется свойствами спектрального прибора и называется аппаратной функцией или инструментальным контуром. Каждой длине волны Я, в приборе соответствуют некоторый угол отклонения ф и определенная точка X фокальной плоскости камерного объектива. Поэтому инструментальный контур можно записать также в виде /(ф) или (х). Эта функция дает распределение интенсивности в фокальной плоскости прибора, создаваемое монохроматическим источником. [c.316]

Характерным представителем многокомпонентной природной среды служит верхняя атмосфера планеты, отличительной особенностью которой является непосредственное воздействие радиационных факторов при одновременных разнообразных химических превращениях в сочетании с процессами тепло- и массопереноса. Под воздействием интенсивного солнечного электромагнитного излучения происходят разнообразные фотохимические процессы - фотоионизация, фотодиссоциация, возбуждение внутренних степеней свободы (в том числе возбуждение электронных уровней) атомов и молекул. Эти процессы сопровождаются обратными реакциями ассоциации атомов в молекулы, рекомбинации ионов, спонтанного излучения фотонов и ударной дезактивации. Свойства газа формируются в гравитационном и электромагнитном полях при этом важную роль играют процессы молекулярной и турбулентной диффузии и теплопередачи (в том числе и излучением) при различной степени эффективности коэффициентов молекулярного и турбулентного обмена на разных высотных уровнях. Возникающие температурные, концентрационные и барические градиенты приводят к развитию разномасштабных гидродинамических движений, характер которых до основания термосферы сохраняется турбулентным. Определенное воздействие на состав, динамику и энергетику верхней атмосферы оказывает также солнечное корпускулярное излучение и некоторые дополнительные источники энергии (такие как приливные колебания, вязкая диссипация энергии магнитогидродинамических и внутренних гравитационных волн и др.). [c.68]

Источниками 7-, - и а-излучений обычно служат искусственные радиоактивные вещества. Подбор используемого вещества производится в зависимости от степени поглощения данного вида излучения. Для -излучения и других заряженных частиц некоторая толщина материала полностью поглощает данное излучение и определяет максимальный пробег частиц. При прохождении у-лучей через вещество их ослабление происходит по экспоненциальному закону, определяемому свойствами вещества. Наиболее распространенными типами приемников жесткого излучения являются ионизационные камеры, пропорциональные счетчики, счетчики Гейгера—Мюллера, сцинтилляционные и кристаллические счетчики. В первых трех типах приемников измеряется интенсивность ионизации, возникающей в результате действия а-, - и у-лучей в некотором разрядном промежутке, к которому приложено напряжение. Сцинтилляционные счетчики используют явление люминесценции кристаллов некоторых веществ под воздействием облучения вторичный световой поток обычно воспринимается высокочувствительным фотоэлементом. Для регистрации у-частиц применяется активированный серебром или медью сернистый цинк для - и а-лучей используются кристаллы натрия, иода, теллура. [c.117]

Динамика изменения во времени некоторых параметров индукционного устройства при нагреве стальной заготовки диаметром 5 см на частоте 2400 Гц в режиме стабилизации напряжения (напряжение на одновитковом индукторе U = 7,9 В) отражена на рис. 6.4. Диаметр индуктора 8 см, учитывались тепловые потери излучением, коэффициент черноты стали брался равным 0,8. Из рис. 6.4 видно, что максимум удельной мощности достигается в момент, когда температура на поверхности заготовки превышает температуру точки Кюри (750 °С). Далее удельная мощность падает по закону, близкому к линейному, до тех пор, пока вся заготовка не потеряет магнитные свойства и не наступит горячий режим. На рис. 6.5 показана динамика внутренних источников теплоты для этого же варианта. Характерными особенностями в данном случае являются резкое перераспределение источников теплоты в процессе нагрева и то обстоятельство, что максимум внутренних источников теплоты в промежуточном режиме находится на границе немагнитного и ферромагнитного слоя, пока толщина немагнитного слоя не превысит 1—1,5 глубины проникновения в горячую сталь. [c.212]

Для полей, генерируемых хаотическими источниками, достаточно знать средние числа заполнения п , чтобы определить оператор плотности д и из него все статистические свойства поля. Однако если источник по природе не хаотический, то мы не можем предложить какой-либо универсальный путь нахождения оператора плотности для поля, которое он генерирует, без анализа некоторых деталей механизма излучения. Единственный надежный способ нахождения оператора плотности заключается, вообще говоря, в построении теоретической модели изучаемой системы и интегрировании соответствующего уравнения Шредингера, или, что эквивалентно, в решении уравнения движения для оператора плотности. Применительно к лазерному осциллятору эти задачи необычайно трудны и пока не решены до конца в рамках квантовой механики. Наибольшая трудность заключена в математической сложности, связанной с нелинейностью устройств. Нелинейность играет важную роль в стабилизации полей, генерируемых лазером. Следовательно, пока в этих вопросах не будет достигнут дальнейший прогресс, мы не сможем дать последовательное квантовомеханическое объяснение ширины частотной полосы флуктуаций излучения лазера. [c.157]

Чтобы определить требования к материалам для полупроводниковых оптических источников и детекторов, придется затронуть теорию полупроводников и полупроводниковых соединений, а также рассмотреть конструкции некоторых типичных приборов, В конце этой главы будут приведены общие свойства оптических источников и детекторов. В гл. 8 будут обсуждены физические механизмы генерации оптического излучения, а в гл. 9 описана структура типичных полупроводниковых диодов, имеющих высокий коэффициент полезного действия в режиме непрерывно работающего при комнатной температуре полупроводникового лазера. Работа полупроводниковых лазеров рассматривается в гл, 10 и 11. Наконец, в гл, 12 и 13 будет рассмотрена работа р-1-п- и лавинных детекторов. [c.191]

Энергия Е радиоизотопных источников излучения определяется свойствами используемого радиоактивного изотопа и сопутствующих примесей. МЭД излучения зависит от суммарной активности изотопа, расположенного в объеме активной части источника. Повышение МЭД возможно в результате соответствующего увеличения размеров активной части. Следует отметить, что в некоторых случаях это нежелательно, так как получаемый выигрыш в производительности контроля не компенсируется проигрышем в виде ухудшения выявляе, тн дефектов и увеличения нерезкости изображения. Кроме того, для низкоэнергетических источников (например, °Тт) увеличение размеров активной части приводит к изменению энергетического спектра из-за самопоглощения его низкоэнергетических составляющих материалом активной части источника. [c.17]

Каждое из приложений голографии, как правило, основано на определенном свойстве голограммы, открывающем ту или иную возможность, недостижимую для методов классической оптики, например, возможность обращения волновых фронтов и т. п. Под термином свойства голограммы можно понимать, кроме того, и влияние, которое оказывают ла голограмму параметры фотографического.материала, записывающего и реконструирующего источников излучения, а также геометрия оптической схемы записи и реконструкции. Такие свойства представляют практический интерес не только тем, что они дают возможность правильно выбирать средства экс-пер.имента, но и тем, что открывают новые возможности исследования самих фотоматериалов и источников излучения. Некоторые из этих свойств, такие как, например, способность голограммы делиться без ущерба для целостности восстановленного ею изображения, были рассмотрены нами ранее остановимся кратко на других специфических свойствах голограммы, используемых -в ее практических приложениях. [c.67]

ПИНЧ-ЭФФЕКТ есть свойство канала электрического разряда в электропроводящей среде уменьшать свое сечение под действием собственного магнитного поля тока ПИРОЭЛЕКТРИК— кристаллический диэлектрик, обладающий самопроизвольной поляризацией ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО — возникновение электрических зарядов на поверхости некоторых кристаллов диэлектриков при их нагревании или охлаждении ПЛАЗМА (есть частично или полностью ионизированный газ, в котором объемные плотности положительных и отрицательных электрических зарядов практически одинаковы высокотемпературная имеет температуру ионов выше 10 К газоразрядная находится в газовом разряде кварк-глюонная возникает в результате соударения тяжелых ядер при высоких энергиях ядерного вещества низкотемпературная имеет температуру ионов менее 10" К твердых тел — условный термин, обозначающий совокупность подвижных заряженных частиц в твердых проводниках, когда их свойства близки к свойствам газоразрядной плазмы) ПЛАСТИНКА вырезанная из двоя-копреломляющего кристалла параллельно его оптической оси, толщина которой соответствует оптической разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, кратной [длине волны для пластинки в целую волну нечетному числу (половин для волн для пластинки в полволны четвертей длин волн для пластинки в четверть волны)] зонная — прозрачная плоскость, на которой четные или нечетные зоны Френеля для данного точечного источника света сделаны непрозрачными нлоскопараллельная — ограниченный параллельными плоскостями слой среды, прозрачной в некотором интервале длин волн оптического излучения ПЛАСТИЧНОСТЬ — свойство твердых тел необратимо изменять свои размеры и форму под действием механических нагрузок ПЛОТНОСТЬ тела — одна из основных характеристик тела (вещества), равная отношению массы элемента тела к его объему [c.259]

Лазерный луч, встречаясь с поверхностью материала, частично поглощается ею. В результате поглощения энергии температура материала возрастает настолько, что он может расплавиться, испариться или разложиться. Достоинства лазеров как источников излучения для резки состоят в том, что они создают больщую по величине мощность и что излучение осуществляется в виде параллельных лучей, способных фокусироваться в маленькие пятна. СО,-лазеры с выходной мощностью 1500 Вт испускают обычно луч диаметром около 20 мм. Плотность мощности в нефокусиро-ванном луче изменяется по диаметру и составляет максимум 4x10 Вт/м . Хотя этой мощности достаточно, чтобы разрущить большинство органических материалов и расплавить некоторые металлы, ее недостаточно для резки. Эффективно резку выполняют, используя линзы или зеркала для концентрации энергии. Монохроматическое и параллельное лазерное излучение может быть сфокусировано в пятно, размер которого лимитируется главным образом отклоняющей и фокусирующей оптикой. От степени фокусировки зависит щирина реза и диаметр отверстия. Излучение С02-лазера выходной мощностью 1500 Вт/м может быть сфокусировано в пятно диаметром 0,15 мм, в результате чего плотность мощности повышается до величины в пределах 1,0 х 10 Вт/м . Такой мощности достаточно для испарения любого материала. При таком маленьком пятне лазерный луч создает очень узкий рез (шириной 0,1 мм), когда перемещается по поверхности материала. Он позволяет достичь точности резания 0,05 мм. Но последняя зависит главным образом от механизма перемещения детали или лазерной головки. В равной степени важно сохранить свойства материала у кромки реза. Минимальный размер пятна достигается при использовании короткофокусных линз. Самые маленькие пятна создают при резке очень тонких материалов. При этом должны точно контролировать расстояние от фокусирующей линзы до детали. Ниже приведены типичные соотношения характеристики фокусирующей линзы и толщины материалов при использовании лазерного луча диаметром 20 мм [31] [c.146]

Укажем на некоторые свойства точечных источников, излучающих векторные поля. Напомним, что в скалярной теории точечный источник, создающий поле, пропорщюнален трехмерной 5-функции, появляющейся в виде возмущающего члена в волновом уравнении [см. (4.2.2)]. В векторном случае мы должны представить себе поле излучения как соответствующую комбинацию полей элементарных электрических и магнитных мультиполей. В простейшем случае мы имеем дело с электрическим диполем р и магнитным диполем Ш, локализованными в точке Tg = (atq, q). Если источник находится в однородной среде, то поле, излучаемое диполями р и ш, дается выражением (см. книгу [c.296]

Приближение, которое используется на протяжении всей книги, известно как полуклассическая теория . В этом приближении поле оптического излучения рассматривается как классическии объект, подчиняющийся уравнениям Максвелла, тогда как поведение атомов активной среды описывается законами квантовой механики. Полуклассическая теория позволяет формулировать задачи различной степени сложности, в частности, различающиеся способом описания взаимодействия между полем излучения и атомами активной среды. Мы рассмотрим различные приближения более полно в главе 3, а пока начнем с того, что разберем прос1ей-шую возможную картину, совместимую с идеями полуклассиче-ской теории В качестве первого шага, однако, мы кратко изложим некоторые свойства обычных источников линейчатого спектра видимого диапазона, чтобы опираясь иа них можно было далее развивать концепции, лежащие в основе действия лазера. [c.11]

Ускорения испытаний долговечности можно достичь различны ми путями. Если главными причинами деструкции или ухудшения свойств покрытия являются облучение, тепло и влага, можно передать продукт для испытания в ту часть мира, где наблюдается более высокая температура и более интенсивное солнечное облучение, чем в Англии. Если исследуется рост плесени, то имеются регионы, более благоприятные для проведения испытаний, т. е. такие регионы, где наблюдается высокая температура и влажность. как, например, в Малайзии. Часто, однако, исследователь стремится ускорить разрушение покрытия в большей степени, чем этого можно достичь в естественных тропических условиях, и тогда он прибегает к оборудованию, описанному в 16.4. При этом есть риск, что поведение покрытия в более жестких условиях испытаний может сильно отличаться от поведения в реальных условиях. В этом случае предполагается с некоторым допущением, что если исследуемое покрытие показывает себя хуже стандартного с известными свойствами в принятых условиях испытаний, то и на практике оно будет хуже. Если же экспериментальное покрытие обнаруживает лучшие свойства по сравнению со стандартным при ускоренном испытании, то нет гарантии, что то же будет наблюдаться и на практике в реальных условиях. В целом, условия испытаний должны быть составлены таким образом, чтобы как можно ближе воспроизвести тип воздействия на покрытие, который может иметь место на практике. Сравнительное распределение излучения для солнечного света и различных искусственных источников приведено в табл. 16.1. [2]. Ксеноновая лампа мощностью 6500 Вт с внутренним боросиликатным покрытием и внешним фильтром дает излучение, наиболее близкое к солнечному. Следует ожидать, что интенсивное УФ-излучение будет гораздо агрессивнее, что и случается реально. В результате данные везеро-метрии с УФ-источником гораздо труднее подлежат интерпретации по сравнению с данными, полученными при испытаниях в везеро-метрах с менее агрессивными источниками излучения. Несмотря на это, некоторые основные потребители красок, например автомобилестроители, могут требовать проведения испытаний в этих особо агрессивных условиях, хотя полученные данные могут не коррелировать с условиями эксплуатации покрытий. [c.479]

Принцип работы ЭДН основан на свойстве некоторых ядер (серебро, родий, ванадий) превращаться при поглощении нейтрона в радиоактивное ядро, которое через некоторое время претерпевает р-распад с излучением быстрого электрона (р-частицы). Конструктивно ЭДН (рис. 11.6) выполнен в виде кабеля с внешним диаметром 1,5 — 8 мм, содержащего эмиттер /, выполненный из указанных веществ. Эмиттер окружен герметичным коллектором 2, изолированным от эмиттера изолятором 3. При облучении нейтронами в эмиттере накапливаются р-активные ядра. Быстрые электроны, образующиеся при их распаде, проникают через изолятор к коллектору, благодаря чему во внешней цепи идет ток, пропорциональный нейтронному потоку, регистрируемый прибором 4. Внешнего источника напряжения для ЭДН не требуется. Они чувствительны только к нейтронам и проблемы компенсации уфона для них не возникает. [c.135]

Прист>тшм теперь к рассмотрению наиболее важных источников высококогерентного узко направленного излучения — лазеров. Как известно, их действие основано на способности некоторых сред в определенных условиях усиливать проходящее через них световое излучение. Поэтому, безусловно, роль свойств применяемой активной среды и способа ее возбуждения велика однако пространственная и временная когерентность излучения решающим образом зависит от свойств резонансной системы, в которую эта среда помещена. Особенно очевидной является определяющая роль резонатора в процессах формирования узконаправленных пучков пока его нет, сама по себе активная среда способна, как правило, с равным успехом усиливать проходящее через нее излучение, в каком бы направлении оно не распространялось. [c.60]

Общие сведения. Для управления спектрально-временньши характеристиками излучения чаще всего вводят в состав резонатора специальные элементы (затворы, спектральные селекторы), реже используют затравочное излучение от внешнего источника, которым обычно служит маломощный лазер. Свойства управляющих элементов и особенности поведения соответствующих лазеров детально рассмотрены в целом ряде монографий (например, [74]). Мы лишь кратко остановимся на способах размещения управляющих элементов и некоторых модификациях схем резонаторов, специально предназначенных для управляемых лазеров. [c.225]

Критерии выбора радиоактивных изотопов. В настоящее время известно более 1000 радиоактивных изотопов, и только некоторые из них пригодны для использования в качестве йсточников тепла. Выбор изотопов для указанных целей производится в первую очередь с учетом их физических свойств, таких, как период полураспада, удельная мощность, уровень кинетической энергии и тип проникающего излучения. Чрезмерная токсичность и наличие жесткого у-излучения особенно нежелательны для радиоизотопных источников тепла. [c.145]

Интересно отметить, что в природе плутоний был найден только после того, как его получили искусственно и изучили его свойства. Цлутош-п1-239 находят в природе в виде примесей к некоторым урановым рудам. Количество этих примесей ничтожно один атом плутония приходится примерно на 140 млрд. атомов урана. Считают, что плутоний-239 образуется в урановых рудах в результате захвата нейтронов ядрами урана-238. Источниками нейтронов в этом случае являются космическое излучение, [c.88]

Квантовая электроника достигла больших успехов в создании лазерных источников света с высокой напряженностью поля, хорошими когерентными свойствами, перестраиваемой частотой и регулируемым распределением излучения во времени. Созданы также регистрирующие устройства высокого временного и спектрального разрешения. С помощью этой новой совершенной аппаратуры в последние годы удалось провести многочисленные и качественно новые эксперименты по взаимодействию межДу электромагнитными полями н атомными системами. Одновременно продолжалось теоретическое изучение таких взаимодействий и была создана теория процессов, происходящих в сильных когерентных полях, причем в зависимости от характера конкретных процессов на передний план в большей или меньшей степени выдвигались квантовые свойства атомных систем нли поля излучения. В некоторых случаях учитывались сразу квантовые свойства как атомных систем, так и поля излучения. Эти экспериментальные и теоретические исследования в нелинейной оптике позволили получить принципиально новую информацию о процессах взаимодействия между светом и атомными системами в различных состояниях, а также о физических и химических свойствах веществ и о параметрах процессов, влияющих на ход нелинейных оптических явлений. Открылись новые горизонты в спектроскопии, фотофизике, фотохимии и квантовой электронике, а также в области их технических применений. [c.8]

Методы отличаются оперативностью и простотой процедур контроля. Однако количественная интерпретация результатов контроля достаточно трудна, что обусловлено сложностью анализа процесса массо- и тепло-переноса, особенно в сложных метеоусловиях. В связи с этим целесообразно использовать тепловизионные методы в сочетании с каким-либо традиционным методом измерения влажности, используемым для получения калибровочных оценок влажности материала в некоторых опорных, реперных точках объекта. Например, эффективно сочетание тепловизионного метода с инфракрасной рефлектометрией, реализуемой, например, с помошью ИК лазеров или других источников. Метод инфракрасной рефлексометрии основан на сильной зависимости интенсивности поглощения излучения в некоторых характерных линиях ИК-спектра (например. А, = 1,9 мкм и др.) от влагосодержания вещества. Для исключения мешающих факторов (колебания отражательной способности, обусловленные локальными изменениями шероховатости, цветности и подобными свойствами материала) применяют диф4 ренциальный метод, который основан на сравнении коэффициентов отражения объекта в двух участках спектра. В одном участке отражение не зависит от влажности материала, но изменяется в соответствии с упомянутыми факторами, а в другом - зависит от этих факторов, и от влажности. [c.544]

Сила свечения С.с. обладает максимумом, пределы которого зависят от интенсивности, активности падающей радиации и продолжительности ее воздействия. Различные С. с. неодинаково реагируют на различные лучи одни хорошо возбуждаются от действия дневного света, другие от искусственного особенно яркое свечение у большинства составов вызывают ультрафиолетовые лучи. Нек-рые составы чувствительны кроме того к катодным, Х-лучам или радиоактивным излучениям. Свойства С. с. при данном основании зависят от типа и количества добавок, а также от метода приготовления, что учитывается при подборе рецептуры для определенного назначения. Продолжительность инсоляции различных С. с. при данном источнике света различна у некоторых возбуждение достутает максимума почти мгновенно, другие требуют нескольких ск. Если состав нанесен на поверхность, то продолжительность инсоляции зависит также от толщины и шероховатости поверхности слоя С. с. Период свечения у различных составов весьма разнообразен. С.с., перенесенный внезапно в темноту, сначала светится очень ярко, затем сила свечения резко падает, а потом постепенно уменьшается до полного загасания оно наступает у некоторых составов через значительный промежуток времени, измеряемый десятками часов. Нормально у хороших С. с. достаточно яркое свечение при Г15° продолл ается 1—2 ч. После угасания С. с., выставленный на свет, опять заряжается на тот же период времени. Все С. с., свечение к-рых продолжается ограниченное время, т. е. требующие периодич. зарядки, называются С. с. временного действия. Если же состав может возбуждаться от радиоактивных излучений и в него введено радиоактивное вещество в виде механич. примеси, то благодаря постоянному воздействию лучей состав светится беспрерывно, не требуя предварительной зарядки. Время свечения такого состава измеряется годами оно зависит только от периода жизни радиоактивного вещества и от разрушения основания под действием постоянной радиации. Такие С. с. называются радиоактивными, или постоянного действия. Инфракрасные лучи или подогревание оказывают влияние на свечение С. с., изменяя интенсивность (поглощенная световая энергия начинает излучаться быстрее), и поэтому С. с. светит более короткое время, но яр е когда свечение С. с. почти незаметно для глаз, при подогревании оно вспыхивает вновь за счет выделения остатка световой энергии вторичное подогревание уже не дает свечения и требуется новая зарядка. В других случаях длинноволновые лучи тушат фосфоресценцию без ускорения высвечивания. [c.176]

И радиоантеиным сканирующим системам. Позже с соответствующими оговорками мы проанализируем свойства оптических систем, линейных относительно комплексной амплитуды, т. е. систем, которые работают с когерентным излучением. Но пока что ограничимся рассмотрением некоторых идеальных оптических систем, для которых освещенность некогерентна, увеличение равно единице и распределение освещенности на изображении точечного источника не изменяется в пределах рабочего поля прибора. Степень практической применимости результатов, полученных при таких ограничениях, будет исследована позже. Перейдем теперь к сравнению характеристик временных и пространственных фильтров. [c.31]

Специфические свойства оптической накачки. Оптическая накачка предполагает юзбуждение активных центров при поглощении активной средой излучения от некоторого специального источника света. Метод оптической накачки широко применяется в различных типах твердотельных и жидкостных лазеров он используется также в газовых лазерах. [c.21]

Однако более важными являются нетепловые применения лазера на углекислом газе. Среди этих возможных применений — оптическая связь как на Земле, так и в космосе. В этом случае для передачи через земную атмосферу наиболее привлекательны оптические окна , прозрачные для волн с длиной от 9 до 14 микрон. Высокая мощность и эффективность лазеров на углекислом газе с длиной волны 10,6 микрон делает их идеальными кандидатами для таких целей. Лазер на углекислом газе является идеальным для оптических радарных систем снова из-за малых потерь в атмосфере. Другая возможность — использование лазера на углекислом газе для исследования оптических взаимодействий с веществом на длине волны 10,6 микрона, так как многие полупроводники, непрозрачные для видимой части спектра, прозрачны для этой длины волны. Еще одно применение мощного лазера на углекислом газе — использование 10,6-микронного излучения в качестве насоса для изучения нелинейных свойств новых материалов, которые могли бы служить для создания действительно непрерывно настраиваемых источников инфракрасного излучения. В связи с этим мои коллеги и я провели ряд интересных экспериментов, которые включают в себя генерацию вторых гармоник, параметрическое усиление излучения в далекой инфракрасной области, двухфотонпое получение пары электрон — дырка в полупроводниках, изучение нелинейностей в полупроводниках, возникающих благодаря электронам проводимости, и рамановского рассеяния в полупроводниках на электронах с уровня Ландау. Некоторые из этих механизмов оказались достаточно сильны для того, чтобы позволить нам создать настраиваемый лазерный вибратор в инфракрасной части спектра. Такой настраиваемый лазер, накачиваемый лазером на углекислом газе с фиксированной частотой, может использоваться как вибратор в системе оптической связи или в радаре. Более того, такие инфракрасные настраиваемые источники полностью революционизируют инфракрасную спектроскопию. Описание этих экспериментов может быть предметом особой статьи. В заключение достаточно сказать, что лазеры на углекислом газе уже открыли дорогу физическим исследованиям, о которых нельзя было раньше и мечтать, и обещают в будущем много плодотворных экспериментов. [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...