Источники линейчатого спектра

Прежде всего следует по возможности уменьшить влияние астигматизма призмы. Это достигается установкой, во-первых, щели спектрографа в фокусе коллиматорного объектива и, во-вторых, призмы на минимум угла отклонения. С помощью зрительной трубы с ахроматическим объективом, сфокусированной предварительно на очень далекий предмет (установка трубы на бесконечность), рассматривают через коллиматорный объектив щель освещаемую каким-либо источником света. Перемещая щель относительно объектива, добиваются наибольшей резкости ее изображения. Коллиматор при таком способе фокусировки должен быть, предварительно снят со спектрографа. Если это невозможно, то камера спектрографа заменяется зрительной трубой, а щель освещается от источника линейчатого спектра. Рассматривая изображение в спектре и передвигая щель коллиматора, добиваются максимально резкого изображения спектральных линий, расположенных в средней части спектра. По окончании фокусировки коллиматора камера устанавливается на прежнее место. [c.26]

Источники линейчатого спектра, работающие в непрерывном режиме [c.37]

Резонансное поглощение в вакуу.мной области для определения концентрации нормальных атомов используется только при просвечивании источником линейчатого спектра. Между тем [c.379]

Свечение возбужденных разреженных газов, вызванное квантовыми переходами внешних электронов в атомах и молекулах с высоких энергетических уровней на низкие. Это излучение имеет дискретный спектр, т. е. состоит из узких спектральных линий. Ртутная дуга низкого давления дает пример источника линейчатого спектра, отдельные линии которого можно выделить с помощью фильтров. Широкое распространение в лабораторной практике получили безэлектродные лампы, возбуждаемые СВЧ-раз-рядом. [c.8]

Измерение контуров и ширины спектральных линий. Для измерения физической ширины спектральных линий, излучаемой источником линейчатого спектра, используются спектральные приборы высокого разрешения. Ранее мы подробно рассмотрели характеристики и конструкцию интерферометра Фабри—Перо, который широко используется для такого рода измерений.. При этом можно применять как фотографический, так и фотоэлектрический способ регистрации интерференционной картины. Известно, что ИФП является прибором узких спектральных интервалов и поэтому требует, как правило, дополнительной монохроматизации. [c.495]

ОБЫЧНЫЕ ИСТОЧНИКИ ЛИНЕЙЧАТОГО СПЕКТРА 13 [c.13]

Как уже упоминалось, для любой радиации следует различать сплошной и линейчатый спектры. В диапазоне УКВ переход от вибратора Герца к современным источникам (клистрон, магнетрон) означает переход от сплошного спектра к линейчатому. Клистрон излучает волну строго определенной длины (например, >- я 3 см). Измерить эту длину нетрудно (см. 2.1), h i определение степени монохроматичности такого источника требует достаточно тонких опытов, рассмотрение которых увело бы нас далеко за рамки нашего курса. [c.33]

Но кроме учета потерь света на поглощение, отражение или рассеяние нужно помнить о том, что те или иные приемники радиации регистрируют разные фотометрические характеристики излучения. Почернение фотопластинки пропорционально освещенности в фокальной плоскости кам( рного объектива спектрографа, а фотоумножитель, термопара и другие измеряют световой поток на выходе монохроматора. Поэтому, обсуждая светосилу спектрального прибора, нужно строго оговорить условия эксперимента. В частности, важно знать, исследуется ли источник, испускающий сплошной или линейчатый спектр, измеряется ли световой поток или освещенность и т.д. В качестве примера ограничимся кратким разбором светосилы спектрографа при исследовании монохроматического излучения. [c.326]

Помимо освещения источники оптического излучения находят широкое применение в народном хозяйстве. Газовый разряд может давать излучение с линейчатым спектром, характерным для каждого газа или пара, в котором происходит разряд. Подбирая соответствующие наполнения и условия разряда, удается создавать высокоэффективные источники излучения в любой части не только видимого, но и ультрафиолетового и инфракрасного спектров. [c.155]

Атомы и ионы, находящиеся в свободном состоянии, испускают характерные линейчатые спектры, состоящие из большого числа дискретных спектральных линий. Условия для возбуждения таких спектров создаются во многих источниках света, в которых вещество находится в достаточно разреженном (газообразном или парообразном) состоянии, например в пламенах, электрической дуге или искре, а также в различных видах газового разряда. [c.50]

Градуировка установки. Перед началом измерений установку градуируют по длинам волн. Для этого входную часть спектрографа ИСП-51 освещают источником света, обладающим линейчатым спектром с щироко расставленными линиями, длины волн которых хорошо известны. В качестве такого источника удобно использовать ртутную лампу, спектр которой приведен в приложении 1. Далее осуществляют запись и расшифровку спектра и.злучения ртутной лампы и устанавливают зависимость между длинами волн ее отдельных линий (пиков на бланке самописца) и делениями барабана, связанного с моторчиком, вращающим призменную часть спектрографа. По этим данным строят дисперсионную кривую установки. [c.206]

Для восстановления изображения с голограмм с минимальными искажениями и максимальным разрешением в общем случае требуется, чтобы восстанавливающий источник имел те же длины волн, когерентность, направление распространения и расходимость, что и опорный пучок при записи голограмм. В зависимости от назначения и дальнейшего использования восстановленного изображения требования к когерентности и длине волны излучения могут быть в значительной степени снижены. Если, например, голограмма отражательная и используется непосредственно для визуального восприятия, то для ее восстановления обычно применяют источники некогерентного белого света, например лампы накаливания или дуговые лампы. Достаточно высокое разрешение при восстановлении монохроматических изображений глубоких объектов, соразмерных с голографической пластиной, получается при использовании ртутных шаровых газоразрядных ламп, имеющих линейчатый спектр и разрядный промежуток менее 0,5 мм. В случае пропускающих голограмм, в том числе голограмм сфокусированного изображения, применимы лазеры и источники монохроматического некогерентного света, причем к лазерам не предъявляется требований работы в одномодовом и одночастотном режиме (см. главу 1.4). [c.36]

В качестве источников света для воспроизведения глубоких монохромных изображений с отражательной голограммы целесообразно использовать ртутные лампы с конденсорной оптикой или просто линзой и с оранжевым фильтром, пропускающим линию 0,578 мкм. Эти лампы имеют малое тело свечения, большую яркость и линейчатый спектр. Для неглубоких объектов пригодны лампы накаливания (см. раздел 1.2.6). Часто используют свет от диапроектора. [c.106]

Для воспроизведения цветных изображений необходим источник белого света с непрерывным или линейчатым спектром с требуемым набором линий. [c.106]

Один из важных факторов, определяющих качество изображения,— шум голограммы, обусловленный рассеянием света в фотослое по разным причинам. Шум в виде вуали снижает контраст изображения и воспринимается как неприятная дымка в объеме изображаемого пространства. Правильно выбранный спектральный состав света может несколько уменьшить этот эффект, так как изображение строится только узкой полосой спектра восстанавливающего источника, а шум не имеет свойств спектральной селективности. С этой точки зрения также более удобен линейчатый спектр и полезно применить оранжевый светофильтр, устраняющий зеленую и синюю части спектра. При изготовлении цветных голограмм предъявляются гораздо более жесткие требования к допустимому уровню шума, потому что для восстановления цветного изображения используют источник света с широким спектром. Можно ставить узкополосные фильтры, формирующие линейчатый спектр, соответствующий спектральным линиям записи. [c.106]

Координаты цветности объекта, освещенного источником света с линейчатым спектром излучения, входящие в уравнения (11.215), можно определить по следующим соотношениям [c.248]

М — магнит И — источник линейчатого спектра пластинка Х/4, Л — лин-,за, П — поляриметры слуя,-ат для определения характера поляризации [c.77]

Итак, пусть источник линейчатого спектра I с помощью лпнзы [c.54]

Приближение, которое используется на протяжении всей книги, известно как полуклассическая теория . В этом приближении поле оптического излучения рассматривается как классическии объект, подчиняющийся уравнениям Максвелла, тогда как поведение атомов активной среды описывается законами квантовой механики. Полуклассическая теория позволяет формулировать задачи различной степени сложности, в частности, различающиеся способом описания взаимодействия между полем излучения и атомами активной среды. Мы рассмотрим различные приближения более полно в главе 3, а пока начнем с того, что разберем прос1ей-шую возможную картину, совместимую с идеями полуклассиче-ской теории В качестве первого шага, однако, мы кратко изложим некоторые свойства обычных источников линейчатого спектра видимого диапазона, чтобы опираясь иа них можно было далее развивать концепции, лежащие в основе действия лазера. [c.11]

Вероятность вынужденного испускания в моде пропорциональна интенсивиости излучения в ней, поэтому энергия, подводимая к активному веществу для создания инверсной населенности, предпочтительно перекачивается в генерируемые моды. С этой точки арения лазерный генератор интересно сравнить с каким-либо устройством, в котором спонтанное излучение, скажем, от источника линейчатого спектра фильтруется с помощью пассивного резонатора. В последнем случае резонатор может отфильтровать узкую полосу частот (шириной Лгрез), однако остальная часть энергии поля излучения отбрасывается и, следовательно, теряется. В случае же лазера, где внутри резонатора находится активное вещество, процесс вынужденного испускания приводит к предпочтительному вводу энергии в моды резонатора с малыми потерями. Кроме того, как мы еще увидим, спектральная ширина излучения лазера (теоретически) на много порядков меньше по срав- [c.28]

Интерфереяцня 273 Интерферометр Майкельсона 272 Источники линейчатого спектра 11 [c.404]

Большой световой отдачи можно добиться при использовании электрической дуги. Излучение в электрической дуге возникает при сильном нагревании (около 4000 К) положительного кратера. Под давленнем порядка 20 ат температуру кратера можно довести до значения 5900 К, при котором возникает излучение, очень близкое по составу к солнечному излучению. Вольтова дуга с уголь-iHJMH электродами является хорошим источником в видимой и ультрафиолетовой областях спектра. Дуга с железными электродами дает густой линейчатый спектр в видимой и ультрафиолетовой областях спектра. [c.376]

Камсдая отдельная линия в линейчатом спектре излучения образуется светом с одной длиной волны. Следовательно, источник света с линейчатым спектром излучения испускает электромагнитные волны не со всевозможными частотами, а только с несколькими вполне определенными vi, [c.307]

В качестве источника света 1 используется ртутнокварцевая лампа, которая дает четко выраженный линейчатый спектр излучения при длинах волн i = 0,313 [c.222]

Дуговые л а б. II с т о ч н и к и и сери й-ные лампы высокого и сверхвысокого давлений позволяют вводить значит, уд. мощность (Уи>100 Л/см ) и дают излучение высокой яркости с широко варьируемым спектром. Свободно горящая дуга, используемая в эмиссионном спектральном анализе, имеет неустойчивый канал, в к-рый поступают испускающие линейчатый спектр пары материала электродов или спец. вставки в нём. В лаб. источниках, применяемых в спектроскопии плазмы, дуга стабилизируется устраняющей загрязнения вытяжкой газа через электроды или охлаждаемыми водой медными игайбами (при наблюдении канала длиной неск, см и S3 0,2—1 см вдоль оси). Такая стабилизированная- каскадная дуга используется и как эталонный источник (в континууме Аг при р = 0,1—1 МПа, Гд до 1,2-40 К в вакуумных УФ-ляниях Н Тц до 2,2-10 К). Мощная дуга с вихревой стабилизацией канала 0 0,2—1 см и длиной неск. см, обычно в Аг при до 7 МПа и Р до 150 кВт, даёт сплошное излучение с Тв 6000 К и применяется для имитации солнечного излучения, в фотохимии и установках радпац. нагрева. [c.223]

Источники рентгеновского излучения. Наиб, распространённый источник Р. и.— рентг. трубка, в к-рой электроны, вырывающиеся из катода в результате термоэлектронной или автоалектронной эмиссии, ускоряются электрич. полем и бомбардируют металлич. анод. Атомы анода, возбуждаемые электронным ударом, и электроны, теряющие кинетич. энергию при торможении в веществе, испускают Р. и. Излучение рентг. трубки наз. первичным и состоит из двух частей линейчатой (характеристическое Р. и.)и непрерывной (тормозное Р. и. см. Рентгеновские спектры). При действии первичного Р. и. на вещество последнее испускает флуоресцентное (вторичное) Р. и., состоящее только из линейчатой части. Бели мишень бомбардировать протонами, а-частицами или более тяжёлыми нонами с энергией неск. МэВ на нуклон, то мишень будет испускать Р. и. линейчатого спектра с очень слабым непрерывным излучением (контрастность характеристич. линий такого Р. и. очень высокая). Для ускорения ионов используют электро-статич. генераторы или циклотроны, [c.375]

В первую группу входят натриевые лампы, бактерицидные, ртутные лампы тлеющего разряда в кварцевых трубках, кадмиевые и цинковые лампы, таллиевые, цезиевые, рубидиевые и калиевые лампы, спектральные лампы и лампы специального назначения (высокочастотные беээлектродные и др.). Лампы низкого давления с парами различных металлов являются источниками линейчатого (резонансного) излучения в различных участках спектра и поэтому не пригодны для общего освещения. В этих лампах применяются металлы, которые имеют достаточную упругость паров для поддержания разряда в лампе при ее рабочей температуре. К таким металлам - )тносятся -р1у.ть .4 -атрий, л ез1 % р.у6вд -,- калий, цинк, кадмий, таллий и др. (рис. 1-4,а, б). [c.17]

Спектральные линии, излучаемые источниками света с линейчатым спектром, не являются строго монохроматическими, т. е. каждая спектральная линия представляет собой узкий участок сплошного спектра от X—АЯ до Я+ДЯ. Чем меньше этот интервал, тем точнее можно определить длину волны соответствующей спектральной линии. Этому условию удовлетворяет выбранная оранжевая линия излучения криптона 86. Кроме того, условия возбуждения этого излучения поддаются точному контролю, что обеспечивает его высокую воспроизводимость. В источнике излучения должен использоваться газ с содержанием Кг не менее 99%, при температуре 63—64°К (тройная точка азота). Разряд должен происходить в капилляре, внутренний диаметр которого 2—4 мм. п толщина стенки 1 мм. Плотность тока, образующего разряд, должна бытьЗ 1 KajM (0,3 0,1 aj M ). [c.26]

Преимущество систем первого вида с квазисфокусированными голограммами заключается в полной передаче объема с большой глубиной резкости, возможности использования для восстановления вместо лазеров более простых и экономичных источников света— газоразрядных ламп с линейчатым спектром излучения, не создающих интерференционной зернистости изображения. [c.112]

Смотреть страницы где упоминается термин Источники линейчатого спектра : [c.103] [c.10] [c.37] [c.39] [c.41] [c.43] [c.45] [c.496] [c.503] [c.507] [c.509] [c.519] [c.15] [c.272] [c.41] [c.90] [c.223] [c.623] [c.189] [c.55] [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...