Максимум излучательной способности

Пользуясь формулой (14.21), можно определить длины волн, на которые приходятся. максимумы энергии излучения при различных температурах. Так, например, при температурах, меньших 4000 К, максимумы излучательной способности абсолютно черного тела лежат за пределами видимой области, относясь к инфракрасному излучению. При Т = 3000 К = 9,6 10" см. При температуре [c.329]

Цветовая температура. При известном распределении энергии излучения в спектре абсолютно черного тела можно определить температуру по закону смещения Вина по расположению максимума излучательной способности [c.335]

Следовательно, у вольфрама доля энергии, приходящаяся на излучение видимого света, значительно больше, чем у абсолютно черного тела, нагретого до той же температуры. Это свойство вольфрама позволяет использовать его в качестве материала для изготовления нитей ламп накаливания. Однако некоторые особенности вольфрама ограничивают применение его в качестве теплового источника света. Дело в том, что при температуре 2450 К максимум излучательной способности вольфрама соответствует длине волны около 1,1-10 см, в то время как максимум чувствительности глаза соответствует длине волны 5,5-10 см (желто-зеленой части спектра). Следовательно, для того чтобы вольфрам мог слу- [c.375]

Максимум излучательной способности абсолютно черных тел при температуре 5200 К соответствует длине волны 5,5-10 см (максимуму чувствительности глаза). Солнечное излучение, дошедшее до нас, имеет максимум примерно при той же температуре. Это послужило основанием называть излучение черного тела при температуре 5200 К белым светом . [c.375]

Максимум излучательной способности слоя частиц 87, 88 Межфазовый теплообмен 51-67, 114. 118—121, 124 [c.324]

Как следует из (14.21), длина волны, соответствующая максимальной излучательной способности, обратно пропорциональна абсолютной температуре. Следовательно, при понижении температуры накаленного черного тела, максимум энергии его излучения смещается в область больших длин волн, т. е. при этом в спектре излучения начинает преобладать длинноволновое излучение, что находится в согласии с опытными данными. [c.329]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения (излучательную способность) стенки летательного аппарата с коэффициентом излучения с = 4,53 Вт/(м -град К ), если температура излучающей поверхности стенки 1с = 1027 °С. Найти также степень черноты стенки и длину волны, отвечающей максимуму спектральной плотности потока излучения, [c.66]

Иначе дело обстоит ири сжигании газов, содержащих значительный процент углеводородов. Процесс сжигания этих газов можно вести таким образом, что он сопровождается крекингом углеводородов с образованием в факеле раскаленных мельчайших частиц углерода (сажи). Максимум излучения пламени, содержащего взвешенные сажистые частицы, находится в интервале длин волн от 1,5 до 3,0 мк, но и в области видимого спектра пламя обладает некоторой излучательной способностью, воспринимаемой человеческим глазом как светимость. [c.102]

Вопросы нагрева излучением поверхностей, окрашенных различными красками, надо решать, учитывая не только отражательную способность краски, но и излучательную способность образца, главным образом в той части спектра, где лежит максимум излучения поверхности, в данном конкретном случае, т. е. для температур, указанных в табл. 29, в области 8—10 мкм (Прим. ред. перевода). [c.114]

Здесь е2я,(Г— спектральная излучательная способность холодной поверхности для температуры длины волны, равной длине волны максимума горячей [c.158]

Излучательная способность всех исследуемых стекол падает с повышением температуры. Такая зависимость может быть объяснена на основе кривых спектрального пропускания. Для всех исследуемых стекол характерна достаточно высокая прозрачность в ближней ИК-области с границей сильного поглощения вблизи 5 м,км. В связи со смещением план-ковского максимума интенсивности с температурой в сторону коротких длин волн, т. е. в сторону большей прозрачности, излучательная способность стекол с повышением, температуры должна убывать. [c.125]

Имеется обширный экспериментальный материал по коэффициентам поглощения, отражения, излучательной и пропускательной способности диэлектриков [32]. Эксперименты показали, что зависимости этих параметров от температуры и длин волн определяются характером поверхности, размерами зерен, плотностью и другими факторами. На рис. 40 представлены типичные кривые отражения в инфракрасной области для карбонатов. У всех материалов наблюдаются характерные максимумы отражения в диапазоне длин волн Я = 6 и 12 мкм, которые приблизительно соответствуют максимумам поглощения. [c.208]

В прецизионных измерениях спектральной яркости необходимо обеспечивать определенное положение и размер наблюдаемой площадки на ленте. Это вызвано тем, что избежать градиентов температуры и упоминавшихся выше вариаций излучательной способности от зерна к зерну невозможно. И хотя подробности распределения температуры вдоль ленты зависят от ее размера, теплопроводности, электропроводности и полной излучательной способности, результирующее распределение вблизи центра не должно сильно отличаться от параболического. Такие отличия, как это наблюдалось, возникают из-за вариаций толщины ленты и существенны для ламп с широкой и соответственно тонкой лентой. В газонаполненной лампе с вертикально расположенной лентой максимум смещается вверх от центра вследствие конвекции. В вакуумной лампе к заметной асимметрии распределения относительно центра приводит эффект Томсона. Наиболее высокая температура в вакуумной лампе всегда близка к отметке на краю ленты. На рис. 7.23 показаны градиенты температуры, измеренные при двух температурах на ленте лампы, конструкция которой приведена на рис. 7.19. Температурные градиенты на лентах газонаполненных ламп несколько больше, чем градиенты, показанные на рис. 7.23, и имеют асимметричный вид из-за конвекционных потоков. Конвекционные потоки существенно зависят от формы стеклянной оболочки и ее ориентации по отношению к вертикали. При некоторых ориентациях яркостная температура начинает испытывать весьма значительные циклические вариации с периодом порядка 10 с и амплитудой в несколько градусов. Перед градуи- [c.359]

Здесь Ne — плотность электронов, см- г — расстояние от центра солнца, RQ. Свечение короны в непрерывном спектре обусловлено рассеянием света Солнца на электронах. Наблюдаются сильные запрещенные линии высокоионизованных тяжелых элементов (табл. 45.3). Соответствующие переходы запрещены правилами отбора в дипольиом приближении, поэтому их верхние состояния являются метастабильными. В обычных условиях они девозбуждаются столкновениями, но в среде малой плотности столкновения редки и девозбуждение происходит с излучением запрещенного кванта. Излучательная способность короны характеризуется ее мерой эмиссии ME = N dV стандартное значение меры эмиссии короны равно 4,4 10 см . Полный световой поток от короны за пределами 1,3 / при максимуме пятен составляет 1,3-10 полного потока от Солнца, при минимуме пятен — 0,8-10- солнечного потока [1]. [c.1199]

Однако подобный анализ справедлив лишь для черного тела, ибо только оно дает сплошной спектр излучения. Для реальных тел нужно учитывать, что излучательная способность зависит от длины волны. При данной температуре длина волны, соответствующая максимуму излучения (для абсолютно черного тела), может быть найдена из (6.18). Если реальное тело при этой темепратуре обладает чрезвычайно низкой излучательной способностью, оно будет разогреваться все сильнее и сильнее (условно предполагаем, что теплота никуда не отводится), пока его температура не возрастет настолько, что длины волн, соответствующие максимуму интенсивности излучения, сместятся в ту область спектра, где из-лучательная способность тела будет высокой. Существуют ли такие материалы [c.142]

Как проиллюстрировано в [Л. 1], излучательная способность даже изотермического слоя дисперсного материала должна изменяться в зависимости от толщины слоя немонотонно, достигая своего максимума прт1 некоторой оптической толпшне, после чего часть излучения как бы запирается . [c.87]

В связи с большим влиянием на излучательную способность газо представляет определенный интерес дисперсный состав сажистых чае тип, содержащихся в горючем газе. Как показывают результаты дис персного анализа, выполненного в Южтехэнерго, в режиме газификс ции образуются частицы сажи существенно меньших размеров, че при прямом сжигании мазутов. При этом максимальный размер ча( тип не превышает 0,1 мкм. Кривые штучного распределения части сажи по размерам имеют экстремальный характер. При изменени режима газификации путем уменьшения коэффициента расхода во духа максимум кривых значительно смещается в сторону меньше [c.110]

Расчет показателей преломления и излучения, а также отражательной способности R (следовательно, и излучательной способности 8 для непрозрачных тел е = 1 — / ) вследствие их комплексного характера весьма затруднен. В [9] приводится пример расчета спектральных коэффициентов Rx I и 8J ,J , 8x11 Д ЯЯ диэлектриков. Расчетные соотношения позволили правильно оценить общую тенденцию изменения этих коэффициентов с дл1шой волны с ростом X коэффициент R , уменьшается, а ех — растет. Однако экспериментальные данные показывают, что для ряда материалов чаще всего в инфракрасной области спектра (А.=5—10 мкм) наблюдаются максимумы ех, а при Я=3—4 мкм — локальные минимумы (рис. 57). [c.244]

Бесконтактные методы теплового контроля основаны на использовании инфракрасного излучения, испускаемого всеми нафетыми телами. Инфракрасное излучение занимает широкий диапазон длин волн от 0,76 до 1000 мкм. На практике в ТНК преимущественно используются два спектральных диапазона З...5и8... 14 мкм, совпадающие с окнами максимальной прозрачности атмосферы и являющиеся наиболее информативными. Спектр, мощность и пространственные характеристики этого излучения зависят от температуры тела и его излучательной способности, обусловленной, в основном, его материалом и микроструктурными характеристиками излучающей поверхности. Например, шероховатые поверхности излучают сильнее, чем зеркальные. При повышении температуры мощность излучения быстро растет, а ее максимум сдвигается в область более коротких длин волн. Эта закономерность характеризуется законом смещения Вина [c.531]

Известно, что обнаружительная способность ОЭП зависит не только от конструктивных параметров, но и от излучательной способности источника (объекта) и пропускания среды. Снижение излучения достигается смещением максимума излучения, как правило, в сторону больших длин волн — в полосы поглощения атмосферы (снижение эффективной температуры излучения). Учитывая априорно известный оптический диапазон работы ОЭП, снижением температуры излучения объекта можно частично или полностью вывести энергию его излучения из зоны наибольшей чувствительности ОЭП. [c.54]

В зависимости от расстояния между центром ямы и внешней поверхностью коэффициенты АиВ могут принимать значения разного знака и, в частности, поочередно обращаться в ноль. При А = 0, В<0 резонансный контур состоит из максимума при (О < (О о и минимума при со > со о (см. рис. 34, а). При В = О в спектре имеется один максимум (. 4> 0 рис. 34,6) или один минимум (Л < 0 рис. 34,в). Наилучшее согласие между расчетными и экспериментальными спектрами на рис. 34 получено при Г Го, Го =(60 15) мкэВ погрешность учитывает разрешающую способность спектрометра. Отсюда для излучательного времени жизни экситона получаем то =(2Го) 2-10 с = 5пс. [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...