Интенсивность ионизации

У поверхности излучающего электрода происходит интенсивная ионизация газа, сопровождающаяся возникновением коронного разряда. Образующиеся в зоне короны газовые ионы различной полярности движутся под действием сил электрического поля к соответствующим разноименным электродам. Частицы золы, встречая на своем пути ионы, также заряжаются. Основное количество частиц осаждается на развитой поверхности осадительных электродов, меньшая часть попадает на коронирующие [c.166]

Наличие взаимодействующих между собой электрических и магнитных полей обеспечивает высокую интенсивность ионизации газа и сравнительно большой ионный ток. [c.168]

При процессах деления образуются различные чужеродные атомы (осколки), действие которых также способствует изменению свойств. В некоторых материалах подобный эффект может быть получен вследствие превращения атомов основного материала в атомы другого элемента. Это касается, например, тантала, который превращается в вольфрам под воздействием тепловых нейтронов. Пятый механизм, который может способствовать изменению свойств в отдельных участках вследствие интенсивной ионизации, вызывается действием высокой температуры термических пиков. [c.234]

Фиг. 2. Уменьшение интенсивности ионизации (/) радиоактивного элемента X (материнское вещество) и накопление его дочернего продукта — радиоактивного элемента У. Сумма масс обоих веществ постоянна во времени.

Альфа-излучение (а) — поток положительно заряженных ядер гелия. Альфа-излучение обладает небольщой проникающей способностью, но, проходя через газовую среду, вызывает самую интенсивную ионизацию газа, что приводит к повыщению проводимости газовой среды и используется для изучения параметров газовых сред. [c.211]

Как видно из фиг. 28, вдоль пути а-частицы происходит интенсивная ионизация. Эта плотная ионизация производит химические изменения во многих веществах и нарушает кристалличе- [c.55]

Первой ступенью отделения от урана является период старения , в течение которого короткоживущие продукты деления распадаются и уменьшают тем самым общую интенсивность излучения. Это очень важно с химической точки зрения, так как в условиях интенсивной ионизации могут происходить многие характерные химические реакции ускоряется коррозия, образуются перекиси в водных растворах, органические вещества диссоциируют и полимеризуются, энергия излучения нагревает растворы и затрудняет контроль температуры. [c.331]

Рис. 3-11. Зависимость интенсивности ионизации в конденсаторной изоляции от напряженности поля [Л. 3-20, 3-22] в жидких диэлектриках, использованных для пропитки.

Кривая зависимости 1 б = /( У) в неоднородных диэлектриках называется кривой ионизации. Снижение величины tgб после прохождения через максимальное значение объясняется интенсивной ионизацией воздушного слоя, резким увеличением проводимости и связанным с этим перераспределением напряжения между слоями. [c.91]

Источниками 7-, - и а-излучений обычно служат искусственные радиоактивные вещества. Подбор используемого вещества производится в зависимости от степени поглощения данного вида излучения. Для -излучения и других заряженных частиц некоторая толщина материала полностью поглощает данное излучение и определяет максимальный пробег частиц. При прохождении у-лучей через вещество их ослабление происходит по экспоненциальному закону, определяемому свойствами вещества. Наиболее распространенными типами приемников жесткого излучения являются ионизационные камеры, пропорциональные счетчики, счетчики Гейгера—Мюллера, сцинтилляционные и кристаллические счетчики. В первых трех типах приемников измеряется интенсивность ионизации, возникающей в результате действия а-, - и у-лучей в некотором разрядном промежутке, к которому приложено напряжение. Сцинтилляционные счетчики используют явление люминесценции кристаллов некоторых веществ под воздействием облучения вторичный световой поток обычно воспринимается высокочувствительным фотоэлементом. Для регистрации у-частиц применяется активированный серебром или медью сернистый цинк для - и а-лучей используются кристаллы натрия, иода, теллура. [c.117]

Величина полупила название кажущейся интенсивности ионизации. [c.184]

Значения заряда A.Qx и частоты повторения импульсов при ионизации не являются постоянными, а изменяются в известных пределах. Произведение средних значений заряда AQx и частоты и повторения импульсов ионизации характеризует так называемую относительную, или среднюю, интенсивность ионизации. Показания стрелочного прибора на выходе установки для регистрации ионизации обычно пропорциональны средней интенсивности. [c.184]

Кажущаяся интенсивность ионизации — мера наибольшего заряда, теряемого образцом при единичном импульсе ионизации. [c.185]

Определение напряжения и интенсивности ионизации [c.188]

При снятии ионизационных характеристик, когда уже имеет место значительная интенсивность ионизации, входной контур содержит обычно активное сопротивление а входе включают широкополосный усилитель с коэффициентом усиления не менее 10 полоса пропускания составляет в большинстве случаев 10. . . 1000 кгц. [c.189]

Количественное сопоставление напряжений ионизации и ионизационных характеристик для различных материалов возможно при условии надлежащей градуировки измерительной схемы. В практике ионизационных испытаний для измерения кажущейся интенсивности ионизации производится градуировка схемы от источника постоянного тока и от генератора импульсов. [c.193]

Если к выходу усилителя присоединен не осциллограф, а стрелочный прибор, то его показания являются мерой произведения средней кажущейся интенсивности ионизации и средней частоты импульсов (стр. 185). Поэтому при помощи стрелочного прибора нельзя определить величину кажущейся интенсивности [c.194]

При определении кажущейся интенсивности ионизации ДРд, поднимают напряжение до заданной величины и отмечают наибольшую высоту I импульса на экране осциллографа. Зная постоянную индикатора (стр. 193), находят кажущуюся интенсивность [c.195]

Очевидно, наименьшая кажущаяся интенсивность ионизации будет наблюдаться при напряжении начальной ионизации / а,. [c.195]

При определении средней относительной интенсивности ионизации У,р поднимают напряжение до заданной величины и регистрируют отклонение I луча осциллографа, а с помощью счетчика импульсов — число импульсов в секунду. Зная постоянную определяют величину [c.195]

Это утверждение основывается на том, что область интенсивной ионизации газа электронами должна начинаться не далее, чем на расстоянии одного свободного пробега электрона от поверхности катода. [c.65]

Рассмотренный процесс восстановления дуги при посредстве ее переходной формы протекает по всем признакам по типу повторного дугового пробоя разрядного промежутка. Его отличительной чертой следует считать то, что в течение короткого промежутка времени характер всех процессов в катодной области дуги, включая ионизацию ртутного пара, резко изменяется. Весьма вероятно, что при этом существенную роль приобретает ионизация посредством однократного удара. На указанной стадии катодное падение поддерживается в среднем на таком уровне, при котором возросшая интенсивность ионизации пара компенсирует понижение его плотности. Это состояние, названное нами переходной формой дуги, резко неустойчиво и должно завершиться либо восстановлением основной формы дуги, либо ее погасанием. Как показывают осциллограммы, исход зависит от стечения случайных обстоятельств. Таким образом, восстановление дуги при посредстве ее переходной формы носит ха-9 131 [c.131]

Для газового разряда сопротивление не является постоянным (R ф onst), так как число заряженных частиц в нем зависит от интенсивности ионизации и, в частности, от тока. Поэтому электрический ток в газах не подчиняется закону Ома и вольтам-перная характеристика разряда для газов является обычно нелинейной. [c.38]

Электроны, появившиеся в металлах в результате ионизации, временно переходят из низкоэнергетических состояний в состояния с более высокой энергией в зоне проводимости. Так как избыток энергии может быстро распределиться среди большого числа электронов проводимости, то время релаксации в металле по сравнению с нолупроводпиками чрезвычайно мало. Поэтому трудно ожидать, что удельная электропроводность и другие электрические свойства металлов смогут существенно-изменяться при достижимых в настоящее время интенсивностях ионизации. [c.284]

Помимо интенсивности ионизации, при выборе изотопа необходимо обращать внимание на то, чтобы период полураспада был достаточно большим (не менее нескольких месяцев) и чтобы жесткое у-излучение отсутствовало. Рассмотрим характс рнстики широко применяемых на практике (5-излучающих изотопов. [c.290]

Толщина катодного слоя (КС) и его характерные времена весьма малы, поэтому он наиб, автономен и его свойства являются общими для большинства видов Т. р. Наличие большого скачка потенциала иа КС стационарного Т. р. (200—400 В) обусловлено тем, что поле в КС должно обеспечивать интенсивную ионизацию и усиление ионного и электронного токов. Ширина КС d равна неск. длинам ионизации электроном атомов или молекул газа. Если ср. плотность тока на катоде меньше величины нормальной плотности тока у , то ТС покрывает лишь часть катода. При увеличении тока площадь, занятая током, увеличивается пропорционально току, а напряжение на КС постоянно и равно нормальному катодному падению. Это важное свойство Т. р. наз, законом нормальной плотности тока, Тидродинамич. модель (Энгеля — Штеенбека) однородного вдоль катода КС [юсту шрует, что величины и / равны мин. напряжению и соответствующей ему плотности тока тсоретич. вольт-амперной характеристики (ВАХ). Эта мо- [c.116]

Т. р. постоянного тока в трубке. Поскольку толщина КС порядка длины ионизации, часть электронов, ускоряясь на катодном скачке потенциала, набирает энергию, равную этому потенциалу, В результате интенсивной ионизации газа этим пучком электронов в области ТС образуется светящийся слой плазмы большой плотности. Величина электрич. поля здесь близка к нулю. По мере продвижения от области ТС по направлению к аноду плотность плазмы падает из-за рекомбинации и амбиполярной диффузии, электрич. поле растёт, но enie недостаточно для ионизации и возбуждения атомов (область ФТП). Далее, в области ПС электрич. поле достигает величины, при к-рой ионизация электронами, набирающими энергию в этом поле, становится существенной. Для электрич. поля в ПС справедлив закон подобия Ejp f(pR), вытекающий из равенства скоростей ионизации и потерь за счёт амбиполярной диффузии к стенкам (теория Шоттки). ВАХ ПС не зависит от тока, плотность плазмы пропорциональна плотности тока. Для молекулярных газов с ростом тока необходимо учитывать гфоцессы объёмной рекомбинации, приводящие к слабому росту напряжения на ПС, при дальнейшем увеличении тока происходит нагрев газа (для молекулярных газов). Б атомарных газах при увеличении тока в первую очередь газ разогревается, плотность его уменьшается [c.117]

Вследствие интенсивной ионизации электрическая поверхность газового промежутка между витками индуктора падает с давлением. В зависимости от технологического назначения конструкции камерных печей подразделяютси на садочные и методические. В первом — изде.чне перемещается челночным способом, во втором— на проход. [c.258]

Электрод имеет вид кольца, через которое пропускается испытуемая лшла. При движении жилы между ней и кольцом возникает интенсивная ионизация воздуха под воздействием большой напряженности поля высокой частоты (порядка 1,5 Мгц). [c.361]

Установлено Л. 2-31, 2-59], что для начальных частичных разрядов характерным является незначительный рост их амплитуды с повышением напряжения, интенсивность растет за счет числа импульсов. Наступление критической ионизации характеризуется увеличением амплитуды колебаний и увеличением числа импульсов на два-три порядка. Различные стадии ионизации сопровождаются соответствующим по степени интенсивности свечением. Так, например, свечение при фототоке 5-10 а соответствует напряженности Е = 3,6(1-° кв1мм (ё — толщина диэлектрика), при которой появляются частичные разряды при интенсивности ионизации 10 к [Л. 2-60]. Методы определения интенсивности частичных разрядов описаны в [Л. 2-60, 2-61, 2-62]. [c.58]

Рассмотрение приведенного уравнения показывает, что при прочих равных условиях в случае полихлордифенилов величина отношения примерно в 2 раза больше, чем при использовании углеводородных масел, что и определяет повышение С физической точки зрения это объясняется тем, что в первом случае имеет место более равномерное распределение напряженности между жидким диэлектриком и бумагой. Непосредственные эксперименты подтверждают, что изоляция, пропитанная полихлордифенилами, ведет себя в отношении ионизации при переменном токе значительно лучше, чем изоляция, пропитанная углеводородными маслами. Так, в первом случае (рис. 3-11,а) напряжение появления интенсивной ионизации в конденсаторе составляет 3i/,i (т. е. трехкратное номинальное значение), тогда как 118 [c.118]

Наиболее простым способом зажигания ртутной ла. гпы низкого дапления яв.тяется контактный метод, который заключается в следующем. Наклоняя лампу, добиваются переливания ртутп и замыкания катода п анода. Зат м при обратном движении в месте разрыва ртутной струи в трубке, включенной в цепь тока, происходят увеличение градиента поля и интенсивная ионизация ртути, что ведет к по-лышению плотности паров в трубке, а потом и к возникновению дуги между катодом и анодом прп возвращении трубки в исходное положение. Однако этот способ не является лучшим и ему предпочитают зажигание ламп с помощью дополнительного источника тока меняемых в настоящее рис [c.765]

Средняя относительная интенсивность ионизации — условная мера интенсивности ионизации в образце, являющаяся функцией произведения средних значений кажущейся интенсивности и частоты импульсов ионизации, [к1сек == [а]. [c.185]

Для оценки интенсивности ионизации, развивающейся в различной изоляции, строят зависимости средней относительности интенсивности ионизации в функции приложенного напряжения U эти зависимости называют ионизационными характеристиками изоляции. На рис. 7-1, б представлены в виде примера ионизационные характеристики бумажномасляной изоляции. Если отнести интенсивность / .р к единице площади образца, то эта величина в зависимости от напряженности поля Е будет ионизационной характеристикой изоляционного материала. [c.185]

Серьезной задачей обычно является устранение влияния внешних помех, особенно при большом усилении. В одной из помехоустойчивых схем питающая ветвь расщеплена на две полуветви (рис. 7-7, а). Испытуемый образец включен параллельно регистрирующему прибору и вместо одной пары электродов снабжен двумя высоковольтный электрод расщеплен. В каждую полу-ветвь включен запирающий фильтр Ф и Ф ), настроенный на частоту регистрирующего прибора. Внешние помехи,, наводимые в каждой полуветви, одинаково направлены и поэтому они через емкость образца замыкаются на землю. Частичные разряды в одной половине образца возникают, как правило, в иной момент времени, чем во второй половине образца, поэтому токи высокочастотных колебаний замыкаются через емкость и первичную обмотку трансформатора РТ. В его вторичной обмотке наводится высокочастотный сигнал, пропорциональный интенсивности ионизации и легко пропускаемый конденсаторами Ср. [c.191]

Градуировку схемы со стрелочным прибором для измерения средней относительной интенсивности ионизации осуществляют при помощи генератора коротких импульсов (рис. 7-8, б). Если число импульсов в секунду при градуировке п р, а амплитуда импульса i/m.h> то постоянная стрелочного индикатора /Сстр при отклонении стрелки на Огр делении [c.194]

Если на выходе усилителя присоединен стрелочный прибор, то, 8ная его постоянную (стр. 194), определяют среднюю относительную интенсивность ионизации по показаниям прибора [c.195]

При определении напряжения критической ионизации 6/крнт исходят из того, что при этом напряжении интенсивность ионизации обычно на несколько порядков превышает интенсивность начальной ионизации. Установив напряжение, отвечающее значительной интенсивности, наблюдают за показаниями прибора или экраном осциллографа несколько минут, а затем определяют напряжение начальной ионизации согласно изложенному выше. Если оно осталось без изменения, то наблюдения повторяют при напряжении более высоком, чем во время первого опыта. Путем повторных испытаний находят наименьшее напряжение вызывающее снижение напряжения начальной ионизации. [c.196]

Под воздействием короны и б увеличиваются, а Е р снижается. Однако изменения и tg б не являются вполне закономерными и поэтому трудно сравнивать между собой материалы, исходя из этих показателей. Большинство исследователей отмечает, что, хотя для величин Епр наблюдается разброс точек, но с увеличением длительности и кратности к (или интенсивности ионизации) Е р закономерно снижается. Поэтому зависимость Епр (т яон) при данной интенсивности короны обычно используется для оценки стойкости и ионизации. Важное значение имеет также такой критерий, как минимальное время ионизации требуемое для образования поверхностных дефектов материала, обнаруживаемых под микроскопом (рис. 7-11), и физико-химических изменений при заданной ичт ЩСИйнрстн короны. [c.198]

Л. 83.И 89]. Достаточно остановиться лишь на некоторых новых теориях обратного движения пятна, предложенных в последние годы. Сент-Джон и Уайнанс [Л. 89 и 93] предлагают рассматривать катодное пятно как своеобразный ансамбль положительного объемного заряда у катода, индуцируемого им в металле поверхностного отрицательного заряда и электронного облака, находящегося выше области катодного падения (рис. 2). Вылетающие нормально к поверхности катода электроны отклоняются магнитным полем направо, в сторону, предписываемую законом Ампера. В области р они производят интенсивную ионизацию паров металла. Образующиеся здесь новые положительные ионы получают ускорение под влиянием электрических сил (Р) взаимодействия с ансамблем пятна. Авторы находят, что равнодействующая этих сил направлена так, что принуждает ионы пролетать над объемным зарядом под влиянием инерции и попадать на катод с противоположной стороны пятна, в области Р, вызывая здесь образование новых центров эмиссии. Это чисто баллистическое движение ионов [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...