Магнитные и электрические со средними

Поликристаллы, не подвергавшиеся воздействию внешних полей (упругих, электрических, магнитных), в среднем изотропны и элементов симметрии не содержат. Однако при воздействии на поликристалл упругих, электрических или магнитных полей характер симметрии поликристалла изменяется. В нем появляются элементы симметрии, вызванные внешним воздействием. Каждому элементу симметрии соответствуют определенные операции симметрии отражения н плоскостях симметрии, вращения вокруг осей симметрии и др. Уравнения, описывающие различные явления, происходящие в поликристаллах, должны быть инвариантны относительно соответствующих операций симметрии. Мысленно выделим в поликристалле шарик, в пределах которого можно пренебречь изменением интенсивности намагничения. До намагничения шарик изотропен, т. е. все направления в шарике равноправны. При воздействии магнитного поля шарик перестает быть изотропным, в нем выделяется направление, [c.247]

Прибор УКМ-3 служит для комплексного однопрофильного контроля цилиндрических зубчатых колес средних модулей с m == Ы-10 и диаметром от 20 до 400 мм, производит проверку при зацеплении контролируемого и измерительного колеса он основан на применении магнитно-электрических дисков. Прибор схематически показан на рис. II. 126. [c.451]

Примечания. I. Удельная адсорбция гуминов на гидроксиде алюминия в отсутствие магнитно-электрической обработки составляла в среднем 335,3 мг/г. [c.34]

На рис. 36, а, 37 и 39 показан ход отражения вблизи фкр. Видно, что полное отражение исчезает уже при ничтожных значениях %, и ход явлений очень сильно зависит от к. Волны в среде 2 неоднородны, и, следовательно (см. приложение И), электрическая энергия не равна магнитной (в среднем) то же происходит и при нормальном падении. [c.89]

Громадное большинство оптически изотропных тел обладает статистической изотропией изотропия таких тел есть результат усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих их молекул. Отдельные молекулы или группы молекул могут быть анизотропны, но эта. микроскопическая анизотропия в среднем сглаживается случайным взаимным расположением отдельных групп, и макроскопически среда остается изотропной. Но если какое-либо внешнее воздействие дает достаточно ясно выраженное преимущественное направление, то возможна перегруппировка анизотропных элементов, приводящая к макроскопическому проявлению анизотропии. Не исключена возможность и того, что достаточно сильные внешние воздействия могут деформировать даже вначале изотропные элементы, создавая и микроскопическую анизотропию, первоначально отсутствующую. По-види-мому, подобный случай имеет место при одностороннем сжатии каменной соли или сильвина (см. 142.) Достаточные внешние воздействия могут проявляться и при механических деформациях, вызываемых обычным давлением или возникающих при неравномерном нагревании (тепловое расширение и закалка), или осуществляться электрическими и магнитными полями, налагаемыми извне. Известны даже случаи, когда очень слабые воздействия, проявляющиеся при течении жидкостей или пластических тел с сильно анизотропными элементами, оказываются достаточными для создания искусственной анизотропии. [c.525]

Вместе с тем значение модели ядерных оболочек нельзя переоценивать. Область применения ее весьма ограничена она позволяет объяснить явления, относящиеся к некоторым свойствам сферических ядер (главным образом легких) в основном и слабо возбужденном состояниях. Но даже и в этой области наблюдаются отдельные нерегулярности в заполнении состояний и плохое соответствие вычисленных магнитных моментов с экспериментальными значениями. Модель оболочек совсем не пригодна для описания несферических ядер. Она дает абсолютно неверные значения квадрупольных электрических моментов и даже спинов этих ядер. Эти несоответствия связаны с грубостью использованной схемы (движение частиц в среднем постоянном сферически симметричном ядерном поле), которая неприменима для несферических ядер. [c.199]

Предполагая, что можно пренебречь индуцированным магнитным полем, зададим распределение средних по сечению значений электрической напряженности и магнитной индукции по длине канала переменного сечения Е( г) = (0, 0), В(а )= [c.238]

В соответствии с ГОСТ 21427.0—75 сталь маркируется четырьмя цифрами. В марке стали цифры означают первая — структурное состояние и вид прокатки (/ — горячекатаная изотропная, 2 —холоднокатаная изотропная,. —холоднокатаная анизотропная с ребровой текстурой) вторая — примерное содержание кремния третья — основные нормируемые характеристики О — удельные потери при магнитной индукции 1,7 Тл и частоте 50 Гц (Р лъй), 1 — при индукции 1,5 Тл и частоте 50 Гц ( i.s/so), 2 — при индукции 1 Тл и частоте 400 Гц (Р1/400), б — магнитная индукция в слабых магнитных полях при напряженности поля 0,4 А/м (Во,4). 7 — магнитная индукция в средних магнитных полях при напряженности поля 10 А м (Sjo). Вместе первые три цифры означают тип стали, четвертая — порядковый номер типа стали. Удельное электрическое сопротивление стали зависит от концентрации кремния. Магнитные характеристики некоторых марок сталей приведены в табл. 3.3 и 3.4. [c.94]

Перейдем теперь к определению магнитного момента атома водорода. Как было сказано в 18 и 21, квадрат модуля собственной функции уравнения Шредингера = дает объемную плотность вероятности, а величина —заряд электрона,—среднее значение плотности электрического заряда. Так как общее решение уравнения Шредингера представляет собой функцию координат и времени, то можно вычислить заряд, переносимый в единицу времени через единицу площади, т. е. плотность электрического тока j. По плотности тока может быть найден и магнитный момент, соответствующий данному состоянию атома. [c.116]

Каждый вид энергии имеет определенный характер взаимодействия между частицами и телами в соответствующих полях. Следует отметить некоторые особенности механической и тепловой энергии и их взаимодействия. Механическая энергия, т. е. энергия свободно движущейся частицы или системы, может возникать не только при механических, но и электрических, магнитных, гравитационных и других факторах. Тепловое взаимодействие хотя и представляет в своей основе как бы механическое взаимодействие между хаотически движущимися частицами (атомами, молекулами), однако, являясь результатом совокупного действия многих частиц, оно относится к качественно иному виду взаимодействия, осуществляемому как среднее статистическое взаимодействие систем, характеризующихся различным тепловым состоянием. [c.37]

Легко дать пример такого наложения броуновских движений. Предположим, что замкнутый электрический проводник, сейчас нами рассмотренный, — окружность, и что в его центре подвешен маленький магнит. Электрическое броуновское движение возбудит броуновское движение магнита, которое, правда, нельзя будет наблюдать по причине размеров магнита, которые нельзя сделать достаточно малыми. Величина Х относится здесь к импульсам, испытываемым магнитом от мгновенных токов, родящихся неправильным образом в цепи. С другой стороны, L0 есть сопротивление, противопоставляемое его движению переменным магнитным полем, производимым токами индукции, возникающими в цепи от движения магнита. Заметим, между прочим, что для этого типа броуновского движения можно действительно, производя все выкладки, проверить, что средний квадрат импульса Х и сопротивление со изменяются пропорционально друг другу. [c.70]

Принцип действия индуктивного измерительного преобразователя поясняется. У индуктивного преобразователя положение подвижного якоря между обеими измерительными магнитными катушками определяется величиной контролируемого изделия. Если якорь находится посередине между катушками, то воздушные зазоры, а вместе с ними и индуктивности обеих измерительных катушек равны между собой, если же якорь приближается к одной из катушек, то ее сопротивление увеличивается, в то время как сопротивление другой катушки уменьшается. Так как обе измерительные катушки включены в смежные ветви электрического измерительного моста, то переменное напряжение, приложенное к соответствующей диагонали моста, является мерилом контролируемой величины. Равновесие моста, т. е. установку якоря в среднее положение, осуществляют с помощью концевых мер. [c.215]

Это явление было названо электродинамическим фактором изнашивания. Для его экспериментального изучения использовались различные сопряжения машин игольчатые подшипники карданных передач, шлицевые соединения и др. Их подвергали динамическому нагружению на стенде, причем амплитудно-частотные характеристики динамических нагрузок соответствовали их реальным эксплуатационным значениям. Измеряли амплитуду и скорость изменения потока, магнитной индукции в сопряжении, электрические потенциалы на поверхностях сопряженных деталей, контролировали состояние поверхностей, электрическое сопротивление между контактирующими деталями, их температуру (среднюю и в стыке), оценивали возможность появления электрических разрядов в зоне контакта сопряжен- [c.115]

Интенсивность световой волны определяется как средняя энергия волны в единице объема 2. Если мы возьмем выражения для электрической и магнитной энергий в 1.10, то вся энергия W может быть выражена посредством уравнений (1.0773) (1.0774) в следующей форме [c.40]

Многочисленные теоретические и экспериментальные работы показывают, что пластическая деформация кристаллических тел при низких и средних температурах носит дислокационный характер. При этом дислокационный механизм с успехом объясняет как деформацию сдвигом, так и двойни-кованием. Также хорошо известно, что пластическая деформация вызывает значительные изменения и других свойств деформируемых тел, в частности магнитных, электрических, тепловых и т. д. Поэтому важно связать как сам процесс пластической деформации, так и сопутствующие ему изменения других свойств с носителями пластической деформации — дислокациями и рассмотреть все эти процессы с едигюй точки зрения. [c.151]

Зазор между якорем и сердечником может регулироваться при помощи шестерни 6. Якорь подвешен на двух плоских пружинах 7 и при питании обмотки 3 переменным или пульсирующим током может вибрировать. Индикатор помещается в средней части прибора и состоит из телефонного магнита 5 с полюсными наконечниками 9, надетыми на них катушками 10 и якоря II. Якорь индуктора жестко скреплен с вибратором и может вибрировать. При вибрации зазор между якорем II и полюсными наконечниками 9 изменяется, и в катушке 10 индуктируется переменный электрический ток. Этот ток направляется в измерительную часть прибора, где выпрямляется сухим меднозакисным выпрямителем 12 и измеряется магнитно-электрическим милливольтметром 13, имеющим 100 делений. Обмотка вибратора питается переменным током напряжением 36 в нлй постоянным ГОКОМ с напряжением 24 в, причем постоянный ток преобразуется в пульсирующий. При питании прибора постоянным током в цепь включается для преобразования постоянного тока в пульсирувдий [c.172]

Уравнения (6.32), (6.33), (6.39), (6.41), (6.43) и (6.46) учитывают общее движение, силовые поля, теплообмен и распределении по размерам. Логически можно обобщить их и на случаи с массо-обменом, химическими реакциями и т. д. Л1ожно было бы добавить, что в соответствии с обобщенным понятием многофазной среды в смеси газа с твердыми частицами, состоящими из одного вещества, частицы разных размеров, форм и масс, с разными электрическими зарядами, дипольными моментами или магнитными свойствами образуют разные фазы , помимо газовой. Для несферических частиц постоянные времени F ш G можно определить экспериментально. Поскольку учитывается взаимодействие между частицами, а внутренним напряжением в частицах прене-брегается, то эти соотношения применимы для объемных концентраций частиц в псевдоожиженном слое вплоть до 90 %, но неприменимы для плотных слоев (разд. 9.7). При этом нижний предел среднего расстояния между частицами до.чжен составлять от 2 до 3 диаметров частиц при расстоянии между частицами более 10 диаметров Fp и Gp можно не учитывать и Цт Рч Р lira о, = 0. [c.286]

Эта глава посвящена трем вопросам динамике материальной точки, основы которой изучались в курсе физики средней школы, применению элементов математического анализа к физике и применению начал векторного исчисления, изложенных в гл. 2. Мы составим и решим уравнения движения для некоторых простых случаев, имеющих отношение к теории лабораторных работ по физике. Эти уравнения I описывают движение заряженных частиц в Vi-(vi f однородных электрических и магнитных I полях, т. е. явления, нашедшие исключи-/ тельно широкое применение в экспериментах I тальной физике. Глава заканчивается по----- дробным анализом различных преобразований от одной системы отсчета к другой. [c.112]

Здесь L — 2яг, — стабильная круговая орбита, — составлянз-щая напряженности электрического поля на эту орбиту [ >E,dh = = 2я/ ) Ъц — среднее значение индукции магнитного поля, г ропизываю1цего площадь яг . [c.67]

Так как, в свою очередь, влияние различия параметров по продольной и поперечной осям на средний асинхронный момент ЭД весьма незначительно, то для всех высших гармонических можно достаточно корректно принять ЭД магнитно и электрически симметричными. При этом матрицы 2(+ ) и 2(.+) обращаются в нулевые, а матрица нссим преобразуется в диагональную. Следовательно, влияние полей прямого и обратного вращения также можно рассматривать независимо друг от друга. Алгоритм анализа несимметричного питания становится аналогичным используемому при гармоническом методе. [c.109]

Представим себе замкнутую полость объемом V с идеально отражающими стенками, нагретыми до температуры Т, в которой создан вакуум. Внутри полости существует электромагнитное поле. В результате отражений от стенок в полости образуется система бесконечно большого числа стоячих волн различной частоты и разного направления. Каждая такая стоячая волна представляет собой элементарное состояние электромагнитного поля. Теорема о равномерном распределении энергии утверждает, что и в этом случае при равновесии между стенками полости и электромагнитным излучением на каждую стоячую волну должна приходиться средняя энергия, равная 1гТ, где к — постоянная Больцмана. При этом, подобно то.му как средняя энергия гармонического осциллятора складывается из средней кинетической энергии, равной кТ 2, и средней потенциальной энергии, также равной кТ12, в случае электромагнитных стоячих волн полная средняя энергия кТ складывается из средних энергий электрического и магнитного полей, равных в отдельности кТ 2 каждая. [c.138]

Экспериментальные доказательства необходимости упомянутой связи не очень многочисленны, но весьма убедительны. Во-первых, это—изменение глубины проникновения магнитного поля с концентрацией примесей индия (последняя изменяется от нуля до 3% см. гл. VIII). Наблюдалось уменьшение глубины проникновения почти в 2 раза, хотя в критической температуре не было заметно почти никакого изменения. По мнению Пиннарда, изменение глубины проникновения поля означает уменьшение длины свободного пробега электронов благодаря наличию примесей атомов индия и соответствующее уменьшение длины когерентности. Во-вторых, это—изменение глубины проникновения поля в монокристалле олова в зависимости от его ориентации ). Глубина проникновения имеет максимум, когда угол 6 между осью кристалла и осью четвертого порядка равен 60° и уменьшается для всех других углов (см. гл. VIИ). Это изменение не может быть объяснено предположением о тензорном характере параметра Л в уравнении Лондона, поскольку такое предполоягение приводило бы к монотонной зависимости от величины угла. Пиппард наблюдал соответствующее изменение в высокочастотном сопротивлении нормального олова, что опять не может быть объяснено простым учетом тензорного характера проводимости для объяснения приходится привлекать теорию аномального скин-эффекта. В последнем случае средняя длина свободного пробега электрона больше толщины скин-слоя, так что электрическое поле, действующее на электрон, существенно изменяется на протяжении длины свободного пробега. В-третьих, это—зависимость глубины проникновения поля от параметров металла данная зависимость будет рассмотрена позднее с позиции модифицированной теории Пиппарда (см. п. 26). [c.705]

При интерпретации экспериментальных данных но сверхпроводникам обычно используется двухжидкостпая модель. Электрическое поле, возникающее за счет изменения во времени магнитного поля в области проникновения, действует на нормальную компоненту и вызывает потери. Впервые эта задача была рассмотрена Лондоном [108] впоследствии Пиппард [109] отметил, что в большинстве экспериментов средняя длина свободного пробега больше, чем глубина проникновения, и дал полуколнчественную теорию, учитывающую этот факт. Математическая теория аномального скин-эффекта была развита Рейтером и Зондгеймером [51], а также Максвеллом, Маркусом и Слэтером [110]. [c.751]

Микроскопические теории. Теория Блоха, которая предполагает, что каждый электрон движется независимо в поле с периодическим потенциалом, обусловленным ионами и некоторой средней плотностью зарядов валентных электронов, дает хорошее качественное и в некоторых случаях количественное объяснение электрических свойств нормальных металлов, но оказывается не в состоянии объяснить сверхпроводимость. В большинстве попыток дать микроскопическую теорию сверхпроводимости учитывались взаимодействия, не входящие в теорию Блоха, а именно корреляция между положениями электронов, обусловленная кулоновским взаимодействием, магнитные взаимодействия между электронами и взаимодействия между электронами и фонопами. Хотя все эти взаимодействия, несомненно, должны учитываться полной Teopneii, изотопический эффект свидетельствует [c.752]

Высокое энергетическое разрешение ЯГР Го/ о 10 -г-10 (Го=й/т)—естественная ширина ядер-ного уровня т —среднее время жизни возбужденного ядра Ea=Ee—Eg — энергия у-перехода между возбужденным е й основным g состояниями ядра) позволяет не только измерять очень малые изменения энергии (порядка 10 ° эВ), но и наблюдать сверхтонкую структуру ядерных уровней, вызванную электрическими и магнитными электронно-ядерными взаимодействиями. [c.1054]

Рассмотрим способы, которыми можно установить присутствие света в некоторой точке пространства непосредственное восприятие рассеянного света, фотографические испытания, тепловой эффект и другие. Все эти способы в действительности могут быть, по-видимому, сведены к фотоэлектрическому эффекту и к рассеянию света. В самом деле, при встрече с л атериальным атомом световой квант обладает определенной, зависящей от внещних факторов вероятностью поглощения или рассеяния. Если, далее, теории удастся определить эти вероятности, пренебрегая действительными перемещениями энергии, то можно будет правильно определить в каждой точке средние значения сил взаимодействия между излучением и материей. Следуя электромагнитной теории (в согласии с этой точкой зрения находится также принцип соответствия Бора), я склонен предположить, что для материального атома вероятность поглощения или рассеяния светового кванта определяется геометрической суммой каких-либо из векторов, определяющих сталкивающиеся с этим атомом фазовые волны. Последнее предположение в действительности полностью аналогично гипотезе, принимаемой в электромагнитной теории, где интенсивность наблюдаемого света связывается с величиной равнодействующей электрического вектора. Так, в эксперименте Винера фотографическое действие происходит лишь на узловых плоскостях электрического вектора согласно электромагнитной теории магнитная энергия света не является наблюдаемой. [c.637]

Вторая цифра (от 1 до 8) обозначает гарантированные электрические и магннт-ные свойства стали 1, 2, 3 — удельные потери при перемагничивании стали с частотой 50 гц и магнитная индукция в сильных полях (1 — нормальные потери, 2 — пониженные, 3 — низкие) 4 — удельные потери при перемагничивании стали с частотой 400 гц и магнитная индукция в средних полях 5, 6 — магнитная проницаемость в слабых нолях от 0,002 до 0,008 а см (5 — нормальная, 6 — повышенная) 7, 8 — магнитная проницаемость в средних полях от 0,03 до 10 а см (7 — нормальная, 8 — повышенная). [c.247]

Группа кранов включает подвесные электрические двух- и многоопорные однобалочные краны грузоподъемностью 0,25—5 т. Максимальная величина пролета двухопорных кранов грузоподъемностью 0,25 и 0,5 т И м (пролет зданий 12 л ) и многоопорных грузоподъемностью 1—5 т 16,5 м (пролет зданий 18 м) подвесные двухбалочные двух- и многоопорные краны грузоподъемностью 5—20 т с такими же пролетами, как у однобалочных кранов опорные электрические однобалочные краны грузоподъемностью 1—5 т с пролетами 13,5—28,5 м, мостовые краны общего назначения для легкого, среднего и тяжелого режимов работы, выпускаемые промышленностью грузоподъемностью 5—450 т и пролетами 11—43 м. На базе этих кранов строятся специальные мостовые электрические краны — магнитные, грейферные и ма-гнитно-грейферные грузоподъемностью 20 т. [c.376]

Для корпусов электрических машин и других деталей, которые должны обладать магнитными свойствами или хорошей свариваемостью Для деталей средней и несложной конфигурации, отливаемых в песчаные, оболочковые формы и по выплавляемым моделям Для высоконагруженных. особо ответственных деталей, отливаемых в песчаные, обо. лочковые формы и по выплавляемым моделям [c.321]

Лит. Ландау Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Электродинамика сплошных сред, 2 изд., М., 1982 Смит Я,, В е йи X.. Ферриты, пер. с англ., М., 1962. Ю. П. Ирхин. МАГНИТНАЯ СИММЕТРИЯ — раздел симметрии кристаллов, учитывающий специфику их магнитных свойств, а именно в М. с. принимается во внимание симметрия уравнений движения по отношению к операции обращения времени Л, под действием к-рой координаты всех точек кристалла остаются неизменными, а скорости меняются на противоположные. Соответственно, под действием операции R средняя по времени микроскопическая плотность заряда р(х, у, z), описывающая обычную (электрическую) структуру кристалла, не меняется, и кроме р рассматривается микроскопическая средняя плотность магнитного момента т [х, у, z) [или, что эквивалентно, тока(гг, у, г)], меняющая знак под действием В. Группой магнитной симметрии кристалла называется множество преобразований (пространственных и комбинаций из R и пространственных преобразований), оставляющих инвариантными функции р х, I/, а) и ш (х, у, z). Если представить операцию Я как замену чёрного цвета на белый, то магнитные группы совпадают с шубпиковскими группами симметрии и антисимметрии. [c.661]

При отсутствии токов как в обмотках возбуждения, так и в обмотках управления якорь может зани-иать любое крайнее положение, так как в этом случае среднее положение якоря ничем не фиксируется и является неустойчивым. Если же в обмотки возбуждения подано постоянное напряжение,,,, то в магнитной системе появляются постоянные магнитные потоки. Проходя по магнитопроводу, якорю, рабочим и паразитному зазорам эти магнитные потоки образуют два отдельных замкнутых контура. При равенстве магнитных потоков якорь занимает устойчивое среднее положение и обладает восстанавливающим моментом электромагнитной упругости, пропорциональным углу отклонения якоря. Если под влиянием внешних сил якорь сместится из среднего положения, то после прекращения их действия якорь вновь вернется к среднему положению. Таким образом, действие катушек возбуждения может рассматриваться как действие электрической пружины, удерживающей якорь в среднем положении при отсутствии управляющего сигнала. [c.313]

Поскольку в электрическом поле противоионы движутся в разные стороны, удобно рассматривать ионный кластер в виде двух отдельных подрешеток из катионов и анионов. В равновесном состоянии (при отсутствии внешних электромагнитных полей) узлы обеих подрешеток максимально удалены друг от друга, среднее расстояние между ними по всем направлениям одинаково. В рабочем зазоре магнитного аппарата подрешетки взаимно смещаются, образуя дипольную структуру и в оптимальном случае (при фокусировке по всем координатным осям) узлы подрешеток можно совместить. Локальная концентрация противоионов, привязанных к узлам своих подрешеток, в этом случае будет максимальна. [c.71]

При изучении изнашивания деталей трансмиссии тракторов (игольчатые подшипники карданных передач, шлицевые соединения, зубчатые муфты) С. А. Лапшин экспериментально установил, что наличие высокочастотных составляющих (более 20 Гц) в спектре динамических нагрузок, хотя и не превосходящих 10. .. 20 % средней эксплуатационной нагрузки, приводит к существенному повышению интенсивности изнашивания. Эти данные позволили выдвинуть гипотезу (которая затем была подтверждена экспериментально), что динамические нагрузки, вызывая переменные деформации материала в контакте сопряженных деталей, приводят к появлению переменного потока магнитной индукции в деформируемом слое. Изменение магнитного потока наводит ЭДС индукции в контуре, образованном сопряженными деталями. Электрическое сопротивление между этими деталями, обусловленное свойствами окисных пленок и смазочного материала, приводит к переменной разности потенциалов в зоне контакта, что служит причиной поверхностной активации и развития окислительного изнашивания, схватывания или даже электроэрозионных процессов, существенно снижающих долговечность сопряжения. [c.115]

Большинство полимеров или полностью аморфны или содержат аморфную компоненту, даже если они кристаллизуются. Такие полимеры ниже определенной температуры, известной как температура стеклования Т , являются твердыми и жесткими стеклами. При температуре выше Т , по крайней мере при малых или средних скоростях деформирования, аморфные полимеры представляют собой эластомеры или очень вязкие жидкости. В области стеклования механические свойства полимеров претерпевают наиболее резкие изменения. Так, модуль упругости может измениться более чем в тысячу раз. Поэтому аморфных полимеров является их важнейшей характеристикой с точки зрения механических свойств. В области заметно изменяются и другие физические свойства полимеров — коэффициент термического расширения [20, 21], теплоемкость [20, 22], коэффициент преломления [23], магнитные [27] и электрические свойства [25—27]. Таблица значений Т . важнейших полимеров приведена в Приложении 3. Эластомеры или каучуки имеют ниже, а жесткие стеклообразные полимеры — выше комнатной температуры. Значение Тс может варьироваться от —123 °С для полидиметилсилок-сана до 100 °С для полистирола и до 300 °С или даже выше температуры деструкции для жесткоцепных плотно сшитых поли- [c.23]

В 1900 г. следуя Максвеллу, Рзлей интерпретировал излучение как электромагнитные волны, у которых напряженности электрического и магнитного полей периодически изменяются по величине во взаимно перпендикулярных направлениях, нормальных к линии распространения волн. Как и в случае собственных колебаний кристалла, полый резонатор содержит стоячие электромагнитные волны, длины которых должны удовлетворять граничным условиям этой полости. Приписывая каждому из этих колебаний некоторую среднюю энергию кТ по аналогии с колебанием двухатомных молекул в кинетической теории газов, Рэлей получил следующую формулу для плотности энергии излучения [c.91]

Буквы и цифры в марках электротехнической стали обозначают следующее Э — электротехническая сталь первая цифра (1, 2, 3, 4) — степень легирования кремнием 1 — слаболегированная сталь, 2 — среднелегированная сталь, 3 повышеннолегированная сталь, 4 высоколегированная сталь вторая цифра (U2, 3, 4, 5, 6, 7, 8) — гарантированные электрические и магнитные свойства стали 1, 2, 3 — удельные потери при перемагничивании стали с частотой 50 Гц (1 — нормальные удельные потери, 2 — пониженные, 3 — низкие) 4, 5, 6, 7, 8 — удельные потери для разных групп стали при перемагНичивании с частотой 400 Гц, индукция и магнитная проницаемость в слабых и средних полях третья цифра (0) — то, что сталь холоднокатаная текстурованная (анизотропная) третья и четвертая цифры (00) — что сталь холоднокатаная малотекстурованная (изотропная) А — особо низкие удельные потери. [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...