Сосредоточенная движущаяся сила

Сосредоточенная движущаяся сила [c.116]

Наиболее вероятное место расположения этих включений — зоны упругого искажения кристаллических решеток и места скопления дефектов физического строения, так как эти зоны обладают повышенным уровнем потенциальной энергии. Сосредоточение в них примесей приводит к снижению внутренней энергии и повышению степени равновесности всей системы. Иными словами, движущая сила образования сегрегаций имеет термодинамическую основу. [c.464]

На рис. 28 показаны три эквивалентные системы звена приведения. На рис. 28а представлено звено приведения с сосредоточенной приведенной массой и движущей силой (Р р), а также силой сопротивления причем звено со- [c.95]

Основное предположение линейной механики разрушения состоит в том, что трещина распространяется тогда, когда величина коэффициента интенсивности достигает критического значения, характерного для данного материала. Совершенно эквивалентная формулировка этого предположения состоит н том, что сила G, движущая трещину, превосходит критическое значение — сопротивление распространению трещины. Формула (19.4.4) утверждает эквивалентность двух этих формулировок. Что касается механического содержания принятой гипотезы и всей теории в целом, на этот вопрос можно ответить по-разному, а в рамках формальной теории вообще его можно не ставить. Тем не менее некоторые соображения могут быть высказаны. В оригинальной работе Гриффитса предполагалось, что освобождающаяся при росте трещины упругая энергия расходуется на увеличение поверхностной энергии если есть поверхностная энергия на единицу площади, то сила сопротивления движению трещины G = Анализ Гриффитса в течение долгих лет считался безупречным, хотя в нем содержится некоторый органический дефект. Энергия поверхностного натяжения вводится в уравнения теории как нечто данное и постороннее по отношению к упругому телу. На самом деле, поверхностная энергия есть энергия поверхностного слоя, свойства которого в той или иной мере отличаются от свойств остального материала и при решении задачи теории упругости этот поверхностный слой нужно как-то моделировать. Простейшая схема будет состоять в том, чтобы рассматривать поверхностный слой как бесконечно тонкую пленку с постоянным натяжением 7. Если контур свободного отверстия имеет кривизну, то поверхностное натяжение дает нормальную составляющую силы на контуре. При переходе к разрезу, в вершине которого кривизна становится бесконечно большой, поверхностное натяжение создаст сосредоточенные силы. В результате особенность у кончика трещины оказывается более высокого порядка, а именно, вида 1/г, а не 1/У г. На это обстоятельство было обращено внимание Гудьером, однако полное решение задачи было опубликовано много позже. В связи с этим можно выразить сомнение, связанное с тем, в какой мере пригодно представление о поверхностном натяжении в твердом теле как о натянутой бесконечно тонкой пленке, а особенно в какой мере эта идеализация сохраняет смысл при переходе к пределу, когда отверстие превращается в бесконечно топкий разрез. [c.664]

Если в механике твердого тела рассматриваются как сосредоточенные, так и распределенные силы, то в жидкости имеют место только распределенные силы. Приложение к жидкости сосредоточенных сил ведет к ее разрыву. Для классификации сил выделим в движущейся жидкости произвольный объем V, ограниченный замкнутой поверхностью F. На выделенный объем со стороны окружающей жидкости будет действовать распределенная по поверхности некоторая сила. Обозначим вектор поверхностной силы, действующей на площадку Af с внешней нормалью п, символом р (рис. 1.1,а) и вычислим предел отношения этого вектора к площадке Af [c.16]

Рис. 9. Поле остаточных напряжений за вершиной движущейся трешины. Q — сосредоточенная сила, моделирующая воздействие остаточных напряжений.

При помощи развитого метода нетрудно построить также решения для движущейся щели с движущимися импульсами или сосредоточенными силами. Используя эти решения в качестве функций Грина, можно построить аналитическое решение задачи в случае произвольно нагруженной щели. [c.130]

На рис. 7.3, а показан участок провода (струны), с которым контактирует, например, движущийся троллейбус. Контактное устройство (токосъемник) можно представить как сосредоточенную массу т и жесткость С (рис. 7.3, б). Из-за случайных неровностей дороги (Л) точка получает случайные вертикальные перемещения, что приводит к кинематическому возбуждению системы. В зависимости от вероятностных характеристик дороги, скорости движения V и остальных параметров системы (т, j, Q q) при возникающих колебаниях возможны случаи, когда контактная сила между проводом и массой т в дискретные моменты времени обращается в нуль. Это может иметь место, так как связь между проводом и массой односторонняя. В реальных условиях всегда имеется небольшое провисание провода (штрихпунктирная линия на рис. 7.3, а), что очень сильно увеличивает вероятность нарушения контакта. [c.308]

Уравнение продольных колебаний стержня постоянного сечения с учетом движущейся сосредоточенной силы (силой сопротивления пренебрегаем) имеет вид [c.325]

Ударное нагружение происходит при соударении тел. Будем рассматривать удар движущегося тела по неподвижной упругой системе. Размеры площадки, по которой происходит контактное взаимодействие тела с системой, будем считать малыми в сравнении с характерным размером системы, чтобы возникающие силы ударного взаимодействия можно было считать сосредоточенными в точке удара. [c.449]

Построение линий влияния. Каждая линия влияния (перемещения или усилия в сечении) может быть построена, как эпюра прогибов по направлению движущегося груза от соответствующего фактора, действующего в исследуемом сечении. Если строится линия влияния перемещения (обобщенного), то система нагружается силой (обобщенной), равной единице, соответствующей искомому перемещению. Например, для построения линии влияния вертикального прогиба в сечении т для вертикальной нагрузки достаточно нагрузить систему вертикальной силой = 1 и построить эпюру прогибов пояса по направлению движущегося груза т. е. в данном случае по вертикали. Если строится линия влияния усилия, то систему следует нагрузить соответствующей сосредоточенной деформацией, равной единице. Для построения линии влияния изгибающего момента М берется деформация f = 1, для линии [c.158]

Силы сопротивления движению. Силы сопротивления движению тягового органа конвейера разделяют на распределенные (по длине конвейера) и сосредоточенные. Прн расчете первых исходными являются распределенные массы груза д [см. формулу (1.60)1 и движущихся частей конвейера Например, распределенная масса резинотканевой конвейерной ленты при ее плотности рд = ИОО кг/м [c.62]

Рассмотрим следующую задачу требуется определить температуру и перемещения неограниченной термоупругой среды из-за действия сосредоточенной силы, направленной по оси х и движущейся в направлении оси хз. Для определения вызванной этим воздействием температуры используем следующую систему величин [c.64]

Здесь С/ (х, I, 1)—перемещение частицы (х), вызванное сосредоточенным мгновенным тепловым источником Q (х— ) б (/). Для определения перемещений, вызванных сосредоточенной силой, направленной по оси и движущейся в направлении оси Хз, примем следующую систему величин [c.65]

Поэтому, зная находящееся под знаком интеграла перемещение 3, связанное с действием сосредоточенной мгновенной бесконечной силы, мы можем определить вектор перемещения и( , /), вызванного силой Хг = 6 х1)6 х2)б хз —vt)бiз, движущейся с постоянной скоростью в направлении оси Хз. Из формулы (17) видим, что 1)=0 при I = 0. Перемещающаяся сила Х начинает свое движение в момент / = 0. [c.601]

Проблеме определения напряжений в окрестности конца трещины, стационарно движущейся по границе склейки двух различных упругих материалов, посвящена работа Р. В. Гольдштейна (1966). В ней рассматривается в условиях плоской деформации движение с постоянной скоростью (меньшей скорости звука в обоих материалах) полубесконечной трещины, на фиксированном расстоянии от конца которой приложены равные по величине и противоположно направленные сосредоточенные силы. Решение с помощью преобразования Фурье и метода Винера — Хопфа сводится к задаче Римана — Гильберта для системы функций с кусочно-постоянными коэффициентами. Продолжая изучение закономерностей развития трещин в склеенных телах, Р. В. Гольдштейн (1967) исследовал поверхностные волны, распространяющиеся в соединенных материалах вдоль границы соединения при различных условиях контакта вдоль этой линии. [c.390]

Приведение движущихся сосредоточенных масс. Приведение движущихся сосредоточенных масс механизма к какому-либо валу производится на основе постоянства кинетической энергии механизма до приведения и после него с учетом потерь энергии от сил трения, пропорциональных инерционным усилиям, в передачах механизма, т. е. на основании равенства [c.212]

При уравновешивании сил инерции во многих случаях должно быть известно положение центра тян<ести механизма для каждого из положений начального звена. Полагая массу механизма сосредоточенной в центре тяжести, можно найти равнодействующую сил инерции звеньев механизма как произведение массы механизма и ускорения его центра тяжести. Если считать, что силы инерции звеньев приложены в их центрах тяжести, а следовательно, их равнодействующая приложена в центре тяжести механизма, то этим не учитываются моменты сил инерции, которые также оказывают известное влияние на,фундамент. Во многих случаях пренебрежение влиянием моментов сил инерции на фундамент оправдывают тем, что на последний, кроме этого, оказывают влияние моменты сил движущих и сил сопротивления, которые складываются с неуравновешенными моментами сил инерции. При этом может оказаться, что уравновешивание моментов сил инерции, действующих в той же плоскости, что и моменты сил движущих или сил сопротивления, не уменьшат, а, наоборот, увеличат воздействие машины на фундамент. Что касается уравновешивания моментов сил инерции, действующих в перпендикулярных к первым плоскостям, то их уравновешивание безусловно полезно, [c.563]

Р в — сила инерции поступательно движущихся масс, сосредоточенных в точке В, и части массы шатуна, отнесенной к этой точке. [c.153]

Масса т,, сосредоточенная в точке А, движется возвратно-поступательно вдоль оси цилиндра и поэтому относится к массе возвратно-поступательно движущихся частей масса Ш2, сосредоточенная в точке В и совершающая вращательное движение около оси коленчатого вала, относится к массе вращающихся частей и, наконец, масса т , сосредоточенная в центре тяжести шатуна О, совершает сложное движение. Составляя уравнения сил инерции и их моментов действительного шатуна и системы заменяющих масс, можно легко доказать, что система трех масс в динамическом отношении действительно эквивалентна системе шатуна. [c.14]

При исследовании динамических процессов часто прибегают к упрощенным расчетным схемам. При этом предполагается, что движущиеся узлы механизмов представляют собой абсолютно жесткие тела с массой, сосредоточенной в центре тяжести их, и суммарная деформация механизма определяется упругой податливостью связей (валов, канатов, цепей, тяг, соединительных муфт, передач и т. п.). Все эти элементы с некоторыми допущениями считаются невесомыми и абсолютно упругими. Расчетная схема механизма представляется в виде точечных масс, соединенных абсолютно упругими звеньями, при определенном законе изменения действующих на массу сил. При решении практических задач часто сложные расчетные схемы путем обоснованных приближений заменяются более простыми приведенными эквивалентными схемами (одномассной или двухмассной системой). При этом приведение производится к любому элементу механизма (к валу, канату, цепи и т. п.). [c.69]

Расчёт параллелей. Параллель рассчитывается, как балка на двух опорах с сосредоточенной силой N, определённой выше. Весом поступательно движущихся частей при расчёте пренебрегают. Вводя допущение, что половинки параллели (фиг. 48) работают, как одно целое, найдём реакции опор [c.146]

В общем случае образуемый направляющими контур состоит из прямолинейных и криволинейных участков и из сопрягающих их поворотных пунктов, на которых тяговый элемент огибает вращающиеся на валу поворотные элементы (звездочки, канатные шкивы, ленточные барабаны). В простейшем случае контур состоит из двух прямолинейных параллельных участков (грузовой и порожняковой ветвей) и двух концевых пунктов, из которых один является обычно приводным, а другой — натяжным. При движении на прямолинейных и криволинейных участках контура на тяговый элемент действуют распределенные по всей длине сопротивления, а на поворотных пунктах сосредоточенные сопротивления. В общем случае на тяговый элемент действуют продольная составляющая силы тяжести груза и движущихся частей конвейера и сила сопротивлений. [c.69]

Для характеристики сил инерции периодически движущихся деталей поршневого компрессора рассматривают схему кривошип-но-ползунного механизма (рис. 4, а) с сосредоточенными массами Ша и тв в точках А v В. Отсчитывая углы поворота кривошипа от вертикали, составим уравнения пути 5 (на отрезке от нижней н. м. т. до верхней в. м. т. мертвой точки), скорости Vв и ускорения йв массы тв в функции угла поворота ф кривошипа (уравнения кинематики) [52] [c.11]

При исследовании возмущающей силы массу шатуна 2 можно представить с достаточной точностью в виде двух сосредоточенных масс, одна из которых относится к пальцу кривошипа 3, другая — к поршню 1. Все остальные неуравновешенные движущиеся массы могут быть также отнесены к указанным двум точкам. В результате потребуется рассмотреть только две сосредоточенные массы Ail и М.2 (см. рис. 1.40). Если за положительное выбрать направление сил вниз, вертикальная составляющая силы инерции массы Mi- [c.86]

Полученное значение является несколько завышенным, так как при его вычислении полностью исключалось из рассмотрения влияние демпфирования. Используя принцип наложения, можно без труда получить решение для систем с несколькими движущимися сосредоточенными силами и для случая движущихся распределенных сил. [c.408]

Расчет, проведенный в предшествующем параграфе, показывает, что поле вдали от равномерно движущегося источника имеет вид поля, порождаемого точечным, сосредоточенным в точке О (см. рис. 13) источником, и природа источника скрывается целиком в функции Q ( 1 х)> определяющей силу и направленность источника. Опираясь на этот результат, мы можем избегнуть пользования. теоремой Кирхгофа, которая хотя и может быть сформулирована также и для неравномерно движущейся поверхности, но получает в этом случае очень громоздкий и неудобный для применений вид. Предполагая, что источник движется по траектории [c.91]

Итак, при действии сосредоточенного импульса напряжение на продолжении трещины представляет собой сосредоточенную силу, движущуюся со скоростью и и изменяющуюся во времени. Параметр Тд, удовлетворяющий уравнению (7.2), соответствует моменту, когда фронт волны, излученной импульсом, достигает края трещины и порождает указанную сосредоточенную силу. [c.229]

Это—несколько преувеличенное значение наибольшего динамического прогиба, так как выше мы совершенно пренебрегали демпфированием. Пользуясь принципом наложения, без труда можно получить решение задачи в случае движения системы сосредоточенных сил и в случае движущейся распределенной нагрузки ). [c.344]

Массу шатуна Ош делят на две части. Одну из них Ошп считают сосредоточенной на оси поршневого пальца и относят к поступательно движущимся частям, а другую Ошв — на оси кривошипа и относят к вращающимся частям. Распределение маос производят по правилам сложения равнодействующей на две параллельные силы [c.221]

Аналитическая форма механики, развитая Эйлером и Ла-гранжем, существенно отличается по своим методам и принципам от механики векторной. Основной закон механики, сформулированный Ньютоном произведение массы на ускорение равно движущей силе ,— непосредственно применим лишь к одной частице. Он был выведен при изучении движения частиц в поле тяготения Земли, а затем применен к движению планет под воздействием Солнца. В обоих случаях движущееся тело могло рассматриваться как материальная точка или частица , т. е. можно было считать массу сосредоточенной в одной точке. Таким образом, задача динамики формулировалась в следующем виде Частица, которая может свободно перемещаться в пространстве, находится под действием заданной силы. Описать движение в любой момент времени . Из закона Ньютона получалось дифференциальное уравнение движения, и решение задачи динамики сводилось к интегрированию этого уравнения Если частица не является свободной, а связана с други ми частицами, как, например, в твердом теле или в жидкости то уравнение Ньютона следует применять осторожно. Не обходимо сначала выделить одну частицу и определить силы которые на нее действуют со стороны остальных, окружа ющих ее частиц. Каждая частица является независимым объектом и подчиняется закону движения свободной частицы Этот анализ сил зачастую является затруднительным Так как природа сил взаимодействия заранее неизвестна приходится вводить дополнительные постулаты. Ньютон полагал, что принцип действие равно противодействию известный как его третий закон движения, будет достаточен для всех проблем динамики. Это, однако, не так. Даже в динамике твердого тела пришлось ввести дополнительное предположение о том, что внутренние силы являются цен- [c.25]

Действующая на тело, равнодействующая, уравновешивающая, активная, пассивная, живая, объёмная, массовая, приведённая, центральная, (не-) потенциальная, (не-) консервативная, вертикальная, горизонтальная, растягивающая, сжимающая, заданная, обобщённая, внешняя, внутренняя, поверхностная, ударная, (не-) мгновенная, нормально (равномерно) распределённая, лишняя, электромагнитная, возмущающая, приложенная, восстанавливающая, диссипативная, реальная, критическая, поперечная, продольная, сосредоточенная, фиктивная, неизвестная, лошадиная, перерезывающая, поворотная, составляющая, движущая, выталкивающая, лоренцева, потерянная, реактивная, постоянная по величине, периодически меняющая направление, зависящая от времени (положения, скорости, ускорения). .. сила. Касательная, тангенциальная, нормальная, центробежная, переносная, центростремительная, вращательная, кориолисова, даламберова, эйлерова. .. сила инерции. Полезная, вредная. .. сила сопротивления. Слагаемые, сходящиеся, параллельные, позиционные, объёмные, центростремительные, массовые, пассивные, задаваемые, кулоновские. .. силы. [c.78]

Величина и направление давления Р , в кинематической паре А зависит от того, каким способом движущий момент передается от двигателя кривошипу. Если момент передается парой сил (муфтой), то Р = —Pj, (рис. 166,5), При передаче момента сосредоточенной силой (например, парой чубчатых колес) давление Pj, определяется построением уравнения [c.227]

Шатун совершает сложное движение один конец его движется с ползуном возвратно-поступательно по оси направляющих (цилиндра), в то время как другой вращается по окруншо-сти, описываемой центром цапфы кривошипа. Точный учёт силы инерции шатуна возможен при использовании теоремы о разложении общего движения на поступательное и вращательное (см. гл. 1. Существует ряд методов, приближённо учитывающих силу инерции шатуна. Вес поступательно - движущихся масс можно считать сосредоточенным на оси пальца поршня или крейцкопфа. [c.487]

Одной из ключевых и принципиальных проблем динамики систем с движущимися границами и нагрузками была корректная математическая постановка краевых задач в частных производных. Еще со времен С.П. Тимошенко движущуюся нагрузку заменяли некоторой эквивалентной сосредоточенной силой. Однако такой подход был некорректен, и при больших отно сительных скоростях движения нагрузок приводил к неправильным выводам. В результате многолетних поисков была разработана универсальная процедура постановки с амосогласованных задач динамики упругих систем с движущимися по ним объектами на основе вариационного принципа Гамильтона-Остроградского. Возникающие при этом вариационные задачи оказались неклассическими, что потребовало проведения дополнительных разработок по вариационному исчислению. Новыми оказались и получаемые таким путем краевые задачи математической физики. Их принципиальное отличие от классических задач состоит в наличии дополнительного существенно нелинейного краевого условия, описывающего взаимовлияние движущегося объекта и колебаний упругой направляющей. Физический смысл последнего условия состоит в том, что при взаимодействии распределенной системы с движущимся со средоточенным объектом возникают силы вибрационного давления. На существование таких сил впервые обратили внимание еще Рэлей (1902 г.) и Е.Л.Николаи (1912-1925 гг.), изучавшие колебания струны с движущимся вдоль нее кольцом. Предложенный подход позволил по-новому взглянуть на проблемы динамики упругих систем, несущих подвижные нагрузки, и вскрыть новые, ранее не учитываемые явления. [c.9]

Пусть в неограниченном упругом пространстве в направлении оси перемещается с постоянной скоростью V сосредоточенная сила. Эта задача, так же как и более сложная задача о движущихся поверхностных силах (равномерно распределенных по окружности), была рещена Эсоном, Фалтоном и Снеддоном ). Эти решения являются прекрасным примером применения интегрального преобразования Фурье в эластокинетике. [c.670]

Для определения сил инерции необходимо знать массы деталей крпвошипно-шатунного механизма. Прп этом для упрощения динамического расчета действительный кривошипный механизм динамически заменяют эквивалентной системой сосредоточенных масс. Все движущиеся деталп ио характеру их двин ения делят на три группы. [c.342]

Обратим особое внимание на смысл отдельных членов этого выражения. Как объяснялось в п 78, момент эффективных сил представляет собой производную от момента количеств движения относительно той же точки. Согласно п. 75 момент количеств движения системы равен моменту количеств движения относительно центра тяжести, сложенному с моментом количества движения всей массы системы, сосредоточенной в центре тяжести и движущейся со скоростью центра тяжести. Момент относительно центра тяжести (см. начало гл. IV) равен Мк с1 /сИ, а момент количества движения центра тяжесги, в котором сосредоточена вся масса [c.119]

Трехмерная задача о сосредоточенной силе, движущейся по поверхности упругого полупространства, рассмотрена Исоном [99]. [c.418]

Заметим, что приведенные формулы предусматривают упрощенную механическую схему звукоснимателя с сосредоточенными, а не с распределенными постоянными, и основываются, на применимости классической теории упругости Герца для статического давления к скользящему контакту игла—канавка. Из экспериментальной работы Вэлтона, изучавшего деформацию винилита под движущимся давителем в условиях, подобных проигрыванию пластинок, следует, что предел упругости материала пластинки при скользящем давителе, по-види мому, выше, чем при статическом, и что глубина деформации (влияющая на э. д. с. звукоснимателя) не меняется, если сохранять постоянным не отношение О /г, как это вытекает из формулы (6-65) классической теории, а скорее О/г, причем игле с радиусом 12,5 мкм соответствует прижимная сила О около 0,03 Н. По соотношению этих цифр, по-видимому, могут быть выбраны в наиболее правильных сочетаниях и другие значения г и О, при которых винилит ведет себя, как упругий материал, т. е. когда деформация исчезает с удалением дави-теля —иглы в этих условиях и следует проигрывать пластинки. Применение звукоснимателей с завышенной прижимной силой [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...