Сила сосредоточенная

Таким образом, под обобщенной силой будем понимать любую нагрузку (сосредоточенные силы, сосредоточенные пары, распределенную нагрузку), а под обобщенным перемещением — тот вид перемещения, на котором обобщенная сила производит работу. [c.359]

Замена распределенных сил сосредоточенной равнодействующей возможна только в том случае, когда производится анализ работы бруса в целом, т. е. в объемах, существенно превышающих объем [c.14]

В рассматриваемых ниже задачах используются лишь зри разновидности нагрузок сосредоточенные силы, равномерно распределенные силы и пары сил (сосредоточенные моменты) . [c.98]

Выше указывалось, что резьба с треугольным профилем является основной крепежной резьбой. Целесообразность этого очевидна из сравнения треугольной и прямоугольной резьбы. Осевая сила Т (рис. 3.20) вызывает между витками резьбы винта и гайки нормальные к боковой поверхности профиля резьбы силы взаимодействия Ri и Считая условно эти силы сосредоточенными, получим выражение для суммарной окружной силы трения в резьбе (без учета угла подъема) [c.279]

Пусть на участке АВ прямой линии длиной I распределены параллельные силы, интенсивность которых д постоянна (рис. 48, а). Заменим эти распределенные силы сосредоточенными. Для этого отрезок АВ разобьем на отрезки достаточно малых размеров по сравнению с его [c.54]

Формула (3.59) решает поставленную задачу о приведении приложенных к элементу распределенных сил к системе сил, сосредоточенных в вершинах. [c.139]

Это — уравнение равновесия под действием сил, сосредоточенных вдоль оси г с объемной плотностью [c.157]

Решение.. Заменим распределенные силы сосредоточенными силами. Рассмотрим прежде всего силы, распределенные вдоль прямого отрезка АЕ по линейному закону. Для этих сил интенсивность q является величиной переменной, растущей от нуля до максимального значения Равнодействующая будет определяться анало- [c.111]

Для этого заменим распределенные силы сосредоточенными, а также отбросим все внешние связи и заменим их действие на сочлененную систему реакциями связей (рис. 83, б). [c.115]

Определение частот колебаний прямолинейного естественно закрученного стержня постоянного сечения (см. рис. 7.2), нагруженного при е= 1 сосредоточенной осевой силой сосредоточенным крутящим моментом При [c.185]

F - внешняя сила сосредоточенная нагрузка [c.4]

Полученные сведения позволяют перейти к построению эпюр. Рекомендуем сначала рассмотреть три простейших случая нагружения балки, жестко защемленной одним концом парой сил, сосредоточенной силой и равномерно распределенной по всей длине балки нагрузкой. При построении этих простейших эпюр надо не просто пользоваться правилами для нахождения величин (Э и Л4, а изображать отдельно оставленную часть балки и находить Q и из уравнений равновесия. [c.123]

Равнодействующая нормальных сил упругости в сечении называется продольным усилием. Продольное усилие определяется методом сечений. Величина продольного усилия в каком-нибудь поперечном сечении стержня равна алгебраической сумме всех внешних продольных сил (сосредоточенных Р и распределенных по произвольному закону с интенсивностью q ), действующих на стержень по одну сторону от рассматриваемого сечения. Растягивающее усилие считается положительным, сжимающее — отрицательным. [c.10]

Крутящий момент определяется методом сечений. Величина крутящего момента в каком-нибудь поперечном сечении стержня равна алгебраической сумме моментов всех внешних пар сил (сосредоточенных М. и распределенных по длине с интенсивностью tti), действующих относительно геометрической оси стержня по одну сторону от рассматриваемого сечения [c.74]

Величина поперечной силы Qj. в каком-нибудь сечении балки равна алгебраической сумме проекций всех внешних сил (сосредоточенных и распределенных), действующих на балку по одну сторону от рассматриваемого сечения на одну из главных центральных осей инерции сечения. [c.93]

Эпюры Mr и AJg приведены на рис. 480, б (штриховые линии у оси пластинки соответствуют силе, сосредоточенной в точке). [c.521]

Сила сосредоточенная в бесконечном теле 393 [c.574]

Как правило, мы имеем дело всего с тремя типами обобщенных сил сосредоточенный внешний момент, сосредоточенная сила и равномерно распределенная на некотором участке нагрузка интенсивности q. Каждой из обобщенных сил свойствен определенный вид эпюры изгибающих моментов. [c.53]

Компоненты вектора сил сосредоточенные силы, тепловые нагрузки, давления и силы инерции. В процессе анализа можно учитывать такие нелинейные свойства, как пластичность и ползучесть материала, большие прогибы, большие деформации и контактное взаимодействие при условии, что нагрузки возрастают постепенно. [c.60]

Метод сечений. Пусть на элемент конструкции, условно изображенный на рис. 2.1, а, действуют внешние силы (сосредоточенные или распределенные на участках поверхности). Считаем, что элемент конструкции под действием указанных сил находится в равновесии. Проведем плоскость П, которая рассечет элемент на две части, и рассмотрим одну из частей, например левую (рис. 2.1, б). [c.23]

Подставим значения постоянных С и D в уравнение углов наклона касательных и в уравнение прогибов участка V, как в наиболее общие уравнения, содержащие все изгибающие факторы (пару сил, сосредоточенную нагрузку и распределенную нагрузку). [c.255]

Наиболее универсальным приемом здесь является введение сосредоточенных сил, заменяющих некоторые распределенные нагрузки. Такого рода упрощение применимо, понятно, только в том случае, если размеры поверхности, по которой происходит передача усилий, малы по сравнению с общими размерами конструктивного элемента. Ясно, что в реальных конструкциях передача усилий в точке неосуществима, и сосредоточенная сила представляет собой понятие, свойственное только расчетной схеме. Замена распределенных сил сосредоточенной равнодействующей возможна лишь в тех задачах, где анализируется напряженное состояние системы в целом, т. е. в объемах, существенно превышающих объем контактной зоны. [c.17]

Коэффициенты влияния jJ, для углов наклона, вызываемых силами, будут в соответствии с теоремой о взаимности перемещений такими же, как и улч- Центробежные силы сосредоточенных масс при вращении изогнутого вала определяются выражением [c.51]

Распределение напряжений около точки приложения нагрузки примерно такое же, как в круглой пластинке радиуса 0,64 Ь, нагруженной силой, сосредоточенной в центре (см. стр. 165). [c.160]

При этих допущениях коленчатый вал в отношении передачи усилий рассматривается как прямая балка, свободно лежащая на опорах п нагруженная сосредоточенными силами расчет вала производится обычно в предположении, что он разрезан по опорам и нагружен силами, сосредоточенными в серединах подшипников. Влияние на рассчитываемое колено других колен учитывается лишь величиной набегающего момента от соседних цилиндров, расположенных со стороны свободного конца вала. [c.166]

Система загружена горизонтальной силой, сосредоточенной в узле (фиг. 17, в). В этом случае узлы системы смещаются. В ригелях, которые сместятся поступательно, возникнут лишь нормальные усилия. Во всех стойках, верхние концы которых получат одинаковые ио отношению к их нижним защемленным концам смещения Д, возникнут изгибающие моменты и поперечные силы. Если обозначить через и mjj концевые изгибающие моменты, возникающие у нижнего и верхнего концов стоек, а через поперечные силы, возникающие в стойках системы при относительном смещении их концов, равном единице, то формула, определяющая действительную величину смещения системы, примет вид [c.40]

Формула для определения моментов защемления, возникающих по концам стоек от горизонтальной силы, сосредоточенной в верхнем узле системы [c.53]

Р — горизонтальная сила, сосредоточенная в верхнем узле системы [c.54]

Стержневая система загружается силами, сосредоточенными лишь в её узлах. [c.226]

Пара сил (сосредоточенный момент), например, может быть образована двумя одинаковыми грузами F, действующими на тело так, как показано на рис. 95, а. Условное изображение пары сил, действуюптей на тело, показано на рис. 95, б. [c.99]

Пусть на участке АВ прямой линии длиной I распределены параллельные силы, интенсивность которых р постоянна (рис. 54, а). Заменим эти распределенные силы сосредоточенными. Для этого отрезок АВ разобъем на отрезки достаточно малых размеров по сравнению с его длиной. На каждый такой малый отрезок действует сила которую при достаточной малости длины отрезка Д/ можно [c.53]

Если же составить ряд для изгибающих моментов (6.51), то он будет сходиться значительно медленнее, чем для прогибов, в особенности вблизи приложения силы Р, а непосредственно под силой он вообш е расходится — здесь моменты стремятся к бесконечности. Дело здесь не только и не столько в недостатках данного метода решения. Причина данной особенности состоит в самой модели силы, сосредоточенной в точке (рис. 6.29). Если из пластины вырезать вокруг точки приложения силы элемент х х Ai/ и устремить Аа О и Ау то для уравновешивания конечной силы Р интенсивность поперечных сил и моментов Qy, М , Му на гранях этого элемента должна будет возрастать до бесконечности. Действительно, пусть, например, из [c.173]

Эти уравнения имеют вид уравнений, описывающих консервативную систему, на которую действуют как распределенные силы, так и силы, сосредоточенные на концах. В выражения для этих сил входят компоненты с частотами со и Зсо, где со — частота, определяемая соотношением (11.1.23). Так как спектр частот рассматриваемой нами системы неэквидистантен, т. е. Зсо1 т соа, то компонента силы с частотой Зеох не создаст в системе движения с заметной амплитудой. Поэтому эту составляющую силы можно не учитывать. Тогда граничное условие (11.2.3,6) примет вид [c.352]

Нелинейная зависимость между перемещениями оси стержня и продольными силами исключает возможность использования при продольно-поперечном изгибе по отношению к продольным силам принципа независимости действия сил. Вследствие этого расчеты сжато-изогнутых или растянуто-нзогнутых стержней при продольных силах, сосредоточенных и распределенных по длине стержня, резко отличаются друг от друга. Расчет первых сводится к интегрированию линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами во втором случае при распределенных силах приходится интегрировать линейные дифференциальные уравнения с переменными коэффициентами. [c.439]

По назначению резьбы разделяют на крепежные, крепежно-уплотнительные и ходовые. Крепежная резьба должна обладать высокой прочностью и большим трением, предохраняющим соединяемые детали от самоотвин-чивания крепежно-уплотнительные кроме указанных качеств должны обеспечивать повышенную плотность соединения ходовые резьбы должны быть с малым трением, чтобы повысить КПД и уменьшить износ, а прочность во многих случаях не является здесь основным фактором. К крепежным резьбам относят метрические (рис. 194, а) с треугольным профилем к крепежно-уплотнительным — трубная (рис, 194,6) треугольная с закругленными вершинами и впадинами а к ходовым относятся трапецеидальная (рис. 194, в) и упорная (рис. 194,2). На рис. 195 сопоставляются трапецеидальная и метрическая (треугольная) резьбы. Осевая сила Р действующая по стержню винта, воспринимается гайкой через элементарные нормальные силы, распределенные по поверхности резьбы. Считая условно эти силы сосредоточенными, получаем выражение для суммарной окружной силы трения в резьбе (без учета угла подъема) для метри- [c.226]

Изгиб стержня (поперечный) возникает при действии на него сил (сосредоточенных и (или) распределенных), нерпеидикулярных [c.36]

Звенья механизма часто нагружаются силами, сосредоточенными или распределенными, приложенными между шарнирными или узловыми точками (например, распределенными силами будут силы тяжести, силы инерции, а их рав- СЫсатие [c.115]

Проверкана изгиб в сечении АВ. Мостик рассматривается как балка, свободно лежащая на двух опорах и нагруженная силой, сосредоточенной по окружности диа- ф 43 [c.793]

Примечание. Моменты уменьшены в 1000 раз, так как силы, сосредоточенные над опорами, под дейстЕИсм которых они гозниклн, были увеличены в 1000 раз. [c.207]

Сопротивление материалов (1970) -- [ c.13 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.180 ]

Сопротивление материалов 1986 (1986) -- [ c.43 ]

Сопротивление материалов (1999) -- [ c.17 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.14 ]

Сопротивление материалов (1976) -- [ c.17 ]

Теория упругости (1970) -- [ c.497 , c.513 , c.529 , c.531 ]

Сопротивление материалов (1959) -- [ c.55 ]

Механика слоистых вязкоупругопластичных элементов конструкций (2005) -- [ c.9 , c.23 , c.40 , c.151 , c.212 , c.234 ]

Сопротивление материалов Издание 3 (1969) -- [ c.8 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.18 ]

Теория упругости и пластичности (2002) -- [ c.16 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.133 ]

Сопротивление материалов Том 1 Издание 2 (1965) -- [ c.80 , c.128 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...