Измерение давления поверхности тела

Какие существуют способы для измерения поверхности пор, отнесенной к объему всего тела, или, иначе, его удельной поверхности Одним из способов этой оценки служит измерение количества азота, которое адсорбируется телом при температуре жидкого воздуха. При определенном давлении молекулы азота покрывают поверхность твердой стенки плотно упакованным слоем толщиной в одну молекулу. Для такого слоя известно количество азота на 1 см поверхности. Деля общее количество адсорбированного азота на количество его, адсорбированное на 1 см , можно найти общую и удельную поверхность тепа. Но, будучи весьма надежным и точным, этот способ требует специальной аппаратуры, которую нелегко изготовить и наладить. Кроме того, его нельзя применить для измерения удельной поверхности порошков со сравнительно грубыми частицами, так как в этом случае количество адсорбированного азота очень мало и не может быть точно измерено. Наконец, этот способ требует большой затраты времени на каждое измерение. [c.75]

Другой важный параметр состояния — абсолютное давление — представляет собой силу, действуюш ую по нормали к поверхности тела и отнесенную к единице площади этой поверхности. Для измерения давления применяются различные единицы паскаль (Па) , а также бар, так называемая техническая атмосфера или просто атмосфера (1 кгс/см ), миллиметр ртутного или водяного столба. Соотношения между различными единицами изменения давления приведены в табл. 1-2. [c.7]

Измерение давления. Земной шар окружен слоем воздуха — атмосферой. Воздух имеет вес, а поэтому он оказывает давление на поверхность земли и на все находящиеся на ней тела. Давление воздуха называется атмосферным давлением. [c.15]

В зависимости от соотношения сил молекулярного взаимодействия (от смачиваемости жидкости) на границах между газообразными и жидкими телами создается выпуклый или вогнутый мениск, в результате чего поверхность жидкости в трубке поднимается или опускается на некоторую высоту относительно свободной поверхности. Это явление следует учитывать при использовании капиллярных трубок в различных приборах, в частности в приборах для измерения давления. [c.76]

Основоположником механики, главным образом статики, как точной науки, следует считать величайшего математика и механика Древней Греции Архимеда (287—212 гг. до н. э.). Архимеду принадлежит ряд крупнейших открытий в математике и механике. В частности, он дал точное решение задачи о рычаге и создал учение о центре тй-жести. Архимеду принадлежит открытие закона, носящего его имя, о давлении жидкости на погруженное в нее тело. Разработанные им методы измерения площадей поверхностей и объемов различных тел через два тысячелетия развились в интегральное исчисление. [c.13]

Распределение давления на поверхности тел с малым сопротивлением, определенное путем измерений, как правило, очень хорошо совпадает с теоретическим распределением, соответствующим потенциально- [c.262]

Силы, действующие на обтекаемое тело, можно определить также путем измерения распределения давления на поверхности тела. Для этой цели, как уже было сказано в 13, п. Ь), на поверхности тела пробуравливается достаточно большое число отверстий, которые поочередно соединяются с манометром. Зная распределение давления, можно путем численного или графического интегрирования определить результирующую силу давления. При соединении какого-нибудь отверстия с манометром все остальные отверстия должны быть чем-нибудь заклеены, например, воском. Такой способ работы требует затраты значительного времени, поэтому удобнее соединять сразу большую группу отверстий с так называемым батарейным манометром. Такой манометр состоит из большого числа вертикальных трубок, наполненных жидкостью и внизу сообщающихся между собой. Две крайние труб- [c.344]

Как и следовало ожидать, из-за отрыва на хвостовой части измеренное и соответствующее потенциальному течению распределения давления различны, но порядки их величин можно считать одинаковыми по сравнению с очень малым касательным напряжением. Результирующая сила в направлении потока получается суммированием произведения элементов поверхности на соответствующие проекции Тц, и р. Кривая на фиг. 35 представляет собой эту результирующую силу, причем видно, что вклады в эту силу касательных и нормальных напряжений на поверхности одинакового порядка. Однако если эти напряжения проинтегрировать вдоль поверхности тела, то, как это следует из кривых в нижней части фиг. 35, касательное напряжение монотонно растет в направлении к области отрыва потока и коэффициент сопротивления трения равен [c.202]

Если на выступающей пластине имеет место концевой отрыв, то возникает возвратное течение, занимающее около половины области отрыва. Статическое давление на поверхности тела оказывается чувствительным к присутствию тонкой пластины в области отрыва и к малым изменениям условий в набегающем потоке. Числа Маха, вычисленные по результатам измерений плотности и полного давления за прямым скачком, составляли в общем случае менее 0,5 в области возвратного течения вблизи поверхности выступающей пластины [55]. [c.223]

Основные особенности цикла существования нестационарной каверны показаны на примере перемещающихся каверн, образующихся в потоке при обтекании твердого тела. На фиг. 4.1 представлена кинограмма, полученная с помощью высокоскоростной съемки кавитации около поверхности цилиндрического тела с оживальной носовой частью, образованной вращением дуги окружности с радиусом, равным 1,5 диаметра цилиндра. Образующая цилиндрической части тела касательна к образующей его оживальной носовой части. Каждый кадр на фиг. 4.1 представляет собой горизонтальную полосу, на которой видна часть оживала и расположенного за ним цилиндра. Ось тела совпадает с направлением потока, поток направлен справа налево. Последовательным моментам времени от верхнего кадра к нижнему соответствуют последовательные положения и размеры отдельных каверн. Съемка производилась с частотой 20 000 кадр/с, поэтому два последовательных кадра разделены промежутком времени 0,0005 с. Скорость воды составляла 21,35 м/с, а число кавитации К, определенное в разд. 2.6, было равно 0,30. Рассмотрим одну каверну, которая впервые появляется в виде пятнышка в центре круга на первом кадре. Сначала наблюдается относительно продолжительный и непрерывный процесс роста каверны, который заканчивается к моменту достижения ею максимального диаметра. Затем следует более быстрый процесс полного или почти полного схлопывания каверны. Согласно измерениям распределения давления на телах с оживальными носовыми частями [44], схлопывание происходит, когда каверна перемещается в области положительного градиента давления. Сразу после схлопывания каверна вновь начинает расти, достигая несколько меньшего размера, чем вначале, а затем опять схлопывается. Этот цикл [c.121]

На фиг. 6.1 представлено изменение числа кавитации К в зависимости от безразмерного расстояния x/L [45]. Исследуемое тело имеет профиль давления с минимумом. В предположении, что скорость набегающего потока Уо—постоянная величина, число кавитации потока будет представлено горизонтальной прямой линией, обозначенной Кр- Число кавитации для точек, расположенных вдоль поверхности тела, представлено сплошной кривой, обозначенной Ки. Численно параметр Кю равен распределению безразмерного давления по поверхности тела, например измеренного в гидродинамической или аэродинамической трубе, но имеет противоположный знак. При проведении испытаний в гидродинамической трубе с целью определения [c.259]

Методы измерения сопротивления материалов откольному разрушению базируются на анализе волновых взаимодействий при отколе. На рис.5.1 представлены диаграммы время — расстояние it x) и давление—скорость вещества р — и), иллюстрирующие динамику движения среды при отражении импульса сжатия от поверхности тела. [c.150]

Растягивающие напряжения генерируются не только в случае отражения импульса сжатия от свободной поверхности тела, но также при отражении от границы со средой с низким динамическим импедансом. Измерения откольной прочности могут базироваться на регистрации профиля давления или массовой скорости на этой границе [7, 8]. Соответствующая диаграмма р - и приведена рис.5.5. [c.158]

Полное сопротивление обтекаемого тела состоит из сопротивления трения, представляющего собой интеграл касательных напряжений по поверхности тела, и из сопротивления давления, представляющего собой интеграл нормальных сил. Сумму обоих сопротивлений называют профильным сопротивлением, Сопротивление трения с некоторой степенью надежности может быть определено путем расчета способами, указанными в предыдущих главах. Сопротивление давления, которое при невязком течении равно нулю, возникает потому, что распределение давления в вязком течении получается под влиянием пограничного слоя иным, чем в невязком течении. Определение сопротивления давления путем расчета весьма затруднительно. Это обстоятельство заставляет производить определение полного сопротивления главным образом путем измерений. Однако в настоящее время имеется несколько способов, позволяющих находить профильное сопротивление путем расчета. В конце главы мы кратко изложим эти способы. [c.676]

Внешние силы, приложенные к телу, часто могут быть измерены с большой точностью, например, при растяжении или изгибе бруска пут м, подвешивания груза к одному его концу. В этих случаях, однако, объектом измерения является результирующая сила, а не компоненты напряжения, отнесенные к единице площади внешней поверхности тела. В случае тела, подвергающегося нормальному давлению, с которым мы имеем дело в опытах с пьезометром, мы измеряем непосредственно давление на единицу поверхности. [c.107]

Результаты экспериментального исследования теплообмена на поверхности острого конуса с кольцевой выемкой, обтекаемого гиперзвуковым потоком при М,, = 6 получены в [9]. На основании теневых и интерференционных картин, а также измерений давления пьезодатчиками исследовано распространение плоской ударной волны с числами Маха М = 1.2-5.0 над мелкой прямоугольной выемкой, расположенной в поперечном к распространению волны направлении [10]. Влияние размеров каверны и числа Рейнольдса при гиперзвуковом обтекании осесимметричного тела (М = 7.3) на осредненные значения давления, тепловых потоков и температур экспериментально изучено в [11]. Следует отметить, что в рассмотренных исследованиях обтекания каверн представлены отрывочные данные для некоторых их геометрических параметров, кроме того, основное внимание было уделено диапазону малых значений у, соответствующих схеме течения с открытой отрывной зоной. [c.123]

Цель работы — найти путем измерений распределение давления по поверхности тела вращения, обтекаемого воздушным потоком в аэродинамической трубе под некоторым углом атаки, и определить по этому [c.250]

Обычно температуру торможения в пограничном слое измеряют с помощью термоприемника, конструкция которого определяется условиями эксперимента, величинами измеряемой температуры, скорости и давления, а также допустимой погрешностью измерений. Температура обтекаемой поверхности тела может быть измерена термопарой, вмонтированной в стенку этого тела (см. 2.3). [c.332]

Известный закон Архимеда, определяющий силы давления жидкости на поверхность погруженного в нее тела, дошел в полной неприкосновенности до наших дней. В XIV веке знаменитый ученый Леонардо да Винчи (1452—1519) написал исследование О движении и измерении воды , которое, правда, было опубликовано только в XX столетии. [c.7]

Давление численно равно силе, действующей на единицу площади поверхности тела перпендикулярно последней. Давление измеряется в Паскалях 1 Па равен давлению силы 1 Н на площади 1 м ,т. е. 1 Па=1 Н/м . Внесистемными единицами давления являются атмосфера (1 ат=1 кГ/см ) и бар (1 бар=10 Н/м ). Давление может измеряться высотой столба жидкости, т. е. в миллиметрах ртутного или водяного столба. Соотноще-ние между единицами измерения давления 1 бар = = 105 н/м2 = 1,01972 кГ/см2 = 750,06 мм рт. ст.= 10197 мм вод. ст. 1 ат=1 кГ/см =735,6 мм рт. ст. = 10 000 мм вод. ст.=98 066 Н/м . [c.6]

Под давлениел понимается действие определенной силы, перпендикулярно направленной к поверхности какого-либо тела. За единицу измерения давления в технической системе единиц принимается 1 кгс1слА (1 килограмм силы на квадратный сантиметр или 1 техническая атмосфера). [c.11]

Можно утверждать, что многие истинные значения свойств твердых тел, определяемые главным образом состоянием их поверхности, до настоящего времени нам неизвестны. Это объясняется большими экспериментальными трудностями получения физически чистой поверхности металла и ее сохранения в течение времени, необходимого для проведения соответствующих наблюдений. К числу таких свойств следует отнести термоэлектронную эмиссию, контактные характеристики металлов (коэффициент трения, схватываемость и т. п.), параметры сублимации, усталостные и другие характеристики. Измеренные в недостаточно глубоком вакууме они в той или иной степени отражают влияние остаточных газов, адсорбированных поверхностью металлов. В вакууме 10 мм рт. ст. частота столкновений молекул газа с поверхностью тела достаточна для возник-новенпя на ней слоя мономолекулярной толщины за 1 сек. Время возможного образования поверхностного монослоя газа при остаточном давлении 1,33 1,33-10 и 1,33-10 мкн1м (10 , 10 и 10 мм рт. ст.) оказывается равным нескольким минутам, суткам и годам соответственно. [c.413]

Результаты экспериментов по измерению распределений давления по поверхности круглого цилиндра на разных стадиях его движения из состояния покоя, выполненных М. Швабе ), подтверждают, что в начале движения распределение давлений очень близко к теоретическому, соответствующему безвихревому обтеканию цилиндра идеальной жидкостью. Это также говорит о том, что в начале движения пограничный слой даже на таком плохо обтекаемом в установившемся движении теле, как круглый цилиндр, весьма тонок, полностью охватывает поверхность тела и поэтому не оказывает заметного обратного влияния на внешний поток. Только после зарождения отрыва и перемещения его от задней кромки цилиндра вверх по потоку появляется резкая деформация кривой распределения давления, заканчи- [c.520]

Особенность конструкции датчика состоит в том, что он может непосредственяо помещаться в тело у поверхности, воспринимающей давление. Это дает возможность производить измерение давлений движущихся жидкостей, газов и других тел, не изменяя режима И.Х движения (например, а лопатках турбин, гребных винтах, соплах и т. п.). [c.185]

Измерение статического давления через отверстие в стенке применяется не только для измерения скорости, но и для многих других целей. Так, например, часто требуется знать распределение давления вдоль поверхности обтекаемого тела. Для этой цели в модели тела (дирижабля, крыла самолета) делается ряд отверстий, которые последовательно соединяются с одним коленом манометра (при этом противодавление в другом колене, конечно, должно быть все время одинаковым). Можно также все отверстия присоединить одновременно к так называемому батарейному манометру, представляющему собой ряд сообщающихся трубок. Расположение уровней жидкости в таком манометре сразу дает наглядное представление о распределении давления вдоль поверхности тела. На рис. 52 изображен хорошо известный опыт, поясняющий уравнение Бернулли для течения в трубе, сначала суживающейся, а затем опять расширяющейся. Дроссельный кран позволяет регулировать скорость, следовательно, и давление в трубе. Если кран открыть полностью, то в самом узком сечении Ъ давление настолько понижается, что становится меньше атмосферного. Это легко продемонстрировать, сделав отверстие в нижней части сечения Ъ и вставив туда трубку, опущенную в чашку со ртутью (рис. 53). Заметим, что при таком опыте давление в расширяющейся части трубы получается меньше, чем это следует из уравнения Бернулли, что объясняется некоторой потерей энергии на трение. В суживающейся части, если только суже- [c.81]

Для определения направления потока можно пользоваться так называемым щупом — тонким зондом, на конце которого укреплена легкая нить. При достаточной скорости течения эта нить устанавливается довольно точно но направлению потока. Прощупывая весь поток таким зондом, можно легко получить отчетливую картину исследуемого течения. Для получения картины течения вблизи поверхности обтекаемого тела (например, модели самолета или самолета в натуре) к поверхности прикрепляются на равных расстояниях друг от друга тонкие шерстинки. При продувке эти шерстинки устанавливаются по направлению течения и, кроме того, они очень наглядно показывают зоны от-Рис. 205. Шаровая труб- рыва потока от поверхности тела. Для опреде-ка с пятью отверстиями ления направления потока применяется также для измерения давления способ прочерчивания линий тока на стенках и определения направле- иди дне канала, упомянутый на стр. 199. В аэ-ния тока родинамических трубах весьма удобны дымо- [c.342]

Сопротивление трения, на основании сказанного в 13, п. Ь), может быть определено как разность между полным сопротивлением, измеренным на весах, и сопротивлением давления, найденным из распределения давления (см. выше). Существует также непосредственный способ его измерения, предложенный Фэджем и Фокнером . Этот способ сводится к измерению скоростей в непосредственной близости от поверхности тела, где поток движется ламинарно и, следовательно, касательное напряжение, согласно сказанному в 1, равно [c.346]

Томан [53] и Кавен (541 провели измерения теплового потока, температуры восстановления, напряжения трения и давления в турбулентном отрывном течении, вызванном разными формами поверхности тела при Моо = 1,8. Для сравнения Томан [. З [c.131]

В электрических тахометрах возникает электрический ток, действующий на гальванометр. Гидравлические тахометры основаны на влиянии скорости вращеиия на форму поверхности жидкости либо на измерении давления, возникающего в жидкости вследствие центробел ных сил, либо на измерении силы сопротивления твердого тела движущейся жидкости. [c.226]

Если до Дюбуа сопротивление определялось преимущественно весовым способом (на непосредственном измерении силы были основаны и метод кругового вращения Робина и метод протаски), то Дюбуа впервые ввел метод дренажа для исследования распределения давления по поверхности тела. В качестве приемг ника давления им была применена трубка Пито, предложенная последним в 1753 г. для измерения скорости течения рек..В этом, несомненно, также огромная историческая заслуга Дюбуа. [c.9]

Удельное давление. Каждое тело испытывает давление, производимое на его поверхность окружающей средой. Это давление в каждом месте поверхности направлено по нормали к элементу поверхности внутрь тела в равновесном состоянии оно уравновешивается равны.м и прот )вополож-но направленным давлением тела на окружающую среду (упругостью тела). Для состояния тела характерна величина так называемого удельного давления р, т. е. давления на единицу повер.хности тела, за которую з термодинамике принимается квадратный метр, и, следовательно, удельное давление измеряется в килограммах на квадратный метр (кг/ж ). Для практического употребления эта единица удельного давления, однако, очень мала поэтому в технике его измеряют в килограммах на квадратный сантиметр (кг/сж ) эта единица измерения носит название атмосферы (аг), точнее технической атмосфер ы очевидно, что [c.13]

Метод мтколаь основан на измерении скорости движения свободной поверхности тела, разгружающегося после выхода на поверхность ударной волны, и применении правила удвоения скоростей, согласно которому массовая скорость и приближенно равна половине скорости движения свободной поверхности щ. Этот метод имеет ограниченную применимость, так как при очень больших давлениях начинаются заметные отклонения от правила удвоения, что приводит к экспериментальным ошибкам в определении и. Принципиальная схема опыта состоит в следующем. [c.563]

Герц (1882 г.) определил твердость как наибольшее давление,выдерживаемое телом без образования трещины. Для измерения этой характеристики он предлоншл прижимать к плоской поверхности тела сферич. чечевицу радиуса К из практически недеформируемого материакта т. к. давление возрастает от краев чечевицы к центру и именно пропорционально величине [c.76]

При выборе места отбора давления необходимо, чтобы в пространстве, где предполагается измерить давление среды, отсутствовали возмущения течения последней. Сравнительно просто производится измерение давления через специальное отверстие в стенке поверхности, ограничивающей среду, ибо в этом случае нет необходимости вводить в нее постороннее тело и, следовательно, опасность возмущения течения среды отпадает. Таким образом, при измерении давления или разности давлений необходимо, тобы устройства для отбора давлений не вызывали возмущения течения потока. Особенно необходимо следить за тем, чтобы края отверстия в стенке, например, трубопровода или короба со стороны протекающей среды не выступали в нее, так как малейшие выступы или заусенцы могут привести к неправильным измерениям давления или разности- давлений, [c.425]

В заключение следует еще указать на некоторые источники ошибок, которые могут привести и часто уже приводили к получению неправильных результатов измерений. Мы уже говорили выше в этом пункте о помехах, создаваемых акустическим ветром при измерениях давления излучения, а также о способах устранения этих помех. Другим источником ошибок являются отражения от задней и боковых стенок кюветы. За исключением интерферометрического метода, измерение коэффициента поглощения всегда производится в бегущей звуковой волне. Поэтому следует избегать всякого направленного отражения от приемника, от противоположной излучателю стенки сосуда или (при вертикальном расположении установки) от поверхности жидкости. Фокс и Рок [630] вводят звуковой пучок в сосуд, который, подобно черному телу в оптике, поглощает практически весь звук вследствие многократных отражений. Отражения от боковых стенок проще всего избежать, применяя достаточно широкие сосуды или трубки. Отражение от поверхности радиометра устраняют или по крайней мере ослабляют наклейкой тонких пробковых дисков или нанесением на клею тонкого слоя песка (см. Сю Цзун-янь [922]). [c.284]

В.П. Алексеев и А.П. Меркулов пришли к выводу о перестройке вдоль камеры энергоразделения периферийного квазипотенци-ального вихря в вынужденный приосевой закрученный поток, вращающийся по закону, близкому к закону вращения твердого тела (т = onst) [13, 14, 115, 116]. Отмеченные исследования были проведены в 60-е годы и их основополагающие результаты, а также результаты зарубежных исследователей [227, 234, 237, 246, 255, 261, 265, 268] обобщены в монографиях [35, 94, 164]. В большинстве проведенных исследований измере аничивались лишь установлением качественных зависимостей распределения параметров по объему камеры энергетического разделения в виде функций от режимных и геометрических параметров. Сложность проведения зондирования в трехмерном интенсивно закрученном потоке определяется не только малыми размерами камеры энергоразделения, но и радиальным градиентом давления, вызывающим перетекание газа по поверхности датчика, а следовательно, искажающим данные измерений. В некоторых исследованиях [208] предпринята попытка определения расчетным методом поправки на радиальные перетечки с последующим учетом при построении кривых (эпюр) распределения параметров в характерных сечениях. Опубликованные данные порой имеют противоречивый характер и трудно сопоставимы, так как практически всегда имеются отличительные признаки в геометрии основных элементов и соотношении характерных определяющих процесс параметров. [c.100]

Поверхностное натяжение жидкостей измерено для многих чистых веществ и смесей (растворов, расплавов) в щироком интервале температур, давлений, составов жидкости и для различной природы граничной фазы. Для твердых тел измерения Стт и От сопряжены с большими трудностями. Одно из главных затруднений заключается в том, что работа образования новой поверхности твердого тела включает, как правило, дополнительные (необратимые) затраты на пластическую деформацию. Для измерения поверхностного натяжения жидкостей применяют различные методы [1, 2]. [c.331]

Распространение упругих однородных волн в стержнях было рассмотрено в элементарной постановке в 2.10 и 6.7. В 13.7, 13.8 были выявлены те ограничения, при которых элементарная теория применима (длинные волны) и в первом приближенни те поправки, которые нужно внести в результаты элементарной теории, относящейся к предполагаемой возможности распространения фронтов, несущих разрыв деформаций, напряжений и скоростей. Эти ограничения естественным образом снимаются, если рассматривать не волны в стержнях, а плоские волны в нолу-бесконечном теле, возникающие в том случае, когда к границе полубескопечного тела внезапно прикладывается нормальное давление или этой границе сообщается мгновенная скорость. Практически эксперименты подобного рода делаются на толстых плитах, заряд взрывчатого вещества укладывается на поверхности плиты и подрывается либо вторая плита бросается путем взрыва на первую так, что контакт возникает по всей поверхности одновременно. Создание действительно плоского фронта при этом довольно трудно, с одной стороны. С другой — измерения перемещений и скоростей возможны только на второй свободной поверхности плиты, от которой отражается приходящая ударная волна. Поэтому информация, извлекаемая из опытов подобного рода, довольно ограничена. [c.565]

Структура большинства сплавов состоит из элементов, имеющих различные свойства. В отличие от макротвердости, отражающей осредненные свойства конгломерата различных зерен, знание микротвердости позволяет изучать и сравнивать отдельные составляющие сплавов по их твердости и выяснять распределение твердости в пределах одного зерна или кристаллита. При этом изучаемое зерно рассматривается как самостоятельный образец, вкрапленный в окружающий материал. Кроме того, измерение микротвердости дает важные результаты для изучения свойств тонких поверхностных слоев, позволяющие, например, оценить глубину упрочненной зоны после обработки поверхности различными способами (обточкой резцом, сверлением, обдувкой дробью, полировкой и т. д.). Когда известна микротвердость, возможен контроль весьма мелких деталей различных точных приборов и механизмов, например часовых механизмов, а также оказалось доступным выяснять распределение деформации в теле де-гали, например, после холодной обработки давлением. [c.58]

Если прикладываемая нагрузка при повторных ударах не превышает первоначальную, то выступы деформируются упруго, и сближение значительно меньше, чем при первом ударе (при первом ударе сближение определяется в основном исходной шероховатостью поверхности, пределом текучести или твердостью, а при повторных сближение зависит от модуля упругости и геометрии поверхности после первоначальной деформации). Пр-и небольшой внешней нагрузке местные давления на площадках фактического контакта при ударе могут достигать высоких значений и приводить область контакта в состояние пластического течения даже у металлов со значительной твердостью. Высокоскоростная пластическая деформация, которой при ударе подвергаются микровыступы, вызывает их мгновенный разогрев до высоких температур. Небольшие геометрические размеры единичной микронеровности (для шлифованой поверхности /г=10 мкм, г=50 мкм) затрудняют, а иногда делают невозможным непосредственное измерение температуры на ней. В таких случаях применяют моделирование, которое позволяет качественно или количественно исследовать интересущий нас процесс на модели. Исследователи, занимающиеся изучением механических процессов на поверхности контакта, для моделирования микровыступа использовали различные модели в виде тел правильной геометрической формы конусоидальные, стержневые, клиновые, эллипсоидальные, цилиндрические, сферические и др. [c.129]

Рабочий узел машины (рис. 15) смонтирован на станине 2 и состоит из двух валов, один из которых приводится во вращение электродвигателем 1 постоянного тока с регулируемой частотой вращения, а второй расположен в подвижной бабке 4 и может перемещаться в направлении своей оси. Вращающийся вал расположен в подшипниках качения в неподвижной бабке 9. На концах валов имеются образцедержатели с гнездами для установки испытуемых образцов 7 и 5. В гнезде вращающегося вала имеется шаровая опора, что позволяет ускорить процесс приработки и улучшает прилегание поверхностей трения образцов. Осевая нагрузка на образцы создается рычагом 3 с грузом, устанавливаемым на рычажной линейке в определенном положении для данного давления. Силу трения измеряют по углу отклонения маятника 12, жестко связанного с образцедержа-телем неподвижной бабки и осветителем 5, который направляет луч света на градуированную шкалу 6. Машина снабжена приборами для измерения частоты вращения вала 11 и температуры в зоне трения 10. [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...