Давление 2 — 9 5 — 147 — Измерени

Результаты систематических измерений скоростей при установке в начале рабочей камеры модели аппарата плоских тонкостенных решеток с различными коэффициентами сопротивления Ср приведены в табл. 7.1, 7.2. В табл. 7.1, 7.2 даны диаграммы полей полных давлений, измеренных непосредственно в отверстиях решеток (Я = 0), нолей скоростей на расстоянии НЮу яг 0,35 за плоской решеткой при отсутствии за ней спрямляющего устройства и на расстоянии НЮу я 0,5 за плоской решеткой с наложенным на нее спрямляющим устройством в виде ячейковой решетки. [c.163]

Пример 1-2. Атмосферное давление, измеренное ртутным барометром, равно 780 мм при температуре 0° С. Определить абсолютное давление пара в котле, если показание манометра 2,5 бар. [c.20]

При измерении давления высотой ртутного столба следует иметь в виду, что показание прибора (барометра, ртутного манометра) зависит не только от давления измеряемой среды, но и от температуры ртути, так как с изменением последней изменяется также и плотность ртути. При температуре ртути выше 0° С плотность ее меньше, а следовательно, показания прибора выше, чем при том же давлении и при температуре ртути 0° С. При температуре ртути ниже 0° С будут иметь место обратные соотношения. Это следует иметь в виду при переводе давления, измеренного высотой ртутного столба, в другие единицы измерения давления. Пропсе всего это делается приведением высоты столба ртути к-0° С путем введения поправок на температуру ртути в приборе. [c.6]

Давление, измеренное на любом уровне, должно быть одним и тем же [c.164]

При измерении скорости сверхзвукового потока (М>1) перед насадком возникает скачок уплотнения. В этом случае полное и статическое давления, измеренные с помощью соответствующих насадков, не совпадают с их значениями в невозмущенном потоке, а определяются состоянием потока за скачком уплотнения. В этой связи использование соотношения (10.4) вызывает дополнительные трудности, связанные с необходимостью определения величин р к р в невозмущенном потоке по измеренным их значениям р о, ра за прямым или соот- [c.198]

Артезианская скважина диаметром 200 мм заложена в водоносном пласте, залегающем на глубине Я = 60 м от поверхности земли. Мощность пласта А = 15 м. Коэффициент фильтрации Кф = = 0,05 см/сек. Статическое давление, измеренное манометром у устья скважины при закрытой задвижке Ру = 60000 Па. Радиус влияния скважины Л = 300 м. [c.98]

На рис. V.15 показано распределение давлений, измеренных на стенке сначала сужающейся и затем расширяющейся трубы. Во всех случаях расход воды остается одинаковым. Давление изменялось на выходе из трубы при помощи дроссельного крана. При достаточно больших противодавлениях (кривые а и б) происходит обычное движение жидкости в наиболее узком сечении давление достигает минимального значения, а затем вновь восстанавливается. Когда противодавление становится настолько малым, что в наиболее узком сечении наступает кавитация (кривая б), давление не восстанавливается. Дальнейшее понижение противодавления (кривые гид), как и следовало ожидать, не вызывая понижения давления в наиболее узком сечении, приводит к расширению области кавитации. При противодавлении, равном давлению парообразования, кавитацией охвачена вся расширяющаяся часть трубы (кривая е). [c.117]

Определить теоретический расход перекачиваемой жидкости О с помощью трубки Вентури, если известно, что наименьшая площадь сечения трубки составляет 0,8 от площади сечения основной трубы, диаметр которой с/=100 мм. Разность давлений, измеренная дифференциальным манометром, вес жидкости т = 0,85 т/м . [c.77]

Температуры воздуха в конечном и начальном сечениях рабочего участка трубы, измеренные термопарами Ns 11 и 12, составляют 31,5 и 19 °С соответственно. Падение напряжения в цепи нагревания трубы 1,36 В, разность полного и статического давлений, измеренная трубкой Пито, 163 мм вод. ст. = 1598 Па, падение давления на рабочем участке трубы 223 мм вод. ст. = 2187 Па. [c.209]

Так как значение постоянной установки N теперь известно, то, построив по измеренным в опыте давлениям график pnN —f p) (рис. 5.6) и экстраполируя его до давления р = 0, можно найти величину po/zo и, следовательно, определить го. Коэффициенты сжимаемости газа при всех других давлениях, измеренных в опыте, рассчитываются затем по (5.9). После этого по (1.15) рассчитывают и удельные объемы. [c.144]

Следует заметить, что в калориметре-расходомере измерения проводят при температурах, для которых имеются надежные данные о теплоемкости исследуемого вещества, не обязательно близких к комнатным. Например, при исследовании углекислого газа [46], для которого не имелось надежных данных о Ср при комнатной температуре и повышенных давлениях, измерение его расхода производилось при температурах около 300 С, т. е. значительно более высоких, чем критическая температура углекислого газа. В этой области поправка к теплоемкости, обусловленная реальностью. газа, сравнительно невелика и может быть достаточно точно рассчитана по уравнению состояния, составленному по надежным р, V, Т -данным. Так как-теплоемкость углекислого газа в. идеально-газовом состоянии известна очень точно, то и теплоемкости реального углекислого газа при температурах, близких к 300 С, будут достаточно точными и, следовательно, в этом случае обеспечится точное измерение расхода. [c.198]

Разность давлений, измеренная дифманометром [c.57]

Давление — Измерение 8 --Приборы 610 [c.708]

К каждой из указанных трубок с помощью резиновых шлангов присоединяется микроманометр, залитый одноименной жидкостью. Величина динамического давления, измеренная с помощью этих трубок, определяется по формулам [c.124]

На рис. 20 показано распределение давления, измеренного в масштабных скоростных напорах, на внутреннюю поверхность стенок камеры при различном пережиме выходного торца. Как видно, давление, измеренное с помощью отверстий малого диаметра в криволинейных стенках осесимметричной циклонной камеры, и кинетическое давление, измеренное в пристенном слое шаровым зондом, совпали. Расхождение порядка [c.141]

На рис. 5.20 представлено сравнение полей скоростей и давлений, измеренных при испытании аэродинамической модели, с результатами расчета. [c.206]

Коэффициенты С и Г( могут определяться с различным приближением. В первом приближении они вычисляются по статическим давлениям, измеренным как давление на стенку, и скоростным напорам, подсчитанным по средней скорости в начальном и конечном сечениях, причем под средней скоростью в этом приближении подразумевается простое отношение секундного расхода к площади [c.110]

Гидравлическое сопротивление определяется по разности статических давлений, измеренных до и после трубного пучка. Измерение его производится также с помощью микроманометра, присоединенного к небольшим [c.192]

Средняя подача насоса находится известными методами, изложенными в гл. I. Текущее значение производительности определить значительно труднее и обычно она не может быть измерена. Действительно, несмотря на то, что неравномерность подачи мало зависит от давления, измерение ее при нулевом или близком к нулю давлении расходомерами с последующей записью скорости вращения расходомера осциллографом не дает точного результата. Влияние инерционных нагрузок в расходомере на скорость его вращения и связанное с этим колебание давления искажают исследуемую картину. Кроме того, определение неравномерности подачи по скорости вращения расходомера приводит к трудоемкой расшифровке осциллограмм и дополнительным ошибкам. Поэтому можно рекомендовать определение неравномерности подачи косвенным методом по колебаниям давления на выходе из насоса, нагруженного дросселем. [c.177]

Результаты экспериментов представлены в виде полей безразмерных статических давлений, измеренных на стенках межлопаточного канала (рис. 156), безразмерных профилей продольной и поперечной скоростей в пограничном слое (рис. 157 и 158), изображений донных [c.474]

АТМОСФЕРНОЕ ДАВЛЕНИЕ. ДАВЛЕНИЕ ВЫШЕ И НИЖЕ НОРМАЛЬНОГО АТМОСФЕРНОГО ДАВЛЕНИЯ. ИЗМЕРЕНИЕ ДАВЛЕНИЯ [c.17]

В опытах М. А. Сты-рнковича и Г. Г. Бартоломея, с системой пар — вода при атмосферном давлении измерения проводи, лись как при технически чистой воде, так и при введении добавок, стабилизирующих оболочки пузырей. При технически чистой воде величина набухания систематически возрастала с ростом приведенной скорости пара (рис, 4-26). Помереуве- [c.89]

Измерительные микрофоны должны быть откалиброваны на ожидаемые уровни звукового давления в полосе рабочих частот генератора.По данным измерений номинальную акустическую мощность определяют по средним значениям уровня звукового давления на мерном участке трубы. Результаты измерений представляются в виде спектра и в виде дискретных значений. При работе на синусоидальном сигнале номинальная мощность должна соответствовать среднему арифметическому уровней звукового давления в заданном диапазоне частот. При широкополосном спектре номинальная мощность должна соответствовать общему уровню звукового давления, возбуждаемого генератором, работающим при наиболее широкой полосе частот в виде белого шума и при активной нагрузке. Эта номинальная мощность должна соответствовать средним значениям звукового давления, измеренного в 1/а-октавных полосах частот по всему рабочему диапазону. [c.455]

Изучение пульсаций полного давления за рабочим колесом проводилосьпрималых (бОл/сек) и близких к рабочим окружных скоростях. Пульсации полного давления, полученные за колесом, хорошо соответствуют эпюрам полных давлений, измеренным на выходе из каналов рабочего колеса в относительном движении. Поток на выходе из колеса можно разделить на активную часть — струю, прилегающую к рабочей стороне лопатки, и след —срывную часть, прилегающую к нерабочей стороне. Исследование пульсаций при рабочих окружных скоростях (200 м1сек) показывает, что особенности структуры сохраняются такими же, как и при малой окружной скорости [ 19]. [c.297]

Пунктирная кривая на диаграмме является вспомогательной кривой, позволяющей графически, без всяких расчетов, находить неперовы логарифмы давлений, измеренных в масштабе энтропий (перевод в такой масштаб логарифма давления производится его умножением на величину Л(х/ ). График позволяет решать и обратную задачу получать значение величины давления, если известно значение 1п р . Наличие такой вспомогательной кривой настолько упрощает нанесение изобар на поле диаграммы, что нет надобности иметь сетку последних. [c.131]

Используя результаты опыта, необходимо вычислить величину константы этого уравнения. При этом температуру насыщенного пара при давлении, измеренном в опыте, можно определить по таблицам термодинамических свойств воды и водяного пара [Л. 9-1]. Следует рассчитать по уравнению значения температуры насыщенного пара лри давлениях от 0,5 до 100 бар и сравнить их с табличными [Л. 9-1]. Нужно также произвести подобный расчет, взяв в качестве исходного не значение теплоты парообразования, полученное в результате опыта, а табличное значение. Полученные температуры насыщенного пара также сра.внить с табличными. [c.267]

Используя это уравнение, следует рассчитать значение удельного объема сухого насыщенного пара v" для давления, измеренного в опыте. При этом для нахождения величины Гн и dpJdT-s воспользоваться таблицами термодинамических свойств воды и водяного пара [Л. 9-1], а величиной v пренебречь в силу ее малости по сравнению с v" для низких давлений. [c.268]

Опыты позволили твердо установить, что даже при локальном вводе—вдоль одной образующей—основной массы воздуха поток в циклонной камере практически осесимметричен. Радиусы, вдоль которых производились измерения, находились на разных расстояниях от места ввода вторичного воздуха. Первый радиус расположен непосредственно за вводом, а четвертый, наоборот, перед вводом. Однако даже в сечениях, находящихся в области расположения шлицев, значения скорости и давления, измеренные на одинаковых расстояниях от оси (вплоть до самой стенки)—вдоль различных радиусов сечения,—одинаковы. Такое положение сохраняется во всех поперечных сечениях камеры, вплоть до выходного торца. Надо полагать, что условием осесимметричности потока в циклод- [c.120]

Трубки Пито были изготовлены из круглых нержавеющих стальных капилляров с наружным диаметром 0,56 мм и внутренним диаметром 0,25 мм. Трубки устанавливались в аэродинамической трубе с помощью микрометрического передвижного устройства, которое позволяло фиксировать положение насадка с точностью 0,025 мм. Измерения начинались вне нограничного слоя трубки Пито перемещались в сторону пластины, максимальное перемещение составляло 75 Л1м. Поскольку точность измерений с помощью трубки Пито зависит от взаимодействия насадка со стенкой, данные измерений, которые были получены при контакте насадка со стенкой, не обрабатывались. Результаты, полученные при удалении насадка от стенки на расстояние меньше одного диаметра насадка, считались не вполне достоверными. Статическое давление на стенке измерялось зондами, вмонтированными в поверхность пластины. Местные значения числа Маха определялись по формуле Релея [15] из данных по полному давлению, измеренному трубкой Пито. Касательные напряжения на стенке рассчитывали исходя из наклона кривой распределения чпсел Маха значения М были получены интерполяцией между измеренными с помощью насадка величинами и нулевым числом Маха на поверхности пластины. Полученные значения умножались на расчетные значения локальной скорости звука и вязкости воздуха при температуре поверхности. [c.400]

Расчет, выполненный при ро = 1,0 МПа для различных недогревов по описанной выше методике (кривая 1 на рис. 8.4), показывает, что действительное критическое отношение давлений, измеренное в эксперименте, не соответствует расчетному практически во всем диапазоне недогревов. Это позволяет предположить, что даже модели с допущением полной либо частичной заторможенности обменных процессов в слабой волне возл щения неверно определяют критические параметры при допущении полного равновесия в самом потоке, особенно для сильно недогретых жидкостей. В области Д / О это расхождение становится минимальным (примерно 7 %). [c.166]

Семейство кривых получено путем повышения температуры греющей жидкости при неизменной температуре калия на входе 470°С и отношении расходов натрия и калия равном 30. Кривые проведены через точки, представляющие усредненные по периметру температуры внешней поверхности кольцевого канала. Перечеркнутые точки соответствуют температурам, измеренным в потоке теплоносителей на входе в парогенератор и на выходе из него. Приведены также точгш, соответствующие температурам насыщения, подсчитанным по давлению, измеренному на концах па-рогенерирувщего канала. [c.277]

Безразмерные давления, измеренные на профиле, при з еличении угла р2 уменьшались в связи с относительным увеличением скорости на входе в решетку, однако общий характер обтекания решетки при [c.390]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...