Модели тела

Гс этих точек и построим треугольник AB — кинематическую модель тела. Само тело на рисунке не изображено. Через некоторое время тело переместится и треугольник займет положение А В Сх. Соединив векторами начальные и конечные (для промежутка времени) положения точек, определим их перемещения [c.50]

Материальная точка представляет собой модель тел, размерами которых можно пренебречь в условии данной задачи. Материальная точка моделирует макрочастицы твердых, упругих тел, жидкостей и газов, размеры которых таковы, что движения отдельных [c.7]

Абсолютно твердое тело (твердое тело) — модель тела, расстояние между двумя произвольными точками которого во все время исследования остается неизменным. Отметим, что это геометрическое определение твердого тела. [c.8]

Всякая система аксиом должна быть полной и независимой, т. е. отдельные аксиомы не должны, например, быть частным случаем или следовать из других аксиом. Аксиомы классической механики (или ее законы) не являются независимыми. Они не образуют и замкнутой системы, удовлетворяющей условию полноты и другим требованиям, предъявляемым к системам аксиом. Предпринималось немало попыток заменить систему аксиом Ньютона более совершенной системой, но эти попытки не были успешными. Поэтому примем за основу аксиомы Ньютона в современной их форме применительно к простейшей модели тела — материальной точке. [c.224]

Критериальная зависимость (46) может быть получена путем использования результатов интегрирования уравнений (42) при заданных начальных и граничных условиях или из экспериментальных данных, получаемых обычно на модели тела, уменьшенной по сравнению с натурой той же формы. [c.561]

Найти функцию ползучести П(/) и длительный модуль упругости для модели тела Кельвина, используя формулы (13.26), (13.29). [c.303]

Найти функцию релаксации R(t) и длительный модуль упругости для модели тела Кельвина, используя выражения (13.32), (13.35). [c.303]

Предметом теоретической механики являются материальные тела, представленные своими простейшими моделями и рассматриваемые в связи с изменением их взаимного расположения в пространстве и времени. Такое внешнее движение моделей тел, рассматриваемое в отвлечении от внутренних , молекулярных, атомных и других подобных скрытых движений материи в действительных телах, называют механическим движением и противополагают общим движениям материи (тепловым, электрическим, магнитным и другим), изучаемым в физике. [c.7]

Рассмотрим вначале для простоты классическую молекулярную модель тела в виде системы материальных точек, движущихся по законам классической механики . Состояние движения каждой молекулы задается в этом случае координатами и проекциями ее импульса, а механическое состояние (микросостояние) системы частиц определяется значениями их координат и импульсов. Совокупное же движение (тепловое движение) системы частиц характеризуется макроскопическими параметрами, которые хотя и зависят от координат и импульсов частиц, но однозначно их не определяют (так как число макроскопических параметров но много раз меньше числа частиц). Это означает, что механические параметры (координаты и импульсы частиц) не характери- [c.183]

В рамках упругой модели тела с внутренней энергией С/ приток энергии необходимо рассматривать как внешний [c.548]

Приведенная масса может быть переменной величиной, если отношения скоростей, входяш,ие в формулу (7.10), являются переменными величинами, зависящими от положения звеньев. Однако точку приведения с переменной приведенной массой нельзя рассматривать как модель тела переменной массы. Изменение приведенной массы отражает лишь изменение кинетической энергии звеньев механизма с постоянными массами. [c.142]

Рассмотренная в предыдущем разделе антропометрическая модель тела человека позволяет провести расчеты системы источник вибрации — виброизоляция — тело человека и определить наиболее оптимальные параметры виброизоляции. Обычно большинство систем виброизоляции работают в направлении максимального вибрационного воздействия. С этой точки зрения представленная на рис. 19 система источник вибрации — виброизоляция — тело человека является наиболее общей. Уравнения, описывающие колебания такой системы при возбуждении гармоническими колебаниями, имеют следующий вид [c.82]

Для анализа полей упругопластических деформаций необходимо описание зависимости между деформацией и напряжением, а в общем случае между их тензорами с учетом температурно-вре-менных влияний. Это осуществляется на основе феноменологического анализа опытных данных, получаемых в надлежащем диапазоне условий деформирования и нагрева, а также на основе физико-механических и структурных моделей тела, описывающих его упруго-вязко-пластическое деформирование в том или ином диапазоне историй нагружения. Анализ экспериментальных данных позволил предложить [27] углубление более ранних концепций Мазинга. Ряд выражений, характеризующих свойства диаграммы циклического деформирования в зависимости от формы цикла (длительности выдержки), накопленного числа циклов и параметров диаграммы растяжения при статическом нагружении, получен на основе опыта [30—34]. Эти свойства свидетельствуют о подобии формы диаграмм статического и циклического деформирования, позволяющем выразить амплитуду циклической пластической деформации (ширину петли) формулой [c.20]

При анализе критериев и границ существования приспособляемости наряду с использованием простейшей диаграммы деформирования идеально пластичного тела привлекаются механические дискретные и статистические структурные модели тел В дискретных моделях [37] рассматривается система одновременно деформирующихся на одинаковую величину подэлементов, наделенных различными упругопластическими и реологическими свойствами. Это позволяет описать влияние скорости деформирования на диаграмму растяжения металла, эффект Баушингера и циклическое упрочнение при малоцикловом нагружении, ползучесть и релаксацию при выдержках, а также воспроизвести деформационные процессы при сложном, в том числе неизотермическом нагружении. Тем самым использование моделей способствует введению надлежащих уравнений состояния в вычислительные решения задач о полях упругопластических деформаций при термоциклическом нагружении. На этой основе рассматривались вопросы неизотермического деформирования лопаток и дисков газовых турбин, образцов при термоусталостных испытаниях и, ряд других приложений. [c.30]

Рис. 7.4. Классические тела реологии а) модель тела Гука б) модель тела (жидкости) Ньютона в) модель тела Сен-Венана г) диаграммы тела Прандтля д) диаграммы А1 и о —е тела Гука е) диаграммы Р — Д/ и а —е тела Ньютона ж) диаграммы Р — А1 к а—8 тела Сен-Венана / — сила трения покоя, 2 — сила трения движения и а — верхний и нижний пределы текучести.

Если соединить параллельно или последовательно две модели тела Я, то в результате не возникнет качественно новой механической модели реологического тела полученной таким образом модели по-прежнему соответствует тело Н. Аналогичная ситуация имеет место и в случае тела N или Рассмотрим тело Mi —Мг- [c.517]

На втором этапе построения модели тела композитный материал заменяют сплошной однородной средой, -характеризуемой так называемыми эффективными упругими свойствами. [c.594]

Формулирование условия локального разрушения модели тела. [c.595]

Модель тела Сен-Венана 515 [c.825]

Однозначность перемещений 478 Однородность модели тела 20, 21. 609 [c.826]

Комбинируя их, получим модель тела Бюргерса, в принципе описывающую ползучесть, но дающую для многих материалов завышенное значение возвращающейся компоненты деформации. [c.150]

Закон подобия. Экспериментальные исследования часто производятся над моделями тел, и по этим экспериментальным данным необходимо выяснить поведение в потоке самих тел. [c.516]

Основным численным методом решения дифференциальных уравнений теплопроводности является метод конечных разностей [23]. Формально он базируется на приближенной замене в дифференциальном уравнении и граничных условиях производных разностными соотношениями между значениями температур в узлах конечно-разностной сетки. В итоге для каждого узла с неизвестным значением температуры получается алгебраическое уравнение, которое для задачи стационарной теплопроводности может быть также получено из условия баланса тепловых потоков в дискретной модели тела, состоящей из теплопроводящих стержней [12, 18]. Методы решения таких уравнений хорошо разработаны [24], а для реализации этих методов в математическом обеспечении современных ЭВМ предусмотрены стандартные программы. Алгебраическому уравнению для каждой узловой точки можно дать вероятностную интерпретацию и использовать для решения задач метод статистического моделирования (метод Монте-Карло) [12]. [c.44]

Если в качестве модели тела принять модель конического капилляра, изменение радиуса которого по его длине определяется в соответствии с кривой распределения поверхностной пористости по радиусу (г), то на основании соотношения (5-7-52) получим формулу, аналогичную (5-7-44) для потока влаги. При этом зависимость между капиллярным потенциалом и радиусом пор будет определена другим соотношением. [c.366]

На НС2 подается сигнал с См1, на котором происходит суммирование потенциала граничной точки модели ПМ1 излучающего тела с обращенным (с помощью инвертора Инв) потенциалом граничной точки модели тела, воспринимающего излучение ПМ2). В результате ток, который течет через НС2, оказывается пропорциональным Tt- [c.149]

Для моделирования уравнения (XI.1) в модели тела, воспринимающего излучение, служат нелинейные сопротивления НСЗ и НС4. Первое включается между граничной точкой и сумматором См2, на котором происходит сложение потенциалов граничных точек моделей обоих тел. Нелинейное сопротивление НС4 подключено между граничной точкой и нулевой шиной. [c.149]

ПИЯ опор И практически не зависят от прогиба (если оп мал), mf.i можем реальную балку условно заменить недеформируемой, абсолютно жесткой. Аналогичные соображения при исследовании других явлений приводят нас к понятиям моделей тел материальной точки, точечного заряда и др. Без такого рода упрощений решение большинства даже самых простых задач привело бы нас к непреодолимым трудностям. Но следует помнить, что и природе пет абсолютно твердых тел, материальных точек, точечных зарядов и т. п., что все это абстракции, которыми мы пользуемся для того, чтобы сделать возможным теоретическое рассмотрение вопроса, упростить решепие задачи. [c.14]

Мы не закончили изложения теории Будянского в 16.4. Для построения полной модели тела, подчиняющегося уравнениям деформационного типа для некоторых путей нагружения, отличных от пропорционального, необходимы дополнительные гипотезы. Один факт существен, и его следует еще раз подчеркнуть соотношения деформационной теории могут быть справедливы для непропорциональных нагружений только тогда, когда последующие поверхности нагружения, ограничивающие область упругой разгрузки, имеют угловую точку, перемещающуюся по пути нагружения вместе с концом вектора в. Чтобы выяснить некоторые свойства упругопластических систем, которые, вероятно, принадлежат и упругопластическому телу, рассмотрим некоторую простую модель. В качестве такой модели выберем круглую тонкостенную трубу из упругопластического материала, не обладающего упрочнением. Труба изгибается моментами Mi и и перпендикулярных плоскостях 2 1, Xi и Х2, Ж3. Обознзчим радиус трубы R, тол- [c.545]

Модель Максвелла совладает с основной моделью тела при упругих деформациях и деформациях ползучести, для которого скорость ползучести ли-iiejjuo зависит от иапрязкения (см. рис. 5.16). [c.139]

В этой модели тело разделяется на элементарные объемы с различными критическими напряжениями, при которых начинается пластическая деформация. Предполагается, что элементы материала деформируются упруго и идеально пластически и общие деформации в отдельных элементарных объемах постоянные и равны внешней деформации е. Релаксация элементарных объемов модели характеризуется их эффективными напряжениями и активационными площадями и описывается экспоненциальной зависимостью скорости дислокаций от напряжения. В предложенной модели общий активный объем, в котором происходит движение дислокаций, растет с увеличением напряжения вдоль полупетли гистерезиса. [c.132]

Рис. 7.5. Комбинации элементов класспческих тел а) параллельное соединение элементов тел Гука и Ньютона, дающее модель тела Кельвина 6) последовательное соединение элементов тел Гука и Ньютона, даю щее модель тела Максвелла.

Отметим одну характерную особенность, которая может быть использована как упрощающее обстоятельство при описании пространственных движений модели тела или системы тел, соединенных с упругим полупространством. Упругое пространство можно дискретизировать и представить системой конечных элементов — тел или точек (рис. 98). При этом математическая модель из дифференциальных уравнений смешанного типа приводится к системе обыкновенных нелинейных дифференциальных уравнений, допускающих более простое алгоритмизирование ее для ЭЦВМ. [c.323]

В ряде исследований делались попытки создания механической модели тела челове-ка-оператора при работе с пневматическим отбойным молотком. В работе Д. Дик-мана [25] на основании измерения механического импеданса предлагается механическая колебательная модель системы кисть — рука (рис. 6) при гармоническом возбуждении. Для определения демпфирующих и упругих свойств системы кисть — рука вводится упрощенная одномассовая модель. На основе анализа экспериментальных данных по определению механического импенданса системы кисть — рука при указанном ВЫ1 допущении автор чаключает, что упругие свойства мягкой ткани руки имеют значе- > [c.24]

В самом деле, поверхностью 2 может служить равномерно светящийся диффузный экрап световой камеры [Л. 27, 69, 182]. Модели тел А и В. коэффициенты облученности между которыми подлежат определению, изготавливаются подобными атуре, покрываются снаружи черной матовой краской и соответствующим образом укрепляются перед светящимся экраном. На плоскости 1 тем или иным способом производится измерение светового потока, падающего на ее поверхность от излучения плоскости 2. Размеры плоскостей / и 2 и их взаимное расположение выбираются такими, чтобы выполнялись вышеупомянутые требования в отношении радиационных потоков. [c.329]

Для изготовления моделей тел последнего рода в качестве нормального вещества мы употребили натуральный, не обработанный пчелиный воск, температуропроводнос1ь которого была предварительно определена и оказалась равной rt = 3,3 10 м час при температуре О—5°. [c.97]

Для получения спектров обтекания тел плоским потоком обычно используется гидролоток. Модель тела располагается в гидролотке так, что торец ее либо совпадает со свободной поверхностью воды, либо несколько выступает над нею. Таким образом, здесь задачей является овиднение движения свободной поверхности жидкости. [c.337]

Затрудняют наблюдения в лотке и возмущения поверхности воды, вызываемые ее течением. Так, при скорости более 1/4 м1сек на поверхности возникает рябь (капиллярные волны). Экк [Л. 8-15] предпочитает обтеканию протаскивание модели тела в неподвижной жидкости. Недостатком этого метода является ограниченная продолжительность наблюдения, определяемая длиной канала. Кроме того, необходимо следить за свежестью воды в канале. Более или менее продолжительный контакт воды с воздухом помещения приводит к запылению ее поверхности, вызывающему те же неприятности, что и попадание жира. [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...