Смещающее напряжение в р — л-переходе

УДАРНОЕ ВОЗБУЖДЕНИЕ. Согласно теории, механический удар рассматривают как явление, возникающее при столкновении тел и сопровождающееся полным или частичным переходом кинетической энергии тел в энергию деформации. Причем напряжение и деформации рассматриваются от площади контакта не мгновенно, а с конечными скоростями. Увеличивая продолжительность соударения,можно добиться того, что большая часть энергии удара смещается в область низких частот. Конструктивно такое решение достигается установкой упругих прокладок между подвижной частью и основанием агрегата. [c.76]

Различают непрерывный и линейчатый спектры рентгеновских лучей. Последний ( характеристические лучи ) образуется при больших напряжениях на трубке. При возрастании напряжения смещается также коротковолновая граница непрерывного спектра (рис. 2), причем Хрр /и (см 8.5). Непрерывный рентгеновский спектр связан с появлением электромагнитного импульса при торможении ускоренного электрона в теле антикатода. При увеличении скоростей бомбардирующих электронов возникают добавочные процессы, которые интерпретируются как переходы между внутренними оболочками атомов, связанные с выбиванием одного и внутренних электронов. [c.13]

В работах [14—16] показано существенное влияние градиента напряжений на величину неупругих деформаций при изгибе и кручении. С увеличением градиента напряжений при одинаковых действительных напряжениях величина неупругой деформации уменьшается и область перехода от упругого к неупругому деформированию смещается в область более высоких напряжений. Эти результаты хорошо согласуются с многочисленными экспериментальными данными по влиянию градиента напряжений на характеристики сопротивления усталостному разрушению металлов. [c.8]

II. Коэффициент Лоде. Если на некоторое напряженное состояние наложить дополнительно всестороннее равномерное растяжение (сжатие), то размеры всех кругов напряжений не изменяются, но вся фигура смещается вдоль оси 0 вправо (влево). Для девиатора напряжения диаграмма Мора характеризуется определенным относительным расположением центров окружности и начала координат системы стт, которая, поскольку в девиаторе нормальные компоненты напряжений обозначаются символом s, переходит в систему st (рис. 5.31, а) сумма расстояний от центров большого и среднего кругов до начала координат равна по абсолютному значению расстоянию от центра малого круга до начала координат. [c.431]

На основе легированного теллуром фосфида галлия п-типа проводимости получены р — п переходы при диффузии цинка из газовой фазы. При прямом смещении в таких переходах наблюдалась электролюминесценция, обусловленная инжекцией неосновных носителей заряда в область р — п перехода и последующей рекомбинацией их через примесные центры. Излучение обнаруживалось при плотности тока порядка 0,5 ма ммР и напряжении около 1,5 в. Максимум излучения находится в области длин волн 7400—7500 А и незначительно смещается в сторону коротких волн с увеличением плотности тока. [c.50]

Согласно (4.3.14) и (4.3.15), можно представить, что одну поверхность трещины у = 0+) тянут , а другую (у = 0 ) толкают , поскольку нормальные и касательные напряжения на этих поверхностях равны по величине, но противоположны по знаку. Как следствие смещения ы и Uy непрерывны при переходе через трещину, т. е. Ы х, 0 ) — Ы (х, 0+) = 0. Этот результат легко следует из (4.3.3) и означает, что противоположные поверхности трещины не смещаются друг относительно друга. [c.60]

Анализ разрушений резьбовых соединений показывает, что образование усталостных трещин в шпильках с плоской впадиной резьбы начинается в точке пересечения прямолинейных участков впадины и грани витка. С увеличением радиуса впадины место зарождения усталостной трещины смещается к точке перехода скругленного и прямолинейного участков витка, что можно объяснить существенным влиянием напряжений изгиба витков. [c.130]

При r/s < 5 влияние 0р на величину и распределение напряжений 0Q по толщине заготовки становится значительным, а нейтральная поверхность напряжений смещается от срединной поверхности к центру кривизны, достигая значения s/2 при r/s = 0. В последнем случае нейтральная поверхность переходит на внутреннюю поверхность заготовки, что обычно имеет место при условиях гибки с растяжением, [c.119]

Распределения характеристик течения, когда массообмен происходил на поверхности крыла при 1 1 0,75, т.е. начинался в области закритического течения, представлено на рис. 7.39-7.43 кривыми 3 и 7. Распространение возмущений вверх по потоку от начала области как вдува (кривая 3), так и отсоса (кривая 7) ограничено двумя-тремя шагами разностной сетки (Аг = 0,025), что является естественным, учитывая фактическое наличие второй производной от толщины пограничного слоя по поперечной координате в уравнениях (7.79), (7.81), (7.82). Распределение как давления, так и других функций течения в области закритического течения в сторону к плоскости симметрии крыла является уже не автомодельным. В этих случаях переход происходит не на автомодельных решениях. Координата перехода, определяемая из соотношения (7.74) для текущих функций течения, смещается к передней кромке в случае вдува — крестик на кривой 3. Для течения с отсосом переход задерживается и область закритического течения увеличивается (кривая 7). Существенно немонотонный характер изменения величин (г) и А (г) в случае отсоса (кривые 7 на рис. 7.39, 7.40) приводит и к немонотонному поведению коэффициентов напряжения трения и теплового потока по поперечной координате. Следует отметить достаточно сильное изменение величин т , и Тд в окрестности начала области массообмена [c.357]

Критическая температура хрупкости этой стали при переходе от напряженных состояний, близких к чистому сдвигу и двухосному равномерному растяжению, смещается в сторону высоких температур более чем на 60 град (рис. 212). [c.385]

Увеличивая сопротивление пластической деформации, надрез всегда способствует уменьшению пластичности и вязкости металла. Порог хладноломкости под действием надреза смещается в сторону повышенных температур тем в большей степени, чем резче влияние концентратора напряжений (фиг. 45). Действие надреза, таким образом, надо рассматривать как один из сильных факторов, способствующих переходу пластичных металлов в хрупкое состояние. [c.95]

При этом эпюра равномерно распределенных напряжений сжатия (рис. 66, а) принимает вид, изображенный на рис. 66, б. При потере устойчивости нейтральная ось смещается в сторону от центра тяжести поперечного сечения, и переход в возмущенную форму равновесия [c.82]

Непосредственное измерение пробивного напряжения на стороне высокого напряжения осуществляется высоковольтными вольтметрами.. Один из таких приборов типа С-96 представляет собой электростатический вольтметр с непосредственным отсчетом, предназначенный для работы в комнатных условиях (относительная влажность до 80 / , температура от —15 до +35° С). Прибор имеет два электрода — неподвижный и подвижный, соединенный с экраном, в качестве которого используется корпус прибора. Когда к электродам прикладывается напряжение, то подвижный электрод поворачивается на угол, пропорциональный измеряемому напряжению. Вместе с подвижным электродом поворачивается закрепленное на нем зеркальце, и световой указатель перемещается по шкале прибора. Измерение можно производить на различных пределах, причем для перехода на другой предел смещают неподвижный электрод и тем самым изменяют расстояние от него до подвижного электрода. Прибор, имеет три предела измерений 7,5 1() и 30 кв. Входная емкость прибора 12 пф, сопротивление изоляции 10 ом время успокоения не более 4 сек. Погрешность измерений при нормальной температуре не превосходит 1,5%, но при температуре —15° С она может возрасти до 3,5%. Измерение более высоких напряжений можно осуществить с помощью другого электростатического вольтметра 164 [c.164]

Повышение скорости испытаний, увеличение концентрации напряжений у надрезов, трещин, резкие переходы в размерах, увеличение размеров деталей смещают критический интервал [c.15]

Из рассмотрения формул (120) и (120 ) видно, что они переходят в формулу (75) при 0к = <70 ср = О и что по мере увеличения этих напряжений нейтральная поверхность все больше смещается от положения, соответствующего гибке моментом (без продольных сил), к внутренней поверхности заготовки. [c.104]

На рис. 74 дана схема деформирования заготовки при вытяжке с утонением. Как видно из схемы, силы трения в очаге деформации, где заготовка сжимается между пуансоном и матрицей, имеют различные направления. Поскольку заготовка смещается относительно матрицы в направлении движения пуансона, силы трения, действующие на наружной поверхности заготовки, имеют направление, обратное направлению движения пуансона. Удлинение заготовки при утонении приводит к тому, что в очаге деформации она скользит вверх по пуансону, а силы трения на внутренней поверхности заготовки действуют в направлении движения пуансона. Силы трения на наружной поверхности заготовки способствуют увеличению растягивающих напряжений, действующих в стенках протянутой части заготовки, а силы трения на внутренней поверхности заготовки как бы разгружают опасное сечение, уменьшая растягивающие напряжения в стенках протянутой части заготовки. Эта особенность вытяжки с утонением стенки и является основной причиной наличия сравнительно больших допустимых деформаций и значительного приращения относительной высоты заготовки за один переход. [c.200]

Энергетический барьер АС/. между указанными двумя полол е-ниями равновесия относительно. мал. Ввиду этого может и.меть место скачкообразный переход дислокаций из положения х = + 36 положение х —1 . С увеличением равномерно распределенного напряжения в плоскости скольжения от внешних сил на величину Ат дислокация смещается на расстояние Ах прн этом расстояние между обеими дислокациями увеличивается или уменьшается, однако центр диполя остается в исходном положении. [c.97]

При раскатке кабельных барабанов применяют различные приспособ,тения для захвата концов кабелей. В случае прокладки кабелей в каналах, туннелях. применяют специальные чулки (рис. 40,а) или кольцевой захват (рис. 40,6). Этот захват действует по фрикционному принципу. При напряжении троса кольца смещаются в сторону, противоположную направлению тяжения, и прочно захватывают конец кабеля. При прокладке кабелей через переходы, выполненные в трубах, целесообразно применять зажимы (рис. 40, е), состоящие из 1 оловки, корпуса с внутренним конусом и конусного -клина. Принцип работы зажима основан на сжатии токопроводящих жил конца кабеля конусным клином и внутренним конусом корпуса. Величину тяжения на кабеле проверяют у первых двух-трех барабанов. Одновременно с расстановкой электромонтажников по трассе прокладки проверяется работа связи. Прокладка кабелей выполняется по раскладочным ведомостям с подготовкой мест будущего монтажа соединительных и концевых муфт. КабеЛи прокладывают на уровне полок конструк- [c.61]

Наиболее ответственным узлом в рамных конструкциях является узел сопряжения ригеля со стойкой, В диагональном сечении узла нейтральная ось смещается с оси сечения в сторону внутреннего угла, что вызывает возникновение в сжатой зоне узла значительных местных напряжений. В связи с этим входящие углы сплошных рам выпол-няют со скосами-вутами (рис. 154, а—г) или с плавным переходом по кривой (рис. 154,d, е). Для восприятия растягивающих усилий в узле со стороны растянутых волокон необходимо предусматривать листовую накладку (см. рис. I54,а), припариваемую к поясам ригеля и стойки. [c.179]

Переходим в нижний левый квадрант и на оси абсцисс от значения 1800 МПа поднимаемся по вертикали до арЧ 0 =260 МПа, от точки пересечения смещаемся параллельно оси абсцисс и находим Пд—7, что не меньше допускаемого ПБ [31, 57] Пс=6,17. Для установления значения при Пд=6,2 проходим от этого значения до (7 =1800 МПа и находим Ор4-сГл=280 МПа. Затем на шкале Ор+Од отмечаем точку с этими напряжениями и соединяем ее с точкой У. В этом случае устанавливаем пересечение этой пунктирной прямой со шкалой Ор и по вертикали поднимаемся до прямой V. Через точку их пересечения проходит Р =920 мм . [c.175]

Приведенные на фиг. 138,8 кривые анодного напряжения и тока игнитрона соответствуют чисто активной нагрузке Н на фиг. 138, а). При индуктивной нагрузке ток и напряжение взаимно смещаются по фазе. Гашение игнитрона во всех случаях происходит при переходе через нуль его анодного тока (но не напряжения). [c.203]

Согласно гипотезе, выдвинутой акад. А. Ф. Иоффе, критическая температура перехода материала в хрупкое состояние на графике напряжение — температура определяется точкой пересечения кривых, изображающих зависимость хрупкой прочности материала (сопротивления отрыву) и предела текучести от температуры (рис. 1). Отсюда следует, что с повышением предела текучести (под влиянием изменения состава, внутреннего строения или состояния сплавов, а также из-за увеличения скорости деформирования) критическая температура хрупкости смещается к более высоким температурам (кривая 2 рис. 1). К такому же результату приводит понижение сопротивления отрыву отр под влиянием, например, увеличения в материале внутренних дефектов. [c.62]

Эпюры второй главной компоненты напряжений с увеличением подачи смещаются из области отрицательных в область положительных значений в результате изменения направления бокового течения металла при переходе от прямых срезов (а/в<1) к обратным (а/в>1), когда толщина стружки а становится больше ее ширины в. [c.191]

Вместе с тем чрезмерное уменьшение толщины базы также может привести к неприятным последствиям. Действительно, помимо обычного пробоя коллекторного перехода, аналогичного пробою диода, триоду грозит еще один вид пробоя, ограничивающий напряжение на коллекторе, — так называемое смыкание эмиттера и коллектора. Это связано с тем, что база — высокоомный слой по сравнению и с эмиттером и с коллектором, и оба перехода смещены в нее. Поэтому прибегают к специальным усложнениям структуры по сравнению с показанной на рис. 15, чтобы сохранить достаточно высокое допустимое напряжение на коллекторе при тонкой базе, не пожертвовав при этом другими важными характеристиками. [c.67]

Влияние температуры. Имеется весьма ограниченное количество экспериментальных данных по влиянию высоких и низких температур на величину неупругих деформаций [137], Эти данные показывают, что для большинства сплавов, как, например, сталь ЭИ612 к сплавы ЭИ437Б и ЭИ826, с повышением температуры напряжения перехода от упругого к неупругому деформированию смещаются в область более низких напряжений (рис. 128). Соответствующим образом смещаются и кривые усталости. На рис. 128 в виде штриховых линий показаны напряжения, соответствующие долговечности 10 и 10 циклов. Повышение температур не приводит для исследованных сплавов к существенному увеличению значений неупругих деформаций в области многоцикловой кривой усталости, хотя и имеет место, как видно из рис. 127, их некоторое увеличение в этом диапазоне напряжений с повышением температуры. [c.176]

Дислокации — не единственные дефекты кристалла известны также вакансии и межузельные атомы, образующиеся при переходе атома из узла кристаллической решетки в пространство между узлами. Межузельные атомы образуются в кристалле самопроизвольно, вследствие термических флуктуаций. Поэтому число их зависит от температуры при пониже1п и температуры число вакансий и межузельных атомов в чистом, т. е. не содержащем примесей, кристалле убывает до нуля. Дислокации, наоборот, не исчезают с уменьшением температуры. Можно считать, что число дислокаций с изменением температуры меняется незначительно, если только температура достаточно удалена от температуры плавления. При приближении к точке плавления число дислокаций быстро уменьшается. Дислокации не возникают в кристалле сами по себе, они образуются в процессе образования кристалла или в результате внешнего воздействия на кристалл. Дислокации являются важными характеристиками кристаллического состояния. В ядре дислокации (т. е. в окрестностях ее оси) атомы смещаются из положения равновесия, и в решетке возникают внутренние напряжения. С этой точки зрения дислокацию можно считать источником внутренних напряжений. [c.368]

К водородному охрупчиванию наиболее чувствительны высокопрочные низкопластпчные сплавы, для которых характерна высокая степень трехосиости напряженного состояния и высокий градиент напряжений впереди вершины трещины, являющийся причиной проникновения водорода в зону предразрушения. С другой стороны, дефектная неравновесная структура таких сплавов является наиболее уязвимой с точки зрения водородного охрупчивания. При переходе к более пластичным и менее прочным материалам снижается объемность напряженного состояния, его зона смещается дальше от вершины трещины, при этом падает градиент напряжений. Все это сказывается ва условиях переноса водорода в зону предразрушения и накопления там критической концентрации, необходимой для образования сепаратной микротрещины. [c.345]

Наличие концентратора напряжения, который способствует более быстрому зарождению усталостных трещин, смещает указанную вьше границу перехода в область долговечности более 10 циклов. Неоднородности материала в виде пор явля- [c.59]

Эти процеесы приводят к изменению положения температур-но-еиловой границы перехода ползучести из области а в область б карты для длительно работающего металла. Поетро-ение кинетических кривых температурно-силовой зависимости ползучести для длительно работающего металла показывает, что переход от прямолинейной к криволинейной зависимости в координатах а=Т происходит при более низких напряжениях, чем в исходном состоянии. Построение границы перехода от низкотемпературной ползучести (зона а) к высокотемпературной ползучести (зона б) на картограмме механизмов ползучести показывает, что она смещается в сторону более низких напряжений по сравнению с исходным состоянием (рис. 2.4). [c.56]

С увеличением концентрации напряжений в сварном соединении точка пересечения двух ветвей кривой усталости N] ., соответствующая напряжениям о ах = С1к ( - Рис. 9.17), смещается в область меньшего числа циклов нагружения (в этом случае процесс накопления усталостных цовреждений опережает процесс накопления односторонних пластических деформаций). Для Ст.Зсп при переходе основного металла к нахлесточному соединению с фланговым швом значение Мц изменяется от 7 10 до 3 10 циклов нагружения, т. е. примерно на 2 порядка. Для остальных исследованных типов соединений значения располагаются между этими двумя значениями. [c.186]

С. Ерохин, Л. М. Земпый. ТИРИСТОР — трёхэлектродный полупроводниковый прибор, состоящий из трёх р—п-пере.ходов, взаимодействие между к-рыми приводит к тому, что прибор может находиться в одном из двух устойчивых состояний выключенном—с высоким сопротивлением и включённом — с низким. Полупроводниковая структура Т. состоит из четырёх слоев чередующегося типа проводимости ( г рпр рис. 1), образующих три расположенных друг над другом р—и-псрехода. Внутренний базовый / -слой обычно выполняется сильнолегированным (концентрация примеси / =10 —10 см" )и тонким, чтобы обеспечить достаточно высокий (0,7—0,9) коэф. переноса (3 п рп-транзистора (см. Транзистор биполярный). Базовый л-слой выполняется относительно толстым и слаболегированным (Л = 10 —10 см ). При приложении внеш. напряжения указанной на рис. I полярности (прямое смешение) крайние переходы 3i и Эг (эмиттеры) смещены в проводящем, а центральный К, (коллектор)—в запорном направлениях его область пространственного заряда (ОПЗ) расположена почти полностью в п-базе. Эмиттер Э обычно имеет распределённые по всей площади шунтирующие каналы, выполненные в виде выходов р-слоя сквозь п" -слой к ме-таллич. контакту. Процессы, определяющие возможность переключения, протекают след, образом. Электронно-дырочные пары, генерируемые, напр., теплом в ОПЗ, разделяются полем дырки и электроны выбрасываются в /г- и л- [c.114]

При работе турбины у всех типов рабочих колес максимальные напряжения возникают в местах сопряжения лопастей с внутренним и наружным ободьями, однако напряжения у внутреннего обода всегда больше. Если в месте сопряжения лопасти с внутренним ободом выполнена галтель, максимальные напряжения смещаются в сечение, соответствующее началу перехода в галтель. В сечениях наиболее лагруженным местом будет область, примыкающая к выходной кромке. [c.106]

Типичная кривая зависимости коэффициента интенсивности напряжений от размеров образцов представлена на рис. 13.11. Видно, что для геометрически подобных образцов с увеличением размеров происходит ассимптотический переход от больших значений к меньшим. С увеличением толщины образца температзфная зависимость Кс смещается в область более высоких температур. Кроме того, с увеличением размера детали d происходит уменьшение доли поверхностной энергии в общем балансе энергий, так как накапливаемая упругая энергия растет пропорционально а поверхностная энергия — d . Поэтому масштабный фактор проявляется не только в ужесточении напряженного состояния и воздействии на структуру, но и в увеличении способности системы к накоплению избыточной энергии упругой деформации. [c.603]

Аналогичные результаты были получены и при испытаниях в случае кручения [117] Влияние низких температур на закономерности неупругого деформирования иллюстрируют данные, приведенные на рис. 129, на которых показаны зависимости Абн — N для алюминиевого сплава Д20 при температурах 293 К и 77 К [147]. Эти данные свидетельствуют, что с понижением температуры напряжения, соответствующие переходу от упругого к ыеупругому деформированию, смещаются в область более высо- [c.176]

Влияние напряженного и деформированного состояний на показатели СП течения алюминиевых сплавов имеет те же особенности, что у сплавов на других основах. При переходе от линейного растяжения к деформации осадкой, т. е. к условиям всестороннего неравномерного сжатия, зависимости показателей СП от скорости деформации несколько изменяются оптимальная область СП смещается в сторону больших скоростей деформации, одновременно несколько увеличивается показатель т [275]. По результатам исследования авторов у сплава АМгб со средним размером зерен 9 мкм при переходе от растяжения к сжатию при 425°С максимум т смещается из области скоростей, меньших 6-10 с", в интервал 8-10- —3,3-10 3 с . Удельные усилия при осадке сплава с УМЗ [c.161]

Вскоре после опубликования работы Навье в 1829 г. было сделано устное сообщение в Парижской Академии наук об исследованиях Пуассона общих уравнений равновесия и движения упругих тел и жидкости. Эти исследования Пуассона были опубликованы в 1831 г. ). В первом параграфе своего большого мемуара Пуассон различает два вида сил 1) силы притяжения, не зависящие от природы тел, пропорциональные произведению их масс и обратно пропорциональные квадрату расстояния между ними, и 2) силы притяжения или отталкивания, зависящие в первую очередь от природы частиц и количества содержащейся в них теплоты интенсивность этих сил весьма сильно убывает с увеличением расстояния между частицами. Весь мемуар Пуассона по существу посвящён вычислению механического эффекта именно. вторых сил и выводу уравнений равновесия упругих тел ( 3), уравнений равновесия жидкости с учётом капиллярного натяжения ( 5) и уравнений движения жидкости j учётом внутреннего трения жидкости ( 7). При выводе соотношений, связывающих проекции соответственных сил, представляющих по современной тер-минологии нормальные и касательные напряжения на трёх взаимно лерпендикулярных элементарных площадках, с производными по координатам от проекций вектора скорости, используются соответственные соотношения для напряжений в упругом теле с помощью следующих рассуждений. Общий промежуток времени t делится на п равных малых промежутков времени t. В первый интервал времени t после воздействия внешних сил жидкость смещается как упругое тело, поэтому распределение напряжений будет связано с распределением смещений так же, как и в упругом теле. Если внешние силы, вызы вавшие смещение, перестают действовать, то частицы жидкости быст ро приходят в такое расположение, при котором давление по всем направлениям становится одинаковым, т, е. касательные напря жения исчезают. За это время перераспределения расположения частиц происходит, таким образом, переход состояния напряжений, отвечающего упругому деформированию, в состояние напряжений давлений, отвечающее состоянию равновесия жидкости. Если же причина сме щения продолжает своё действие и в течение второго интервала времени, то, предполагается, что различные малые смещения будут происходить независимо от предшествующих и что новые смещения [c.17]

Различают непрерывный и линейчатый спектры рентгеновского излучения. Непрерывный спектр связан с излучением быстрого электрона при его торможении в теле антикатода. При увеличении ускоряющего напряжения U и, следовательно, кинетической энергии электронов mv t2 = eU) коротковолновая граница этого тормозного излучения смещается (максимальная энергия и.злучаемых рентгеновских квантов Йш равна кинетический энергии eil бомбардирующих электронов) и, кроме того, появляются узкие максимумы (характеристическое излучение). Длины волн этих дискретных линий зависят от того, какой химический элемент использован в качестве материала антикатода. Электрон, бомбардирующий антикатод, обладает большой кинетической энергией и мижет выбить электрон с внутренней оболочки атома. В результате атом оказывается возбужденным и может совершить квантовый переход в основное состояние с испусканием кванта электромагнитной энергии. Благодаря бшыпий разности энергий основного состояния и состояния с возбуждением электрона внутренней оболочки для всех атомов с атомным номером Z порядка 10 или больше это излучение принадлежит рентгеновской области спектра. [c.9]

На рис. 4-9, б приведено распределение напряженности электрического поля по поверхности каждой трубы двойного тороидального экрана. Максимальная напряженность поля макс. дв при переходе от одиночного к двойному тороидальному экрану смещается из точки А в точку В, соответствующую некоторому углу ф, под влиянием заряда другого тороида. На этот же угол повернется и вектор минимальной напряженности поля. Нерав- [c.158]

Управляемый полупроводниковый диод. имеюш,ий четырехслойную структуру р — 1—Рг — пг и три р — л-перехода. называется тиристором. В отличие от неуправляемого диода тиристор имеет третий вывод — управляющий. При подаче на тиристор напряжения прямой полярности р —п-переходы Я[ и Яз смещаются в прямом направлении (открываются), а р—л-переход Яг остается закрытым. При этом напряжение источника питания приложено к р —л-переходу Яг, а ток, протекающий по тиристору, очень мал, тиристор закрыт. Повышение напряжения источника питания вызывает незначительное повышение силы тока, проходяш,его через гирйстор. [c.54]

Если провести мысленно вертикальную плоскость в массиве грунта, ограниченном горизонтальной поверхностью, то боковое давление на эту плоскость не будет зависеть от сцепления и внутреннего трения в грунте, а будет определяться исключительно его упругими свойствами. Это давление носит название боковое давление в состоянии покоя . Такое давление оказывает грунт на вертикальную жёсткую, абсолютно неподвижную подпорную стенку. В случае, если грунт находится при этом под действием собственного веса или равномерно распределённой нагрузки, отношение наименьшего к наибольшему главному напряжению (°п1-°1) ожет быть названо коэфициентом упругого давления. В литературе это отношение часто называют коэфициентом бокового давления в состоянии покоя и обозначают довели под влиянием давления земли подпорная стенка может смещаться, то давление на неё падает, пока не доходит до определённого предела, при котором перестаёт зависеть от упругих свойств грунта. Последний переходит в пластическое состояние и в нём образуются поверхности скольжения, после чего боковое давление на вертикальную, абсолютно гладкую стенку полностью определяется сопротивлением грунта сдвигу. Это будет активное давление грунта. Оно является минимальным пределом бокового давления, при котором нормальные напряжения по вертикальной поверхности являются наименьшими главными [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...