Коэффициент отражения и действительная

Коэффициент отражения и действительная диэлектрическая проницаемость П 175 [c.415]

Условие (13.3) связывает фазы коэффициентов отражения и прохождения. Эти фазы зависят от конкретных деталей светоделителя. Действительно, одна или обе стороны светоделителя могут быть частично [c.396]

Разрушающее действие солнечного света зависит от величины ультрафиолетовой составляющей и температуры, при которой происходит облучение. На примере испытаний меламиноалкидных эмалей авторы показали, что с увеличением температуры на каждые 10° С скорость фотохимической деструкции возрастает примерно в 1,1—1,5 раза. При температурах —10-т-+20° С потеря блеска меламиноалкидных эмалей имеет линейный характер. Однако при более низких температурах порядка —40- —60° С, которые характерны для высот 10—20 км, скорость изменения цвета (меление) будет протекать медленнее. Наличие значительного количества озона даже при низких температурах и коротковолновой радиации вызывает интенсивное старение лакокрасочного покрытия. Этот фактор играет важную роль, так как обшивка самолета, находящегося на аэродроме в безоблачную погоду летом, в зависимости от цвета эмали, которой он окрашен, и ее оптических свойств (коэффициент отражения и излучения) нагревается до 70° С (см. табл. 4). На больших высотах полета (10—15 км) солнечная радиация богата коротковолновой составляющей спектра, что обусловливает еще более интенсивное разрушение лакокрасочных покрытий. Следовательно, количество солнечной радиации, падающей на поверхность самолета, складывается из энергии, которую он получает, находясь на аэродроме, и энергии, которую он получает при высотном полете. Действительно, наиболее интенсивное разрушение лакокрасочного покрытия обычно наблюдается ка верхних поверхностях плоскостей и фюзеляжа, а также на боковых поверхностях вертикального оперения. [c.26]

Соотношение между действительной и мнимой частями диэлектрической проницаемости, было установлено Штерном [129] в виде дисперсионных соотношений. Этими соотношениями устанавливалась также связь коэффициента отражения и фазового сдвига при отражении. Зная эти величины во всем диапазоне частот, легко определить оптические константы. Для рассматриваемых здесь пленок оптические константы без труда измеряются, а диэлектрическая проницаемость получается на основе простой поляризационной модели. Вектор смещения может быть выражен через микроскопическую поляризацию [c.387]

При п < коэффициент отражения монотонно растет от значения = (т— п)/ т + п) при 0 = 90° до значения = +1 при критическом угле скольжения. При угле скольжения меньше критического формулы Френеля для волны произвольной формы теряют смысл как для коэффициента отражения, так и для коэффициента прохождения корень —соз 0 делается мнимым, о значит, что предположение о правильности отражения, из которого мы исходили при выводе этих формул, не оправдывается для закритических углов (0 <0кр). а потому и сами понятия коэффициентов отражения и прохождения оказываются здесь неприменимыми. При угле скольжения, в точности равном критическому, отражение еще остается правильным угол скольжения прошедшей волны обращается в нуль и она бежит параллельно границе сред. При этом угле коэффициент отражения равен +1, как при отражении от абсолютно жесткой стенки (действительно, [c.178]

Из формулы (5. 2) следует, что если неизвестен коэффициент отражения К, то для нахождения коэффициента поглощения а необходимо измерить пропускание Т = 1/1о для двух толщин образца— 61 и бг. Действительно, [c.168]

Внесение в резонатор усиливающей среды, которая частично или полностью компенсирует потери излучения при отражении от его зеркал, эквивалентно увеличению коэффициента отражения до некоторого эффективного значения / эфф ( < эфф 1)- Благодаря этому резонансная полоса сужается в (1—Я)/ 1— эфф) раз. Если считать, что при стационарной генерации лазера усиление в активной среде полностью компенсирует потери излучения при отражении от зеркал резонатора, то надо положить эфф=Г Это дает нулевую ширину резонансной полосы и соответственно нулевую спектральную ширину линии генерации лазера. В действительности, спонтанное излучение ( шум ) приводит к тому, что усиление в активной среде лазера оказывается меньше потерь в резонаторе . Недостаток усиления компенсируется непрерывным поступлением энергии со стороны спонтанного излучения. Вследствие этого. / эфф<1 и ширина линии генерации оказывается хотя и крайне малой, но вое же конечной величиной. Ее теоретическое значение составляет 10 Гц. В реальных случаях в силу ряда [c.281]

При исследовании явления насыщения усиления мы рассматривали взаимодействие среды с бегущими световыми волнами. В действительности, при достаточно высоких коэффициентах отражения зеркал, поле в резонаторе может быть близко к стоячей волне. Если подвижность атомов ограниченна (например, в твердых телах), то инверсная населенность и коэффициент усиления в узлах стоячей волны будут больше, чем в пучностях. Поскольку для разных продольных мод положения узлов различны, то и при однородном уширении каждая из них использует в какой-то мере свой запас инверсной населенности. Это может привести к тому, что и в случае однородного уширения генерация лазера будет [c.292]

При эталонировании чувствительности не учитывается возможное влияние флуктуаций коэффициента прозрачности контактирующего слоя на реальную чувствительность контроля сварных соединений. Установлено, что чувствительность практически не зависит от толщины слоя контактирующей среды между наклонным преобразователем и поверхностью проката. Однако контактирование поверхности металла с жидкостью может привести к снижению чувствительности контроля при прозвучивании соединения отраженным лучом. Действительно, при каждом отражении от поверхности металла интенсивность УЗ-волны, а следовательно, и амплитуда эхо-сигнала от выявляемого дефекта сни- [c.228]

При рассмотрении интерференции в плоских пластинах до сих пор были приняты во внимание только два луча либо луч, отраженный от первой поверхности, и луч, отраженный от второй поверхности, либо луч, прошедший через пластинку без отражения, и луч, отраженный от второй поверхности, затем от первой и прошедший через пластинку. В действительности в пластинке лучи могут отражаться дважды, трижды, четырежды и т. д. — много раз, особенно, если пластинка достаточно велика и падение луча близко к нормальному. В обычной стеклянной пластинке уже после второго отражения поток энергии настолько слаб, что практически влиянием многократных отражений пренебрегают. Иная картина получается, если поверхности, ограничивающие плоскопараллельную пластинку, обладают высоким коэффициентом отражения. Тогда влияние многократных отражений делается заметным как в проходящем через пластинку свете, так и в отраженном. Причем следует подчеркнуть, что расстояние между полосами и разность хода между соседней парой лучей остаются прежними и только сильно меняется распределение энергии (интенсивность) в интерференционной картине. Если для двухлучевой интерференции это распределение соответствовало обычному закону при суперпозиции дву < волн, т. е. [c.29]

С научной точки зрения измерение металлического отражения важно в ряде отношений [Л. 1, гл. IX и библиография]. Так, оно позволяет определять поглощение. Действительно, если А — коэффициент поглощения, выраженный в процентах, то коэффициент отражения Н составит 100 — А. Так как R значительно больше А, то его легко измерять. [c.79]

Эта таблица составлена на основании формулы (2) в предположении, что весь кварц, попадающий на образец, конденсируется, т. е. коэффициент отражения кварца равен нулю. В действительности не весь кварц, как мы уже говорили, конденсируется часть молекул отражается от поверхности образца и попадает на стенки колокола, из которых определенная часть снова отражается и попадает на образец. Таким образом, приведенная таблица дает возможность выбрать условия для воспроизведения пленки нужной толщины. [c.51]

Рассмотрим слоистую волноводную структуру (рис. 11.2) с металлической подложкой (среда III). Показатель преломления металлической подложки является комплексной величиной. Например, комплексные показатели преломления меди, золота и серебра при X = 6328 А равны соответственно = 0,16 - г3,37 0,16 - /3,21 и 0,067 - /4,05. Коэффициенты отражения этих металлических поверхностей крайне высоки (почти 100%), особенно при скользящем падении (в 90°), вследствие большой мнимой части (большого коэффициента экстинкции) и малой вещественной части показателя преломления 3. Действительно, если — чисто мнимое число, то волна в среде III всегда затухает. Коэффициент отражения света от такой идеальной металлической поверхности всегда равен 100% независимо от угла падения и состояния поляризации. Таким образом, идеальный металл, подобный этому, может обеспечивать полное отражение, необходимое для локализованного распространения. Среда с чисто мнимым показателем преломления имеет отрицательную диэлектрическую проницаемость и нулевую оптическую проводимость. Для меди, золота и серебра мы имеем соответственно п = -11,33 - /1,08 -10,28 - /1,03 и -16,40 - /0,54. Заметим, что мнимая часть величины п, которая пропорциональна оптической проводимости а, мала для всех трех металлов. [c.511]

Из приведенных выше формул можно сделать вывод, что ИФП является спектральным прибором, обладающим очень высокими разрешающей силой, пропусканием, контрастностью. Действительно, в области длин волн Я = 500 нм, при толщине интерферометра f = 1 см и коэффициентах отражения зеркал 0,75 0,95, область свободной дисперсии составит АЯ = = Я 2 = 0,0125 нм, а контрастность АК будет равна Ко = 41 при R = 0,75 и достигает Ко = 1,5-10 при R = 0,95. При этом пропускание Го идеального ИФП в максимуме интерференции [c.8]

При таком методе существенна точность, с которой можно определить и 2, и поэтому величины d и d2 долл ны превышать несколько десятков сантиметров. Отметим, что при таком методе все потери объединены в один параметр R. Разница между действительным коэффициентом отражения зеркал и величиной R может также служить источником ошибок, и ее необходимо учитывать, если требуется определить усиление с заданной точностью. Тем не менее применение активного резонатора Фабри—Перо расширяет возможности измерения малых усилений. [c.250]

Звуковые колебания в трубах, открытых с одного конца, были теоретически исследованы еще Гельмгольцем [16] и Рэлеем [17]. Трудность этой задачи связана с необходимостью учета диффракции на отверстии трубы, так как волна, распространяющаяся в трубе по направлению к открытому концу, отражается, излучая часть своей энергии в пространство. Для облегчения теоретического анализа этого вопроса указанными авторами были сделаны некоторые искусственные допущения (в частности, предполагалось, что труба оканчивается бесконечным плоским фланцем), не соответствующие действительности и ставящие под сомнение количественную применимость полученных ими результатов в обычных случаях. Однако диффракционные задачи такого типа могут быть решены вполне строго. При этом, наряду с другими величинами, вычисляется и (комплексный) коэффициент отражения волны в трубе от открытого конца, определяющий характер звуковых колебаний, устанавливающихся внутри трубы при ее возбуждении источником колебаний определенной частоты. [c.92]

Для металлов основной вклад в поляризуемость в инфракрасном диапазоне дают свободные носители заряда, в видимом и ультрафиолетовом диапазонах заметным становится также вклад связанных электронов. Экспериментальные данные по температурным зависимостям показателей преломления металлов практически отсутствуют. Причина заключается в том, что для металлов измерить можно только коэффициент отражения, а затем по измеренному Н необходимо определить два параметра (действительную и мнимую части комплексного показателя преломления), которые сравнимы по величине. Это трудная задача. В табл. 3.4 приведены рассчитанные значения комплексного показателя преломления (для линии Л = 0,69 мкм рубинового лазера и Л = 1,06 мкм для лазера на неодимовом стекле или УАО К(1 " ") для некоторых металлов при температурах 300-Ь 1000 К. Данные носят качественный характер. [c.81]

Удельные волновые сопротивления газов меньше, чем у жидкостей и твердых тел на три-четыре порядка (см. табл. 4). Поэтому на границе газ — жидкость и газ — твердое тело акустические волны испытывают почти полное отражение. Действительно, на границе между воздухом при нормальных условиях (г = 45 г/(см--с)) и водой г -- 15-10 г/(см -с)) амплитудный коэффициент отражения, согласно формуле (VII. 10), составляет 0,999, а энергетический — [c.146]

Коэффициент отражения и показатель пропускание измерялись на автоматическом спектрофотометре поглощательная способность и истинная поглощательная способность определялись вычислением. Для вычислительных целей существенно, что при больших длинах волн, где не поглощают ни бромистое серебро, ни желатина, кривые поглощения действительно падают до нуля. Этот случай показан на фиг. 20 и 21. Представляется правильным принять, что эффективная толщина желатинового слоя в эмульсии составляет 20—30 т. е. в два или три раза превосходит действительную толщину, что согласуется с предположением Эггерта и Клейншрода [4] и экспериментальными данными Кэррола ) для окрашенных эмульсий. Теперь при помощи приведенной выше формулы можно установить, что нигде в интервале от 400 до 500 т,а для бромосеребряных эмульсий и от 400 до 520 т/А для иодобромсеребряных эмульсий желатина не [c.307]

В связи с изложенным уточним смысл условия Брэгга — Вульфа. Выделим какое-либо семейство параллельных атомных плоскостей и рассмотрим лучи, возникшие при зеркальном отражении от каждой из этих плоскостей в отсутствие остальных. Условие Брэгга — Вульфа вовсе не означает, что при интерференции таких лучей между собой и с падающим лучом возникнет истинная картина распределения волнового поля в кристалле. Действительно, луч, который при выводе и интерпретации условия Брэгга — Вульфа принято называть лучом, отраженным отдельной атомной плоскостью, в действительности не является таковым. Он возникает в результате сложного процесса, в котором участвуют атомы всего кристалла, а не только атомы рассматриваемой атомной плоскости. В частности, в формировании этого луча участвуют боковые пучки того же направления, возникающие при дифракции на других атомных плоскостях. Однако окончательная ди факционная картина будет такой, как если бы отдельные атомные плоскости только зеркально отражали рентгеновские лучи с некоторыми надлежаще выбранными эффективными коэффициентами отражения и не давали никаких боковых дифракционных пучков. [c.392]

До сих пор мы пренебрегали диссипацией энергии упругих волн. В действительности всегда имеют место необратимые процессы, приводящие к поглощению энергии волн и переходу ее во внутреннюю энергию среды. Учет обусловленных зтим эффектов составляет первую задачу настоящего параграфа. Поглощение приводит не только к уменьшению амплитуды сигнала по мере распространения, но и меняет его форму оно может существенно сказываться на коэффициентах отражения и прозрачности. [c.142]

Годом позже Друде предложил более совершенный метод определения оптических параметров металла. Согласно методу Друде, для определения и и х достаточно измерить сдвиг фаз Аф = ср ( — ср между параллельными и перпендикулярными компонентами отраженного поля и коэффициент отражения R при некотором значении угла падения. Далее п и х можно связать с параметрами среды е ИОВ уравнениях Максвелла. Как показывают расчеты, результаты подобного вычисления не дают удовлетворительного согласия с экспериментально вычисленными значениями я и х в видимой области. Расхождение усиливается с увеличением частоты падающего света. Такое расхождение между теорией и экспериментом можно обьяс-iHiTb влиянием связанных электронов на п и х. Действительно, при развитии вышеупомянутой теории мы исходили из представления о металле как о системе, состоящей из полностью свободных электронов. При увеличении частоты света (для видимой и ультрафиолетовой областей) в оптических явлениях участвуют также связанные электроны, отсюда и вытекает расхождение теории с экспе-рпмеьггом. В инфракрасной области, где оптические свойства металлов Б основном обусловлены наличием свободных электронов, согласие можно считать удовлетворительным. Вообще мы не вправе [c.65]

Конечно, следует принять во внимание, что интенсивности пучков 1, 2, 3,. .. неодинаковы. Действительно, пусть, например, коэффициент отражения равен 0,05, т. е. только 5% падающего света отражается, а 95% проходит. В таком случае интенсивность пучка 1 будет составлять 5% от интенсивности падающего, интенсивность пучка 2—4,5%, а интенсивность пучка 3 — всего лишь около 0,01%. Другими словами, третий и следующие пучки практически отсутствуют. В зависимости от значения коэффициента отражения число дучей, интенсивность которых еще достаточно велика (число эффективных лучей), возрастает й, следовательно, в образовании интерференционной картины активное участие принимает тем большее число лучей, чем больше коэффициент отражения. [c.136]

По мере образования на поверхности образца усталостной трещины величина коэффициента отражения микроплощадок с трещиной уменьшается в связи с диффузным рассеиванием света, а величина импульсов сигнала благодаря обратной полярности возрастает и становится достаточной для запуска одновиб-ратора. Возбужденный одновибратор автоматически выключает и тормозит с помощью ячейки ключа реверсивного двигателя поисковый механизм, чтобы изображение трещины не ущло из поля диафрагмы. Если одновибратор действительно возбудился от появившейся трещины, то при остановленном поисковом механизме импульсы возбуждения одновибратора будут повторяться с частотой, равной числу оборотов образца, что благодаря действию ячейки временного фиксатора и реле времени автоматически включает сигнал. [c.187]

Следует заметить, что найденный таким образом спектр излучения не совпадает с полученным в предыдущем разделе спектром пропускания, форма которого не является лоренцевой см. выражение (4.27). В частности, полученное здесь выражение для Av [см. (4.64)], если в нем вместо Тс подставить выражение (4.62) при TixO, не совпадает с соответствующим выражением в предыдущем разделе [см. (4.36)]. Это расхождение можно понять, если снова вернуться к приближению, которое мы сделали при написании выражения (4.63). Однако расхождения между числовыми результатами, полученными из расчетов по этим формулам, совсем невелики, особенно при высоких коэффициентах отражения. Например, если / [= 2 = 0,98 и Т = 0, то из формулы (4.64) с учетом (4.62) мы получим Av = 6,4307 10- с/21), в то время как из (4.36) Av = = 6,4308-10 ( /2L). Даже при низких коэффициентах отражения / ,=/ 2 = 0,5 расхождение незначительно. Действительно, из (4.64) получаем Av = 0,221 ( /2L), а из (4.36) имеем Av = = 0,225 ( /2L). Поэтому в дальнейшем мы будем считать, что форма линии резонатора является лоренцевой с шириной, определяемой выражением (4.64), и что она одна и та же, как для излучения, так и для пропускания. [c.186]

В случае s-поляризованного излучения и в пределе Im 82 -9- О (т. е. Р - 0) внутри МИС образуется стоячая волна, узлы которой совпадают с тонкими сильнопоглощающими слоями. Поток энергии вглубь структуры при этом отсутствует, и, следовательно, коэффициент отражения равен единице. В действительности конечное поглощение вещества ограничивает глубину проникновения МР-волны величиной 0 Фо/(я р Im р) аь - Если [c.94]

В случае устойчивых резонаторов излучение чаще всего вьюодится через частично пропускающее выходное зеркало. Как было показано в 2.1, поперечная структура собственных колебаний не зависит от того, равен ли коэффициент отражения выходного зеркала единице или отличен от нее (лишь бы он на всей поверхности зеркала был одним и тем же). Поэтому полупрозрачное выходное зеркало идеального лазера с устойчивым резонатором из зеркал заведомо большого размера дает начало пучкам вида (1.23), (1.24) с действительными w = W2 и радиусом кривизны опорной поверхности р = [c.87]

Даже после всех сделанных оговорок остается еще один источник неравномерности распределения / в среде - само на шчие усиления в ней. Однако благодаря тому, что два усиливаемых потока следуют навстречу друг другу, суммарное распределение интенсивности изменяется вдоль длины, как правило, не слишком сильно. Это позволяет использовать выведенные нами простейшие формулы для оценки не только достижимой эффективности преобразования, но и необходимого коэффициента отражения R выходного зеркала плоского резонатора. Действительно, из (3.9) [c.191]

Качественная интерпретация этого факта,а именно драматического возрастания коэффициентов пропускания и отражения при Yd -> 4 в данной геометрии достаточно проста. Действительно, противоположность знаков констант взаимодействия и фактически означает, что одна и та же смещенная фазовая решетка оказывается противофазной для световых волн, пересекающих образец ФРК в разных направлениях. Как следует из рассмотрения, проведенного в разделе 6.3, это приводит к тому, что теперь оба двухволновых процесса направлены одинаково. Т. е. при Г >0 они одновременно приводят к усилению слабых сигнальных волн и S , а следовательно, и амплитуды решетки по всей толщине образца. Такой процесс можно назвать четырехволновым взаимодействием с положительной обратной связью, поскольку введение встречной волны накачки приводит к дополнительному усилению голограммы. [c.116]

Усиление генерации при полном включении ОВФ-зеркала объясняется достаточно просто. Действительно, коэффициент отражения ОВФ-зеркала на основе BaTiOg, использованного в [9.55, 9.56], был довольно большим (до 50—60%), что существенно увеличивало добротность резонатора. Сужение линии генерации объясняется авторами достаточно высокой спектральной селективностью формируемых в ФРК пропускающих голограмм. В частности, при типичных значениях толщины образца d 1 см и пространственного периода решетки Л 1 мкм спектральная полуширина брэгговского максимума равна Av = vA/d л 50Ггц. Положительная обратная связь, возникающая в резонаторе в процессе генерации, приводит, вероятно, к еще большему сужению линии до экспериментально наблюдаемых значений единиц гигагерц. [c.231]

Теперь, на основании развитой теории волновой голографии, можно сказать, что принцип трехмерной голограммы в общих чертах состоит в следующем. На первом этапе, для записи голограммы, фотопластинка, имеющая толстый эмульсионный слой, устанавливается перед объектом со стороны источника. После экспозиции и проявления в эмульсионном слое фотопластинки образуется трехмерная слоистая структура, моделирующая пространственное распределение интенсивности в стоячей волне, образованной в результате наложения излучения, рассеянного объектом, и излучения источника. Такая структура обладает селективностью (она играет роль интерференционного фильтра) по отношению к падаю-Ш му на нее излучению и поэтому допускает восстанов-jiienne с помощью обычного источника со сплошным спектром (лампа накаливания. Солнце). Механизм воспроизведения голограммы заключается в следующем. Поверхность пучностей данной стоячей волны есть геометрическое место точек, в которых фаза излучения источника совпадает с фазой излучения, рассеянного объектом. Очевидно, что если на зарегистрированную голограммой поверхность пучностей направить излучение источника, то фаза отраженной волны совпадет с фзг ЗОЙ излучения, рассеянного объектом. Амплитуда в этом случае восстанавливается, поскольку коэффициент отражения рассматриваемого слоя пропорционален амплитуде излучения, рассеянного объектом. Каждую зарегистрированную трехмерной голограммой поверхность стоячей волны можно Представить как зеркало сложной формы, которое преобразует сферическую волну источни-ка в волну, полностью идентичную волне излучения, рассеянного объектом. Таким образом, оказывается, что двухмерная голограмма в действительности представляет собой лишь частный случай более общего явления. Существенно более полный комплекс отображающих свойств заключен в объемной картине интерференции — стоячей волне. Трехмерная модель такой волны (голо- [c.108]

Отсюда следует, что фаза коэффициента отражения при электрохшнамическом подходе по порядку величины равна kb, т. е. при условии (39.30) действительно мала, что и оправдывает в данном случае теорию длинных линий и формулу (40.01). Однако при более точном расчете имеет смысл применять вместо формулы (40.01) формулу (40.03) она показывает, что вдали от конца плотность тока (30.08) на внутреннем проводнике коаксиальной линии равна [c.208]

В области непрямых переходов (400 нм < Л < 1200 нм), происходящих при поглощении световых квантов одновременно с поглощением или рождением фононов, отражение монотонно уменьшается вследствие уменьшения показателя преломления с длиной волны. В этой области х п, поэтому коэффициент отражения определяется только действительной частью комплексного показателя преломления (при этом для пластинок толщиной порядка долей миллиметра выполняется условие непрозрачности аН > 1). Спектры отражения и пропускания в области прозрачности кремния (Л 1 мкм) приведены в предыдущем параграфе (см. рис. 2.6 и 2.7). Для ряда полупроводниковых монокристаллов (81, Се, СаР, СаАз, 1п8Ь, 1пАз) спектры отражения экспериментально получены в диапазоне от ближней инфракрасной области до глубокого ультрафиолета (/гг/ = 1,5-ь25 эВ, Л = = 826,54-49,6 нм) [2.9. [c.45]

Коэффициент зеркального отражения. Коэффициенты отражения Кд и Кр изменяются с температурой поверхности вследствие того, что действительная (п) и мнимая (х) части комплексного показателя преломления зависят от температуры. Для сильнопоглощающего материала возможна термометрия при зондировании поверхности под любым углом, для пластин из прозрачного материала необходимо облучать поверхность под углом к нормали. [c.97]

При падении светового пучка под углом к нормали наблюдаются не только разные коэффициенты отражения, но и разные изменения фазы отраженных световых волн для 8- и р-поляризованных компонент пучка. Регистрация различий фазовых скачков для разных поляризаций света лежит в основе эффективного метода диагностики поверхности — эллипсометрии [4.29]. Величины фазовых скачков зависят от действительной и мнимой частей комплексного показателя преломления материала. Поскольку обе части зависят от температуры, эллипсометрию можно применить для измерения температуры поверхности. Первые работы по эллипсометрической термометрии монокристаллов кремния и германия появились 30 лет назад [4.30, 4.31]. [c.104]

Согласно выполненным расчетам, множитель в положителен, что и доказывает сделанное выше утверждение о близости к оптимальному контура с отраженным скачком, приходягцим в точку /. Более того, множитель Ху неотрицателен всюду в D, обрагцаясь в нуль лишь на т.е. на линиях, где равен нулю коэффициент отражения. Положительность Ху не только в, но и в D естественна. Действительно, если обтекание выпуклого излома рассматривать в линейном приближении, то нучок волн разрежения на рис. 1, в и г заменится слабым скачком разрежения, отражаюгцимся от головной ударной волны слабым скачком уплотнения в D коэффициент отражения Л < 0). В результате для 5Ах вновь придем к выражению [c.475]

Для этого сделаем несколько предварительных замечаний о связи между углом Брюстера и положением нулей и полюсов функции Гр(Л ). Действительно, если мы имеем дело со средой, у которой показатель преломления комплексный, и пытаемся продолжить коэффициент отражения Гр, определяемый выражением (3.8.1), в комплексную область, мы сразу обнаруживаем, что функция Гр(Л ) может иметь два определения, т. е. угол Брюстера может быть неоднозначной величиной. Заметим прежде всего, что при замене в (3.8.1) направления распространения падающей волны на направление отраженной величина преобразуется в обратную ей величину. Это легко доказать, заменяя Л<2) на — (напомним, что индекс 2 относится к первой среде). Таким образом, при брюстеровском угле падения может быть либо нулем, либо бесконечностью в зависимости от того, как мы определили Ьр. В соответствии с нашей договоренностью I Гр I =0, если КеЛ > О, и I Гр I = оо, если КеЛ < 0. Однако во многих задачах удобнее выразить как функцию величины к . При этом Гр является двузначной функцией от к , прцчем эти значения являются взаимно обратными. Действительно, если предположить для простоты, что среда 2 — это вакуум, и использовать выражение [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...