Изменение фазы при отражении

О том, что затухание акустических волн мало на расстоянии порядка X, член (1—1а/к) можно приравнять единице. Rt и в общем случае могут быть не слишком малыми комплексными величинами и поэтому не совсем верно говорить о том, что R(l) и —Х(1) — просто действительная и мнимая части Х1 (1). Поскольку изменение фазы при отражении, во всяком случае, мало, можно записать [c.103]

Появление п в (5.8) обусловлено изменением фазы при отражении от поверхности с показателем преломления п > 1 (см. 1 гл. П1) изменение знака х на противоположный отвечает изменению направления распространения отраженной волны. Результирующую волну найдем, складывая (5.7) и (5.8) [c.96]

Изменение фазы при отражении волн. [c.218]

Распределение амплитуд, фаз и потока энергии для и = 2,5, 0 = 0,5 представлено на рис. 16. Поскольку длина волны в 2,5 раза меньше периода решетки, то этот случай можно считать переходным к коротковолновой области. В дифрагированном поле уже пять гармоник являются незатухающими. Вблизи над лентами существует явно выраженная стоячая волна. Это хорошо видно из амплитудно-фазового распределения. Максимумы и минимумы амплитуды поля расположены практически на одинаковом расстоянии от металла, как если бы вместо решетки была идеально отражающая плоскость. Изменения фазы также схожи по своему характеру со скачкообразным изменением фазы при отражении от плоскости. Такое практическое совпадение в обоих случаях амплитуд и фаз имеет место только вблизи лент, по мере же увеличения расстояния от поверхности различие становится все более заметным и прежде всего сказывается на месторасположении максимумов и минимумов амплитуды. С удалением от решетки область с четко выраженной стоячей волной быстро уменьшается. Приг> X [c.48]

Изменение фазы при отражении и преломлении. [c.46]

Согласно уравнению (1.239) мы видим, что в том случае, если отражение происходит на поверхности более плотной среды (J > г), А и А имеют одинаковые знаки, если и противоположные знаки, если у-j- л> Предельная величина J, разделяющая эти два случая, является углом поляризации", который определяется в следующем параграфе. Таким образом, если угол падения меньше утла поляризации, то для света, поляризованного перпендикулярно плоскости падения, не будет изменения фазы при отражении но если угол падения превышает угол поляризации, то происходит изменение фазы на половину длины волны. [c.47]

ИЗМЕНЕНИЕ ФАЗЫ ПРИ ОТРАЖЕНИИ ВОЛНЫ [c.380]

В большинстве случаев металлические поверхности можно исследовать непосредственно, осложнения могут возникнуть лишь в виде удвоения полос в связи с изменением фазы при отражении от металлической поверхности, если падение луча не перпендикулярно. При совершенно однородной металлической поверхности это не вызывает, затруднений, поскольку равномерное изменение фазы имеет место по всему полю зрения. Однако присутствие неоднородностей, таких, как включения, пленки и т. п., может создать разницу в отражательной способности и, следовательно, ложные полосы интерференции. Это осложнение можно преодолеть 1) напылением достаточно толстой пленки серебра на металлическую поверхность, что обеспечивает равномерное изменение фазы 2) при помощи прозрачной надежной реплики, которая может быть частично покрыта серебром и исследована в проходящем свете. [c.371]

В (7.13) учтены изменения фаз при отражениях на границах покрытие — диэлектрик (2. ф). По (7.12) в зависимости от б функция [c.69]

Докажите, что для угла падения 45 коэффициенты отражения Френеля удовлетворяют так называемому соотношению Абеля. и где — абсолютные изменения фазы при отражении для - и р-волн. [c.237]

Выражения для отражательной способности 5I и изменения фазы при отражении дг получаются непосредственно из (20) имеем [c.583]

Эго выражение идентично формуле (1.6.57), если в последней 2[1 заменено на 2р -Ь фг.ч и Ггз на г.ч- Таким образом, можно сразу, же, без всякого расчета, записать выражение для отражательной способности и изменения фазы при отражении, просто выполняя указанную замену в уравнениях (1.6.59) и (1.6.6 ). При этом мы получим I [c.585]

Опыт. Изменение фазы при отражении от мета гла. Этот опыт похож на опыт 8.26, но вместо стекла нужно взять металл с ровной блестящей поверхностью, например пластинку безопасной бритвы, или кухонный широкий нож, или любой хромированный или посеребренный предмет. Вам нужны два поляроида и пластинка Вначале проверьте, что свет, поляризованный параллельно или перпендикулярно плоскости падения, сохраняет свою поляризацию после отражения. (Действие поверхности в этом случае аналогично действию задерживающей пластинки на свет, поляризованный параллельно или перпендикулярно ее осям пластинка никак не влияет на поляризацию.) Повернем поляроид так, чтобы падающий свет оказался поляризованным под утлом 45° к плоскости падения. Установите такой угол падения, при котором источник света находился бы на расстоянии 30 см от стола, а металлическая поверхность — на расстоянии примерно метра от источника. Теперь анализируйте отраженный свет с помощью поляроида и пластинки (или с помощью кругового поляризатор.ч, используемого как анализатор). Вы обнаружите эллиптическую поляризацию. Меняя угол падения, можно найти место, где отраженный свет имеет почти круговую поляризацию. Если теперь немного повернуть поляризующий поляроид (на 5—10°), приблизив его ось пропускания к вертикали, чтобы несколько увеличить параллельную компоненту, вы сможете получить отраженный пучок, полностью поляризованный по кругу. (Небольшой поворот необходим для компенсации того, что параллельная компонента отражается не столь же полно, как перпендикулярная компонента.) [c.400]

Опыт. Когерентность, зеркало Ллойда, двойная щель, обеспечивающая когерентность . Глядя на небо или на матовую лампу через обычную двойную щель, помещенную перед глазом, вы не увидите интерференционных полос. Почему Мы хотим создать двойную щель, которая позволяла бы наблюдать интерференционную картину даже с такими источниками света. Начнем с обычной одиночной щели, способ изготовления которой описан в опыте 9.17. Теперь возьмем второе предметное стекло микроскопа и прислоним его к ребру первого стекла (со щелью) так, чтобы зеркальное изображение щели во втором стекле было параллельно первой щели. Соедините второе стекло с первым комком пластилина или какой-нибудь невысыхающей замазки так, чтобы можно было регулировать относительное положение стекол. Добейтесь такого их положения, чтобы расстояние между щелью и ее изображением было как можно меньше, скажем 0,5 мм. Сделайте это, когда все устройство находится на расстоянии 30 см от глаз, чтобы вы могли сфокусировать глаза на двойной щели, когда вы держите ее около яркого источника. Получив таким образом хорошую двойную щель, поместите ее перед глазом и сфокусируйте глаз на большое расстояние (т. е. на источник света). Заметьте три или четыре черные полосы , параллельные двойной когерентной щели . Это места деструктивной интерференции (нулевая интенсивность) между пучком света от реальной щели и пучком от ее изображения. Изображение щели всегда полностью когерентно реальной щели. (Почему ) Благодаря изменению фазы при отражении потоки от щели и от ее изображения сдвинуты по фазе на 180. [c.467]

Изменение фазы при отражении. По определению, фаза волны, меняющей свое направление при отражении или преломлении, относится к составляющей, перпендикулярной обоим направлениям, т. е. к Е— при поляризации в направлении / и к Н — при поляризации в направлении 2. Оказывается, что преломление не изменяет фазу, но отражение может изменить знак [c.240]

Рис. 9.23. Фазовая отражательная решетка, использующая различие в изменении фазы при полном внутреннем отражении от стекла и серебра.

В случае Е -поляризации наличие такой возможности не очевидно. Приводившиеся выше рисунки свидетельствовали о нешироком секторе углов, где 1Ьо — 1. Снижение Ib l происходило за счет разрушения условия интерференционного согласования (см. 8) при изменении фазы коэффициента отражения волноводных волн от раскрывов щелей. Оказалось, что при сканировании в плоскостях, близких к Ф 40 ч- 45°, удается [c.214]

Отметим, что хотя такие изменения фазы, вводимые отражением, будут влиять на абсолютное запаздывание волны, — они не будут влиять на относительные запаздывания двух волн при условии, что поляризация и общие обстоятельства отражения одинаковы для обеих. [c.47]

Изменение фазы при полном внутреннем отражении можно использовать [c.65]

Для проведения указанных измерений требуются очень чувствительные и стабильные приборы. В самом деле, например, на частоте 40 МГц изменения фазы при нанесении на поверхность воды при длине буферного стержня л 1,3 см даже для 50-го эха составляют около 10 градусов, следовательно, для получения искомых величин 2в с ошибкой порядка 10% нужно обеспечить разрешающую способность всей установки по фазе на одно отражение порядка 10" (полный набег фазы при 50 отражениях 10 градусов). Разрешение по амплитуде должно обеспечивать измерения <0,1 дБ [33]. Конечно, для более вязких жидкостей, чем вода, требования к точности измерений уменьшаются. [c.59]

При изменении значения угла падения в от критического угла полного отражения Ь до я/2 модуль коэффициента прозрачности уменьшается от двух до нуля. Сдвиг фазы преломленной войны относительно падающей на границе раздела составляет половину от сдвига фазы при отражении Н = ( H lex.p(iip/2). В нижней среде, согласно (2.18) и (2.19а), при полном внутреннем отражении поле представляет собой неоднородную 30 [c.30]

Если спин-орбитальное взаимодействие действительно доминирует, что, как можно полагать, соответствует верхнему пределу спин-орбитального расщепления, то изменение фазы при переходе от со х/а) к п х/а) эквивалентно в некотором смысле сдвигу кристаллографических плоскостей на четверть периода в противоположных направлениях соответственно двум направлениям спина. Аналогично фазы при брэгговском отражении будут различаться на тг для электронов с разными спинами. Поэтому для орбит, реализующихся благодаря многократным брэгговским отражениям (например, для трех на иглах в 7п), условия Онзагера оказываются различными при разных направлениях спина на величину разности фаз, равную тг, умноженному на число брэгговских отражений /, т.е. на /тг. Поскольку разность фаз 2тг соответствует переходу от одного уровня Ландау к соседнему, это означает, что спиновое расщепление равно расщеплению уровней Ландау, умноженному на //2, и 5 = //2. Если условие е > е У не выполняется, то, естественно, спиновое расщепление уменьшается, так что, вообще говоря, можно установить лишь верхний предел значений 5 или g [c.539]

Изменение фазы при полном внутреннем отражении (см. рис. 9) измерялось непосредственно в работе [62] результаты совпадают с теорией в пределах точности эксперимента. Там же было показано, что при полном внутреннем отражении А С О, а для металлов Егх опережает Ь гц. [c.80]

Если фаза коэффициента отражения от нагрузки имеет убывающий с ростом частоты характер, добавление к переходу ступеньки, соответствующей нулю, расположенному внутри единичной окружности, позволяет скомпенсировать как частотное изменение фазы коэффициента отражения от нагрузки, так и частотное изменение фазы, связанное с удлинением перехода на одну ступеньку. Например, в двухкратном рабочем диапазоне длин волн при обычном выборе длины ступеньки согласно (3.17) я/3 0 2л/3. Фаза, вносимая двухкратным прохождением волны через ступеньку, меняется в этом диапазоне от —120 до —240°. Если нуль находится в точке 2 = —0,5 (рис. 4.6,а), то фцг изменяется от —90 до —270° и превышает изменение —20 на 60°. Модуль 2—2, изменяется в этом случае от 0,866 на краях диапазона до 0,5 в его центре. При смещении нуля влево модуль и фаза 2—2, изменяются более резко. [c.75]

Дополнительную разность хода >./2, возникающую вследствие изменения фазь при отражении волны от оптически более плотной среды, необходимо учитывать при рассмотрении конкретных экспериментов (см., например, вопрос о кольцах Ньютона). [c.211]

Эти условия вьшолняются, в частности, для любой пары мод с m2 = 2т,, 2 = 2/11. Соответственно этому в волноводе с жесткими стенками ока-зьшаются резонансными все высшие гармоники сигнала, что приводит к образованию разрьша. В волноводе со свободными стенками дпя таких кратных мод справедливы соотношения ортогональности, так что взаимодействия не происходит. Однако (в отличие от двумерного случая) здесь есть и другие возможности. Так, условие (2.10) выполняется, если mi =Wi = 1, m2 = 1, И2 = 3, а размеры волновода удовлетворяют условию di/di = 5/3. При этом изменение фазы при отражении от границ тоже компенсируется разницей в числе отражений, а ортогональность для нелинейной силы не имеет места. Таким образом, возможна резонансная перекачка энергии вверх на избранные частоты без образования разрьшов (третья гармоника уже не синхронна с первой). Заметим, что здесь возможна генерация некоторых высших мод на второй гармонике (в рассматриваемом случае это, скажем, мода с m2 = 2, И2 = 6). [c.154]

Пучок отражается незеркально он смещается вдоль фанищ>1 (рис. 19). Отражение происходит как бы от мнимой фанищ.1 (показана пунктиром) на расстоянии Ъ от действительной. Набег фазы на пути 2кк / созР равен изменению фазы при отражении. Смещение Л тем больше, чем угол Р ближе к критическому. Например, для преобразования на частоту 2 МГц с углом преломления 35° смещение составляет 5 мм, а для угла преломления 45° Д = 0. При Р = Р" Д -> 00, что соответствует возникновению неоднородной (головной)волны. [c.209]

Фазу б, величины г можно назвать изменением фазы при отражении, а фазу б( величины I— изменением фазы при пропускании. Изменение фазы б, отнесено к первой поверхности раздела, тогда как — к плоской границе между слоистой средой и последней полубесконечноп средой. [c.74]

Изменение фазы при отражении от металлической повергшости не точно равно я, как, считается в (25), но это нг влияет на расстояние между полосами. [c.269]

Итак, при ф = Фо скачок фазы при отражении равен нулю, а при ф = 90° он составляет 180°. При этом во всем интервале изменения угла ф от фо до 90° отражение должно оставаться полным ( 64). Изобразим колебание электрического поля в отраженной волне на векторной диаграмме. При Ф = Фо амплитуда изобразится вектором А (фо) (рис. 245), а само колебание — его проекцией на ось X (если заставить вектор А (фо) равномерно вращаться вокруг О с угло- -/, ..... [c.417]

Бломбергеном и сотр. предложен также другой метод периодической коррекции рассогласования фаз [4], который был экспериментально реализован Ашкиным и др. [7] и Бойдом и Петелом [26]. Сущность его заключается в использовании изменения фазы при полном внутреннем отражении. Как основная волна, так и волна второй гармоники испытывают последовательные отражения от верхней и нижней поверхностей кристаллической [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...