Отражения коэффициент (см. Коэффициент отражения)

Для изучения спектрального состава лазерного излучения применяется интерферометр Фабри—Перо 15 с расстоянием между зеркалами 15 см. Коэффициент отражения диэлектрических зеркал интерферометра составляет 97%. Фотографирование интерференционной картины осуществляют с помощью камеры 17 типа [c.306]

Среди твердых тел волновым сопротивлением, близким к волновому сопротивлению воды, обладают некоторые твердые полимеры, в частности каучук, полистирол, тефлон, поливинилацетат и ряд других, в которые ультразвук проникает из воды почти полностью, без существенного отражения. Например, на границе вода г = = 15-10 г/(см -с)) — каучук (г = 14-10 г/(см -с)) амплитудный коэффициент отражения составляет всего 3%, а энергетический — лишь около 0,1%. От полистирола (г = 23-10 г/(см -с)) в воде отражается примерно 4% энергии, от тефлона — около 3%. Поскольку эти материалы сильно поглощают ультразвуковые волны, то они могут рассматриваться как почти идеальные поглотители ультразвука и использоваться, например, для заглушения стенок ванны с жидкостью в тех случаях, когда в измерительных или иных целях необходимо устранить отраженные волны. [c.146]

Вычислить фактор качества 2х — /t , используя формулу (2.4) для следующих случаев длина резонатора лазера (тождественно равна расстоянию между зеркалами) L = 1 см, 10 см, 100 см, коэффициент отражения R = 99 %, 90 %, 10 %. Как изменятся результаты, если показатель преломления среды равен п = 2, п = 3 Сравните ширину линии х = 1/2 резонатора с расстоянием между частотами соседних мод и шириной линии оптического перехода рубина (упр. 2). [c.40]

Поскольку коэффициент отражения и фаза отраженной волны зависят от ф, т. е. для разных компонент различны, при отражении происходит перераспределение энергии по сечению пучка [распределение в отраженном пучке Л(ц,)] и некоторое искажение формы фронта (см. стр. 88). При этом, вообще говоря, максимум энергии переместится по сечению пучка это и дает указанные смещения Ар и А/г. По поводу бокового смещения Ah следует напомнить, что при отражении поток энергии в среде 2, вообще говоря, имеет, как было показано выше, компоненту x=f 0. [c.100]

Т. е. в этом случае потерей на отражения практически можно пренебречь. Кроме того, разработан эффективный метод просветления (уменьшения R) оптической системы путем нанесения тонкого слоя специального вещества с подобранным коэффициентом (см. 4 гл. V). [c.53]

Итак, при падении света на границу двух диэлектриков под углом Брюстера отраженная волна полностью поляризована, тогда как преломленная волна оказывается частично поляризованной. Изучение графиков для коэффициентов отражения и пропускания (см. рис. 2. 13) показывает, что при ф = ф р поток отраженной энергии невелик, а главная его часть распространяется в направлении преломленной волны. Поэтому для получения поляризованного света выгодно многократно преломить падающий под углом Брюстера свет, каждый раз увеличивая степень его поляризации. Расчет показывает, что при ф == фвр стопа из 10 стеклянных пластинок дает степень поляризации преломленной волны, близкую к 100%. При этом интенсивность прошедшей радиации заметно больше, чем в отраженной волне. Такой компактный прибор удобен и прост в изготовлении. Он [c.89]

Но добиться высоких коэффициентов отражения 1 > 30%) таким образом практически невозможно. Эффект можно значительно усилить, если перейти от интерференции двух лучей к многолучевой интерференции. В этом случае интерференционные максимумы окажутся более острыми и их интенсивность ( макс) резко возрастет (см. 5.7). [c.219]

Формула (50.4) показывает, что разрешающая способность спектрального аппарата равна произведению порядка спектра т на число световых пучков, интерферирующих в приборе. Число это для дифракционной решетки равно числу штрихов для пластинки Люм-мера—Герке или Фабри—Перо можно условно считать число N равным числу отраженных световых пучков значительной интенсивности (число эффективных лучей), которое тем больше, чем больше коэффициент отражения Я (см. 30). Для интерферометра Майкельсона Л/ = 2 для эшелона Майкельсона N равно числу пластин и т. д. [c.216]

Такому условию всегда можно удовлетворить на опыте. Для стекла, например, с п — 1,5 находим фв = 56°19, а для воды (п = 1,33) имеем фБ = 534 (в обоих случаях первой средой служил воздух, = 1). При угле падения ф = фб коэффициент отражения гц для Е равен нулю, а дается формулой (см. упражнение 186) [c.477]

Для отыскания коэффициента отражения по интенсивности г надо умножить выражение (141.3) на сопряженную ему величину /" ехр(— 16 .) (см. упражнение 193 б), и в итоге найдем [c.493]

Но импульс, сообщаемый 1 см поверхности за 1 с, и есть давление па эту поверхность. Итак, давление на поглощающую стенку равно р = Е/с, а на полностью отражающую р = 2Е/с. В общем случае, когда коэффициент отражения равен R, из полного числа N фотонов, падающих за 1 с, поглощается (1 — R) N и отражается RN фотонов. Сообщаемый ими единице поверхности импульс равен [c.663]

Указание (см. рис. 14). Пусть на границе /—II амплитудный коэффициент отражения равен р, коэффициент пропускания т (для амплитуд), а на границе//—/— соответственно р и т. [c.870]

Рещая эту систему уравнений, можно получить коэффициенты отражения и пропускания эталона (см. упражнение 47). Если положить Л = 0, то система уравнений (I) определяет собственные решения задачи. При Л = О система (1) однородна, и ненулевые решения возможны только в том случае, когда ее детерминант равен нулю. Это условие дает уравнение относительно k [c.908]

Выше (см. 6.2) для описания процессов отражения и поглощения на границе двух сред были введены энергетические коэффициенты отражения Я и пропускания Т, которые были определены соответственно как отношение среднего потока энергии отраженной волны < с Ал) ЕхН(или среднего потока энергии прошедшей волны < (с/4я) 2//2>) к среднему потоку энергии падающей волны [c.17]

Зеркала 5] и (см. рис. 35.7) могут иметь разные коэффициенты отражения. При. малых кус используются зеркала с высоким коэффициентом отражения. При больших кус выбираются зеркала с меньшей отражательной способностью. В каждо.м частном случае есть свои оптимальные значения Я. Если оба зеркала имеют Я<1, излучение выходит в обе стороны. [c.278]

Резонатор ОКГ образован плоским зеркалом 4 и сферическим зеркалом 5 с радиусом кривизны 200 см. Ввиду относительно малого усиления на один проход коэффициенты отражения диэлектрических зеркал резонатора близки к единице. [c.306]

Коэффициенты, определяющие взаимодействие из-за столкновений падающих и отраженных частиц (см. (1.4.10)) принимались равными [c.390]

Но коэффициент отраженной поперечной волны 0 по модулю равен единице (см. (9.24), где О равно 0[, если заменить — 0 на —— 0 )> так что амплитуда отраженных волн равна амплитуде падающей волны. Энергии той и другой волны, следовательно, будут совпадать, что оправдывает название— случай полного внутреннего отражения. Находя потенциал отраженной продольной волны, получаем, что [c.440]

Рис. 94. Расчетные зависимости коэффициента отражения R (сплошные кривые) и коэффициента затухания (штриховые кривые) сдвиговой волны в стали от угла падения упругой волны на поверхность раздела вода—коррозионно-стойкая сталь (а = 1,25 дВ/см рабочая частота в 8 МГц)

К 90°, т, 6. при озвучивании отражающей границы горизонтально поляризованными волнами, коэффициент отражения которых равен единице. Кроме того, максимальный сигнал достигается при угле падения р = 45° и любой ориентации поляризации падающей волны, когда io = —Это связано с тем, что именно при таком угле падения фаза отраженной вертикально поляризованной волны равна иулю (см. рис. 1.17), т. е. совпадает с фазой отраженной горизонтально поляризованной волны. При таком угле падения эллиптически поляризованная поперечная волна вырождается в линейно поляризованную и эффективный коэффициент ее отражения равен единице. Это обстоятельство говорит в пользу применения раздельно-совмещенных преобразователей типа Дуэт с довольно значительной горизонтально поляризованной компонентой при определенных углах разворота. [c.32]

I м 2 — его можно довести до нескольких десятков сантиметров. В своей последней работе (1940) Д.С. Рождественский использовал интерферометр с расстоянием между зеркалами Aj и Ад (соответственно A3 и А4) около 40 см. Коэффициент отражения полупрозрачных зеркал А и A3, служащих делителями световых пучков, невелик (40—50%) желательно, чтобы интенсивность пучков света 1 и 2 была примерно одинаковой. Эти пластины часто изготовляют из кварца,что позволяет работать в ультрафиолетовой области спектра. Толщина пластин обычно не превышает 1 см, и значительная часть неприятных особенностей, характерных для интерферометра Жамена, здесь заметным образом не проявляется. [c.224]

Представителем первой группы ОКГ может являться лазер на атомарном йоде, образованном при фотодиссоциации. Диссоциации подвергаются молекулы FgJ. В качестве источника света используются ксеноновые лампы. В одном из вариантов такого лазера ксеноновая лампа диаметром 1,6 см располагается на оси кварцевой трубки диаметром около 20 см последняя, в свою очередь, помещается в охлаждаемую алюминиевую трубку, торцы которой вакуумно изолируются при помощи оптически прозрачных плоскостей с соответствующими прокладками. Резонатор состоит из наружного алюминиевого зеркала и стеклянной пластины, имеющих необходимый коэффициент отражения. Излучение собирается и фокусируется параболическим зеркалом диаметром 30 см. Давление рабочего газа в трубке 15—30 мм рт. ст. При длине лазера 137 см энергия излучения в импульсном режиме равна 65 Дж, мощность излучения при длительности импульса 1,5 мкс оказывается 10 Вт, к. п. д. составляет 0,145% [128]. [c.66]

Некоторые, если не все, недостатки неустойчивых резонаторов с резкими границами зеркал можно преодолеть, если зеркала этих резонаторов изготовить с изменяющимся коэффициентом отражения. В этом случае, в отличие от выходного зеркала с резкой границей, у которого коэффициент отражения равен единице при г< 2 и нулю при г > аз (см. рис. 4.40,6), коэффициент отражения симметрично спадает от максимального значения Ro до нуля на расстоянии от центра, сравнимом с радиусом активной среды. Для конкретности предположим, что у однонаправленного резонатора коэффициент отражения зеркала 2 по амплитуде дается выражением [c.229]

Пример 5. Рассчитать НК спектральной линии, изучаемой с реалъиыМ ИФП, зеркала которого имеют параболический дефект. Максимальное отклонение от плоскости на краю зеркала пусть составляет щ = Х/20, т. е. i = = ai/X = 0,05. Длина световой волны X — 500 нм, лоренцовская полуширина Дг. СК равна 5-10 нм, температура излучающих атомов Та — 440 К, атомный вес исследуемого элемента nta = 63,5, толщина ИФП = 1 см. Коэффициент отражения зеркал i =. 0,9. Выходную диафрагму практически можно считать малой а = as = О (k = 4). [c.151]

Пример 7. Определить полуширину дисперсионной и гауссовской составляющих фойхтовского контура по измеренным значениям полуширины НК Yo = 0,ll, выраженной в долях интерференционного порядка, и контрастности интерференционной картины К = 10. Установка с ИФП имеет малую выходную диафрагму 4 = 0 и 5 = 0. Зеркала ИФП обладают параболическим дефектом, причем максимальная амплитуда дефекта имеет величину а[ = = Л/10 при длине световой водны X = = 500 нм 1 = ai/X = 0,1. Толщина ИФП t — 0,5 см коэффициент отражения зеркал R = 0,94. [c.152]

Экспериментально подобный случай может быть реализован в стандартной несимметричной геометрии голографической записи в BaTiOg (см. раздел. 5.4.2), где дифракционная эффективность при использовании необыкновенной (Я) поляризации намного превосходит эффективность считывания при обыкновенной ( ) поляризации. В работе [6.361 подобная схема эксперимента была целенаправленным образом использована для увеличения коэффициента отражения при четырехволновом взаимодействии в этом ФРК. Однако впервые-ортогонально-поляризованные пучки накачки были, по-видимому, экспериментально применены еще в одной из первых работ по обращению волнового фронта в BaTiOg [6.38], где был также получен коэффициент отражения R 10. [c.118]

Интерферометр Фабри—Перо. Рассмотрим последовательные частичные отражения и прохождения света через две стеклянные пластины, внутренние поверхности которых строго параллельны друг другу (рис. 124), отполированы с большой точностью (от 720 до 7200 длины волны) и покрьггы силыю отражающими пленками. Пленки могут быть металлическими (серебро, золото, алюминий) или состоять из нескольких диэлектрических слоев, подобранных так, чтобы получился очень большой коэффициент отражения (см. 29). Внешние поверхности стеклянных пластин наклонены под небольшим углом (порядка 0 1°) к внутренним поверхностям, чтобы. отражения от них уводились в сторону и не смешивались с лучами, отраженными от внутренних рабочих поверхностей. Однако энергия, связанная с этими отражениями, незначительна и в последующем расчете не учитывается Кроме того, нет необходимости также учитывать поглощение света при прохождении света через стеклянную пластину. Ослабление амплитуды при отражении характеризуется коэффициентом отражения р [см. (18.5)]. Отношение амплитуды отраженной волны к амплитуде падающей равно (рис. 124). Для характеристики прохождения волны через пласти пользоваться коэффициентом пропускания т [см. (1 .9)] неудобно, поскольку он связывает амплитуду волны внутри стекла с амплитудой волны вне стекла, а в данном случае удобнее связать между собой амплитуды волн по разные стороны стеклянной пластины. Обозначим отношение модуля амплитуды прошедшей через пластину волны к модулю амплитуды падающей у[с [c.171]

Для наиболее распространенного случая поверхностной закалки (Pi Рг> i 2 = var) рассчитаны кривые зависимости коэффициентов G и Q от di/oj и Hg (рис. 3.4). Кривые G и Q для очень малых толщин (di/oj O) соответствуют условиям G = 1,32 - Jyii, Q = = 0,98 Vi к, так как в нормирующем выражении (3.13) вычисляется для немагнитного слоя (ц. = 1). С увеличением до 0,3 G и Q быстро уменьшаются, особенно при малых напряженностях Я когда №к велико и коэффициент отражения К близок к единице. При Н < 100 А/см можно считать /С = 1, если d/a > 0,3 тогда [c.120]

Как указывалось выше, главное преимуш,ество линии задержки, работающей на симметричную согласованную нагрузку, состоит в достижении максимального подавления сигналов с утроенным временем прохождения. В описанных выше в этом параграфе схемах реактивное сопротивление преобразователя компенсируется только на резонансной частоте и поэтому максимальное подавление ложных сигналов обеспечивается лишь в узкой полосе вблизи резонансной частоты (см., например, фиг. 176 и 184). Здесь мы рассмотрим согласующую цепь, разработанную Янгом ). Эта цепь обеспечивает согласоваипе активной механической проводимости и приближенное согласование реактивной механической проводимости преобразователя в пределах 25% полосы пропускания npjf коэффициенте отражения на концах преобразователя, меньшем 10%. [c.560]

Для определения коэффициентов отражения и пропускания элементарного слоя во вспомогательной системе (см. рис. 4.1) задается собствЙ1ное излучение с плотностью дь на а. ч. плоскости I. Собственное излучение частиц принимается равным 0. В этом случае при переходе от бесконечной системы (см. рис. 4.1) к ячейке (см. рис. 4.2) для сохранения подобия необходимо задать внешнее излучение как на грани I, принадлежащей плоскости 1, так и на боковых гранях е, f, g, h, чтобы моделировать поток, приходящий на рассматриваемый участок дисперсной плоскости от удаленных участков поверхности/. [c.151]

Иначе обстоит дело, когда в качестве зеркал интерферометра применяют тонкие слои какого-либо металла с высоким коэффициентом отражения в видимой области спектра (серебро, алюминий). Хорошо известно, что металлические пленки сильно поглогцают электромагнитные волны (см. 2.5). В этом случае условие (5.57), использованное при выводе формул (5.70), приходится заменять более общим выражением, а именно [c.243]

Доплеровское уширение спектральных линий в значительной степени лимитирует возможности оптической спектроскопии высокого разрешения. Известно (см. 5.7), что, увеличивая коэффициент отражения зеркал интерферометра при высокой точности их изготовления, повышая расстояния между отражающими поверхностями и используя сложные интерфером.етры (мультиплексы), можно довести разрешающую силу интерферометра до значения порядка 10 и даже более. Однако при реализации столь большой разрешающей силы в оптических экспериментах часто возникают серьезные затруднения. Конечно, могут появиться задачи, при которых требуется с высокой точностью записать широкий контур, но если обратиться к возможности раздельного наблюдения двух близких по длине волны линий при учете неизбежных флуктуаций источника, то, даже используя прибор высокой разрешающей силы, нельзя их разрешить, если доплеровские контуры сильно перекрываются. Нетрудно оценить ту область, где возникают такие перекрытия пусть л = 5000А и 6Лдо = 0,005А тогда У./ЪУ. 10 , что и объясняет трудность реализации разрешающей силы, если она составляет несколько миллионов. [c.393]

Количественное соотношение, определяющее возможность генерации направленного потока излучения, можно найти из следующих соображений. Поток излучения со спектральной плотностью /о, возникший в какой-либо точке А активной среды (см. рис. 40.4) и направленный вдоль оси резонатора, усиливается на пути к правому зеркалу, отражается от него и после отражения от левого зеркала опять пройдет через точку А, распространяясь в своем исходном направлении. Таким образом, за один цикл распространения в резонаторе излучение пройдет путь 2Ь. В отсутствие всяких потерь энергии это должно привести к увеличению потока до величины /оСхр [2а(оз)Т], где а(оз) — коэффициент усиления. Однако в результате потерь, которые учтены эффективным коэффициентом отражения зеркал Гдфф, фактическая плотность потока энергии после одного цикла его распространения в резонаторе определится выражением /оГэффехр[2а(со)Е). Поэтому решение вопроса о возможности возбуждения генерации в резонаторе сводится к условию [c.780]

Углы, при которых исчезают те или иные волны, называют критическими углами. По мере )гвеличения угла падения продольной волны р, начиная с некоторого исчезает продольная преломленнсш волна С/ (а = 90°), и контроль может осуществляться только преломленной поперечной волной. При дальнейшем увеличении р исчезает и поперечная преломленная волна — Q (а, = 90°), что соответствует второму критическому углу Р рз (см. рис. 6.20). Контроль только поперечной преломленной волной для системы оргстек-ло-сталь может происходить при расчетных Р р, в диапазоне 27...56°, что облегчает методику его проведения. Коэффициенты отражения и прохождения ультразвука зависят от соотношения акустических сопротивлений. С уве-личс нием разности акустических сопротивлений двух сред увеличивается коэффициент отражения (обычно дефекты имеют резко отличное акустическое сопротивление среды и поэтому отражают УЗК). [c.171]

Радиационные методы основаны на взаимодействиии радиоактивного излучения с пленкой жидкости. Чаще всего в качестве таких взаимодействий используют ослабление излучения и изменение коэффициента отражения. Принципиальная схема измерения толщины пленки методом ослабления аналогична схеме измерений концентрации фаз в неоднородном потоке и рассмотрена в 12.3 (см. рис. 12.4). Здесь остановимся только на некоторых особенностях этого метода применительно к определению толщины пленки. [c.254]

Исследования подтвердили высокие отражательные характеристики покрытий с наполнителями на основе некоторых оксидных соединений элементов II группы таблицы Периодической системы элементов Д. И. Менделеева и их высокую стойкость к импульсному световому излучению кварцевых ламп изменение коэффициента отражения рд. покрытий состава ВО-ЬКзО-гаЗЮз после нескольких тысяч импульсов с плотностью излучения О) 200 Дж/см не пре- [c.94]

Смотреть страницы где упоминается термин Отражения коэффициент (см. Коэффициент отражения) : [c.683] [c.324] [c.308] [c.54] [c.378] [c.112] [c.219] [c.324] [c.786] [c.853] [c.155] [c.278] [c.570] [c.95] [c.477]

Физические основы ультразвуковой технологии (1970) -- [ c.0 ]

ПОИСК

Акустические свойства морских грунтов. Плотность и упругость суспензий. Особенности трехкомпонентных смесей. Коэффициент отражения от различшх типов грунтов

Амплитудный коэффициент отражени

Амплитудный коэффициент отражени пропускания

Аналитические свойства коэффициента отражения

Ац у (промежуточные между ионными коэффициент отражения

Волна, затухание коэффициент отражения

Граничные условия. Соотношения между амплитудами волн. Коэффициент отражения. Связь между отражательной и поглощательной способностями Задачи

Диэлектрическая проницаемость и коэффициент отражения

Зависимость дальности фона интерференционной картины от коэффициента отражения

Зависимость коэффициентов отражения от углов падения для селена и стекл

Задачи расчета теплообмена в системе тел с зеркальным и диффузным отражением. Расчет разрешающих угловых коэффициентов

Зеркала с изменяющимся коэффициентом отражения

Зеркало металлическое — Коэффициент отражения

Измерение коэффициента отражения зеркал

Импеданс точек закрепления струны. Отражение волн. Гипербрликеские функции. Струна под действием силы, приложенной на одном конце. Форма струны. Коэффициент стоячей волны и положение минимума. Фундаментальные функции. Переходные процессы Сводка результатов Задачи

Интегральная интенсивность рассеянии и коэффициент зеркального отражения

Колебания ультразвуковые коэффициенты отражения, прохождения, преломления

Коэффициент аэродинамический отражения

Коэффициент аэродинамический отражения звука

Коэффициент внутреннего трепня отражения по интенсивности

Коэффициент выявления дефекта отражения

Коэффициент диффузного отражения

Коэффициент диффузного отражения и коэффициент яркости. Диффузное пропускание

Коэффициент когерентности отражений

Коэффициент отражении от днафрагмы

Коэффициент отражения

Коэффициент отражения

Коэффициент отражения (р) при различных углах падения для стекла и воды

Коэффициент отражения - Методы измерения

Коэффициент отражения акустический

Коэффициент отражения волны от пластинки

Коэффициент отражения для плоских волн

Коэффициент отражения звука

Коэффициент отражения звуковых волн на границе раздела различных сред (при нормальном падении)

Коэффициент отражения зеркал

Коэффициент отражения и действительная

Коэффициент отражения и действительная диэлектрическая проницаемость

Коэффициент отражения и комплексная диэлектрическая проницаемость

Коэффициент отражения комплексный

Коэффициент отражения металла

Коэффициент отражения мультислоя

Коэффициент отражения на границе твердого тела при наклонном падении волны

Коэффициент отражения на торцевых гранях лазера

Коэффициент отражения от слоя

Коэффициент отражения при диффузном освещеПолное внутреннее отражение

Коэффициент отражения тепла

Коэффициент отражения упругих волн

Коэффициент отражения частиц

Коэффициент поглощения звука некоторыми материалами (при отражении)

Коэффициент поглощения и коэффициент отражения диэлектрической конденсированной среды

Коэффициенты отражения для непоглощающего

Коэффициенты отражения и прозрачности для произвольного числа слоев

Коэффициенты отражения от границы толстых слоев

Коэффициенты поглощения и отражения

Коэффициенты потерь на отражение света

Матрица коэффициентов отражения

Метод граничных условий для коэффициентов отражения и прохождени

Модели скоростного разреза, расчет времен, коэффициенты отражения, миграция, изображение рассеивающих объектов, кратные волны СПЛОШНЫЕ УПРУГИЕ АНИЗОТРОПНЫЕ СРЕДЫ

Неустойчивые резонаторы с переменным коэффициентом отражения

Основные модели, оценка поглощения, коэффициенты отражения, анизотропия неупругих сред ДИСКРЕТНЫЕ (НЕСПЛОШНЫЕ) СРЕДЫ

Отражение

Отражение с большим коэффициентом телескопичности

Отражения света коэффициент

Отражения света коэффициент в магнитном поле

Пленка диэлскт коэффициент отражения

Плотности потоков энергии. Коэффициент отражения. Коэффициент пропускания. Закон сохранения энергии. Поляризация света при отражении и преломлении Распространение света в проводящих средах

Плотность тока на стенке. Коэффициенты отражения и трансформации

Полюсы коэффициентов отражения

Полюсы коэффициентов отражения прозрачности

Предел коэффициента отражения зерка

Применение матриц перехода для вычисления коэффициентов прохождения и отражения звука

Связь поля излучения с коэффициентами отражения и трансформации

Симметрия ло отношению к обращению направления хода волны . 6.2. Аналитические свойства коэффициентов отражения н прозрачности

Спектральный коэффициент отражения

Сравнение коэффициентов отражения различных волн

Статистические характеристики коэффициента прохождения и отражения волны

Статистические характеристики коэффициентов отражения

Стационарные функционалы для коэффициентов отражения и преобразования н для полей

Стекло Коэффициенты отражения

Стекло техническое листовое — Коэффициенты отражения

Универсальные свойства коэффициентов отражения и прозрачности для плоских волн

Уравнение непрерывности для коэффициента отражения

Уравнения для коэффициента отражения и импеданса звуковой волны

Фазы коэффициентов отражения. Поправка на открытый конец

Френеля коэффициенты отражения

Шкалы неоднородностей, коэффициенты отражения, азимутальный AVO-анализ, раздельная оценка вариаций насыщения и давления, геомеханика трещиноватости и флюидопотоков, трещиноватость и геологическая структура НЕУПРУГИЕ ДИСКРЕТНЫЕ СРЕДЫ

Эшелетт коэффициент отражения

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...