Температурная зависимость показателей преломления

Кривые дисперсии показателей преломления НБН при комнатной температуре, полученные в работе [34], приводятся на рис. 5.12. В этой же работе была доследована температурная зависимость показателей преломления в интервале температур от комнатной до 650 °С (рис. 5.13). С возрастанием температуры в орторомбической фазе [c.190]

Температурные зависимости показателей преломления 1, S— [c.190]

Рис 6 3 Температурные зависимости показателей преломления- 1 — обыкновенного, 2 — необыкновенного лучей кристалла Kq [c.234]

Измерения температурных зависимостей показателей преломления обыкновенного ( ) и необыкновенного Ые) [c.245]

В [63] представлены результаты экспериментального исследования температурной зависимости показателя преломления на кривой фазового равновесия фреона-113 в интервале температур 6-10 < / <0,4. [c.59]

В табл. 3.1. представлены температурные зависимости показателей преломления гг (Л) и температурных коэффициентов преломления [c.76]

Рис. 3.4. Температурная зависимость показателя преломления кристалла кремния на длине волны 1,15 мкм. Данные [3.20] — 1 VI [3.22] - 2

В табл. 3.2 приведены температурные зависимости показателя преломления плавленого кварца, который является одним из материалов, [c.78]

Таблица 3.2. Температурная зависимость показателя преломления

В таблице 3.3 представлены данные по температурным зависимостям показателя преломления для некоторых других материалов, наиболее часто применяемых в микротехнологии и тонкопленочной технологии. [c.79]

Таблица 3.3. Температурные зависимости показателя преломления и термооптические коэффициенты твердых тел

Для металлов основной вклад в поляризуемость в инфракрасном диапазоне дают свободные носители заряда, в видимом и ультрафиолетовом диапазонах заметным становится также вклад связанных электронов. Экспериментальные данные по температурным зависимостям показателей преломления металлов практически отсутствуют. Причина заключается в том, что для металлов измерить можно только коэффициент отражения, а затем по измеренному Н необходимо определить два параметра (действительную и мнимую части комплексного показателя преломления), которые сравнимы по величине. Это трудная задача. В табл. 3.4 приведены рассчитанные значения комплексного показателя преломления (для линии Л = 0,69 мкм рубинового лазера и Л = 1,06 мкм для лазера на неодимовом стекле или УАО К(1 " ") для некоторых металлов при температурах 300-Ь 1000 К. Данные носят качественный характер. [c.81]

Влияние температурной зависимости показателя преломления, вхо-дяш,его в выражения для Дх и пренебрежимо мало по сравнению [c.110]

Для всех полупроводников, приведенных в таблице 6.1, основной вклад в сдвиг фазы при нагревании вносит температурная зависимость показателя преломления. Вклад коэффициента термического расширения намного меньше и составляет по порядку величины менее 10%. [c.162]

Рассмотрим различные схемы термометрии, основанные на температурной зависимости показателя преломления. [c.173]

Одной из основных проблем, препятствующих распространению ЛИТ, является отсутствие полной и достоверной базы данных по температурным зависимостям показателя преломления различных материалов в широком диапазоне температур и длин волн. [c.180]

Температурная зависимость показателей преломления ADP, KDP и KD P. (Из работы [137].) [c.125]

Температурная зависимость показателей преломления 89 [c.258]

Измерение температурной зависимости показателя преломления и зависимость показателя преломления [c.218]

Л. M. Л e в и H, Температурная зависимость показателя преломления и комбинационное рассеяние 2-го порядка, Изв. АН СССР, сер. физ. 4, 111 (1940). [c.479]

Рис. 65. Температурная зависимость показателей преломления поливинилхлорида, окрашенного в синий (/) и желтый (2) цвет.

Таблица 3.1. Температурные и спектральные зависимости показателя преломления монокристалла кремния

Можно дать следующее объяснение немонотонного температурного смещения полосы флуоресценции. При низких температурах, когда вязкость растворителя велика и переориентация частиц среды после возбуждения в канале 1->2 практически невозможна, испускается коротковолновая полоса из неравновесного состояния 2. При сравнительно высоких температурах (область 1 tu) увеличивается подвижность молекул, поэтому большинство элементарных систем перестраивается и переходит в равновесное состояние 3. Они излучают наиболее длинноволновый спектр (его максимум соответствует точке минимума на кривой 2 рис. 22). Коротковолновое смещение полосы флуоресценции при t>tu, как и смещение полосы поглощения, обусловлено преимущественно зависимостью показателя преломления и диэлектрической постоянной среды от температуры (см. 19). [c.50]

Недостатки этих волокон обусловлены большими потерями и дисперсией, характерными для полимерных материалов, а также сильной зависимостью их свойств от температуры. Верхний предел рабочих температур составляет для них 80... 1(Ю°С. В некоторых случаях температурные коэффициенты показателей преломления сердцевины и обо лочки оказываются совершенно разными, что приводит к зависимости числовой апертуры от температуры. В ряде систем при уменьшении температуры возможна ситуация, при которой показатель преломления оболочки становится больше показателя преломления сердцевины, в результате чего волокно перестает работать как световод при температурах ниже некоторого предельного значения. [c.88]

Как видно из формулы (5-10), температурная зависимость интенсивности интегрального излучения малых частиц целиком определяется величиной показателя 6, т. е., в конечном счете, дисперсией комплексного показателя преломления т(Х). [c.143]

В то время как спектральный коэффициент поглощения зависит от длины волны излучения X, средние интегральные коэффициенты поглощения ар и являются функциями температуры. Природа температурной зависимости для интегральных коэффициентов ар и a J определяется двумя обстоятельствами особенностями спектральной зависимости для и собственно зависимостью от температуры комплексного показателя преломления частиц. Наиболее существенным является здесь влияние селективных свойств частиц, связанных со значением параметра дифракции р. [c.15]

Рис i 9 Температурная зависимость показателей преломления KNbOs 1, 1 — И(, 5 2 — ь S, 3 —п f. для лазерных длин волн Кривые 1 г, л — ,= 0,532, кривые 1 2, з — Я,-= 1,0642 мкм [71] [c.31]

Рис 6 29 Температурные зависимости показателей преломления 1 — Пд, 2— rig кристалла Ba6Ti2Nbs03o (Я.=5893 А) [30] [c.270]

Оптические и электрооптические свойства. Температурная зависимость показателей преломления монокри- [c.279]

Барнс [28—30, 32] считает, что на оптические свойства материалов неидентичность элементарных ячеек оказывает большее влияние, нежели макроскопическое изменение состава. В работе [32] приводятся температурные зависимости показателей преломления п Т) сегнетоэлект-рических кристаллов со структурой вольфрамовых бронз [c.358]

Рио 8 9 Температурные зависимости показателей преломления кристаллов - Ki,43Srg 7eNbio029 47 2 - Ko,74Sr3 ggNbio029,2e при поляризации света вдоль сегнетоэлектрической оси с (Х=632,8 нм) [32] Стрелки у кривых соответствуют максимумам температурных зависимостей диэлектрической проницаемости кристаллов [c.359]

Паоли [152] измерял тепловое сопротивление полосковых ДГС-лазеров путем определения точной длины волны отдельной продольной моды резонатора. Такой метод измерения основан на температурной зависимости показателя преломления (2.3.1). [c.269]

На рис. 7.12.2, а показан спектр генерации этого РОС-лазера. Нижний спектр снят при токе 1,1 /пор, а верхний — при токе 1,5/пор. На рис. 7.12.2,6 для сравнения приведены спектры лазера с плоским резонатором, сделанным из того же самого материала. Сравнение показывает, что РОС-лазер обладает селективностью по длине волны. Также видно, что длина волны генерации остается постоянной при изменении уровня накачки. Излучательные свойства этого РОС-лазера, а также лазера с плоским резонатором для рабочих температур между 150 и 400 К приведены на рис. 7.12.3. Показаны температурные зависимости как длины волны генерации, так и пороговой плотности тока. В этом интервале температур наблюдаются две поперечные ТЕ-моды и одна ТМ-волна. Между 300 и 360 К в диоде наблюдалась генерация в основной поперечной (т = 0) ТЕ-моде, при этом / ор был приблизительно на 20% больше, чем в лазере с зеркалами, полученными скалыванием. Минималь-ное значение /пор составляло 3,4 кА/см при 320 К. Рассогласование между брэгговской частотой и спектром усиления приводит к быстрому возрастанию /пор ниже 700 и выше 360 К. Рис. 7.12.3 ясно показывает, что в лазере с плоским резонатором сдвиг длины золны генерации с температурой происходит гораздо быстрее, чем в РОС-лазере. Излучение лазера с плоским резонатором следит за температурной зависимостью ширины запрещенной зоны, а длина волны генерации РОС-лазе-ра — за более слабой температурной зависимостью показателя преломления. Спектральные измерения с высоким разрешением показали, что спектральная ширина единственной продольной [c.304]

Температурное изменение показателя преломления. Теоретическая зависимость изменения показателя преломления от температуры может быть получена путем дифференцирования по температуре какого-либо из известных аналитических выражений, связывающих величину показателя преломления с фундаментальными физическими характеристиками материала. Зависимость п от плотности среды р, резонансных частот v и частоты света V может быть выражена формулой Зельмейера [13, 150] [c.30]

Исследование температурных зависимостей коэффициента линейного расширения а и температурного коэффициента показателя преломления р [135] показывает, что для большинства стекол при температуре от —100°С до нижней границы зоны отжига (500—800 °С) величины аир увеличиваются линейно Значения dafdT и d /dT довольно хорошо воспроизводятся для стекол определенных областей химического состава и для промышленных стекол находятся в пределах da/dr = (0,04-f-- 0,11) 10-7 К-2 и dp/dr = (0,16- 0,28) 10-7 К . [c.57]

В технике физического эксперимента для изучения разного рода физических процессов при наличии неоднородности исследуемого объекта. Сюда относятся изучение температурного поля объекта исследование неоднородностей в воздушных вихрях и потоках исследование дисперсии света, т. е. зависимости показателя преломления вещесгва от длины волны вдали и вблизи полосы поглощения измерение механических напряжений в моделях при наличии статистических и динамических нагрузок и др. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...