Сохранение магнитного потока

Правило Ленца. При всяком изменении магнитного потока, сцепляющегося с контуром, в последнем возникает э. д. с., создающая ток и механические усилия, способствующие сохранению магнитного потока неизменным. Таким образом при увеличении магнитного потока индуктированный при этом ток будет стремиться уменьшить возрастающий магнитный поток и наоборот. [c.518]

На рис. 139 приведены ходовые скоростные характеристики моторного вагона для одного значения подведенного к двигателю напряжения при полном и ослабленном возбуждении. При одной и той же скорости тяговое усилие при ОП будет больше, чем при ПП, так как при ОП для сохранения магнитного потока таким же, как и при ПП, ток якоря (а следовательно, и сила тяги) по сравнению с его значением при первом возбуждении должен [c.159]

Сохранение магнитного потока [c.174]

Сопротивление 19 Состояния уравнения 120 Сохранение магнитного потока 174 [c.554]

Так как тяговое усилие пропорционально току якоря и магнитному потоку, то при увеличении якорного тока повышение силы тяги в 2 раза произойдет при сохранении магнитного потока. Отсюда при работе электровоза на четырех двигателях, очевидно, потери в обмотках возрастут в 4 раза, а потери в стали будут такими же, как при работе восьми двигателей. Как видно из табл. 7, на электровозах ВЛЮ при скорости 80 км/ч при работе четырех двигателей потери уменьшаются на [c.55]

Уравнение (1,35) также выражает некоторый весьма характерный для магнитной гидродинамики закон сохранения, а именно сохранение магнитного потока через любую движущуюся вместе со средой поверхность Действительно, из уравнений (1,35), (1,36) и (1,32) или непосредственно из уравнения (1,33) прио=оо имеем [c.8]

Уравнение (5,6) позволяет при заданном движении жидкости вычислить напряженность поля в любой момент времени, если известна начальная напряженность поля. Многие результаты, однако, можно получить непосредственно из теоремы (1,45) о сохранении магнитного потока через произвольную материальную поверхность. [c.31]

Из уравнения (5,7) или непосредственно из теоремы о сохранении магнитного потока через материальную поверхность следует, что любое движение среды, при котором точки жидкости, расположенные на одной и той же силовой линии, удаляются друг от друга, приводит к росту напряженности магнитного поля, пропорциональному расстоянию между [c.31]

Рассмотрим, как гипотеза о вращающейся нейтронной звезде объясняет основные особенности пульсаров. Предварительно заметим, чтс образовавшаяся нейтронная звезда должна быть сильно намагниченной (Н 10 Э) и быстро вращаться (период Г =0,1—0,01 с). Появление сильного магнитного поля и быстрое вращение нейтронной звезды объясняются высокой проводимостью ее плазменного вещества и сохранением вращательного момента. Действительно, большая проводимость плазмы означает, что в процессе сжатия магнитный поток не меняется и, следовательно, H-R — [c.613]

Высокочастотную закалку применяют для получения высокой прочности и твердости поверхности с сохранением вязкой сердцевины детали. Это достигается быстрым нагревом детали на заданную глубину с последующим охлаждением. Поверхность нагревают переменным током высокой частоты, который возбуждается в нагреваемой части металла индуктирующим проводом нагревателя-индуктора, передающим в деталь пронизывающие ее магнитные потоки (фиг. 1). [c.223]

При подключении к зажимам генератора нагрузки по основной обмотке 7 статора протекает ток, создающий в генераторе соответствующий магнитный поток статора. Этот поток направлен против магнитного потока, образованного обмоткой ротора. Для компенсации размагничивания потока статора и сохранения напряжения генератора на уровне номинального значения ток обмотки ротора при нагрузке должен быть увеличен тем больше, чем больше нагрузка. [c.27]

На основании принципа сохранения энергии величина э. д. с. может быть представлена как величина магнитного спада, т. е. уменьшения магнитного потока на этом участке в единицу времени [c.106]

Если пренебречь сравнительно небольшим падением напряжения в обмотке статора, приближенно можно считать, что при данной частоте магнитный поток пропорционален напряжению. Кривая 3 показывает напряжение, необходимое для сохранения постоянного номинального значения магнитного потока асинхронного двигателя. Как видно из рисунка, возможное изменение напряжения в сторону повышения достигает 150%, а в сторону понижения 20 % от значений, соответствующих режиму постоянного магнитного потока. Изменение напряжения по оптимальному закону регулирования при вентиляционной нагрузки [c.89]

Тормозные электромагниты переменного тока выполняют с одно- и трехфазной обмотками. Однофазные магниты имеют одну катушку, а трехфазные — три катушки. Для устранения шума и сохранения постоянного магнитного потока в магнитах переменного тока применяют короткозамкнутый виток. [c.197]

С целью компенсации размагничивающего действия магнитного потока статора и сохранения напряжения генератора на выходе установлен компенсирующий стабилизатор, который автоматически поддерживает выходное значение напряжения генератора с точностью 5%. [c.25]

Исходя из условия сохранения постоянного напряжения, магнитный поток Фдг = - [c.289]

Для того чтобы поддерживать напряжение постоянным, необходимо с увеличением числа оборотов якоря уменьшать магнитный поток Ф, т. е. уменьшать создающий этот поток ток возбуждения (фиг. 11). При увеличении нагрузки ток якоря в результате искажения магнитного поля уменьшает суммарный магнитный поток. Вследствие этого для сохранения постоянного напряжения ток возбуждения при работе генератора под нагрузкой должен быть больше, чем при его работе на холостом ходу. [c.292]

Реостатное торможение. При переходе на реостатное торможение тяговый двигатель должен быть отключен от контактной сети и подключен к тормозному сопротивлению (рис. 24), в качестве которого обычно используются пусковые реостаты. Кроме того, для обеспечения самовозбуждения машины в тормозном режиме и сохранения прежнего направления тока в обмотке возбуждения необходимо переключить концы обмотки возбуждения, как показано на рис. 24, б. Для самовозбуждения машины должен быть остаточный магнитный поток, который при дальнейшей работе будет усиливаться. Из сравнения рис. 24, а и б видно, что при тормозном режиме ток I в цепи якоря меняет свое направление на обратное по сравнению с тяговым режимом. Поэтому, если не переключать обмотку возбуждения, то при тормозном режиме машина будет размагничиваться и не создаст эффекта торможения. [c.30]

При замкнутых контактах реле защиты РЗ удерживающая обмотка РЗу реле защиты включается на полное напряжение сети и в ней возникает ток, создающий магнитный поток, совпадающий с направлением магнитного потока основной обмотки РЗо реле защиты. Магнитное усилие, притягивающее якорек, еще больше возрастает, что будет способствовать сохранению замкнутого состояния контактов реле защиты РЗ. [c.52]

Для обеспечения необходимого распределения магнитных потоков токовой и катушки напряжения и, следовательно, сохранения характеристик реле при подключении его следует соблюдать указанную на катушках полярность. [c.157]

При переходе с полного поля на ослабленное уменьшается величина магнитного потока главных полюсов, а следовательно, и противоэлектродвижущая сила якоря. Это ведёт к увеличению тока, т. е.мощности, развиваемой тяговым двигателем. Ток возрастает до тех пор, пока магнитный поток ие достигнет прежней величины, т. е. не наступит равновесия между противоэлектродвижущей силой якоря и приложенным к нему напряжением. Поэтому ослабление поля сопровождается увеличением тока якоря при сохранении величины магнитного потока и, следовательно, увеличением вращающего момента двигателя и силы тяги электровоза. В результате скорость движения увеличивается, а величина тока, а следовательно, и магнитного потока несколько уменьшается. [c.158]

Сборник объединяет работы, опубликованные автором в научных журналах в 1957-1998 гг. Предложены вариационные принципы газовой динамики без дополнительных ограничений и магнитной гидродинамики при бесконечной проводимости. Выведены полные системы законов сохранения газовой динамики и электромагнитной динамики совершенного газа. Дано аналитическое решение задач оптимизации формы тел, обтекаемых плоскопараллельным и осесимметричным потоками газа, а также формы сверхзвуковых сопел. Построены точные решения уравнений Навье—Стокса для стационарных течений несжимаемой жидкости, воспроизводящие вихревые кольца, пары колец, образования типа разрушения вихря , цепочки таких образований и др. [c.2]

Уравнение (21) не отражает всех возможных изменений внутренней энергии системы. Например, система может перемещаться в пространстве с переменной скоростью и в результате будет изменяться ее энергия. На систему могут оказывать воздействие также внешние магнитные и электрические поля. Поэтому необходимо отчетливо понимать, что уравнения (17), (18) и (21) справедливы лишь для случая неподвижной системы, находящейся под воздействием только механических сил и тепловых потоков. Уравнение же (15) является более общей формой закона сохранения и превращения энергии. [c.23]

В этом разделе переработан пункт, посвященный уравнениям сохранения кинетической энергии турбулентности. В раздел включена информация о / -е-модели турбулентности, широко используемой в настоящее время в численных расчетах. Написан новый параграф о гидродинамике электропроводных жидкостей в магнитном поле. Приведены новые результаты исследований о росте и условиях отрыва паровых пузырьков при кипении, сведения о методах расчета дисперсно-кольцевых двухфазных потоков. Материал по интегральным методам расчета динамического пограничного слоя как утративший актуальность в современных условиях сокращен. [c.7]

Сверхпроводящие цепи. Сверхпроводящие цепи можно рассматривать на той же принципиальной основе, что п задачи предыдущего пункта. Иными словами, мы должны исходить из условия сохранения общего магнитного потока в многосвязном сверхпроводннке. Так как в большинстве случаев внешнее магнитное поле отсутствует, вся проблема обычно сводится исключительно к анализу самоиндукции и взаимоиндукции элементов цеин ). [c.620]

ЗАКОН сохранения [количества движения ( при любом взаимодействии между телами, образующими замкнутую систему, скорость движения центра инерции этой системы не изменяется в электромагнитном поле в замкнутом объеме, ограниченном поверхностью, остается неизменным механический импульс и импульс электромагнитного поля ) массы масса (вес) веществ, вступающих в реакцию, равна массе (весу) веществ, образующихся в результате реакции материи в изолированной системе сумма масс и энергий постоянна момента углового если на систему не действуют моменты внешних сил (замкнутая система), то ее полный угловой момент остается постоянным по величине и направлению магнитного потока магнитный поток связан с частицами среды и перемещается вместе с ними массы масса тела не зависит от скорости его движения, а масса изолированной системы тел не изменяется при любых происходящих в ней процессах даркуляции скорости при движении идеальной жидкости баротронной в потенциальном поле массовых сил циркуляция скорости вдоль произвольного контура, проведенного через одни и те же частицы жидкости, не изменяется с течением времени энергии ( энергия не может исчезать бесследно или возникать из ничего механической в замкнутой механической системе сумма механических видов энергии (потенциальной и кинетической, включая энергию вращательного движения) остается неизменной ) и превращения энергии при любых процессах, происходящих в изолированной системе, ее полная энергия не изменяется энергии электромагнитного поля убыль энергии [c.237]

Ток нагрузки произвольно изменить невозможно, так как он зависит от механической нагрузки тягового электродвигателя. Для сохранения постоянства мощности генератора, т. е. нагрузки дизеля, имеется единственная возможность изменение магнитного потока генератора Ф обратно пропорционально току I. При этом выполняется условие Мт = onst. [c.10]

В зоне ограничения напряжения тягового генератора ослабляется магнитный поток двигателей за счет увеличения частоты на выходе инверторов по мере увеличения скорости при условии сохранения постоянства фазного тока /j = onst. Как видим, регулирование тяговых двигателей можно осуществить, введя в САР обратные связи по напряжению, току и магнитному потоку двигателей. Система автоматического регулирования тепловоза предусматривает как индивидуальное управление частотой питающего напряжения каждого из двигателей в отдельности, так и общее регулирование частоты питания всех тяговых двигателей по одному кана.1у регулирования. [c.288]

В зоне ограничения напряжения тягового генератора для двигателей ослабляется магнитный поток двигателей за счет увеличения частоты на выходе инверторов по мере увеличения скорости при условии сохранения постоянства фазного тока /ф = onst. Как видим, регулирование тяговых двигателей можно осуществить, введя в САР обратные связи по напрял ению, току и магнитному потоку двигателей. Система автоматического регулирования тепловоза предусматривает как индивидуальное управление частотой каждо- [c.283]

Ослабление током якоря магнитного потока,, создаваемого полюсами, объясняется магнитным "насыщением железа на краю сбегающего полюса (фиг. 7), вследствие чего суммарный магнитный поток под одним полюсом уменьшается. Одновременно с этим нейтральная зона (т. е. зона, в которой напряженность магнитного поля равна нулю) вследствие искажения магнитного поля полюсов в результате наложения на него магнитного поля якоря смещается по направлению вращения последнего. Искажение магнитного поля вредно сказывается на процессе коммутации тока, так как под щетками генератора возникает разность потенциалов при выравнивании эта разность потенциалов создает в щетках токи короткого замыкания, вызывая искрение щеток и тепловые потери (нагрев коллектора и щеток). При высоких числах оборотов якоря искажение магнитногэ поля (при одной и той же нагрузке) увеличивается,, так как с гювышением числа оборотов для сохранения постоянства напряжения приходится ослаблять магнитный поток полюсов. Зависимость степени искажения поля от числа обо-ротов якоря генератора можно проследить пофиг. 8, на которой изображены кривые изменения напряжения по окружности кад лектора. [c.290]

Энергия искры М. Искрообразо-пание в М. высокого напряжения вызывается резким изменением магнитного потока в сердечнике якоря при обрыве первичного тока на основании принципа сохранения энергии можно вычислить работу, совершаемую электрич. искрой, или количество тепла, выделяемого ею. Действительно при изменении [c.165]

Это связано с несжимаемостью магнитного потока (с11у В = 0), т. е. сохранением фазового объема этой динамической системы, который в данном случае является просто трехмерным объемом в обычном пространстве.— Прим. ред. [c.387]

Save All Сохранение всех переменных. Используется при построении графиков заряда, магнитного потока, емкости, индуктивности, магнитной индукции и напряженности магнитного поля [c.181]

Из уравнения (159) видно, что разность результирующих потоков у поверхности нагрева и у ограждающей поверхности будет тем больше, чем больше коэффициент отражения (рк) ограждающей поверхности. Чем больше рк, тем меньше расход тепла с охлаждающей водой, поэтому для рефлекторных печей состояние отражающей поверхности имеет решающее значение. Относительно низкая температура отражающей поверхности нужна для сохранения высокого коэффициента отражения (рис. 144). Хотя в принципе возможны и пламенные рефлекторные печи, если окажется возможным тем или иным способом (например, с помощью магнитного поля) не допускать непосредственного контакта пламени с отражающей поверхностью, но практически пока нашли применение только рефлекторные электрические печи сопротивления (см. рис. 143). Пользуясь тем, что в безокисли-тельной среде уменьшение коэффициента отражения Рк Для некоторых сплавов происходит медленно, рефлекторные печи можно делать с малым внешним охлаждением при условии, если ограждающая поверхность будет состоять из поставленных друг за другом отражающих экранов (см. рис. 143, б). Так, существуют вакуумные печи [159] для термообработки, экраны которых выполнены из стали, легированной молибденом и танталом. Вполне пог ятно, что чем больше вакуум, тем лучше работают указанные печи, если только не происходит испарения легирующих элементов в вакууме. [c.258]

Сепарация частиц по массам всегда проявляется в плазменных ускорителях. Напр., в ускорителях с замкнутым дрейфом частицы, родившиеся в одной точке и поэтому прошедшие одну и ту же разность потенциалов и пересекшие один и тот же магн, поток, на выходе из ускорителя имеют разные азимутальные скорости и М 1 (вследствие сохранения обобщённого момента кол-ва движения), что и приводит к сепарации. Чётко проявляется М.-с. тяжёлых ионов (примесей) в замкнутых магнитных ловушках, напр, в токомаках. [c.53]

Здесь T = HjH — единичный вектор, касательный к силовой линии магнитного поля, и — единичный вектор главной нормали, R — радиус кривизны силовой липии. Ур-ние (3) описывает движение частицы вдоль ма) питного поля и дрейф поперек ноля, причем 3 слагаемых в фигурных скобках представляют соответственно электрический, центробежный и диамагнитный дрейфы ур-ние (4) представляет собой условие со-хрппепия поперечного адиабатич. инварианта I (эквивалентного сохранению потока через площадь, ограничиваемую ларморовской окружностью), а ур-ние (5) есть ур-ние энергии. В отсутствие электрич. поля кинетич. энергия частицы сохраняется, т. е. = onst, и из условия сохранения адиабатич. инварианта следует, что частица с достаточно малой продольной скоростью должна отражаться от магнитных пробок (магнитных зеркал), т. е. областей с более сильным магнитным полем (см. Магнитные лоеутки). [c.18]

Будем рассматривать здесь движущиеся ненамагничивающи-еся и неполяризующиеся среды, когда Н = В ,В = Е,, в которых может течь электрический ток, подчиняющийся закону Ома ] = стЕ, где ] и Е - плотность тока и напряженность электрического поля в системе отсчета, связанной с рассматриваемой частицей среды. Если коэффициент электропроводности среды с можно считать бесконечным (это верно при = АтгюЬс/с 1, где и и Х - соответственно характерная скорость среды и характерный линейный размер), то это означает выполнение равенства Е + = При этом имеет место вмороженность магнитного поля в среду, означающая сохранение потока магнитного поля через произвольную материальную поверхность (Ландау и Лифшиц [1992]). Это позволяет, зная напряженность магнитного поля в начальный момент времени и деформацию элемента среды, найти напряженность магнитного поля в текущий момент времени. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...