Дрейф частиц

С ПОМОЩЬЮ небольшой хитрости величину дрейфовой скорости можно найти, не вникая в детали движения частиц. Для этого нужно учесть, что в замкнутой системе направленный дрейф частиц данного сорта будет приводить к неоднородному их распределению в пространстве и вызывать, таким образом, диффузионный поток противоположного направления. Равновесие же наступит тогда, когда два этих потока, дрейфовый и диффузионный, станут равными по величине. [c.209]

Интегрируя уравнение усредненного движения частиц (4.6.32), нетрудно получить, что после окончания переходного процесса (г > То) установится усредненная скорость дрейфа частиц, равная [c.372]

Благодаря большой скорости дрейфа частиц достигается высокий коэффициент золоулавливания. Как правило, чем мельче частицы, тем выше скорость их дрейфа однако, несмотря на это, самые мелкие частицы улавливаются недостаточно эффективно. Причина состоит в том, что вероятность захвата иона из газового потока частиц диаметром всего менее 0,5 мкм крайне низка — она обратно пропорциональна диаметру частицы. [c.329]

Пример 13.5. Найти скорость дрейфа частицы диаметром 30 мкм при плотности материала р=1,5 г/см в момент ее удара об осадительную пластину. Допустим, что напряженность однородного электрического поля равна 10 кВ/м, межэлектродное расстояние 15 см. [c.329]

Рие. 2. Дрейф частиц в тороидальном магнитном [c.676]

Для описания кинетики процесса можно воспользоваться моделью скорости дрейфа частицы (3.44), в данном случае атома границы, если на него действует сила Г [c.167]

Склады топлива резервные 183 Скорости среды в трубопроводах 147 Скорость дрейфа частиц золы 196 [c.291]

Существует общее мнение, что при достаточно малых числах Рейнольдса величина силы, действующей на твердую частицу произвольной формы при обтекании ее потоком вязкой жидкости, прямо пропорциональна как вязкости жидкости, так и величине скорости свободного потока. Этот результат следует из элементарного анализа размерностей уравнений движения и граничных условий. Но рассмотрение, основанное на анализе размерности, не дает информации о связи между направлениями вектора скорости набегающего потока U и вектора гидродинамической силы F. Эти векторы в общем случае не параллельны, так как тело испытывает не только действие силы сопротивления, параллельной скорости набегающего потока, но и поперечных (подъемных) сил перпендикулярных набегающему потоку. Для частицы, падающей в гравитационном поле, влияние этих сил может вызвать дрейф частицы в боковом направлении. [c.184]

Определяется скорость осаждения (дрейфа) частиц [c.270]

Если известны результаты испытаний электрофильтров аналогичной конструкции, очищающих сходные по характеристикам пылегазовые потоки, то для расчетов используется условная, так называемая, эффективная скорость дрейфа частиц Wj. Для пластинчатых электрофильтров [c.270]

Интегрирование по х со стороны больших значений ограничено минимальной из двух величин т, а (к) и 1/со. Отметим еще одну из возможных причин обрезания интегрирования по т со стороны больших значений. Именно, из области взаимодействия сталкивающиеся частицы могут выходить под действием электрического поля. Возникающее благодаря дрейфу частиц в электрическом поле ограничение сверху на время взаимодействия сталкивающихся частиц является нелинейным эффектом, обсуждение которого выходит за рамки настоящего рассмотрения, поскольку использовать понятие тензора диэлектрической проницаемости, строго говоря, можно лишь в таких условиях, когда нелинейный эффект электрического дрейфа несуществен ). [c.294]

Дифференцирование индивидуальное 76 Дрейф-масса 228 Дрейф-объем 230, 231 Дрейф частиц 227, 230 [c.639]

Величины т и ш° представляют собой характерные обратные времена вырождения скалярных полей вследствие дрейфа частиц в собственном электрическом поле. Приведем характерные значения этих величин при 6+ Ъ- для двух ситуаций, соответствующих среде с ионными зарядами (взаимодействие положительного и отрицательного коронных разрядов) и среде с микрочастицами. Для первой ситуации т и ш° равны 10 -10 Для второго случая при размере частиц [c.626]

Здесь Щ - подвижность частиц сажи при условии, что на них находится один заряд электрона Z = 1), Z = Q/e - число элементарных зарядов на частице, - подвижность частицы, рассчитанная по формулам (6.7) и (6.8), - скорость дрейфа частиц сажи. [c.710]

Для оценки и необходимо выбрать характерный размер частиц сажи. При эволюции дисперсной фазы - частиц сажи (нуклеация, рост, окисление) величина а изменяется от 10 нм до нескольких микрометров. Однако, согласно приведенным выше данным, при выполнении условия 0.1 мкм < а < 1 мкм подвижность частиц сажи мала по сравнению с подвижностью ионов. Этот вывод справедлив и для а = 0.01 мкм, если дополнительно учесть, что реальная величина Z < 7. При такой подвижности скорость дрейфа частиц сажи значительно меньше характерной скорости среды у 1-3 м/с вблизи оси пламени. Величина дрейфовой скорости ионов у 1(1 = при условиях (6.6) составляет 10-15 ж/с. Таким образом, в первом приближении можно принять, что [c.710]

Аналогично возникает дрейф частицы и при других значениях начальной скорости (см. рис. 1.25, на котором изображены все возможные случаи траекторий отрицательного заряда, если л о = Уо = [c.58]

Над поверхностью Земли действует однородное магнитное ноле, вектор напряженности Н которого горизонтален. Найти уравнения движения частицы массы т и заряда е под действием магнитного ноля и однородного ноля тяжести (дрейф частицы в однородном магнитном ноле под действием тяготения). В начальный момент г(0) = = Го, у(0) = Уо- Провести анализ решения нри Н 0. [c.47]

Из формулы (5.71) видно, что степень очистки электрофильтра легко определить, если правильно найдено значение скорости осаждения или дрейфа частицы. Теоретическое определение скорости осаждения частиц не вполне надежно, так как оно зависит от большого числа факторов — распределения газа и частиц по сечению, характера движения газа, коагуляции частиц, вторичного уноса и т. д. Поэтому для расчета электрофильтра желательно определить скорость дрейфа частиц опытным путем. При отсутствии таких данных рассчитанную скорость дрейфа частиц по теоретическим формулам обычно уменьшают в 2+2,5 раза и используют для определения степени очистки газов. Кроме того, при определении общей степени очистки электрофильтра необходимо предварительно найти степень очистки электрофильтра для каждой фракции пыли. [c.200]

Фольговая или сеточная фокусировка может применяться лишь в ускорителях с трубками дрейфа и основана на использовании радиальных сил самого ускоряющего высокочастотного поля. Выходя из трубки дрейфа, частицы испытывают радиальный импульс, направленный преимущественно к оси, т. е. фокусирующий. Но [c.224]

Помимо флуктуаций плотности атмосферы, вызванных солнечным излучением, в земную атмосферу вторгаются потоки заряженных частиц (особенно во время солнечных вспышек), вызывающие сильные магнитные бури, резкие изменения плотности атмосферы и всплески полярных сияний. Такие потоки приводят также к увеличению количества заряженных частиц в радиационных поясах. Частицы (протоны и электроны) захватываются магнитным полем Земли и движутся по спиралям вдоль магнитных силовых линий. Витки спирали становятся все более тесными по мере приближения к Земле, и в конце концов частица меняет направление своего движения на обратное. Происходит также дрейф частиц по долготе, так что пучок частиц, инжектированный в какой-либо точке верхней части атмосферы, быстро растекается в кольцо вокруг Земли. Радиационные пояса и процесс захвата схематично показаны на рис. 10.3 и 10.4. [c.314]

Рассмотренный пример является, конечно, достаточно условным потоки Jff и Je связаны с движением частиц только одного газа, в то время как вторая компонента — решетка из пространственно фиксированных атомов — тоже дает свой вклад в обший поток энергии, который должен быть определен отдельно в отсутствие газа (п = 0) и прибавлен к (мы неявно полагаем при этом, что явления, связанные с дрейфом частиц газа, независимы от колебаний решетки и процесса передачи с их помощью энергии от термостата Т к Г). [c.214]

Скорость дрейфа частицы определяется выражением [c.649]

В связи с изучением различных дрейфов частиц предлагалось так объяснить процесс коагуляции в звуковом поле изменение среднего расстояния между частицами полидисперсного аэрозоля, т. е. их сближение, происходит за счет различной скорости дрейфа частиц, различающихся по размеру. [c.650]

Заметим, что общий характер движения, определенный законом (6.16), подобен предшествующему рассмотренному случаю движения в гармоническом магнитном поле дрейф частицы вдоль оси ондулятора и периодическое движение в плоскости. [c.89]

Первый член в соотношении (2.111) связан с относительным движением его легко объяснить, обращаясь к уравнению движения (2.105). Этот член обусловлен дрейфом частиц в магнитном поле и дает предельное значение проводимости в том случае, когда рассеянием можно пренебречь. Второй член соотношения (2.111) можно интерпретировать так же, как это было сделано для соответствующего члена в симметричной части. [c.384]

Рис. 4.6.2. Выделение устойчивых стационарных полоя ений дисперсных частиц в усредненном двшкении при вибрации несущей фазы. Линия 1 соответствует sin ( —L), линия 2 соответствует sin2( — L), штриховая линия 3 соответствует os2( —L). Точками отмечены стационарные положения, а стрелками отмечены направления дрейфа частиц

Сепарация частиц по массам всегда проявляется в плазменных ускорителях. Напр., в ускорителях с замкнутым дрейфом частицы, родившиеся в одной точке и поэтому прошедшие одну и ту же разность потенциалов и пересекшие один и тот же магн, поток, на выходе из ускорителя имеют разные азимутальные скорости и М 1 (вследствие сохранения обобщённого момента кол-ва движения), что и приводит к сепарации. Чётко проявляется М.-с. тяжёлых ионов (примесей) в замкнутых магнитных ловушках, напр, в токомаках. [c.53]

Для Центробежных золоуловителей, где дрейф частицы к осадительному электроду осуществляется за счет центробел<ных сил, [c.182]

Здесь т — орт, направленный по касательной к силовой линии магнитного поля, орт Т2 направлен по главной нормали к силовой линии, р — радиус кривизны, s — расстояние, отсчитываемое вдоль силовой линии. Уравнение силовой линии dr/ds = В (г)/В (г). В однородном магнитном поле частица движется по винтовой линии, ось которой параллельна вектору В. Скорость частицы г = vi + т. Радиус окружности R = v /il, il = еВ/тс. Если поле является слабонеоднородным (R VВ <С В), то качественно картина движения почти не меняется, однако появляется возможность дрейфа частицы в направлении, перпендикулярном вектору В. В связи с этим решение уравнений движения [c.233]

Рассмотрим принцип действия линейного ускорителя, используя для этого одну из первых схем (рис. 1, а). Ускоритель состоит из источника заряженных частиц и ряда электродов в виде металлических полых трубок. Все электроды расположены вдоль одной оси и присоединены через один к одноименным клеммам генератора высокой частоты. В зазорах между электродами возникает электрическое поле того или иного направления попеременно. Если частица вылетела из источника в момент времени, когда электрическое поле было ускоряющим, то она, пройдя первый зазор, приобретает некоторую энергию и влетит внутрь первой трубки. Пролетая внутри трубки, частица не испытывает действия поля, так как металлические стенки надежно ее экранируют. Можно выбрать длину трубки таким образом, чтобы дрейф частицы внутри трубки продолжался полпериода колебаний. Тогда за время прохождения трубки дрейфа поле во втором зазоре изменит знак и окажется ускоряющим для этой частицы. Пройдя второй зазор, частица опять увеличит энергию, и если следующая дрейфовая трубка имеет должную длину, то в третьем зазоре частица снова попадет в ускоряющее поле. Этот процесс может быть повторен много раз, и полная энергия, приобретенная частицей в такой системе, будет равна сумме энергий, полученных частицей при прохождении каждого из зазоров. Очевидно, что длина трубок дрейфа должна возрастать с увеличением скорости частицы. В ускорителе этого типа имеет место автофазировка, что и обеспечивает значительную интенсивность частиц на выходе. Однако необходимо принимать меры для удержания частиц в приосевой [c.10]

В —ЭЛЛИПС, изображающий пучок на выходе ускорителя ВД— изображающий эллипс после дрейфа частиц в разгруппирователе [c.176]

Светоиндуцированный дрейф частиц в газе. Механическое действие света сказывается (хотя и не непосредственно) в явлении светоиндуцированного дрейфа (СИД) частиц в газе, т.е. в появлении макроскопических потоков газа под действием резонансного лазерного излучения [15]. Характерная особенность СИД (этот эффект называют также эффектом светового поршня ), отличающая его от всевозможных термодиффузионных процессов, сопровождающих поглощение лазерного излучения в газе, состоит в изменении знака скорости светоиндуцированного дрейфа частиц газа при изменении знака отстройки частоты лазерного излучения относительно центра линии поглощения. [c.104]

Нерезонансный дрейф. Рассмотрим сначала случай, когда дрейф вызывается градиентом магнитного поля. Если магнитные поверхности симметричны по ф (см. рис. 6.20), то сила F перпендикулярна магнитной поверхности и скорость дрейфа Vq, согласно (6.4.13), направлена по касательной к магнитной поверхности. Однако магнитное поле в системах с тороидальной геометрией типа левитрона или токамака не обладает такой симметрией, что приводит к радиальной составляющей дрейфа частиц. Масштаб времени такого дрейфа обычно велик по сравнению с временем оборота вокруг большой оси тора. Поэтому в пренебрежении резонансами высоких порядков радиальный дрейф можно описать автономным гамильтонианом с одной степенью свободы, который является интегрируемым. [c.393]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...